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1 Introducción a las ecuaciones de Lagrange 1 Ecuaciones de Lagrange para una partícula (cartesianas) Triedro físico (3-D) P M Ecuaciones de Lagrange 2 3 Ecuaciones de Lagrange para una particula (coordenadas arbitrarias) Triedro físico (3-D) P M Base de vectores tangentes Coordenadas generalizadas Velocidades generalizadas Componente generalizada de la fuerza 3 4 Demostración 5 Ec. De Lagrange: Particula moviendose sobre curva (sin rozamiento) Tangente a la curva P 5 6 Ec. De Lagrange: Particula moviendose sobre superficie (sin rozamiento) Tangentes a la superficie P 6 7 Resumen: Ecuaciones de Lagrange para una particula Triedro físico (3-D) P M Base de vectores tangentes Coordenadas generalizadas Velocidades generalizadas Componente generalizada de la fuerza Casos particulares: Movimiento sobre curva: Movimiento sobre superficie: 7 Ejemplos: 1) Plantear explícitamente las ecuaciones de Lagrange para una partícula de masa M moviéndose en un triedro inercial y sometida al peso. Usar como coordenadas generalizadas las coordenadas cartesianas de un triedro que se mueve paralelamente al anterior y su origen (O’) se desplaza con una ley arbitraria. P M g O’ 8 9 Ejercicio: Deducid las ecuaciones de Lagrange de una partícula relativista a partir de la ecuación relativista del momento: Solución: 1) P M g O’ 10 Ejemplos: 2) Plantear explícitamente las ecuaciones de Lagrange para una péndulo ideal: partícula de masa M moviéndose en un plano vertical y sujeta por un hilo ideal. Usar como coordenada generalizada el ángulo que forma el hilo con la vertical descendente. P M g 11 Solución: 2) M g 12 Ejemplos: 3) Una partícula de masa M se mueve en un triedro (O,x,y,z) bajo la acción de una fuerza atractiva desde el origen O del triedro y proporcional a la distancia. Plantear explícitamente las ecuaciones de Lagrange usando como coordenadas generalizadas las coordenadas esféricas de la partícula . M 13 Solución: 3) M Coordenadas generalizadas: 14 M 15 Ejemplos: 4) Una partícula de peso Mg se mueve sin rozamiento sobre la parábola (donde es una constante). Plantear la ecuacion de Lagrange para el movimiento de la partícula usando como coordenada generalizada. Mg 16 Solución: 4) Mg 17 Potencial de fuerzas (primera definición) El peso de una partícula, la fuerza de un muelle ideal, La fuerza de un campo eléctrico sobre una carga eléctrica, gravitación, .. etc, son fuerzas que derivan de un “potencial” : Mg Peso: 18 Muelle ideal (OP): Muelle ideal (O’P): P P O’ 19 Gravitación: Campo electrostático : campo eléctrico , potencial eléctrico donde La fuerza sobre carga eléctrica es P O’ 20 Potencial generalizado de fuerzas Una fuerza deriva de un “potencial generalizado ” cuando : Observar que !!!!!!! 21 Ejemplos: Fuerza de inercia: Comprobarlo !!!!!!! Fuerza de campo magnético constante (por sencillez): Comprobarlo !!!!!!! 22 Componentes generalizadas de las fuerzas que derivan de un potencial generalizado : Observar que !!!!!!! 23 Ec. de Lagrange para una partícula en un campo de las fuerzas que deriva de un potencial generalizado : Definición: Partícula sin ligaduras: Función de Lagrange o Lagrangiana de la partícula 3 grados de libertad 24 Partícula con ligaduras geométricas ideales (holónomas ideales): 1 grado de libertad Sobre curva (sin rozamiento): 2 grados de libertad Sobre superficie (sin rozamiento): 25 Definición de sistema lagrangiano: Una partícula sin ligaduras (o con ligaduras holónomas ideales) bajo la acción de una fuerza que deriva de un potencial generalizado se dice que es un sistema lagrangiano. Un sistema físico cuya evolución en el tiempo ( ) se determina a partir de las ecuaciones para una cierta función , se dice que es un sistema lagrangiano. 26 27 Más ejemplos! 1) Determinar la lagrangiana de un péndulo simple (partícula de peso Mg) de longitud R cuando además sobre el péndulo actúa la fuerza de un muelle ideal de constante elástica K . Usar el ángulo como coordenada generalizada y escribir la ecuación del movimiento a partir de la lagrangiana. P M g 27 Solución: 1) M g 28 29 2) Una partícula de peso Mg se mueve sin rozamiento sobre el paraboloide, de eje vertical, . Sobre la partícula actúa además un muelle ideal de constante elástica K, cuyo extremo está fijo al origen de coordenadas. Determinar la lagrangiana de la partícula y sus ecuaciones del movimiento usando x, y, como coordenadas generalizadas. P Mg 29 30 P Mg 2) Solución. 30 31 31 32 Ligaduras no holónomas Triedro físico (3-D) P M Coordenadas generalizadas: Ligadura no holónoma ideal Trabajo en un desplazamiento pequeño 32 33 Teorema: Triedro físico (3-D) P M Demostración: 33 34 Ecuaciones de Lagrange para una partícula con una ligadura no holónoma (ideal): Triedro físico (3-D) P M 3 grados de libertad Incógnitas: 34 35 Ecuaciones de Lagrange para una partícula con dos ligaduras no holónomas (ideales): Triedro físico (3-D) P M 3 grados de libertad Incógnitas: 35 36 Ecuaciones de Lagrange para una partícula moviendose sobre una superficie sin rozamiento y con una ligadura no holónoma (ideal): 2 grados de libertad Incógnitas: P 36 37 Ejemplo (ligaduras no holónomas ideales): Una partícula de peso Mg se mueve en un triedro inercial x,y,z bajo la acción de la fuerza de un muelle ideal de constante elástica K y longitud natural despreciable. El vector velocidad de la partícula es paralelo en cada instante al vector siendo una constante conocida. Obtener las ecuaciones de Lagrange que describen el movimiento de la partícula. Mg 38 Solución (ligaduras no holónomas ideales): Coordenadas generalizadas x,y,z, paralelo a 2 ligaduras no holónomas: 39 Solución (ligaduras no holónomas ideales): Incógnitas: Condiciones iniciales: Compatibles con (1) y (2) !! 40 P) La Lagrangiana de un sistema lagrangiano de dos grados de libertad es , donde , y es el potencial generalizado del que se derivan las componentes generalizadas ( ) de las fuerzas. P1) Las componentes generalizadas de las fuerzas satisfacen: A) , . B) , . C) , . D) , . E) Ninguna de las respuestas anteriores es correcta. 1,2,3. i = 3 22 11 22 1 ,i i TMvMx = == å r & , 1,2,3. i i dT F dtx i ¶ = ¶ = & , i i dT Mx dtx ¶ º ¶ && & 1,2,3. , i ii i dTT F dtxx = ¶¶ -= ¶¶ & , ii MxF = && 1 x 2 x 3 x F r r r 112233 112233 , . 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