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Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 1 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Capítulo 1. Cinemática y Dinámica de Mecanismos Definiciones Preliminares Mecanismo: conjunto de elementos rígidos conectados con uniones mecánicas que presentan movimientos relativos entre sí Par cinemático: consiste en dos cuerpos rígidos (que llamaremos barras o eslabones) que tienen una restricción común y donde se permite movimiento relativo entre ellos Se clasifican según el tipo y cantidad de movimientos que permiten Ejemplos de tipos de pares cinemáticos Cadena cinemática: conjunto de pares cinemáticos interconectados. Una cadena se llama cerrada cuando el primer elemento del primer par cinemático está unido al último elemento del último par cinemático. Cuando esto no ocurre, tenemos una cadena cinemática abierta. La tierra o sistema inercial se considera una barra o eslabón Cadenas cinemáticas planas: generan movimientos en el plano Cadenas cinemáticas espaciales: generan movimientos en el espacio Grados de libertad (GL): es el número de parámetros necesarios para representar el movimiento de un mecanismo. El número de grados de libertad está determinado por el número de barras (o eslabones) y el tipo de pares cinemáticos Ecuación de Grüebler para una cadena cinemática plana: F = 3 (n – 1) – 2p – q F : número total de grados de libertad n : número de barras o eslabones p : número de pares cinemáticos tipo P1 q : número de pares cinemáticos tipo P2 http://pt.wikipedia.org/wiki/Imagem:Linkage_four_bar.png Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 2 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Lectura recomendada para profundizar en las definiciones [2] Secciones 1.1 a 1.6 (págs. 1 a 16) [5] Secciones 1.1 a 1.7 (págs. 1 a 30) Análisis de Velocidades Velocidad en un punto Si los puntos A y B pertenecen a un mismo cuerpo rígido: Polígono de velocidades: procedimiento o método de resolución gráfica de problemas cinemáticos con movimiento plano. En este polígono se representan las velocidades de un mecanismo en una posición dada Ejemplo: disco con una bisagra en una de sus orillas Ejemplo: encontrar el polígono de velocidades de un mecanismo de cuatro barras o eslabones Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 3 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Ejercicio Escala 1:10 Encontrar el valor de VC Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 4 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Eje de rotación: eje a través del cual un cuerpo rígido gira respecto a otro En el caso particular de movimiento en el plano, este eje de rotación puede ser representado por un punto que llamaremos “centro de rotación” El eje o centro de rotación puede ser fijo o variable Determinación de un centro de rotación Conocidas la velocidad de un punto y la velocidad angular del cuerpo Conocida la velocidad de dos puntos del cuerpo Si la velocidad de dos puntos de un cuerpo es la misma (vectorialmente) entonces el cuerpo no rota y se dice que su centro de rotación se encuentra en el infinito Teorema de Kennedy para determinar centros de rotación Para un sistema de tres cuerpos que poseen movimiento plano entre sí, los centros de rotación a que dan origen, sean fijos, permanentes o instantáneos; se encuentran en una misma línea recta Cantidad de centros de rotación Determinación de los centros de rotación de un mecanismo de cuatro barras O12, O23, O34 y O14 conocidos ¿Dónde están: O13, O24? Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 5 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Ejercicio: encontrar todos los centros de rotación del mecanismo Lectura recomendada para profundizar en análisis de velocidades [2] Secciones 3.1 a 3.15 (págs. 74 a 116) [5] Secciones 3.5 a 3.8 (págs. 138 a 164) Análisis de Aceleraciones Aceleración en un punto Polígono de aceleraciones: procedimiento o método de resolución gráfica de problemas cinemáticos con movimiento plano. En este polígono se representan las aceleraciones de un mecanismo en una posición dada Ejemplo: pistón, 2 = 6 rad/s ; 2 = 10 rad/s 2 ; r OA = 0,1 m Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 6 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Las líneas que salen de O representan aceleraciones absolutas de esos puntos. La unión entre dos puntos del polígono de aceleraciones (distintos a O) representa una aceleración relativa. Cada punto del cuerpo tiene una “imagen” en el polígono de aceleraciones La figura o “imagen” está girada (180° + arctan(/2) ) de la figura original, el giro es el sentido contrario a la aceleración angular del cuerpo Ejercicio: Encontrar la imagen de la barra 5 Datos: 2 = 15,6 rad/s y 2 = 81,1 rad/s2; barra 2 mide 23 cm Lectura recomendada para profundizar en análisis de aceleraciones [2] Secciones 4.1 a 4.7 (págs. 130 a 156) [5] Secciones 4.1 a 4.5 (págs. 233 a 267) Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 7 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Análisis de Fuerzas Análisis gráfico y principio de superposición: el efecto simultáneo de fuerzas y momentos es equivalente al efecto de la superposición de las fuerzas y momentos considerados individualmente Tres casos particulares: 1. Sólo dos fuerzas sobre un cuerpo: colineales (contenidas en una misma línea), de igual magnitud, igual dirección, y sentido contrario 2. Tres fuerzas sobre un cuerpo: Son concurrentes a un punto, suman cero (vectorialmente) y están contenidas en el mismo plano Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 8 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez 3. Dos fuerzas y un momento: Fuerzas paralelas, de igual magnitud y sentido contrario, el momento es igual a la magnitud de una fuerza, multiplicado por la distancia entre ellas Ejercicio: Encontrar el torque T2 para el equilibrio del sistema suponer conocidas la geometría y las fuerzas P1 y P2. No existe roce Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 9 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Ejercicio: Encontrar el torque T2 para el equilibrio del sistema suponer conocidas la geometría y el torque T4. No existe roce Ecuaciones del movimiento en el plano gamF zz IM Fuerzas y cuplas de inercia, principio de D’Alambert 0 gamF 0 zz IM Se pasa de un problema dinámico a un problema estático Agregar una fuerza y un torque a una barra con masa y momento de inercia Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 10 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez Aplicación en el pistón del ejemplo de aceleraciones Barras 2, 3 y 4 tienen masa 1 kg, 2 kg y 2 kg e inercia 0,01 kg·m2, 0,02 kg·m2 y 0,01 kg·m2 w2 = 6 rad/s ; a2 = 10 rad/s2 ; rOA = 0,1 m Determinar el torque en 2 y la fuerza sobre el pasador12 Métodos Numéricos Métodos gráficos son aproximados (limitaciones del dibujo) una sola posición mecanismos planos Mecanismo de cuatro barras Sistemas Mecánicos 541207 – Cinemática y Dinámica de Mecanismos – Página 11 de 11 Universidad de Concepción – Departamento de Ingeniería Mecánica – Prof. Cristian Rodríguez )(sinsinsinsin )(coscoscoscos 44332211 44332211 S C fLLLL fLLLL j j j S SS j j j C CC f ff f ff )( )()( )( )()( 4 4 3 3 4 4 3 3 )()( )()( )()( )()( SS SS CC CC ff ff ff ff 33 3 33 3 cos )( sin )( L f L f S C 44 4 44 4 cos )( sin )( L f L f S C 444333 444333 coscos)()( sinsin)()( LLff LLff SS CC 44433344332211 44433344332211 coscossinsinsinsin sinsincoscoscoscos LLLLLL LLLLLL
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