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PAUTA CONTROL N o 3 FÍSICA GENERAL II SEGUNDO SEMESTRE 2012 Coordinador: David Zambrano Mora∗ Departamento de F́ısica Universidad Técnica Federico Santa Maŕıa Campus San Joaqúın 1. Una part́ıcula de masa m = 200 gramos y carga q = 2 coulomb se mueve con velocidad constante ~v por el espacio, si para t = 0 pasa por el punto ~r = (0, 2, 0) (en metros) con velocidad ~v = 2k̂ [m/s] y para t = 0 además se establece un campo magnético ~B = −0.1î [T ], entonces a) (10 pts) Calcule las coordenadas ~r de la part́ıcula para t = π segundos y (5 pts) Calcule la fuerza magnética para t = π segundos. b) (15 pts) Si la velocidad inicial de la part́ıcula se cambia por ~v = 2(̂i+ ĵ) [m/s], calcule las coordenadas ~r de la part́ıcula para t = 3π segundos. SOLUCIÓN: a) Como ~v × ~B apunta en la dirección −ĵ y ~v solo tiene componente perpendicular a ~B obtenemos que la part́ıcula realiza una trayectoria circular uniforme en el plano Y Z con una frecuencia ω = qB m = 1 rad s , (2.5 puntos) (1) y radio R = mv⊥ qb = 2 m. (2.5 puntos) (2) Como la posición inicial es justamente en y = 2 m se obtiene que el centro de la trayectoria circular esta en el origen del sistema de referencia. Para un movimiento circular uniforme sabemos que el radio es constante y la posición queda en función del angulo, para este caso obtenemos que θ = ωt, reemplazando el tiempo tenemos θ = π lo cual corresponde a media circunferencia, es decir que la part́ıcula se encuentra en y = −2 m, luego las coordenadas de la part́ıcula son ~r(t = π) = (0,−2, 0) metros. (5 puntos) Por otro lado, la velocidad para t = π es ~v = −2k̂ [m/s], por lo tanto, la fuerza magnética es ~F (t = π) = q~v × ~B = qvb ĵ = 0.4ĵ N. (5 puntos) (3) b) Ahora si inicialmente la velocidad hubiera sido ~v = 2(̂i + ĵ) [m/s], tenemos una componente perpendicular al campo magnético (2ĵ) tenemos una componente anti-paralela (2î), por lo tanto, la part́ıcula no solo va a describir un movimiento circular uniforme, si no que ademas mantendrá su velocidad constante (inercia) en la dirección paralela al campo, luego ω y R son los mismos de la parte a), sin embargo, el nuevo centro de giro en el plano Y Z es (y = 2, z = 2). Para la parte de mov. circular se mantiene que θ = ωt, si para t = π la part́ıcula realizo media vuelta es de esperar que para t = 3π realice una vuelta y media y por lo tanto se encuentra en el punto de coordenadas (y = 2, z = 4) en plano Y Z. Sin embargo como ademas existe una componente paralela y no existe ninguna fuerza en esa dirección la part́ıcula se moverá con velocidad constante en x, luego, velocidad constante implica x(t) = v‖t y por lo tanto x(t = 3π) = 6π) m. Finalmente ~r(t = 3π) = (6π, 2, 4) metros. (15 puntos) ∗david.zambrano@usm.cl Departamento de F́ısica, USM FIS120: F́ısica General II 2. (30 pts) Calcule la magnitud del campo magnético en el punto P de la FIG. 1 en términos de R, I1 e I2. ¿Qué resultado da su expresión cuando I1 = I2? FIG. 1. Dos cables con corriente. SOLUCIÓN: Sea un sistema de referencia en el punto P con x hacia la derecha, x hacia arriba y z saliendo de la hoja, luego los campos debidos a cada alambre en el punto P son d ~B1 = µ0I1 4π d~l1 × r̂ ~r2 = µ0I1 4π dl1 R2 (−k̂) (4) d ~B2 = µ0I2 4π d~l2 × r̂ ~r2 = µ0I2 4π dl2 R2 (k̂). (5) Como en coordenadas polares el diferencial de linea es dl = rdθ = Rdθ obtenemos d ~B1 = µ0I1dθ1 4πR (−k̂) (5 puntos) (6) d ~B2 = µ0I2dθ2 4πR (k̂), (5 puntos) (7) con 0 ≤ θ1 ≤ π y π ≤ θ2 ≤ 2π, luego al integrar ambas ecuaciones y sumarlas para obtener el campo total en el punto P obtenemos ~B(~P ) = ~B1(~P ) + ~B2(~P ) = µ0(I2 − I1) 4R k̂. (15 puntos) (8) Si I1 = I2 tenemos ~B(~P ) = 0. (5 puntos) 3. (40 pts) Un disco delgado de material dieléctrico con radio a tiene una carga total +Q distribuida de manera uniforme sobre su superficie. El disco gira n veces por segundo sobre un eje perpendicular a la superficie del disco y que pasa por su centro. Determine el campo magnético en el centro del disco. (Sugerencia: Divida el disco en anillos concéntricos de anchura infinitesimal.) [LOS PUNTOS OBTENIDOS EN ESTE EJERCICIO CORRESPONDEN PROPORCIONALMENTE A 10 PUNTOS PARA EL CONTROL 2.] SOLUCIÓN: Primero calculemos el campo magnético en el centro de un anillo por el cual circula una corriente I, luego d ~B = µ0 4π Id~l × r̂ ~r2 , (9) pero r = R y d~l × r̂ = dl = Rdθ con 0 ≤ θ ≤ 2π luego la magnitud del campo es dB = µ0I 4π dθ R (10) B = µ0I 2R . (10 puntos) (11) Ahora, para un disco cargado tenemos que dq = σdA donde σ es la densidad de carga superficial del disco y dA = rdrdθ es el diferencial de área en coordenadas polares. dq = σdA = σrdrdθ = σ2πrdr, (12) Coordinador: David Zambrano Mora 2 Departamento de F́ısica, USM FIS120: F́ısica General II si multiplicamos y dividimos por el área del disco πR2 obtenemos dq = 2Qrdr R2 . (10 puntos) (13) Ahora, al considerar la rotación del disco tenemos que dI = ndq = 2Qnrdr R2 . (5 puntos) (14) Finalmente usamos el resultado para un anillo pero considerando el radio R como un radio variable r el cual sera integrado entre 0 y R, luego dB = µ0 2r dI = µ0 2r 2Qnrdr R2 = µ0Qndr R2 (15) B = µ0Qn R2 ∫ R 0 dr = µ0Qn R . (15 puntos) (16) Coordinador: David Zambrano Mora 3
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