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CALCULO DE ACELERACIONES DE UN MECANISMO Aceleración entre dos puntos fijos en un campo que gira alrededor de un centro que no cambia de posición en el tiempo. Análisis vectorial 𝜔 = 𝑑𝞱 𝑑𝑡 V = 𝑑𝑅 𝑑𝑡 V = 𝑉𝑒𝑙𝑜𝑐𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑙𝑖𝑛𝑒𝑎𝑙 𝜔 = 𝑉𝑒𝑙𝑜𝑐𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑎𝑛𝑔𝑢𝑙𝑎𝑟 𝑟𝑎𝑑 𝑠 𝑚 𝑠 , 𝑓𝑡 𝑠 Posición: 𝑹𝒑 Velocidad: 𝑽𝒑 = 𝒅 𝒅𝒕 𝑹𝒑 Aceleración: 𝒂𝒑 = 𝒅 𝒅𝒕 𝑽𝒑 = 𝒅𝟐 𝒅𝒕𝟐 (𝑹𝒑) Posición: 𝞱𝒑 Velocidad: 𝜔𝒑 = 𝒅 𝒅𝒕 𝞱𝒑 Aceleración: 𝛼𝒑 = 𝒅 𝒅𝒕 𝜔𝒑 = 𝒅𝟐 𝒅𝒕𝟐 (𝞱𝒑) LINEAL ANGULAR 𝑷 𝑷 Aceleración DEFINICION: La tasa de cambio de velocidad respecto al tiempo. La aceleración puede ser lineal o angular. 𝛼 = 𝑑𝜔 𝑑𝑡 𝑎 = 𝑑𝑣 𝑑𝑡 𝑎 = 𝐴𝑐𝑒𝑙𝑒𝑟𝑎𝑐𝑖𝑜𝑛 𝑙𝑖𝑛𝑒𝑎𝑙𝛼 = 𝐴𝑐𝑒𝑙𝑒𝑟𝑎𝑐𝑖𝑜𝑛 𝑎𝑛𝑔𝑢𝑙𝑎𝑟 𝑟𝑎𝑑 𝑠2 𝑚 𝑠2 , 𝑓𝑡 𝑠2 𝑎𝑚 = ∆ Ԧ𝑣 ∆Ԧ𝑡 = 𝑣𝑓 − 𝑣𝑖 𝑡𝑓 − 𝑡𝑖 Ԧ𝑎 = lim ∆Ԧ𝑡→0 ∆ Ԧ𝑣 ∆Ԧ𝑡 = 𝑑 Ԧ𝑣 𝑑Ԧ𝑡 Ԧ𝑣 = 𝑣 ∗ Ԧ𝑒𝑡 Ԧ𝑎 = 𝑑 Ԧ𝑣 𝑑Ԧ𝑡 = 𝑑𝑣 𝑑𝑡 ∗ Ԧ𝑒𝑡 + 𝑣 ∗ 𝑑 Ԧ𝑒𝑡 𝑑𝑡 𝒂𝒕 𝒂𝒏𝒂𝒕𝒂𝒕 𝐿 ∗ 𝑇−2 LINEAL Posición VELOCIDAD Aceleración 𝜃 𝐿 ∗ 𝑇−1 °, 𝑟𝑎𝑑 𝑚 𝑠 , 𝑓𝑡 𝑠 𝑚 𝑠2 , 𝑓𝑡 𝑠2 𝐿 ∗ 𝑇−2 ANGULAR Posición VELOCIDAD Aceleración 𝐿 ∗ 𝑇−1 𝑟𝑎𝑑 𝑠 𝑟𝑎𝑑 𝑠2 Análisis dimensional 𝐿 𝑚, 𝑓𝑡 ECUACIONES DE POSICIÓN, VELOCIDAD Y ACELERACIONES RELATIVAS Posición: 𝑹𝑩 = 𝑹𝑨+ 𝑹𝑩/𝑨 𝐴𝑙 𝑑𝑒𝑟𝑖𝑣𝑎𝑟 𝑐𝑜𝑛 𝑟𝑒𝑠𝑝𝑒𝑐𝑡𝑜 𝑎𝑙 𝑡𝑖𝑒𝑚𝑝𝑜 𝑠𝑒 𝑐𝑢𝑚𝑝𝑙𝑒 𝑞𝑢𝑒: Velocidad: 𝑽𝑩 = 𝑽𝑨+ 𝑽𝑩/𝑨 Aceleración: 𝒂𝑩 = 𝒂𝑨+ 𝒂𝑩/𝑨 Posición: 𝑹𝑫 = 𝑹𝑪+ 𝑹𝑫/𝑪 𝑅𝐷𝑅𝐶 𝑅 ൗ𝐷 𝐶 𝑅 ൗ𝐷 𝐶 𝑅𝐶 𝑅𝐷 Velocidad: 𝑽𝑫 = 𝑽𝑪+ 𝑽 ൗ𝑫 𝑪 𝑉𝐷 𝑉𝐶𝑉 ൗ𝐷 𝐶 𝑉 ൗ𝐷 𝐶 𝑉𝐶 𝑉𝐷 Aceleración: 𝒂𝑩 = 𝒂𝑨+ 𝒂𝑩/𝑨 𝑎𝐷 𝑎𝐶 𝑎 ൗ𝐷 𝐶 𝑎 ൗ𝐷 𝐶 𝑎𝐶 𝑎𝐷 ECUACION DE ACELERACIÓN Posición: 𝑹 = 𝑹 ∗ 𝒆𝒋𝜽 = 𝑹𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝒊 + 𝑹𝒔𝒆𝒏 𝜽 j Velocidad: 𝒗 = 𝒅𝑹 𝒅𝒕 = 𝑹 −𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑑𝜃 𝑑𝑡 𝒊 + 𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑑𝜃 𝑑𝑡 𝒋 𝒗 = 𝝎(𝑹 𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑖 + 𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑗 ) 𝑹 = 𝝎𝑹 Aceleración: 𝒂 = 𝒅𝒗 𝒅𝒕 = 𝒅(𝑹𝝎∗ −𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑖+𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑗 𝒅𝒕 𝒂 = 𝑹 𝒅𝝎 𝒅𝒕 −𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑖 + 𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑗 + 𝑹𝝎(−𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝒅𝜽 𝒅𝒕 𝒊 − 𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝒅𝜽 𝒅𝒕 𝑗 𝜔 = 𝑑𝜃 𝑑𝑡 ECUACION DE ACELERACION 𝒂𝒏𝒂𝒕 𝒂 = 𝑹 𝒅𝝎 𝒅𝒕 −𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑖 + 𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑗 + 𝑹𝝎(−𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝒅𝜽 𝒅𝒕 𝒊 − 𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝒅𝜽 𝒅𝒕 𝑗 𝒂 = 𝑹𝜶 −𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑖 + 𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑗 + 𝑹𝝎𝟐(−𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝒊 − 𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑗) 𝒂 = (𝑹 𝒔𝒆𝒏 𝜽 𝑖 + 𝒄𝒐𝒔 𝜽 𝑗 ) 𝑹 (α−𝝎𝟐) 𝒂 = 𝑹(α−𝝎𝟐) = 𝐑𝛂 − 𝑹𝝎𝟐 = Rα−R( 𝑽𝑨 𝑹 )𝟐= Rα− 𝑽𝑨 𝑹 𝟐 𝒂 = 𝐑𝛂 − 𝑹𝝎𝟐 𝒂 = 𝐑𝛂 − 𝑽𝑨 𝑹 𝟐 𝑎𝑛𝐴 𝑎𝑛𝐴´ 𝑎𝑡𝐴 𝑎𝑡𝐴 𝒂𝑨 𝒂𝑨´ 𝑎𝐴 = 𝑎𝐴 𝑛 + 𝑎𝐴 𝑡 𝑉𝑒𝑐𝑡𝑜𝑟𝑖𝑎𝑙𝑚𝑒𝑛𝑡𝑒 𝑠𝑒 𝑐𝑢𝑚𝑝𝑙𝑒 𝑞𝑢𝑒: 𝑣𝐴 = 𝜔2 ∗ 𝑟0𝐴 𝜔2 = 𝑣𝐴 𝑟0𝐴 Ejercicio N° 1 Para el mecanismo de la figura, Determinar las velocidades 𝜔𝐵𝐷, 𝜔𝐷𝐸 y las aceleraciones angulares 𝛼𝐵𝐷, 𝛼𝐷𝐸 ,. si se sabe que la velocidad angular constante 𝜔𝐴𝐵 = 5𝑟𝑎𝑑 𝑠 Mecanismos I 2020-1 Barra AB: Eslabón 2. Barra BD: Eslabón 3. Barra DE: Eslabón 4. Barra AE: Bancada. De la grafica observamos que se observan diferentes centros primarios de rotación: punto A: 012, punto B: 023, punto D: 034, punto E: 041. Al trazar una línea que pase por los centros 012, 023 y otra línea que pase por los centros 034, 041, el punto de intersección es el centro secundario 013. 𝑂23, 𝑂12 → 𝑂13 𝑂14, 𝑂34 → 𝑂13 𝑶𝟏𝟐 𝑶𝟏𝟑 𝑶𝟑𝟒𝑶𝟐𝟑 𝑶𝟏𝟒 2 4 1 3 Sabemos que la velocidad de B es: El ángulo ϕ es el mismo para el ΔBCD que para el Para ΔDEF, por lo cual: Para determinar el valor de la distancia 𝐶𝐵 , usamos la identidad trigonométrica tan(ϕ) en en triangulo ΔBCD F Ya que determinamos el valor de la distancia 𝐶𝐵, es posible determinar la velocidad angular de la barra BD Como se conoce la distancia 𝐶𝐵 y la distancia 𝐵𝐷 del ΔBCD, por teorema de Pitágoras se obtiene el valor de 𝐶𝐵 Con el valor de la distancia 𝐶𝐷 , podemos obtener la velocidad en D De la ecuación de la velocidad lineal en D, despejamos la velocidad angular en la barra 𝐷𝐸, la distancia 𝐷𝐸 se determina por medio de teorema de Pitágoras, por la cual se obtiene: Una vez obtenidos los valores de las velocidades angulares en las barras 𝐵𝐷 , 𝐷𝐸 se procede a calcular las aceleraciones. Como el enunciado especificaba que la velocidad angular de la barra 𝐴𝐵 es constant, la barra 𝐴𝐵 solo posee aceleración normal. 𝑎𝐵_𝑇𝑎𝑛 = 𝛼𝐴𝐵 ∗ 𝐴𝐵 𝛼𝐴𝐵 = 0 Al analizar la aceleración de la barra 𝐵𝐷 con respecto al punto B, se cumple que: Variable Valor 𝑉𝐵 1000 𝑚𝑚 𝑠 𝜔𝐵𝐷 5 𝑟𝑎𝑑 𝑠 𝑉𝐷 1250 𝑚𝑚 𝑠 𝜔𝐷𝐸 10 𝑟𝑎𝑑 𝑠 𝜔𝐴𝐵 5 𝑟𝑎𝑑 𝑠 Al descomponer la ecuación vectorial de la aceleración del punto D en sus componentes X y Y respectivamente se obtiene: Variable Valor 𝑉𝐵 1000 𝑚𝑚 𝑠 𝜔𝐵𝐷 5 𝑟𝑎𝑑 𝑠 𝑉𝐷 1250 𝑚𝑚 𝑠 𝜔𝐷𝐸 10 𝑟𝑎𝑑 𝑠 𝜔𝐴𝐵 5 𝑟𝑎𝑑 𝑠 CONCLUSIONES ➢ La aceleración total esta dada por la suma vectorial de su aceleracion tangencial y su aceleración normal, en la cual, la aceleracion tangencial indica la variación del modulo de velocidad respecto al tiempo, mientras que la aceleracion normal mide la variación de la dirección del modulo del vector velocidad en dirección al radio de la curvatura. ➢ En cualquier tipo de mecanismo se obtiene que la componente tangencial de la aceleración lineal es igual a cero cuando la velocidad angular es constante. ➢ En los puntos limites o puntos de agarrotamiento de un mecanismo, se puede determinar su velocidad y aceleración igual a cero, ya que no es posible realizar ningún desplazamiento en ese punto. BIBLIOGRAFÍA ❑ Shigley. Teoría de Maquinas y Mecanismos ❑ Robert Norton. Diseño de Maquinaria.4 Edición ❑ David h Myszka. Maquinas-y-mecanismos - 4ta Edición. ❑ Erdman, A., & Sandor, G. Diseño de Mecanismos Analisis y Sintesis. Mexico: 3era Edición. Diapositiva 1: CALCULO DE ACELERACIONES DE UN MECANISMO Diapositiva 2: Análisis vectorial Diapositiva 3 Diapositiva 4 Diapositiva 5: Aceleración Diapositiva 6 Diapositiva 7: ECUACIONES DE POSICIÓN, VELOCIDAD Y ACELERACIONES RELATIVAS Diapositiva 8 Diapositiva 9 Diapositiva 10 Diapositiva 11: ECUACION DE ACELERACIÓN Diapositiva 12: ECUACION DE ACELERACION Diapositiva 13 Diapositiva 14 Diapositiva 15 Diapositiva 16: Ejercicio N° 1 Diapositiva 17 Diapositiva 18 Diapositiva 19 Diapositiva 20 Diapositiva 21 Diapositiva 22 Diapositiva 23 Diapositiva 24 Diapositiva 25 Diapositiva 26 Diapositiva 27: CONCLUSIONES Diapositiva 28: BIBLIOGRAFÍA Diapositiva 29
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