inestabilidad_nuclear_y_modos_de_decaimiento

Vista previa del material en texto

1
Inestabilidad nuclear y Modos de decaimiento
Dra. Q.F. Lourdes Mallo
Curso Básico de Metodología de 
los Radisótopos - C.I.N.
Para que el núcleo sea estable debe existir una
fuerza atractiva intensa que supere dicha repulsión
electrostática: las fuerzas nucleares.
FUERZAS NUCLEARES
PROPIEDADES:
- Son fuerzas atractivas entre los nucleones.
- Son de rango muy corto (~ 2x10-13 cm). Su valor es 
aproximadamente constante hasta una distancia del orden 
de 10–15 m, cayendo bruscamente a 0 a distancias 
mayores. 
2
-Son extremadamente intensas (100 veces mayores 
que las fuerzas electromagnéticas y 1035 veces 
superiores a la gravedad). 
- Son independientes de la carga.
- Se producen por intercambio de partículas virtuales 
llamadas “gluones” (del inglés “glue”, pegamento). 
- Dichos gluones no existen en el núcleo sino que 
aparecen y desaparecen en períodos cortos.
Se han descubierto 4 tipos de interacciones fundamentales 
en nuestro Universo.
- La gravitatoria: Es la que tiene mayor impacto a grandes 
distancias. Tiene carácter de atracción y, en comparación 
con el resto de las interacciones, es la mas débil.
Intercambia una partícula virtual llamada gravitón.
- La electromagnética: actúa entre partículas con carga 
eléctrica. Incluye a la fuerza electrostática, que actúa entre 
cargas en reposo, y el efecto combinado de las fuerzas 
eléctrica y magnética, que actúan entre cargas que se 
mueven una respecto a la otra. La partícula virtual 
intercambiada es el fotón.
3
La nuclear fuerte: es despreciable a distancias 
mayores que el núcleo atómico, por lo que no se 
aprecia en la vida diaria. No obstante, todo depende de 
ellas, ya que es la que permite unirse a los quarks para 
formar los protones y neutrones, entre otros 
mantiene unidos los bloques fundamentales con los que 
el universo está formado. La partícula virtual 
intercambiada es el el gluón.
La nuclear débil: también es despreciable a distancias 
mayores que el núcleo atómico, es 10 -13 veces menos 
potente que la interacción fuerte y es responsable de 
que los quarks y otras partículas decaigan a partículas 
más livianas, así como de producir desintegraciones 
beta. La partícula virtual intercambiada es el bosón.
ESTABILIDAD NUCLEAR
- El núcleo es intrínsecamente inestable debido a la
repulsión electrostática entre los protones.
- El balance repulsión-atracción determina si un nucleido es
estable o radiactivo.
- La relación entre N y Z es de fundamental importancia en 
dicho balance.
- Cada elemento puede tener varios nucleidos estables.
Estos nucleidos constituyen el “cinturón de estabilidad”.
4
Cinturón de estabilidad
- Si Z < 20 N/Z  1
7
N  N/Z = 1
14 
- Si 20 < Z < 83 1 < N/Z < 1.5 Sn  N/Z = 1.4
120
50
- Si Z > 83: ningún nucleido es estable 
Bi N/Z = 1.52
209
21
Los nucleidos que caen fuera del “cinturón de 
estabilidad” sufren transformaciones que dan al lugar al 
fenómeno de radiactividad.
Sin embargo, aún para los nucleidos radiactivos la 
existencia del núcleo como tal es más favorable que la 
separación en los nucleones que lo constituyen.
5
- Esa diferencia se denomina defecto de masa y es
equivalente a la cantidad de energía que el núcleo gasta
en mantener juntos a sus nucleones.
- La masa de un átomo es siempre menor que la suma
de las masas de las partículas que lo constituyen.
Átomo de Li 
6
3
La teoría de la relatividad establece que la masa es una
forma de energía y la teoría de conservación de la
energía se extiende a la suma de ambas magnitudes.
El equivalente entre masa y energía está dado por
E = mc2
Se cumple que E (MeV) = m (umas) x 931.5
6
Esa diferencia se denomina defecto de masa y es
equivalente a la cantidad de energía que el núcleo
gasta en mantener juntos a sus nucleones (energía de
ligadura).
La masa de un átomo es siempre menor que la suma
de las masas de las partículas que lo constituyen.
La energía de ligadura/nucleón es una medida de la
estabilidad del núcleo.
* 12C
m 12C = 6 x (mp + mn + me) - 12.0000 = 0.0989436 umas 
Convirtiendo la masa en energía, 1 uma  931.5 MeV
El 12C = 0.0989436 x 931.5 = 92.166 MeV
El/nucleón 12C = 92.166/12 = 7.68 MeV/nucleón
EJEMPLOS
* 14C
m 14C = 6 x (mp + me)+ 8 x mn – 14.003242 = 0.113034 
umas. 
El 14C = 105.29 MeV
El/nucleón 14C = 7.52 MeV/nucleón
7
ENERGIA DE LIGADURA POR NUCLEON vs A 
PARA NUCLEIDOS DE A<11
La El/A de los nucleidos aumenta al aumentar el número de
nucleones.
La El/A de los nucleidos con Z y N par es más alta que la de
sus vecinos .
OBSERVACIONES
CONCLUSIONES
La fusión de 2 núcleos livianos para dar un núcleo mayor es
un proceso que libera energía.
Existen “números mágicos” de nucleones que favorecen la
estabilidad del núcleo. Este es un argumento a favor del
modelo de capas para la estructura nuclear.
8
ENERGIA DE LIGADURA POR NUCLEON 
vs A PARA NUCLEIDOS DE A>11
OBSERVACIONES
La El/A presenta un máximo para A ~ 60. En esa zona se
encuentran los nucleidos más abundantes en la corteza
terrestre.
La El/A disminuye hacia ambos lados de dicho máximo.
CONCLUSIONES
Los nucleidos más abundantes son los más estables.
Su mayor El/A es un reflejo de esa estabilidad.
La fisión de 1 núcleo pesado para dar 2 núcleos menores
pero de mayor El/A es un proceso que libera energía.
9
La radiactividad es un fenómeno espontáneo de 
transformación de un nucleido en otro, con emisión 
de partículas o radiación, y energía.
RADIACTIVIDAD
Cuando N/Z cae fuera del “cinturón de estabilidad” el
nucleido es radiactivo (radionucleido).
Al radionucleido que experimenta el proceso se le
denomina "padre" (P) y al decaer se convierte en el
nucleido "hijo" (H), el cual puede ser estable o ser
también radiactivo.
La radiactividad no depende de la naturaleza física o
química de los átomos, es una propiedad de su núcleo.
TIPOS DE RADIACIÓN
10
Existen 5 tipos de decaimiento radiactivo:
- alfa () (Núcleos de Helio)
-
- beta () +
Captura electrónica (CE)
- gamma ()
El modo de decaimiento más probable será aquel que 
acerque ese radionucleido a la estabilidad.
Los radionucleidos con Z > 83
deben disminuir rápidamente
la cantidad total de nucleones
para acercarse a la estabilidad.
 Emiten una partícula 
EMISIÓN ALFA
Partícula 
4
2
X Y + He + EA Z
A-4
Z-2
m = masa (P) – masa (H) + m (4He) > 0
11
Ese “defecto de masa” m debe ser positivo para que la 
emisión suceda, y la energía liberada en la reacción se 
calcula según la ecuación de Einstein:
E = m. c2
siendo c = velocidad de la luz 
Si m está en umas, la energía liberada (en Mev) es de
E = m x 931,5 ( MeV ) 
12
m = m 234U – m 230Th – m 4He > 0
EMISIÓN -
Si N/Z >estabilidad
n p+ + e-
-
X Y + e +  + E
A
Z
A
Z+1 -1
0
-
13
 Los electrones emitidos no son monoenergéticos,
como se esperaría, sino que presentan un espectro
continuo de energía con Emax. = mc2.
 La energía más probable es aprox. 1/3 Emax.
¿Cómo se conserva la energía?
14
 La emisión concomitante de una partícula neutra y
de masa muy pequeña, el antineutrino, que comparte
la energía total con el electrón es la explicación del
espectro -
La emisión - puede ir también acompañada de uno o
varios rayos .
m = m (P) – m (H)
15
Según el modelo de los quarks: 
EMISIÓN +
Si N/Z < estabilidad
p+ n + e+
+
X Y + e +  + E
A
Z
A
Z-1 +1
0
+
16
m = m (P) – m(H) – 2 m e-
- El espectro del positrón es análogo al ya visto para el
electrón en la emisión -, debido a la emisión conjunta
de un neutrino.
- El positrón emitido al encontrarse con algún electrón
del medio, experimenta el fenómeno de aniquilación
produciéndose la emisión simultánea de 2 rayos  de
511 keV cada uno.
- Esta radiación de aniquilación siempre está presente
cuando hay emisión de positrones.
17
Aniquilación de positrones
CAPTURA ELECTRÓNICA
Si N/Z < estabilidadOtra alternativa es el decaimiento 
por captura electrónica
Implica la captura de un electrón
orbital por parte de un protón
nuclear, transformándose ambos en
un neutrón, con emisión de un
neutrino y energía.
18
El número total de nucleones permanece constante 
mientras que el número atómico disminuye en una 
unidad
X + e- Y +  + E 
A
Z
A
Z-1-1
0
m = m (P) – m (H) 
53 I + -1 e 52 Te +  + E
0125 125 
El hueco en las capas electrónicas es llenado por 
otros electrones más externos, produciéndose la 
emisión concomitante de rayos X característicos.
19
- Se produce cuando el núcleo se encuentra en estado
excitado.
- Implica la emisión del exceso de energía como un
cuanto de radiación electromagnética.
- No produce cambio ni en el número de nucleones ni en
el número atómico.
EMISION 
99mTc 99Tc + E + 
-La emisión gamma es un cuanto de alta energía y
carece de masa.
-Surge por reacomodamiento de niveles energéticos
nucleares E = E2 - E1 = E
-Es similar a la emisión de Rayos X pero éstos se
producen por transiciones de los electrones periféricos y
por eso suelen ser de menor energía (< 100 KeV ).
- En ciertos casos la diferencia entre 2 estados
energéticos nucleares no aparece como un cuanto  sino
que es transferido a un electrón orbital, el cual escapa
del átomo, bajo la forma de electrones monoenergéticos
llamados electrones de conversión
20
ELECTRONES AUGER
Cuando un electrón es arrancado de una de las capas
internas de un átomo, dejando una vacante o hueco, un
electrón de un nivel de energía externo ocupa esta
vacante, liberándose energía. Este exceso de energía
generalmente se libera por la emisión de un fotón (Rayos
X), aunque también puede ser transferida a otro electrón,
llamado electrón Auger, el cual es eyectado del átomo.
En la conversión interna, la energía que se utiliza en
expulsar al electrón procede de la desexcitación del
NÚCLEO.
En el caso de la emisión de electrones Auger, la
energía necesaria para producir dicha emisión
proviene de una transición entre niveles electrónicos
de la PERIFERIA DEL ATOMO
21
RESUMEN DE LOS MODOS DE DECAIMIENTO ANALIZADOS
22
TABLA DE RADIONUCLEIDOS
Los nucleidos estables aparecen en negro. En los
radionucleidos, el color del recuadro indica qué tipo de
emisor es: celeste (- ), rosado (+ o CE), amarillo (),
verde (fisión espontánea), blanco (transiciones
isoméricas).
Cuando se trata de un nucleido que decae por más de
un camino, el área total del recuadro está dividida
diagonalmente a la mitad o en un ángulo y el tamaño
del sector de cada color, se relaciona con la probabilidad
de ese modo de decaimiento.
23
ESQUEMAS DE DECAIMIENTO