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1 CAPÍTULO 5 Propiedades e Interacciones de las Partículas Elementales 5.1 Introducción. 5.2 Interacciones fundamentales. Características. 5.3 Familias de partículas elementales. 5.4 Fenomenología de quarks y leptones. 2 Unidades naturales. Masa y carga ! Carga eléctrica (siempre se conserva en un proceso físico): (Solo se han observado partículas libres con carga eléctrica entera) 0,1;110602.1 19 ===!"= # $qqqCe ep ! Las masas en reposo son muy pequeñas comparadas con las de cualquier objeto microscópico (desde pocos eV hasta cientos de MeV). ! Sistema de Unidades Naturales )1( == ch Magnitud Unidades L(longitud) (eV)-1 T(tiempo) (eV)-1 M(masa) (eV) (1 MeV=106 eV; 1GeV=109 eV; 1TeV=1012 eV...) ! " ~ h p = 1 eV/c 2 ! " ~ h # = 1 eV/c 2 ! M ~ E c 2 = eV INTRODUCCIÓN ! h = h 2" =1.055 #10$34 J $ s = mL 2 T % & ' ( ) * ! c = 2.998 "10 8 m /s = L T # $ % & ' ( 3 Rutherford (1909): Núcleo átomico (protón) Chadwick (1932): Neutrón SLAC (1968): Quarks en neutrones y protones (~10-18 m) 4 ! " = h p 5 11°° familia familia 2ª familiafamilia 3ª familiafamilia 6 "e e# u d 1ª familia 2ª familia "µ µ# c s "$ $# t b 3ª familia (1 MeV %1.8&10-30 kg) m [MeV] %0 0.511 3 6 m [MeV] %0 106 1250 120 m [MeV] %0 1777 175000 4200 \ © 1998 \ © 1998 \ © 1998 19951974 1976 1975 1956 1897 1963 1963 1963 1937 1961 2000 7 Rayos cósmicos primarios (provienen directamente del espacio exterior) y secundarios (producidos al chocar con los núcleos de la atmósfera terrestre). Rayos cósmicos primarios: Protones .......................... 77% Partículas ' ..................... 21% Núcleos atómicos ............ 2% Un 90% con energía media de 103 MeV y < 10% con energías de 1013 MeV 8 Aceleradores de partículas: Física de Alta Energía Objeto Tamaño Energía de la radiación Átomos 10-10 m 0.00001 GeV Núcleos 10-14 m 0.01 GeV Nucleones 10-15 m 0.1 GeV Quarks ? > 1 GeV E=mc2 + ( ~ h/p (Desde pocos GeV hasta TeV) 9 Rayos Cósmicos + Primeros aceleradores de partículas 10 Primeros ejemplos: (energías típicas de los procesos radiactivos) El fotón, ): " Efectos fotoeléctrico y Compton * naturaleza corpuscular de la radiación electromagnética " Partícula elemental: m) =0; q) = 0; s) = 1 (bosón) " Mediador de la interacción electromagnética El electrón, e-: " J.J. Thomson (1897): descargas eléctricas a través de gases enrarecidos. " Partícula elemental: me =0.511 MeV; qe = -1; se = 1/2 (fermión) El protón, p: " Ionización de los átomos de gases enrarecidos (Goldstein-1886, Thomson-1911). " Medida de la masa (F.W. Aston 1919) " No es partícula elemental: mp =938.27 MeV; qp = 1; sp = 1/2 (fermión) El neutrón, n: " J. Chadwick (1932): " No es partícula elemental: mn =938.57 MeV; qn = 0; sn = 1/2 (fermión) 11 Nuevas partículas y antipartículas (Rayos cósmicos) Positrón, e+: " C.D. Anderson (1932) rayos cósmicos secundarios. " Antipartícula del e- * me ; se ; qe = 1; (fermión) " Predicha por la teoría de P.A. Dirac Muones, µ+, µ- : " C.D. Anderson & S.H. Neddenmeyer (1937) " Partícula elemental: mµ =105.66 MeV; sµ = _ ; µ- / µ+ = partícula / antipartícula Piones, ++, +- , +0 : " 1947: C.G. Lattes, H. Muirhead, G. Occhialini y C.F. Powell (Exp. de emulsión) " No son partículas elementales: m++,+# =139.57 MeV; q++,+# = +1,-1; s++,+# = 0 " m+0 =134.97 MeV; q+0 = 0; s+0 = 0 (es su propia antipartícula) Partículas extrañas, ,+, ,- , ..... : 12 Interacciones entre las partículas Ejemplo de intercambio de fuerza repulsiva entre las dos niñas a través de una partícula mediadora 13 Interacciones entre partículas 20 Institute of Physics Peter Kalmus Particles and the Universe Forces Gravity falling objects planet orbits stars galaxies inverse square law graviton inverse square law photon short range W ± , Z0 Electro- magnetic atoms molecules optics electronics telecom. Weak beta decay solar fusion Strong nuclei particles short range gluon Interacción: las fuerzas y desintegraciones que afectan a las partículas Force: el efecto en una partícula debido al efecto de otra. 14 15 Interacciones fundamentales Electromagnetismo Gravedad Fuerza fuerte (existencia de los núcleos) Fuerza débil (desintegración -) Magnitudes relativas? Potenciales efectivos (no relativistas * cualitativo) ( ) r e rV em 2 = ( ) r mG rV N grav 2 = 2239 )//( 107.6Newton de constante cGeVc N G h ! "== proton del masa =m (rango del GeV: 2 protones, m(p) ~1 GeV, separados una distancia r ) En el espacio de momentos (salvo constantes de normalización) *Transformada de Fourier ( m()) ~ 0 y m(g) ~ 0 * fuerzas de largo rango ) ( ) 2 2 q e qVem = ( ) 2 2 q mG qV N grav = n)interacció la za(caracteri do transferimomento =q ( ) ( ) 36 239 2 4 22 2 2 2 10 6.7 GeV 10 GeV 1 1 137 11 !" # $ % & ' ! ( "" # $ %% & ' == NNgrav em G cc mcc e mG e V V h h 16 ( ) crcms strongf e r g rV h/)( 2 )( 2 !" = ( ) 222 2 cmq g qV s f !+ = al)experiment(valor mediadores los de masa , = W m! Fuerzas fuerte y débil son de corto rango * Potenciales de Yukawa (fenomenológicos) ( ) crcmw weakd We r g rV h/)( 2 )( 2 ! = ( ) 222 2 cmq g qV W w d + = 2 MeV/c 140!"m 2 GeV/c 80! W m al)experiment(valor toacoplamien de constantes , = ws g 15/ !cg s h 0.004/ !cg w h 3 4242 42 2 2 222 2 2 2 102113715 !"!!# + = + = cmcm cm e c c g cmq q e c c g V V ss em f $$ h h h h ( ) 42 42 42422 2 102.180 137 1 004.0 1 !"!!# + = cm cmcm c e g c V V W ww em h h (Valores cualitativos!) 17 iaGravitator Débil néticaElectromag Fuerte >>> Tiempo característico de cada proceso: s 1010 Débil s 1010 néticaElectromag s 10 Fuerte 613 1620 -24 !! !! !" !" " Vida media de las partículas - Las desintegraciones más rápidas proceden vía fuerza fuerte: - $ ~ 10-24 s (a comparar con el tiempo que tarda la luz en recorrer la distancia de 1fm ~ 3 . 10-24 s) - p.e. : /++ ! p + ++ - Las siguientes más rápidas proceden vía fuerza electromagnética: - $ ~ 10-16 s - p.e. : +0 ! )) - Las desintegraciones más lentas: vía fuerza débil: - $ ~ 10-10 s - p.e. : ,+ ! +++++# ; ,+ ! µ+ + "µ (Si una ley de conservación(*) prohíbe un tipo particular de desintegración ! la vida media de la partícula será significativamente mas larga) 18 19 Partículas elementales (primeras clasificaciones) Antes de la confirmación de la existencia de los quarks * Clasificación de las partículas según su interacción: " Todas tienen interacción gravitatoria " Las partículas cargadas experimentan la interacción EM " Los leptones son susceptibles a la interacción débil " Hadrones (mesones y bariones) experimentan también la f. fuerte 0 < 10 eV/c2 – 1.4 GeV/c2 135 MeV/c2 – varios GeV/c2 940 MeV/c2 – varios GeV/c2 ) e-,µ-,$-,"e,"µ,"$ ++,+-,+0,K+,K-,K0,0+,0-,00,... p,n,10,2+,2-,20,/++,/0,3-,... Fotón Leptones Mesones Bariones Rango de masasSímboloPartícula 20 Además: Bosones (estadística de Bose-Einstein) Fermiones (estadística de Fermi-Dirac) ( ) ( ) nBnB xxxxxx ,....,,,....,, 1221 !=! ( ) ( ) nFnF xxxxxx ,....,,,....,, 1221 !"=! Hadrones: Partículas portadoras de ´carga fuerte´ que interaccionan vía fuerza nuclear fuerte: - Mesones: Bosones (s = 0,1,..) +, K, 0, 4, ... - Bariones: Fermiones (s = 1/2, 3/2,..) p, n, /, 1, ... Leptones: (Fermiones) Partículas que no interaccionan vía fuerza nuclear fuerte - Electrones, muones, neutrinos, ... (Ambas clases de partículas -antipartículas-pueden interaccionar vía la Fuerza Electromagnética -si tienen carga eléctrica- y decaer vía Fuerza Débil) 21 0.51 ~0 106 140 440 938 939 5 5 300 3 1.2 5 5 2.2.10-6 2.6.10-8 1.2.10-8 5 (> 1030 años) 889 - - - + + + + + - + + + + + + + + + + + - 1 0 1 1 1 1 0 _ 1 _ 0 0 _ _ e± ) µ± +± K± p± n (MeV)(m)(s)HadDébilEM Masac)$$InteracciónCargaSpínPart. p. e. ... algunas partículas estables / semiestables (observables) 22 23 Números cuánticos ! Un proceso es posible si esta cinematicamente permitido y no viola leyes de conservación conocidas ! Observación experimental: Por las probabilidades de transición de las diferentes reacciones o por la ausencia de procesos cinematicamente permitidos podemos deducir leyes de conservación y asignar números cuánticos Números cuánticos internos aditivos # Número (o carga) bariónico (B): Ausencia (hasta valores de 10-30 s) de la desintegración: 0!+" + ep * Existe un # cuántico aditivo, conservado, asociado a los bariones: B * Bariones B=1 * Anti-bariones B=-1 * B=0 para fotones, leptones y mesones 24 (1) (2) pBB(p)BB(p)B pppppp finalinicial 2)1(13)(3 ;2122 p de Producción =!+"=+"=="="= #+++$+ BnBB(p)BB(p)B nppp finalinicial 2011)()( ;22 piones de producción =++=++==!= "++#+ + + $ $ BB(p)BnBB(p)B ppnp finalinicial 2012)(2 ;2)( =+!=+!==+= ++"+ # # $ $ ! (3) p + p" p + p + n # Producción de p Binicial = 2 $ B(p) = 2 $1= 2; Bfinal = 2 $ B(p) + B(n) = 2 $1+ (1) = 3 25 # Números (o cargas) leptónicos (Le, Lµ, L$) De la misma manera se puede postular un # quántico leptónico, L ya que p.e. a altas energías la reacción: es posible pero no se observa. Tampoco las siguientes: * 3 diferentes números cuánticos (vía interacción débil) Los números leptónicos, Le, Lµ, L$ , se conservan independientemente. (...posible desintegración del protón: No se conservarían ni el número bariónico ni el leptónico. Pero se cumpliría: /B = /Le. Podría explicar el hecho de que en nuestro universo haya mas materia que antimateria) ! µ- " e # + $ e + $ µ µ+ " e + + $ e + $ µ !!!! +"+ ##ee !µ +" ## e !+!! ++" eeeµ 26 # Extrañeza, S, Encanto, C, Belleza, B, Verdad, T: Dan cuenta de la producción asociada de partículas con estos números cuánticos, p.e.: Las interacciones fuertes y electromagnéticas conservan estas cargas, pero no las interacciones débiles. Ejemplos de producción vía interacción fuerte: Ejemplos de desintegración: 00 Kp +!"+ #$ ) S(K) S(K 1 0 == + ! S(") = S(# + ) = S(# 0 ) = S(# $ ) = $1 ! S(" 0 ) = S(" # ) = #2 1 0 !== ! ) S(K) KS( ! "# + p$% # + K + ! K 0 + p"# 0 + K + ! " 0 #$% + p !+ +" ##0 K ! " + #$ + + n 27 Isospin : (a) Los procesos a baja energía (E< 300 MeV) Tienen las mismas secciones eficaces 6 Independencia de carga (b) La energía del estado de los núcleos espejo es la misma (3H, 3He) (fuerzas de ligadura p-p, n-p, n-n son esencialmente iguales) 6 Simetría de carga npnppppp +!++!+ , 2/1 2/1 1 0 0 1 3 3 != = "## $ % && ' ( =## $ % && ' ( = nI pI npDoblete de isospin (I=1/2): Triplete de isospin (I=1): 1 0 1 1 0 0 0 1 0 0 0 1 3 0 3 3 0 != = = " # # # $ % & & & ' ( = # # # $ % & & & ' ( = # # # $ % & & & ' ( = ! + !+ ) ) ) ))) I I I (... lo mismo para cualquier partícula -hadrón- bajo interacción fuerte) -Las interacciones fuertes conservan el isospin (Existe un concepto similar relacionado con las interacciones débiles) * Si consideramos solo F. Fuerte: (p, n estados degenerados en masa) 28 Relación de Gell-Mann - Nishijima La asignación de números cuánticos se hizo originalmente en base a la observación fenomenológica de que la carga eléctrica de los todos los hadrones cumplen la relación: ( ) 2/2/ 33 SBIYIQ ++=+= Y = Hypercarga fuerte (la definición se extendió a otros números cuánticos: charm, beauty, etc..) Como carga y I3 se conservan en interacciones fuertes * Hypercarga también se conserva (e independientemente cada uno de los sabores: S, C, B, T) 0 0 0 1 1 0 1 1 0 0 -1 -2 0 0 0 1 1 0 0 0 -1 -1 -2 -3 0 0 0 0 0 0 1 1 1 1 1 1 1 0 -1 1/2 - 1/2 0 1/2 -1/2 1 0 -1/2 0 1 0 -1 1 0 0 1 0 1 0 -1 -1 ++ +0 +- K+ K0 70 p n 2+ 10 8- 3- YSBI3QHadron 29 … Mas de 100 partículas conocidas. * Resonancias (~ estados excitados) - Se forman y desintegran vía interacción Fuerte * vida media muy corta, no será posible detectarlas directamente - Sus características se determinan a partir de los productos de desintegración Interacciones fuertes ! Producción y desintegración de resonancias pp ++++ !"! ## )1232( 2 2 MeV/c 100~ MeV/c 1232~ ! ! " M s 10 s MeV MeV 100 106.6 ~ 23- 22 2 ! " ! # $ % % c h & “Breit-Wigner” 0) t(para ~)( ))2/()(/( 0 >! "## tiMi et h h/2 ~)( t et !" # ( ) 4/ 1 ~)( 22 0 2 !+" # MM M 30 0!!!!! ""++ #pp np ++!+ "+" ### Otros estados detectados a partir del estado final: np +!+ " 0#$ 9 9 !+ +" ##$ 0 31 Violación de números cuánticos Interacciones débiles: Tres clases de procesos (a) Procesos leptónicos (solo participan leptones) (b) Desintegraciones hadrónicas (solo participan hadrones) Isospin y Extrañeza se violan, siguiendo la regla de selección: | /I3 | = 1/2 | /S | = 1 Además, las transiciones /I=3/2 están muy suprimidas Ejemplos: +- -1 0 +10 0 -1 !8-- -1/2 -2 I3 = S = +- -1 0 +++ 1 0 !K0 -1/2 1 I3 = S = +0 0 0 +p 1/2 0 !2+ 1 -1 I3 = S = p 1/2 0 ++- -1 0 !10 0 -1 I3 = S = /I3 = -1/2 /S = 1 /I3 = -1/2 /S = 1 /I3 = 1/2 /S = -1 /I3 = -1/2 /S = 1 32 (c) Procesos semileptónicos (participan hadrones y leptones) - Procesos que conservan la extrañeza, | /S | = 0, para los que se verifica que: | /I3 | = 1 ; / I = 1 - Procesos que no la conservan, | /S | = 1 : | /I3 | = 1/2 / I = 1/2 ó 3/2 (estos últimos muy suprimidos) Ejemplos: e-+anti-ve+n -1/2 0 !2- -1 -1 I3 = S = µ++"µ++0 0 0 !,+ 1/2 1 I3 = S = "µ+µ+!,+ 1/2 1 I3 = S = e++ve++0 0 0 !++ 1 0 I3 = S = e-+anti-ve+p 1/2 0 !10 0 -1 I3 = S = anti#"µ+µ-!+- -1 0 I3 = S = e-+anti-ve+p 1/2 0 !n -1/2 0 I3 = S = 33 Procesos electromagnéticos: Isospin se viola y Extrañeza se conserva, siguiendo la regla de selección: | /I3 | = 0 / I = 1 y 0 ; | /S | = 0 Ejemplos: )+10 0 -1 !20 0 -1 I3 = S = )+)!70 0 0 I3 = S = )+)!+0 0 0 I3 = S = 34 Modelo Quark: Estructura de los hadrones ,+ ! +++++# Solo vía interacción débil (!?) Nuevo número cuántico, S=extrañeza, conservado solo en las interacciones electromagnéticas y fuertes M Gell-Mann K. Nishijima * Identifica a las partículas extrañas: K, 1, 2, ... S=1 +, p, n, ... S=0 M. Gell-Mann Y. Ne´eman (1961) Ordenamiento en multipletes: Modelo Quark // I3 -1/2 1/2-1 0 1 Y=B+S Y= hipercarga Q=I3 +Y/2 Q = -1 Q = 0 Q = 1 S= 0 S= 1 S= -1 S= -1 S= 0 S= -2 S= -3 35 The Quark Model (1964) Quark: u d s (up) (down) (strange) Spín: 1/2 1/2 1/2 Q: 2/3 -1/3 -1/3 B: 1/3 1/3 1/3 S: 0 0 -1 M. Gell-Mann G. Zweig (1964) -Teoría de grupos- 36 37 Evidencia experimental de los quarks: Experimentos de dispersión profundamente inelástica ep e p 1) La sección eficaz es independiente de la energía transferida ! dispersión con objetos puntuales 2) Es consistente con objetos de spin=1/2 3) La fracción de momento total de los quarksen el protón ~ 50% 38 Evidencia experimental de los quarks: Experimentos de dispersión profundamente inelástica ep ! R = "(e+ e # $ hadrons) "(e+ e # $ µ #µ+ ) = 3 eq 2 q % R = 3 2 3 & ' ( ) * + 2 + 1 3 & ' ( ) * + 2 + 1 3 & ' ( ) * + 2, - . . / 0 1 1 = 2 for u,d,s R = 2+ 3 2 3 & ' ( ) * + 2, - . . / 0 1 1 = 10/ 3 for u,d,s,c R = 10 3 + 3 1 3 & ' ( ) * + 2, - . . / 0 1 1 = 11/ 3 for u,d,s,c,b ! "(e+ e # $ hadrons) = "(e+ e # $ qq ) = 3 eq 2 q % "(e+ e # $ µ+µ # ) q % 39 40 Familias de leptones y quarks " + antipartículas " Le, Lµ, L$ se conservan independientemente " M. Perl (1975 SLAC): $ (tau) se desintegra, p.e.: " Experimentos de neutrinos (oscilaciones entre las diferentes especies * m" : 0) 0.07)%(17.37 ±++! "" #µ $$µ# Leptones Le =1 Le =1 Lµ =1 Lµ =1 L$ =1 L$ =1 Estable * 2.2 .10-6 * 3.0 .10-13 * 1/2 1/2 1/2 1/2 1/2 1/2 0.51 <3 .10-6 105.66 <0.19 1777 <18.2 -1 0 -1 0 -1 0 e- "e µ- "µ $ "$ 1897 1953 1936 1961 1975 2000 Número Leptónico Vida media (s) SpínMasa (MeV/c2) Carga eléctrica PartículaDescubri- miento 41 Quarks 0-1001/3-1/3001/24.0-4.5b 10001/32/3001/2170.9±1.8t 000-11/3-1/3001/275-170.10#3s 00101/32/3001/21.15-1.35c 00001/3-1/3-1/21/21/23-9.10#3d 00001/32/31/21/21/21-5.10#3u TBCSBQI3Isospin (I) SpinMasa (GeV/c2) Quarks + antipartículas 42 + + + + + + + + - - - - - - + - - - - + + + + + + + + - + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + E P J Q B Le Lµ L$ I I3 P C CP T CPT S C B T Energía Momento lineal Momento angular total Carga eléctrica # bariónico # leptónico electrónico # leptónico muónico # leptónico tauónico Isospín 3ª componente isospin Paridad Conjugación de carga Conjugación de carga- Paridad Inversión Temporal Conjugación de carga-Paridad- Inversión Temporal Extrañeza Encanto Belleza Verdad DébilEMFuerteSímboloCantidad conservada L ey es d e co n se rv a ci ó n 43 Interacciones Fundamentales Interacción Mediador Intensidad Vida media Fuerte Gluon (8) 'F ~1-10 10-22 – 10-25 s EM ) ' =1/137;10#2 10-16 – 10-20 s Débil W±, <0 10-6 – 10-12 s Gravitatoria Graviton ? 5 3 2 10~ ! h pFcmG 38 2 10~ ! c Gmp h 44 Interacción electromagnética (Electrodinámica Cuántica) Efecto fotoeléctrico ' ; ' Scattering de Rutherford ' ; '2 Producción de pares ' ; '3 Diagramas de Feymann + + + + ... Calculo del momento magnético del electrón: 1.001 159 652 307 (110) Teórico 1.001 159 652 193 (010) Experimental (en unidades de µB) 45 Interacción débil (1) (W virtual) Teoría electro-débil Hay tres mediadores: W+, W-, Z0 46 Interacción débil (2) µ!µ" ++# ++ 0 K !!" ++# ++ K evind 47 /++ (spin 3/2) u 2/3 sin 1/2 azul u 2/3 sin 1/2 verde u 2/3 sin 1/2 rojo *Necesidad de un nuevo número cuántico: COLOR = Carga de la fuerza fuerte Interacción fuerte (1) (Cromodinámica Cuántica) 8 gluones Mediadores de la fuerza fuerte 48 Interacción fuerte (2) (Cromodinámica Cuántica) Los gluones pueden interaccionar entre si Comportamiento de 's: - confinamiento - libertad asintótica Cortas distancias 49 Interacción fuerte (3) (Cromodinámica Cuántica) hadrons e+ e- q q hadrons hadrons g + hadronización * Evidencia experimental de los gluones 50 Fuerzas 51 Tabla de partículas elementales 52 µ
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