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INSTITUTO POLITÉCNICO NACIONAL Escuela Superior de Ingeniería Mecánica y Eléctrica Sección de Estudios de Posgrado e Investigación ANÁLISIS NUMÉRICO DEL IMPACTO DE UN PROYECTIL SOBRE UNA SUPERFICIE BLINDADA T E S I S Para Obtener el Grado de: MAESTRO EN CIENCIAS Con Especialidad en: INGENIERÍA MECÁNICA Presenta: Ing. Itzel Priyarshini Cortés Buendía Dirigida por: Dr. Guillermo Urriolagoitia Sosa Dr. Guillermo Manuel Urriolagoitia Calderón México - Diciembre 2012 000 000 INSTITUTO POLITÉCNICO NACIONAL COORDINACIÓN GENERAL DE POSGRADO E INVESTIGACIÓN CARTA CESIÓN DE DERECHOS En la Ciudad de México, Distrito Federal, el día 17 del mes Diciembre del año 2012, la que suscribe Ing. Itzel Priyarshini Cortés Buendía alumna del Programa de Maestría en Ciencias en Ingeniería Mecánica con número de registro B102171, adscrito a la Sección de Estudios de Posgrado e Investigación de la E.S.I.M.E. Unidad Zacatenco, manifiesta que es autora intelectual del presente Trabajo de Tesis bajo la dirección del Dr. Guillermo Urriolagoitia Sosa y Dr. Guillermo Manuel Urriolagoitia Calderón y cede los derechos del trabajo titulado: “ANÁLISIS NUMÉRICO DEL IMPACTO DE UN PROYECTIL SOBRE UNA SUPERFICIE BLINDADA”, al Instituto Politécnico Nacional para su difusión con fines académicos y de investigación. Los usuarios de la información no deben reproducir el contenido textual, graficas o datos del trabajo sin el permiso expreso del autor y/o director del trabajo. Este puede ser obtenido, escribiendo a la siguiente dirección electrónica: cortes.buendia@gmail.com Si el permiso se otorga, el usuario deberá dar el agradecimiento correspondiente y citar la fuente del mismo. ________________________________ Ing. Itzel Priyarshini Cortés Buendía Nombre y firma “El diálogo, basado en sólidas leyes morales, facilita la solución de los conflictos y favorece el respeto de la vida, de toda vida humana. Por ello, el recurso a las armas para dirimir las controversias representa siempre una derrota de la razón y la humanidad” Karol Józef Wojtyła (1920 - 2005) Agradecimientos Gracias al H. Instituto Politécnico Nacional y al H. Consejo Nacional de Ciencia y Tecnología por impulsar la educación en nuestro país y otorgarme el privilegio de desarrollarme académicamente bajo su tutela. A mis directores de tesis Dr. Guillermo Urriolagoitia Sosa y Dr. Guillermo Manuel Urriolagoitia Calderón quienes con sabiduría y tolerancia supieron guiarme en todo momento. A los maestros Dr. Luis Héctor Hernández Gómez, Dr. Juan Alfonso Beltrán Hernández y Dr. Samuel Alcántara Montes por compartir su conocimiento y cederme la responsabilidad de ejercerlo con sapiencia. A todo el Personal de la Sección de Estudios de Posgrado e Investigación de la Unidad Adolfo López Mateos. A Víctor Verduzco e Iván Yáñez por su cooperación y apoyo. Dedicado a: Mi madre; Ma. Eugenia Buendía Garrido por ser mi sustento, protectora y guía, por tu paciencia e infinito amor ¡Gracias mamá! Este nuevo logro te lo dedico principalmente a ti que eres mi mayor inspiración. A mi abuela; María Garrido Carrasco eterna guardiana, de alma guerrera. A mis tíos y tías; que siempre me han dado su cariño, apoyo incondicional y confianza. A mis primos; mis siete hermanos, mis siete amores ¡los adoro! A Liuba; mi alegría, mi calma, mi paz, mi compañera de vida. A Alejandro García “Jimmy”; mi colega, amigo y cómplice en todo ¡gracias por estar siempre a mi lado! A Luis Rodríguez; por el tiempo compartido, por creer en mí, por su eterna confianza y amor ¡gracias mostrito! A Pascual Montaño; por el cariño, las risas, su música y su hermosa sencillez ¡que tu trompeta jamás deje de sonar! A Román Ibarra “Dr. Shenka”; por sus consejos, su canto, por enseñarme que el show siempre debe continuar ¡Respect! A Alberto Cruz; por siempre escucharme, abrazarme y estar para mí. A Aarón Velarde, Alberto Longi, Alberto Pérez, Alfredo González, Armando Galván, Carlos Durán, Cristian Lugo, Juan García, Mauricio Rosas, Omar Pacheco, Ricardo Colín y Xavier Toledo; compañeros de aula, risas, llanto, alegrías y desesperación, mis colegas y amigos. Ingenieros Aeronáuticos. A Huitzel Varela, Irwing Ramos, Jesús Márquez “Mi Chuy”, Leopoldo Márquez “Polo” y Mario Alberto Herrera “Track”; amigos de aventuras, paz, baile, fiesta y resistencia. Al M. en C. Armando Oropeza y M. en C. Gustavo García Rojas; por su amistad y grandes enseñanzas. ¡A todos, gracias por su apoyo! Índice Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada i Índice Índice i Índice de Figuras vi Índice de Tablas viii Objetivo ix Resumen / Abstract x Introducción xi Capítulo I. Estado del Arte I.1.- Planteamiento de problema 2 I.2.- Justificación 28 I.3.- Sumario 28 Capítulo II. Marco Teórico II.1.- Introducción a los sistemas de protección 32 II.2.- Perforación y penetración 33 II.3.- Fenómenos durante el impacto 36 II.4.- Ecuaciones de penetración (JTCG/ME) 37 II.5.- Características de los chalecos antibalas 39 II.5.1.- Nivel de protección I 39 II.5.2.- Nivel de protección II-A 40 II.5.3.- Nivel de protección II 40 II.5.4.- Nivel de protección III-A 40 II.5.5.- Nivel de protección III 40 II.5.6.- Nivel de protección IV 41 Índice Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada ii II.6.- Pruebas de balística según la NOM-166-SCFI-2005 42 II.6.1.- Perforación balística y marca de impacto 42 II.6.2.- Bala y cañón de prueba 42 II.7.- Simulación numérica; Sólidos bajo impacto 45 II.7.1.- Aspectos de la simulación 47 II.7.2.- Discretización 48 II.8.- Criterio de falla 49 II.8.1.- Modelo de Johnson-Cook (MJC) 51 II.9.- Relaciones esfuerzo deformación unitaria para materiales ortotrópicos 52 II.10.- Sumario 53 Capítulo III. Simulación Numérica Básica Sobre Impacto III.1.- Introducción a los hidrocódigos 57 III.2.- Técnicas de modelado 57 III.2.1.- Solución estructurada contra solución no estructurada 58 III.2.2.- Malla Lagrangiana 60 III.2.3.- Malla Euleriana 61 III.2.4.- Otras mallas 62 III.3.- ANSYS AUTODYN 63 III.3.1.- Aplicación 65 III.3.2.- Módulo <Explicit Dynamics> 65 III.3.2.1.- Integración explicita 66 III.3.2.2.- Error 68 III.4.- Ejemplo; impacto a alta velocidad 69 III.4.1.- Flujo de trabajo 70 III.4.2.- Resultados 72 III.5.- Sumario 76 Índice Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada iii Capítulo IV. Desarrollo del Análisis Numérico Sobre Impactos por Proyectil IV.1.- Introducción 79 IV.2.- Modelado de las partes 79 IV.2.1.- Proyectil 81 IV.2.2.- Objetivo 81 IV.2.3.- Ensamble 83 IV.3.- Datos de ingeniería. Propiedades mecánicas de los materiales 84 IV.4.- Discretización 86 IV.5.- Condiciones de frontera 87 IV.6.- Resultados 87 IV.7.- Sumario 94 Capítulo V. Corroboración Experimental V.1.- Parámetros que influyen en el impacto balístico 96 V.1.1.- Propiedades del material 96 V.1.2.- Características dimensionales del objetivo 98 V.1.3.- Características del proyectil 99 V.2.- Prueba de impacto sobre chaleco antibalas Nivel III-A 99 V.2.1.- Prueba No. 1; Panel balístico posterior 103 V.2.2.- Prueba No. 2; Panel balístico anterior 106 V.3.- Sumario 107 Discusiones y Conclusiones 111 Anexos 114 Glosario 119 Índice de Figuras Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada iv Índice de Figuras Capítulo I. Estado del Arte Figura I.1.- Chaleco antibalas 2 Figura I.2.- Análisis numérico balístico 3 Figura I.3.- Simulación de las deformaciones producidas a 50 µs por un proyectil 5que impacta en una armadura cerámica recubierta de Aluminio y que muestra daños en sus contornos Figura I.4.- Muestra de Dyneema, recuperadas después de ser impactadas 7 Figura I.5.- Simulación de FSP de 1.1 g impactados en Dyneema UD-HB25, 9 3.2 mm de espesor Figura I.6.- Ensayos balísticos por TNO-PML con FSP de 1.1 g impactados a 10 632.4 m/s en placas Dyneema UD-HB25 de 7.1 mm de espesor Figura I.7.- Deformación plástica efectiva. Simetría vertical en el plano X-Y 13 para la visualización Figura I.8.- Simulación numérica de proyectil y objetivo 14 Figura I.9.- Sección vertical de la placa de acero penetrada por un proyectil 14 Figura I.10.- Prueba dinámica (120 m/s) en placas de cobre y acero con rejillas 15 Figura I.11.- Prueba estática en placas de cobre y acero 16 Figura I.12.- Perforación de las placas de cobre y acero por el impacto del 17 proyectil a 120 m/s Figura I.13.- Esquema del dispositivo experimental 18 Figura I.14.- Fallas obtenidas experimental y numéricamente 19 Figura I.15.- Comparación de la placa después del impacto contra resultados 23 de simulación Figura I.16.- Curvas de impacto a diferentes temperaturas 26 Índice de Figuras Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada v Capítulo II. Marco Teórico Figura II.1.- Situaciones donde se involucran problemas de impacto 32 Figura II.2.- Sistema de protección de aplicación militar 33 Figura II.3.- Fallas comunes ocurridas debido al impacto de proyectiles 35 Figura II.4.- Área presentada en la dirección de impacto de un proyectil con 39 punta y otro sin punta Figura II.5.- Chaleco antibalas nivel de protección III-A 41 Figura II.6.- Chaleco antibalas nivel de protección IV 41 Figura II.7.- Partes de un arma de fuego 43 Figura II.8.- Impacto a baja velocidad 46 Figura II.9.- Impacto a híper velocidad 46 Figura II.10.- Impacto a alta velocidad 47 Figura II.11.- Curva esfuerzo-deformación 48 Capítulo III. Simulación Numérica Básica Sobre Impacto Figura III.1.- Ejemplo de malla o discretización 58 Figura III.2.- Malla estructurada 59 Figura III.3.- Malla no estructurada 59 Figura III.4.- Malla Lagrangiana 61 Figura III.5.- Malla Euleriana. Flujo alrededor de un alabe 62 Figura III.6.- Simulación numérica con interface interactiva 64 Figura III.7.- Proceso de integración explicita 65 Figura III.8.- Error en el proceso de integración explicita 69 Figura III.9.- Modelado 69 Figura III.10.- Sistemas de análisis 70 Figura III.11.- Condiciones iniciales 72 Figura III.12.- Deformación total y deformación direccional 73 Índice de Figuras Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada vi Figura III.13.- Deformación total por tiempos 74 Figura III.14.- Deformación plástica equivalente unitaria por tiempos 75 Capítulo IV.- Desarrollo del Análisis Numérico Sobre Impactos por Proyectil Figura IV.1.- Modelado de bala 9 mm Parabellum acotado en milímetros 81 Figura IV.2.- Partes internas de un chaleco antibalas Nivel III-A 82 Figura IV.3.- Esquema de las dimensiones del modelado del panel balístico 82 Figura IV.4.- Ensamble bala - panel balístico - inserto 83 Figura IV.5.- Bala 9 mm Parabellum con camisa de cobre y núcleo de plomo 85 Figura IV.6.- Mallado de las partes 86 Figura IV.7.- Fragmentación del proyectil al momento de impacto 88 Figura IV.8.- Deformación transversal de panel balístico de Kevlar 29 88 Figura IV.9.- Deformación elástica equivalente unitaria - Von Mises 89 Figura IV.10.- Impacto de bala 9 mm Parabellum con camisa y núcleo de cobre 89 sobre panel de Kevlar 29 Figura IV.11.- Deformación transversal del panel 90 Figura IV.12.- Deformación elástica equivalente unitaria - Von Mises 90 Figura IV.13.- Gráfica esfuerzo - deformación bilineal - Kevlar 29 91 Figura IV.14.- Deformación plástica equivalente unitaria 92 Figura IV.15.- Deformación del panel de Kevlar 29 cuando se restringe su 93 cara posterior Figura IV.16.- Esfuerzo equivalente 93 Capítulo V.- Corroboración Experimental Figura V.1.- Tipos de Tejido 97 Figura V.2.- Curvas de tensión-deformación de Kevlar 29 a distintas velocidades 98 Índice de Figuras Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada vii de deformación Figura V.3.- Orden para prueba de impacto sobre chaleco antibalas según la 100 NOM-166-SCFI-2005 Figura V.4.- Áreas vitales del torso humano 101 Figura V.5.- Depresión máxima admitida por impacto según la 101 NOM-166-SCFI-2005 Figura V.6.- Kevlar 29 102 Figura V.7.- 9 mm Luger o 9mm Parabellum 103 Figura V.8.- Marco del material testigo 103 Figura V.9.- Impactos sobre panel balístico de Kevlar 29 105 Figura V.10.- Bala detenida por panel balístico de Kevlar 29 106 Figura V.11.- Panel balístico, poliestireno cristal e inserto de polietileno 107 perforados por impacto de bala 9 mm Parabellum Anexos Figura Anexo D.- Material testigo de fabricación casera 118 Índice de Tablas Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada viii Índice de Tablas Capítulo I. Estado del Arte Tabla I.1.- Comparación entre los resultados. Experimental, Lagrange y SPH 4 Tabla I.2.- Comparación entre los resultados de penetración de una varilla 5 Tabla I.3.- Resultados experimentales. Impacto de bala sobre placa de acero 21 Tabla I.4.- Velocidades numéricas y experimentales para cada caso de estudio 24 Capítulo II. Marco Teórico Tabla II.1.- Clasificación de los fenómenos de impacto en base a la velocidad 34 del proyectil Tabla II.2.- Especificaciones para los cañones de prueba 43 Tabla II.3.- Especificaciones para balas de prueba 44 Capítulo III. Análisis Numérico Básico Sobre Impacto Tabla III.1.- Los análisis involucran casos donde se muestran las velocidades de 65 impacto y tiempos de cada evento Tabla III.2.- Resultados de deformación total por tiempos 73 Tabla III.3.- Resultados de deformación plástica equivalente por tiempos 75 Capítulo IV. Desarrollo del Análisis Numérico Sobre Impactos por Proyectil Tabla IV.1.- Propiedades mecánicas del Kevlar 23 84 Tabla IV.2.- Propiedades mecánicas del Polietileno 84 Tabla IV.3.- Propiedades mecánicas del Cobre 85 Tabla IV.4.- Propiedades mecánicas del Plomo 85 Capítulo V. Corroboración Experimental Tabla V.1 registrada por impacto 105 Objetivo y Alcance Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada ix Objetivo Emplear el análisis numérico para validar pruebas de impacto por proyectil sobre chaleco antibalas, en base a los parámetros establecidos por la Norma Oficial Mexicana “Seguridad al Usuario-Chalecos Antibalas-Especificaciones y Métodos de Prueba” con clave NOM- 166-SCFI-2005. Alcance Modelar un proyectil considerando su calibre y geometría, de acuerdo a los niveles de protección establecidos por la ley y un panel balístico especificando las características del material y sus propiedades mecánicas para determinar la interacción entre las dos geometrías y con ello los cambios producidos por el impacto del proyectil. Resumen / Abstract Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada x Resumen En esta tesis se presentan los resultados de simulaciones numéricas (realizadas con AUTODYN bajo la plataforma de ANSYS Workbench 12.0) del impacto de un proyectil 9 mm Luger sobre un chaleco antibalas Nivel III-A de fabricación mexicana. El análisis permitió conocer la depresión generada por el impacto sobre el panel balístico de Kevlar 29 y cuantificar el número de capas perforadas. De manera paralela, se realizó el montaje experimental conforme a la Norma Oficial Mexicana 166-SCFI-2005 Seguridad al Usuario-ChalecosAntibalas-Especificaciones y Métodos de Prueba con el cual, se pudo mesurar la profundidad de deformación provocada por el impacto y reconocer el área del daño generado sobre el panel. Los resultados obtenidos demuestran que el análisis numérico es aproximado a los resultados experimentales, con lo que se comprueba la factibilidad del uso de herramientas numéricas. Abstract This thesis presents results of numerical simulations (performed with the software AUTODYN under the platform ANSYS Workbench 12.0) of the impact of a 9 mm Luger bullet onto a Mexican manufacturing bulletproof vest Level III-A. The analysis allowed to know the depression generated by the ballistic impact in Kevlar 29 panels and quantify the number of drilled layers. In parallel, the experimental assembly was performed according to the Mexican Official Standard 166-SCFI-2005 User Safety-Bulletproof Vest-Specifications and Test Methods with which, was possible to measure the deformation depth by the impact and recognize the area of damage generated over the panel. The results show that the numerical analysis is approximate to the experimental results, thus verifies the feasibility of using numerical tools. Introducción Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada xi Introducción El trabajo que aquí se presenta nace del interés en emplear las herramientas computacionales actuales, así como de los métodos numéricos para plantear un precedente en el análisis de las pruebas de impacto sobre superficies blindadas; para ello se ha contemplado revisar en principio la normativa vigente en los Estados Unidos Mexicanos a fin de conocer las limitaciones que presenta dicho documento. A lo largo del Capítulo I se resume algunas de las diversas investigaciones recientes en cuanto a la aplicación de métodos numéricos. Los autores de dichos trabajos se han apoyado en programas dedicados al análisis no lineal como lo son LS-DYNA, AUTODYN y ANSYS, que poseen algoritmos de solución tales como Lagrange, Euler, Shell y ALE. De igual forma se describen las características relevantes y los resultados obtenidos. En el Capítulo II se hace una descripción de la caracterización de los fenómenos y de la dinámica que implica el impacto de un proyectil. Debido a la amplia gama de balas y cartuchos disponibles se hace indispensable establecer los procedimientos de ensayo necesarios para el cumplimiento de los chalecos antibalas. Por otro lado una alternativa ante las pruebas experimentales es el análisis de la respuesta estructural a la penetración por proyectil mediante el modelado computacional, en donde los criterios de falla son función del esfuerzo o deformación. Dentro de la mecánica existen diversos casos de estudio, cada uno ha de analizarse de diferente forma, es por ello que en el Capítulo III se aborda la temática de los programas computacionales y de los módulos necesarios para la resolución y análisis de impacto a alta velocidad; se destaca el módulo <Explicit Dynamics> que utiliza un método de integración explícita debido su corto tiempo de integración (nanosegundos a microsegundos). Todo esto, dentro del hidrocódigo AUTODYN que ofrece soluciones tales como Lagrange. Basados en lo anterior en el Capítulo IV se desarrolla el análisis numérico de impacto por proyectil a 445 m/s sobre un panel balístico de Kevlar 29 considerando la teoría de esfuerzo plano. Dada la condición, se modelaron geometrías con espesor transversal unitario malladas por el método de Lagrange generando 1882 elementos del tipo cuadrilátero con 3674 nodos. Introducción Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada xii Finalmente en el Capítulo V se describe los parámetros que se emplearon para realizar una serie de pruebas sobre un panel balístico bajo la NOM-166-SCFI-2005; para fines comparativos y demostrativos se llevaron a cabo dos pruebas de impacto experimentales. La primera de ellas en la parte posterior de un chaleco antibalas Nivel III-A bajo la NOM- 166-SCFI-2005. La segunda, en la parte anterior con impactos realizados de manera aleatoria. CAPÍTULO I. ESTADO DEL ARTE CAPÍTULO I. “Un viaje de mil millas comienza con el primer paso” Lao-Tsé (570 - 490 a.C.) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 2 I.1.- Planteamiento del problema Durante la primera década de este nuevo siglo, los fenómenos sociales que se han desarrollado en México han traído como consecuencia un incremento en el empleo de medidas de seguridad personales, tanto de ciudadanos como de fuerzas de seguridad. Es por ello, que a partir del incremento de la violencia y acorde a las necesidades nacionales, el Gobierno Federal de los Estados Unidos Mexicanos procede a la creación del proyecto de Norma Oficial Mexicana PROY-NOM-166-SCFI-2003 Seguridad al Usuario-Chalecos Antibalas- Especificaciones y Métodos de Prueba [I.1], con fecha de aprobación para su publicación en el Diario Oficial de la Federación [I.2] el 12 de julio de 2004 a través del Comité Consultivo Nacional de Normalización de Seguridad al Usuario, Información Comercial y Prácticas de Comercio [I.3]. Así, conforme al procedimiento que exige la ley, el 19 de abril de 2005 se aprueba oficialmente como Norma Oficial Mexicana con clave NOM-166-SCFI-2005 [I.4]. En ella se enuncian las medidas necesarias para garantizar que los productos que se comercializan en territorio nacional contengan la información comercial para lograr una efectiva protección del consumidor. Esta norma establece las especificaciones mínimas de seguridad en resistencia balística para los chalecos antibalas (de fabricaciones nacionales o importadas que se comercializan dentro del territorio de los Estados Unidos Mexicanos) y los métodos de prueba que deben aplicarse para verificar dichas especificaciones (Figura I.1) [I.4]. Figura I.1.- Chaleco antibalas Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 3 Como se constata, esta norma describe procedimientos generales en términos experimentales. Sin embargo, no contempla el posible uso del análisis numérico como herramienta de validación (Figura I.2). Figura I.2.- Análisis numérico balístico Dentro de los primeros trabajos realizados y enfocados al análisis numérico sobre balística que se realizaron, se encuentra el efectuado por Colin J. Hayhurst y asociados en el año de 1996 quienes analizaron la aplicación de la técnica hidrodinámica de partículas suaves (SPH, por sus siglas en ingles) en problemas de impacto evaluando su funcionalidad, precisión y solidez. Para ello presentó tres casos [I.5]: 1) Validación de la prueba de Taylor. 2) Impacto de un penetrador en un blindaje cerámico. 3) Impacto de una varilla de Tungsteno en una placa de acero grueso. Los resultados obtenidos por Hayhurst y colaboradores fueron comparados y validados por medio de pruebas experimentales [I.5]. La técnica SPH fue implementada en el programa AUTODYN-2D TM con el propósito de validar la técnica en problemas de balística simulados con mallados basados en métodos numéricos. Cabe mencionar que AUTODYN es integrado por códigos específicamente designados para problemas dinámicos no lineales, mismos que son conocidos como hidrocódigos [I.6]. Estos son particularmente adecuados para modelar impacto, penetración y explosiones. Actualmente las soluciones de Lagrange, Euler, Shell y ALE están disponibles para este programa [I.7]. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 4 El SPH es una técnica numérica nueva para la simulación de problemas de impacto balístico.Hasta hace algunos años este tipo de problemas se modelaban numéricamente utilizando un mallado basado en técnicas de Lagrange y Euler. Aunque el SPH aún no es una tecnología madura ofrece una ventaja en particular, es una técnica que no requiere de mallado, con lo que evita los problemas asociados a la construcción de la malla y la distorsión que suele aparecer en los análisis de impacto que involucra grandes deformaciones [I.8]. La primer prueba de validación se llevó a cabo en un cilindro de pared rígida elaborado de Hierro con un diámetro original de 10 mm y una longitud de 30 mm, la velocidad de impacto empleada fue de 221 m/s. Los resultados del análisis numérico del SPH, fueron comparados con los experimentos (resultados proporcionados por la Agencia de Investigación de Defensa del Reino Unido). Tabla I.1.- Comparación entre los resultados. Experimental, Lagrange y SPH Experimental Lagrange SPH Longitud del cilindro (mm) 23.13 – 23.59 23.30 23.35 Diámetro de impacto (mm) 16.70 – 17.04 16.78 16.80 La segunda prueba consistió en un proyectil de acero 4340 que impacta un objetivo cerámico (alúmina) recubierto de Aluminio. Así como, la velocidad de impacto de 853 m/s. Para modelar la degradación de la falla en el cerámico se definió un modelo frágil; debido a esto resulto imposible simular el caso usando el procesador de Euler, lo que demuestra una de las desventajas de los regímenes de Euler donde es difícil incluir modelos avanzados de materiales constitutivos. Los resultados tanto de los cálculos de Lagrange y SPH se compararon con las observaciones experimentales. En particular, la solución SPH muestra una zona de daños cónicos en el cerámico. Aunque el cálculo SPH requiere un mallado más fino que el de Lagrange, el cálculo de Lagrange requiere más de tres veces el número de ciclos para completar el análisis. Un problema de impacto para el que la técnica SPH podría ser útil es el de la penetración de una varilla larga en un objetivo cualquiera. Para ello, se utilizó una varilla de Tungsteno que Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 5 impacta una placa de acero semi-infinita RHA a 1600 m/s. La relación de la longitud de la varilla con el diámetro es de 15 a 1, el diámetro de 5 mm. Los resultados de la simulación SPH se compararon con los resultados de experimentos realizados por Hohler en 1993 [1.9] en su investigación sobre varillas de Tungsteno usadas como proyectiles y los obtenidos por los procesadores de Euler y Lagrange en AUTODYN-2D. Figura I.3.- Simulación de las deformaciones producidas a 50 µs por un proyectil que impacta en una armadura cerámica recubierta de Aluminio y que muestra daños en sus contornos. a) Prueba Thomson. b) Resultado de la simulación SPH. Tabla I.2.- Comparación entre los resultados de la penetración de una varilla Experimental Euler SPH Lagrange Profundidad de penetración (mm) 68.9 68.5 71.6 73.5 Diámetro del Cráter (mm) 10.3 – 10.4 9.0 – 10.0 9.6 – 10.6 7.1 – 9.4 Los tres ejemplos anteriores muestran que la técnica SPH puede ser utilizada con éxito en la simulación típica de impacto balístico. Cada una de las simulaciones fueron comparadas con los experimentos y se comprobó que la aplicación del SPH valida los otros métodos. Este método, en cierta medida, conserva muchas de las ventajas básicas de las técnicas de Lagrange. Debido a esto proporciona la información del historial completo. Por lo que, es a) b) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 6 muy adecuado para el seguimiento de los detalles del proceso de deformación asociados con cada elemento del material ofrece ventajas en términos de la implementación de modelos constitutivos sobre las técnicas de Euler [I.5]. En el año 2000, Hayhurst desarrolló la simulación numérica del impacto balístico sobre un blindaje de fibras de polietileno Dyneema (gel de hilar que forma fibras orientadas con límites de elasticidad de hasta 2.4 GPa y con un peso específico bajo de aproximadamente 0.97). Ofrece la opción de peso ligero para el personal de los sistemas de armas. El desempeño balístico del compuesto unidireccional Dyneema UD-HB25 fue evaluado por la Agencia de Ropa y Textiles de la Defensa de Inglaterra (DCTA) a través de un programa de pruebas y simulaciones numéricas [I.10]. La compañía DSM realizó pruebas de tensión en láminas y paneles de UD-HB25 con el fin de establecer módulos de elasticidad, además de esfuerzos y deformaciones. Estas propiedades se utilizaron junto con otros datos para definir el tipo de elemento finito dentro de AUTODYN-2D para el UD-HB25. Los paneles de Dyneema consisten en capas de fibras unidireccionales orientadas a 0 y 90 grados por lo que la rigidez y la resistencia en el plano son aproximadamente igual; a través del espesor son bajas (<10%). De ahí, la necesidad de representar el material con un modelo ortotrópico. Por lo que, el tipo de elemento seleccionado para ese primer intento fue el de cuadrilátero en AUTODYN-2D para modelar el comportamiento tensión-deformación en tres dimensiones, en contraste con el enfoque de Frissen [I.11] quién a la par de Hayhurst en 1996 modeló el comportamiento del impacto balístico en laminados de fibras reforzadas de polietileno utilizando para su análisis elementos del tipo Shell. Visto desde ese punto, el impacto en materiales compuestos causa de laminación debido al grosor y de ahí la propagación de la tensión. Idealmente se debería modelar la placa en tres dimensiones sin embargo, ya que la respuesta de la fibras de Dyneema es aproximadamente simétrica se eligió un modelo axisimétrico con el propósito de que más programas de cómputo pudieran ser conducidos en el proceso iterativo del modelo [I.10]. Con el fin de caracterizar la respuesta del Dyneema sometido a tensión y, en particular, para estudiar la respuesta a través de su espesor, se llevaron a cabo pruebas en platos piloto inversos (IFPT) en placas de 8 mm de espesor UD-HB25. Cuatro ensayos se realizaron a 492, Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 7 764, 781 y 1017m/s. Sólo a dos velocidades de impacto la placa se logró recuperar como se muestra en la siguiente figura. Figura I.4.- Muestras de Dyneema, recuperadas después de ser impactadas. Posterior a las pruebas realizadas, Hayhurst desarrolló la simulación del impacto de un FSP (fragmento que simula un proyectil) de 1.1 g en dos diferentes espesores (3.2 y 7.1 mm) en un objetivo de UD-HB25 y comparó sus resultados con los obtenidos por la organización de investigación TNO-PML quienes llevaron a cabo 34 pruebas de ensayos balísticos en un rango de velocidad de 450 a 650 m/s [I.10]. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 8 43.5 µs 87 µs 367 m/s 43.5 µs 87 µs 404.2 m/s Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 9 43.5 µs 87 µs 439 m/s Figura I.5.- Simulación de FSP de 1.1 g impactados en Dyneema UD-HB25 3.2 mm de espesor. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 10 Figura I.6.- Ensayos balísticos por TNO-PML con FSP de 1.1 g impactados a 632.4 m/s en placas Dyneema UD-HB25 de 7.1 mm de espesor En las primeras simulaciones se utilizó el modelo mejorado del Dyneema derivado de las pruebas IFPT. Sin embargo, se modificó dado que las velocidades residuales eran elevadas e inadecuadas para la simulación de los impactos FSP. El modelo finaltuvo gran acercamiento al límite balístico V50, tanto para las placas de 3.2 mm y 7.1 mm de espesor. Además, la 0 µs 122 µs 61 µs 183 µs 244 µs 366 µs 305 µs 427 µs Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 11 cantidad de deformación y la de laminación coincidió con los resultados de la prueba experimental. El resultado final por lo tanto, fue un modelo de material (AUTODYN-2D) adecuado a la respuesta de impacto de fragmentos en placas fabricadas de Dyneema UD-HB25 [I.10]. Para el año 2004, Sai Kiran Chelluru [I.12] analizó mediante el método de elemento finito el efecto de un proyectil sobre una placa delgada de metal (AL 2024 T-3) cuyas dimensiones eran 82.5 mm por 82.5 mm por 3.175 mm y sobre una probeta de material compuesto de 50 mm por 50 mm por 0.68 mm, empleando para este último el criterio de falla de Chang-Chang [I.13]. Dicho estudio contempló parámetros tales como; velocidad (1200, 1250, 1300 m/s), masa (0.00259, 0.003239, 0.003887 kg) y geometría del proyectil (radio: 6.35 mm, longitud: 3.25 mm); espesor, esfuerzo de cedencia, esfuerzo último del objetivo. Así como, el coeficiente de fricción entre el proyectil y el objetivo. Los resultados demostraron que conforme incrementa la masa del proyectil, incrementa la velocidad residual, sin embargo la energía cinética no presentó un cambio significativo, lo cual a su vez demuestra que la masa erosionada absorbe la mayor porción de energía con el incremento de velocidad. Como era de esperarse el cambio de geometría incrementó la masa del proyectil. En cuanto al cambio en el esfuerzo de cedencia no representó una contribución real en el impacto. Por su parte los resultados con la probeta de material compuesto mostraron diferentes características a las de la placa de aluminio, en parte debido a su naturaleza ortotrópica. La distribución de energía varió con la velocidad, de tal manera que las mayores delaminaciones se presentaron a menores velocidades. Dentro de las recomendaciones efectuadas se encuentran el empleo de geometrías de proyectiles agudas, así como diferentes ángulos de incidencia con diversas velocidades, dado que para dicho estudio solo se efectuaron pruebas a 90° con respecto a la superficie de impacto [I.12]. En 2005, Andrius Vilkauskas desarrolló una serie de análisis numéricos, empleando diversos programas tales como, LS-DYNA, ANSYS y MSC. De igual forma fue necesario trabajar con otro tipo de software de cómputo tal como MATLAB para llevar a cabo la adquisición de datos numéricos y ciertas operaciones matemáticas. Las mallas de elementos finitos se generaron mediante Truegrid y para la construcción de algunos modelos geométricos se requirió de Solidworks. El trabajo realizado pretendió comparar las propiedades dinámicas del material Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 12 obtenidas a partir de los resultados experimentales, mediante las velocidades residuales del proyectil después de la deformación de la placa. El primer experimento constó de una simplificación entre una barra de acero (AISI 1020) y una placa del mismo material. El objetivo fue estimar la velocidad residual considerando un impacto a 90° y con coeficiente de fricción despreciable. El modelo se efectuó en ANSYS resultando en 40442 elementos y 45119 nodos para ser exportado a LS-DYNA para su resolución. Las velocidades iniciales empleadas fueron 738 m/s y 1290 m/s, al término de la simulación las velocidades residuales fueron 544.3 m/s y 1219.8 m/s respectivamente [I.14]. 3.805e-001 2.735e-001 2.401e-001 2.128e-001 1.824e-001 1.520e-001 1.306e-001 9.008e-002 6.098e-002 3.002e-002 0.000e-000 a) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 13 Figura I.7.- Deformación plástica efectiva. Simetría vertical en el plano X-Y para la visualización. a) Deformación plástica efectiva a 738 m/s. b) Deformación plástica efectiva a 1290 m/s Posteriormente se repitió el análisis considerando varios coeficientes de fricción dando por resultado que es despreciable debido a la geometría del proyectil y al tiempo de contacto de éste con la placa. Finalmente el último trabajo consistió en modelar un proyectil 7.62 mm (.308 WIN FMJ), tomando en cuenta su geometría, así como los materiales que lo componen y su interacción con una placa de acero AISI 1020, para ello se reprodujeron las condiciones experimentales, las cuales involucraba un objetivo a 550 m de distancia y a una velocidad inicial de 437.2 m/s [I.14]. b) 3.048e-001 2.736e-001 2.432e-001 2.128e-001 1.824e-001 1.528e-001 1.216e-001 9.128e-002 6.098e-002 3.040e-002 0.000e-000 Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 14 Figura I.8.- Simulación numérica de proyectil y objetivo Figura I.9.- Sección vertical de la placa de acero penetrada por un proyectil Los resultados mostraron que las velocidades residuales se encontraban entre los 156 m/s y 220.9m/s, las cuales son válidas cuando el espesor de la placa y el diámetro del proyectil son similares. De igual forma se recomienda que la longitud de malla para el proyectil sea 0.3 mm. Proyectil m = 9.52 g Calibre 7.62 mm Objetivo s = 3.5 mm 2 AISI 1020 Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 15 Estos resultados fueron repetidos para un intervalo de velocidades iniciales que va desde los 700 m/s a 1300 m/s. Permitiendo obtener las velocidades residuales con una precisión de 0.3 a 0.5 %, cabe destacar que a menores velocidades se aproxima mejor a los resultados experimentales [I.14]. Al año siguiente Qasim H. Shah llevó a cabo un análisis experimental y numérico del lanzamiento de un proyectil esférico de acero de 8.73 mm de diámetro a diferentes velocidades contra placas fijas de cobre y acero. Las placas de 120 mm de diámetro y 0.52 mm de espesor fueron aseguradas en su perímetro exterior e impactadas [I.15]. La prueba dinámica se realizó impactando el proyectil a 120 m/s sobre rejillas colocadas en las placas, coincidiendo con su centro para medir deformaciones plásticas. Si el proyectil no impactaba en el centro de la cuadricula se utilizaba el cambio en el grosor de las líneas de la misma para medir las dimensiones deformadas. Figura I.10.- Prueba dinámica (120 m/s) en placas de a) Cobre y b) Acero con rejillas. Muestras similares fueron sometidas a una carga estática con una herramienta cilíndrica de punta redonda con diámetro igual al del proyectil. La abolladura estática se hizo casi a la misma profundidad que las obtenidas en las pruebas de impacto dinámico. Las velocidades de impacto fueron de 68, 77, 88, 97 y 120 m/s. A 120 m/s la placa de acero mostró la iniciación de una grieta en su superficie sin que el proyectil la atravesara. b) a) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 16 Figura I.11.- Prueba estática en placas de a) Cobre. b) Acero. Con desplazamiento de 12 mm la carga máxima para el acero resultó ser ligeramente superior a 2500 N, mientras que para el cobre fue de 1500 N. Este desplazamiento se obtuvo con el inicio de la grieta en las muestras. En comparación con el daño de la prueba de impacto, se encontró que con carga estática los esfuerzos de falla son significativamente mayores con una pequeña cantidad de falla del material. El desplazamiento máximo obtenido en las pruebas de impacto van desde 7 hasta 10.30 mm para ambos materiales [I.15]. El proyectil y las placas fueronmodelados en ANSYS con los datos experimentales obtenidos a partir de ensayos de tensión en ambos materiales. El modelo fue trasladado al software LS- DYNA para llevar a cabo las simulaciones de impacto. En las simulaciones el proyectil esférico se consideró de material rígido, sin deformaciones; mientras que el modelo del material de la placa fue considerado cinemáticamente plástico. El espesor original de ambas placas sufrió una reducción en el desplazamiento máximo. El cambio de espesor en la placa mostró una cercanía a la placa experimental. El modelo de elemento finito para el cobre no pudo simular el impacto a altos rangos de esfuerzo, debido a que se tuvo un error en la entrada de datos, por lo tanto, los datos obtenidos en esta etapa se consideraron no confiables. Las discrepancias fueron identificadas y el modelo de Johnson Cook (MJC) [I.16] fue implementado en las siguientes simulaciones. b) a) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 17 Figura I.12.- Perforación de las placas de a) Cobre. b) Acero por el impacto del proyectil a 120 m/s. Después del impacto, deformaciones plásticas, dureza y una reducción de espesor fueron registradas. Se encontró que a altos rangos de esfuerzo la dureza del acero disminuye mientras que la del cobre incrementa. El acero experimentó fallas parcialmente frágiles - parcialmente dúctiles y el cobre por su parte presentó falla frágil [I.15]. a) b) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 18 En 2008, el Departamento de Mecánica de Medios Continuos y Teoría de Estructuras de la Universidad Carlos III de Madrid analizó experimental y numéricamente la respuesta mecánica de láminas de acero de bajo contenido en Carbón (Mild Steel ES) de 8 mm de espesor y 30 mm de diámetro, sometidas a impacto de media y alta velocidad (40 m/s - 300 m/s) con proyectiles hemisféricos de 22 mm de diámetro y una masa de 0.154 Kg. Se consideró la influencia de la fricción en condición seca o lubricada en el contacto proyectil- placa [I.17]. La configuración experimental, utilizó un dispositivo de barra Hopkinson [I.18], que permitió determinar tanto la velocidad de impacto, como el desplazamiento de la probeta durante el ensayo, mediante la utilización de un sistema de sensores ópticos (Figura I.13). Figura I.13.- Esquema del dispositivo experimental. La realización del análisis numérico se llevó a cabo en el código de elementos finitos ABAQUS/Explicit. Para la simulación numérica se empleó una configuración 3D que permite un análisis completo del problema, capaz de reproducir la axisimetría del proceso de fractura. Se empleó una malla Lagrangiana con simetría radial compuesta 792 elementos hexaédricos de 8 nodos e integración reducida. Se utilizaron 8 elementos a lo largo del espesor de la placa. Barra Hopkinson Extensómetro Probeta de acero Fibras ópticas: Velocidad Fibras ópticas: Desplazamiento Fuentes de luz Cañón Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 19 El coeficiente de fricción se consideró igual a cero para la condición lubricada. Para el caso de condición seca, se obtuvo analíticamente un valor de 0.26. La fricción modifica el modo de fallo de las láminas de acero, para velocidades próximas al límite balístico y en el caso de impacto con proyectiles hemisféricos. En cambio, para el caso de impacto con proyectiles cónicos no tiene una influencia relevante. El aumento de la velocidad de impacto produce un aumento de la deformación circunferencial y del número de fisuras radiales en las láminas de acero consideradas. El trabajo plástico es dominante para velocidades próximas al límite balístico. Su importancia disminuye con la velocidad y el incremento de los efectos inerciales [I.17]. Condición Seca Condición Lubricada Figura I.14.- Fallas obtenidas experimental y numéricamente. Necking Petalling Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 20 En el caso de los proyectiles hemisféricos y velocidades cercanas al límite balístico, para condición seca la fractura de la placa se produce debido al necking (proceso mediante el cual un material dúctil se deforma en forma de cuello) eyectando un tapón como parada final del proceso de perforación. Sin embargo en caso de condición lubricada el modo de falla es petalling (proceso mediante el cual un material dúctil se deforma de forma radial con apariencia de pétalos de flor) por la mencionada reducción de las tensiones tangenciales. Por otro lado Adam Wiśniewski en el año de 2009 llevó a cabo una investigación mediante el empleo del software AUTODYN [I.19]. El objetivo era analizar la inserción de una bala de 9 mm en una placa de Kevlar conformada por 20 capas. Cada una de ellas, con un espesor de 0.3 mm y una densidad superficial de 220 g/m 2 , a una velocidad de impacto de 350 m/s. El proyectil fue modelado con SPH empleando partículas de tamaño 0.1mm. A su vez se aplicó el mallado tipo Langrange para representar las capas de Kevlar (la longitud de cada celda fue 0.15 mm). Como parte del criterio de erosión, se seleccionó en el programa El esfuerzo efectivo instantáneo geométrico (EGS/Inst) con lo cual se busca poder simular sin que el hecho de remover celdas incurra en un truncamiento de la simulación. Parte del análisis contempló la variación de la velocidad del proyectil en el tiempo, conforme este se desplazaba a través de la placa, así la velocidad residual fue de 246 m/s. Una anotación importante es el hecho de que el proyectil logró detenerse si se toma en cuenta valores altos de erosión. En Agosto del mismo año, Juraj Huben la Universidad de Defensa de la República Checa, bajo la plataforma del programa ANSYS AUTODYN-2D realizó la simulación numérica, de la penetración de una bala 12.7-PZ32 de 4.5 g de masa, 12.98 mm de diámetro y 64.5 mm de longitud, en tres placas de acero. Las placas de forma cilíndrica fueron fabricadas de aleación de aluminio D16AT usado en estructuras de avión. El grosor de las mismas fue de 1.2, 1.8 y 2.5 mm respectivamente, el ángulo de impacto de 90° y la velocidad de impacto entre 811.1- 821.3 m/s. Las condiciones de simulación de su investigación fueron basadas en experimentos mismos que fueron comparados con los resultados obtenidos numéricamente, con el objetivo de conocer el daño en las estructuras internas del avión causado durante operaciones de guerra [I.20]. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 21 Tabla I.3.- Resultados experimentales. Impacto de bala sobre placa de acero Espesor de la placa Velocidad Experimental Velocidad Numérica Desviación Δ Vexp1 Vexp2 Vnum1 Vnum2 [mm] [m/s] [m/s] [m/s] [m/s] [%] 1.2 811.1 804.9 811.1 806.2 +21.0 1.8 816.9 008.1 816.9 008.1 0 2.5 821.3 809.3 821.3 805.7 -30.0 Los resultados que obtuvo muestran la validación de la velocidad de la bala al impacto y después del mismo para el grosor medio 1.8 mm. La diferencia entre los resultados experimentales y numéricos para el grosor mínimo y máximo 1.2 y 2.5 mm, fueron en gran parte debido a algunas incertidumbres que existen con el modelo numérico. Por ejemplo, en la simulación el perímetro de la placa se restringe y no se mueve sin embargo, la fijación experimental de la placa podría tener un cierto valor de flexibilidad. El siguiente factor es que, no se conoce el peso real y cambio de forma de la bala, así como su verdadera velocidad de impacto, afectando así el análisis ya que todos estos datos son valores aproximados.El siguiente factor es que el análisis numérico 2D respecto al análisis 3D puede variar. Cabe señalar que si existe una modificación de por lo menos 1 % del peso de la bala se tiene una influencia importante en la velocidad de bala después de la penetración del objetivo [I.20]. Vidmantas Rimavicius y asociados demostraron que se puede realizar una aproximación formal de los fenómenos físicos complejos del impacto a altas velocidades de misiles sobre tejidos textiles usados para protección con el uso de modelos computacionales, reduciendo así costos de prueba. Para el análisis de impacto es necesario realizar una serie de iteraciones basadas en representaciones matemáticas que requieren un consumo de tiempo en cálculos que conllevan costos que pueden ser simplificados con el uso de plataformas tales como LS-DYNA que tiene una estructura interna sintetizada y que usa el método del elemento finito bajo la plataforma de ANSYS para simplificar esencialmente las iteraciones considerando condiciones de elasticidad, viscosidad e incluso fricción [I.21]. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 22 El procedimiento propuesto está basado en la minimización de los parámetros. Es decir, el uso de un modelo que imita el comportamiento de la estructura de referencia. Rimavicius y colaboradores desarrollaron el modelo reducido de una bala que impacta a 300 m/s sobre un tejido textil de protección con hilos en el centro de 0.15 mm de espesor e hilos en los bordes de 0.075 mm de espesor, con una densidad de 1400 x 10 -9 kg/mm 3 y un módulo de elasticidad de 9 x 10 7 Pa. La estructura del modelo reducido del tejido textil fue formada por elementos de viga elástica conectados por elementos de enlace visco-elástica. Los tipos de elemento para la bala y el tejido textil que utilizó fueron SHELL64 y BEAM4 respectivamente. El análisis numérico propuesto por Rimavicius permitió que el modelo pudiera ser calculado varias veces a mayor velocidad. La respuesta del modelo se redujo hasta el 14.10% en comparación con la respuesta del modelo de referencia [I.21]. Por su parte Leszek Flisen el 2010 realizó una investigación preliminar del impacto balístico sobre una placa de acero usando el método de elementos finitos por simulación numérica. El estudio combinó análisis numérico y experimental de una placa de acero 10GHMBA impactada por una bala de 12.7 mm de calibre, misma que fue modelada como un cuerpo rígido (ANSYS AUTODYN 12.1). El objetivo de este estudio era averiguar cómo un modelo computacional se correlaciona con las pruebas de balística experimental. Para ello se eligieron espesores para la placa de acero de 8 a 36 mm y la velocidad de impacto de la bala fue medida por sensores de velocidad que median un promedio de 724 a 813 m/s [I.22]. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 23 Figura I.15.- Comparación de la placa después del impacto contra resultados de simulación. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 24 Tabla I.4.- Velocidades numéricas y experimentales para cada caso de estudio Caso Espesor (mm) Velocidad antes de la penetración Vpex(m/s) Velocidad después de la penetración (Experimental) Vkex(m/s) Velocidad después de la penetración (Numérico) Vksy(m/s) Perforación Exp Num 1 8 784 746 716 2 10 794 669 652 3 12 772 616 580 4 16 794 538 481 5 20 813 463 448 6 22 794 428 439 7 24 769 390 428 8 32 746 97 93 9 34 724 0 2 10 36 792 0 0 La bala penetro a través de la placa La bala no penetro a través de la placa Los resultados de la prueba experimental de tiro y la simulación numérica fueron comparados entre sí. El modelo computacional demostró ser consistente con los resultados experimentales de la prueba de fuego, además de entregar una aproximación cuantitativa apegada a la realidad minimizando gastos por experimentación [I.22]. Durante el año de 2011 se presentaron diversos análisis numéricos y experimentales de impacto balístico. En su mayoría publicados en el Journal Applied Mechanics del Vigésimo Sexto Simposio Internacional de Balística [I.23] divulgado por la Sociedad Americana de Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 25 Ingenieros Mecánicos (ASME. American Society of Mechanical Engineers por sus siglas en inglés) [I.24]. Una de las investigaciones documentadas fue la realizada por el Departamento de Ciencia de los Materiales de la Universidad Politécnica de Madrid [I.25] sobre el análisis experimental y numérico del impacto balístico en placas de acero martensítico inoxidable FV535 usado comúnmente para la fabricación de cubiertas de turbinas. En este caso en particular el estudio numérico se enfocó en el comportamiento del FV535 durante impactos balísticos a 700 y 400 °C. Todas las simulaciones numéricas emplearon códigos explícitos de elemento finito en LS- DYNA aplicando la versión modificada del modelo de Johnson Cook (MJC) [I.16] que permite acoplar la superficie plástica con la evolución del daño. En este trabajo las pruebas de análisis de impacto fueron realizadas con 64 y 128 elementos sobre un objetivo con mallado fijo. Además 32 elementos fueron usados sobre un objetivo re- mallado. Cada placa con espesor de 2 mm. Para el montaje experimental se usó una placa de 101 mm de longitud como blanco y una esfera de acero endurecido AISI 52100 de 5.55 mm de diámetro y una masa aproximada de 7 g como proyectil. La velocidad de disparo inicial fue de 750 m/s y fue reducida hasta que no se observó penetración. Las placas fueron sujetadas a un marco rígido instalado en la cámara de impacto. El mismo procedimiento se repitió para cada una de las temperaturas. Para medir la velocidad inicial del proyectil se instaló luz láser en la cámara mientras que para medir la velocidad residual se usaron dos pantallas de aluminio eléctricamente conectadas detrás del mismo. Los resultados obtenidos fueron las curvas de velocidad inicial versus velocidad residual. Usualmente las curvas de balística se basan en la velocidad residual del proyectil, sin embargo, dado que solo se puede mesurar la masa del material formada durante la perforación, se emplean entonces las curvas de velocidad inicial del proyectil versus velocidad residual de la masa de material. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 26 Figura I.16.- Curvas de impacto a diferentes temperaturas Las placas probadas a 400 °C y temperatura ambiente muestran una velocidad de límite balístico similar. Sin embargo, las placas a 400 °C muestran una mejor respuesta durante el impacto, dado que la temperatura de trabajo de este material en particular de alrededor de 400 °C. A 700 °C los resultados muestran una clara reducción en las propiedades balísticas. Así la resistencia a la perforación del material se ve fuertemente afectada por el aumento de temperatura en el objetivo. A 700 °C el límite balístico se reduce casi al 25 % desde aproximadamente 440 m/s a 380 m/s [I.25]. Después del impacto, los proyectiles fueron examinados y no fue encontrada deformación plástica en ninguno de ellos. Basados en esto, consideraronel proyectil como un cuerpo rígido en el resto del estudio. Todos los impactos fueron analizados usando el solucionador de LS-DYNA. El proyectil fue modelado como se mencionó, como un cuerpo rígido usando MAT_RIGID [I.26], para el objetivo de acero inoxidable FV535, MAT_107 [I.26]. El comando INITIAL_VELOCITY fue Temperatura ambiente 400°C 700°C Velocidad inicial (m/s) V el o ci d a d r es id u a l (m /s ) Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 27 usado para aplicar la velocidad inicial a cada uno de los nodos de la malla del proyectil. La placa fue totalmente restringida de los bordes simulando la sujeción con el marco. El contacto entre las partes fue modelado en 2D despreciando la fricción. Asumiendo condiciones axisimétricas todas las mallas consistieron en elementos con 4 nodos axisimétricos con un punto de integración. Se usaron tres diferentes configuraciones de malla, la primera de 32 elementos que arrojó un elemento característico de 62.5 x 62.5 µm 2 . El algoritmo de remallado disponible en LS- DYNA sólo permite refinar una de las partes y una nueva malla es generada con la longitud de elemento característico introducido en el código por el usuario. Los tiempos entre refinado también son dados por los usuarios, este intervalo de tiempo depende del modelo de elemento finito, por ejemplo; la geometría de las partes, los materiales, etc. Existe un máximo número de refinados para cada algoritmo. La medida del elemento característico usado para el proyectil fue de 172.0 x 172.0 µm 2 , dado por 32 elementos sobre el diámetro. Las otras dos configuraciones, con 64 y 128 elementos en mallas fijas sobre el espesor del objetivo, proyectaron elementos característicos de 31.3 x 31.3 µm 2 y 15.6 x 15.6 µm 2 respectivamente. El análisis numérico muestra que debido al incremento de temperatura (temperatura ambiente a 400 °C) el objetivo sufrió un rápido decremento en el esfuerzo de cedencia. Los resultados para el remallado de 32 elementos sobre el espesor del objetivo fueron muy cercanos a los resultados obtenidos experimentalmente. A pesar de los resultados, el tiempo de simulación a la fractura es mucho mayor que para las configuraciones de malla más densa. El tiempo de perforación para la misma velocidad inicial es casi dos veces el tiempo de perforación para las mallas más finas. El resultado numérico para la malla fija de 64 elementos fue también cercano al resultado experimental. La velocidad residual para la malla fija de 128 elementos sobre la zona de impacto resulto mayor a la velocidad experimental, dando un límite balístico muy bajo a comparación con el empírico. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 28 A temperatura inicial de 700 °C el análisis numérico tuvo problemas, esto se debió a la aproximación de la temperatura inicial con la temperatura de fusión del material. Así, la temperatura de fusión fue alcanzada a los pocos ciclos y el algoritmo no convergió [I.25]. I.2.- Justificación Como consecuencia de las necesidades de las corporaciones de seguridad y la protección de los ciudadanos, surge la necesidad de normar las características mínimas que deben poseer los chalecos antibalas para lograr una efectiva protección del consumidor. Así pues, la importancia de este trabajo se establece en el hecho de demostrar la factibilidad y uso de herramientas de cómputo como el análisis numérico para poderlas incorporar en un futuro como una ayuda o complemento de las normas ya existentes. Las ventajas que pueden ofrecer radican en el hecho mismo de minimizar la cantidad de muestras reales, con lo que se reducirían costos ya que las pruebas que se requieren para este ramo son del tipo destructivo. De igual forma asentaría un precedente en cuanto a las características de los materiales para el panel balístico ya que la NOM-166-SCFI-2005[I.4] en su apartado 4.2.1.2 al momento no contempla este aspecto. I.3.- Sumario El interés en el estudio de impacto balístico ha crecido de la mano con la delincuencia y por consiguiente de la necesidad social por protegerse. Las investigaciones efectuadas han logrado validar en base al análisis numérico las pruebas experimentales realizadas en sistemas de protección, demostrando la funcionalidad y eficacia de este tipo de herramientas computacionales. En su mayoría los investigadores que se presentan en este trabajo, se han apoyado en programas dedicados al análisis no lineal como lo son LS-DYNA, AUTODYN y ANSYS. Dichos programas actualmente poseen algoritmos de solución tales como Lagrange, Euler, Shell y ALE. Los estudios contemplan parámetros como geometría, sujeción del objetivo, esfuerzo de cedencia de los materiales constituyentes, esfuerzo último, velocidad inicial del proyectil y para algunos casos el coeficiente de fricción entre proyectil y objetivo. Capítulo I. Estado del Arte Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 29 Referencias 1.- Secretaría de Economía, Dirección General de Normas, Proyecto de Norma Oficial Mexicana PROY-NOM-166-SCFI-2003, Seguridad al Usuario-Chalecos Antibalas Especificaciones y Métodos de Prueba, 18 de diciembre de 2003. 2.- http://dof.gob.mx/ 3.- http://www.economia-noms.gob.mx/ 4.- Secretaría de Economía, Dirección General de Normas, Norma Oficial Mexicana Nom- 166-SCFI-2005, Seguridad al Usuario-Chalecos Antibalas Especificaciones y Métodos de Prueba, 23 de mayo de 2005. 5.- Hayhurst, C. J., Clegg, R. A., Livingstone, I. H. y Francis, N. J., The application of SPH techniques in AUTODYN-2D to ballistic impact problems, 16 th International Symposium on Ballistics, pp. 1-9, 1996. 6.- Century Dynamics Inc., Composite Modeling in AUTODYN, Revision 1.0, pp. 1, 2005. 7.- Century Dynamics Inc., Interaction Tutorial, Revision 4.3, pp. 3, 2005. 8.- Liu, G. R., Liu, M. 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Akademi a Marynarki Wojennej, pp. 23-32, 2010. 23.- ASME, Journal of Applied Mechanics, 26th International Symposium on Ballistics, Ed. ASME, Vol. 78, Miami, 2008. 24.- http://www.asme.org/ 25.- Erice, B., Francisco, G., David, A. C., Vicente, S. G., An experimental and numerical study of ballistic impacts on a turbine casing material at varying temperatures, 26 th International Symposium on Ballistics, Ed. ASME, Vol. 78, Miami, 2008. 26.- LSTC, LS-DYNA Keyword User’s Manual. Version 971, Ed. Livermore Software Technology Corporation, California, 2007. CAPÍTULO I. MARCO TEÓRICO CAPÍTULO II. “Todas las teorías son legítimas y ninguna tiene importancia, lo que importa es lo que se hace con ellas” Jorge Luis Borges (1899 - 1986) Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 32 II.1.- Introducción a los sistemas de protección La mecánica de penetración o mecánica de impacto, tiene diversos enfoques. El concerniente a este trabajo es la respuesta de los materiales durante el impacto. Las situaciones donde se involucran problemas de impacto de dos o más sólidos normalmente son preocupación de aplicaciones automotrices, aeronáuticas y militares. Sin embargo, la tecnología civil crece y con ello la importancia de este tema. En general, la posibilidad de impacto en una estructura, sistema o componente requiere especificaciones adicionales por encima de los productos convencionales. Los vehículos automotores hoy en día son diseñados para garantizar una buena capacidad de resistencia al impacto para los pasajeros. Las aeronaves no deben colapsara consecuencia del impacto de aves. En el servicio militar, helicópteros, vehículos blindados y personal (por ejemplo, cascos y chalecos antibalas) están expuestos a varios tipos de municiones, causando problemas típicos de alta velocidad de impacto. Los problemas de impacto en la industria del automóvil y la aviación como se mencionó anteriormente, son problemas de baja velocidad de impacto [II.1]. Figura II. 1.- Situaciones donde se involucran problemas de impacto Los problemas de impacto sobre estructuras o sistemas de protección tienen un aspecto en común, la esbeltez y ligereza para evitar la pérdida de la movilidad. Por esta razón, la resistencia al impacto de los materiales siempre se define mediante la comparación entre la protección y el peso estructural [II.1]. Las fuerzas involucradas durante la colisión se ejercen y se retiran en un intervalo de tiempo muy corto y como consecuencia se inician ondas de Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 33 esfuerzo que viajan a partir del punto de contacto. Durante este tipo de fenómenos la velocidad de deformación de los materiales es muy alta. Figura II. 2.- Sistema de protección de aplicación militar El fenómeno de impacto se ha analizado desde el punto de vista de la mecánica estática hasta la dinámica del proyectil. Los modelos que representan el sistema físico se deben validar mediante la experimentación. Sin embargo, con el paso del tiempo el tema se ha vuelto más sofisticado, de tal manera que el comportamiento de los materiales sujetos a cargas aplicadas durante un periodo de tiempo muy pequeño recibe más atención. Diseños seguros y económicamente viables requieren del entendimiento de los materiales y estructuras sujetas a impulsos intensos. II.2.- Perforación y penetración Por definición la penetración es cuando el proyectil entra al objetivo sin traspasar enteramente a éste, se considera que el proyectil rebota o se queda dentro del objetivo. Mientras que en caso de perforación el objetivo es traspasado completamente por el proyectil [II.2]. Uno concepto importante es límite balístico que define la velocidad crítica de impacto a la cual el objetivo va a ser perforado. Frecuentemente el límite balístico se expresa como V50 . Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 34 Esto quiere decir, que a dicha velocidad de impacto existe un 50 % de posibilidad de que exista perforación [II.3]. La velocidad es un parámetro que permite clasificar los distintos tipos de impactos, no de manera absoluta ya que otras variables de tipo geométrico o relacionado con las propiedades del proyectil o del blanco u objetivo tienen importancia. A pesar de todo, con objeto de realizar una primera aproximación, los fenómenos de impacto se pueden clasificar en [II.4]: Tabla II. 1.- Clasificación de fenómenos de impacto en base a la velocidad del proyectil Régimen de velocidad Velocidad en m/s Fenómenos considerados Velocidad Baja V < 49.99 Efectos elásticos o deformación plástica localizada Velocidad Media 49.99 < V < 500.0012 Deformación plástica generalizada Velocidad Alta 500.0012 < V < 2000.0050 Resistencia viscosa del material Hiper-velocidad V > 2000.0050 El material se considera como un fluido hidrodinámico A dicha clasificación hay que aunar los diferentes valores dependiendo del tipo y calibre de proyectil. Además de la velocidad, el fenómeno de impacto puede ser caracterizado de otras formas. Los modelos de penetración y perforación están basados en leyes de conservación y compatibilidad. Cuando el impacto ocurre, parte de la energía cinética del proyectil es distribuida en el objetivo y los fragmentos del proyectil, mientras que el resto de la misma se transforma en calor. Determinar o mesurar cada una de esas energías resulta complicado. Para el análisis de perforación y penetración, el aspecto importante a predecir es la energía cinética (EC) de los fragmentos. Una vez que la EC es determinada, la conservación de masa y energía en términos de momento, es aplicada al sistema proyectil/objetivo, tomando en cuenta Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 35 que los eventos ocurridos en dicho sistema son desconocidos debido a su naturaleza [II.5]. Una descripción completa de la dinámica de impacto en sólidos debería tomar en cuenta la geometría de los cuerpos interactuando, elasticidad, plasticidad, propagación de ondas de choque, flujo hidrodinámico, deformaciones, endurecimiento, efectos térmicos y debidos a la fricción además de la iniciación y propagación de la falla de los materiales sujetos a colisión. Los efectos geométricos, como la forma y el tamaño de los proyectiles tienen influencia en el rendimiento (balístico) de los materiales [II.6]. Proyectiles cónicos y pequeños penetran con mayor facilidad en un panel de protección contra impactos que los hemisféricos y grandes. Otro aspecto para el rendimiento ante el impacto es el ángulo de incidencia del proyectil [II.7]. Por ejemplo,los fragmentos de la explosión de un depósito pueden penetrar o perforar un casco militar dependiendo de la velocidad de los fragmentos, la masa y el ángulo de incidencia. Los efectos de esfuerzo y deformación normalmente están limitados dentro de un rango de 3 a 6 diámetros de proyectil dentro de la zona de impacto [II.8]. Físicamente la falla de la placa ocurre por una combinación de varias formas de falla, tales como las que se muestran en la Figura II.3. Estos mecanismos incluyen la formación de lo que en inglés se conoce como plug, donde un fragmento de la pieza es retirado por completo de esta, la formación de pétalos petaling o dishing, el alargamiento de un agujero dúctil, entre otros [II.9]. Figura II. 3.- Fallas comunes ocurridas debido al impacto de proyectiles. a) Plug. b) Formación de pétalos o petaling. c) Perforación dúctil. d) Scabbing. e) Fragmentación. Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 36 Un análisis que comprenda todos los factores reales involucrados en el fenómeno es impráctico, ya que se tiene que recurrir a simplificaciones drásticas para tratar el problema. Una de ellas es la selección del mecanismo de falla y no una combinación de ellos como en realidad sucede. El proceso de penetración a altas velocidades de impacto puede ser representado en cuatro fases; transitoria, penetración primaria, penetración secundaria y recuperación [II.10]. La fase transitoria es caracterizada por un impulso pequeño de presión y ocurre al primer contacto del proyectil con la superficie. La penetración primaria se describe como el periodo durante el cual el proyectil actúa como una fuerza contributiva, cediéndole EC al objetivo de manera hidrodinámica. La penetración secundaria (puede ocurrir de forma simultánea) a veces referida como una cavidad, inicia después de que el proyectil es completamente deformado y removido del sistema como fuente de energía. Está marcada por la deformación del objetivo no necesariamente causada por la EC del proyectil, en su lugar, la energía comienza a expandir la onda de choque que continua deformando el material del objetivo. La última fase o recuperación se refiere al periodo en el cual el cráter se recupera o contrae ligeramente. II.3.- Fenómenos durante el impacto Algunos de los fenómenos que se producen durante los eventos de impacto son [II.11]: a) Dinámica y vibraciones estructurales.- En ellos la geometría estructural es predominante (impacto a baja velocidad) y pueden estudiarse mediante métodos de integración implícita o explícita en el tiempo. b) Propagación de ondas de tensión y de choque.- En los impactos a velocidades medias y bajas se analiza el efecto de las ondas, las cuales se convierten en ondas de choque para impactos a hiper-velocidad. Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 37 c) Comportamiento no lineal del material.- Plasticidad, rotura, dependencia de la velocidad de deformación, dependencia de la energía interna o temperatura. Este comportamiento se presenta cuando más se eleva la velocidad de impacto, aunque a velocidades muy elevadas el material se comporta como fluido. d) Grandes desplazamientos.- Es decir, cambios de geometría y rotaciones finitas que a su vez influyen en las cargas y sus efectos. e) Grandes deformaciones.- Las deformaciones unitarias de los materiales de fases sólidas pueden superar el 100%. Bajo presiones muy elevadas el material se comporta como fluido, con grandes deformaciones. f) Contactos y fenómenos de interfaz en los contornos.- El contacto es clave en cualquier modelo de impacto, ya que a través de él se transmiten las cargas. g) Penetración y perforación, por la rotura del material (objetivo). h) Fenómenos locales de falla. II.4.- Ecuaciones de penetración (JTCG/ME) Entre las herramientas de análisis actualmente en uso, están las ecuaciones de penetración (JTCG/ME) por sus siglas en inglés (the Joint Technical Coordinating Group of Munitions Effectiveness). Estas ecuaciones fueron originalmente desarrolladas para predecir la penetración y la velocidad residual de proyectiles para armamento con diferentes materiales. Las ecuaciones JTCG/ME son [II.9]: Ecuación de velocidad residual II.1 √ Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 38 Ecuación de límite balístico II.2 Donde: : Velocidad residual del fragmento : Velocidad inicial del fragmento : Velocidad de límite balístico del fragmento : Peso específico de la placa (peso/volumen) : Espesor de la placa : Área presentada en la dirección de impacto (Figura II.4). : Angulo de impacto : Peso del fragmento Constantes empíricas: , , , Es importante señalar que esta ecuación presentan algunas limitantes tales como: El valor es un valor de entrada usado para obtener la velocidad residual, sin embargo, este valor se obtiene de límites balístico obtenidos experimentalmente. El límite balístico asume que el área presentada de los fragmentos sea el único factor de influencia desde el punto de vista geométrico que va a afectar la perforación. El área presentada es el área de la sombra del proyectil en la dirección de impacto. Se puede entender que basar el límite balístico en el área presentada es una suposición inadecuada. Como ejemplo se presenta la Figura II.4 donde los dos proyectiles impactan un mismo objetivo, ambos del mismo material pero diferente punta. La ecuación del límite balístico predeciría un límite balístico equivalente para cada impacto, aunque en realidad se deberían esperar valores diferentes. ( ) ( ) Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 39 Figura II. 4.- Área presentada en la dirección de impacto de un proyectil con punta y otro sin punta II.5.- Características de los chalecos antibalas Los chalecos antibala de protección personal cubiertos por la NOM-166-SCFI-2005 [I.4], se clasifican en seis clases o tipos, según su nivel de protección de amenaza balística. El riesgo balístico que representa una bala depende entre otras cosas de su composición, forma, calibre, masa, ángulo de incidencia y velocidad de impacto. Debido a la amplia variedad de balas y cartuchos disponibles de un calibre determinado y a la existencia de municiones de carga manual, los chalecos blindados que pueden soportar una descarga de prueba estándar pueden no hacerlo con otras cargas del mismo calibre, entre otras cosas debido a las diferentes velocidades de impacto. II.5.1. Nivel de protección I El chaleco de este nivel ofrece protección contra balas calibre 0.22 LRN (0.22 de bala de plomo con punta redonda), con masas nominales de 2.6 g (40 gr) a una velocidad medida de 329 m/s ± 9.1 m/s (1 045 ft/s ± 30 ft/s), y balas calibre 0.380 ACP FMJ RN con masas nominales de 6.2 g (95 gr), a una velocidad medida de 322 m/s ± 9.1 m/s (1 055 ft/s ± 30 ft/s). Capítulo II. Marco Teórico Análisis Numérico del Impacto de un Proyectil sobre una Superficie Blindada Página 40 II.5.2.Nivel de protección II-A El chaleco de este nivel ofrece protección contra balas de punta redonda con revestimiento de metal (FMJ RN) de 9 mm, con masas nominales de 8.0 g (124 gr) a una velocidad medida de 341 m/s ± 9.1 m/s (1 120 ft/s ± 30 ft/s) y contra balas de recubrimiento de metal (FMJ) de calibre 0.40, con masas
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