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CAMPO GRAVITATORIO CONCEPTO DE CAMPO CONCEPTO FÍSICO DE CAMPO Es una región del espacio afectada por una determinada magnitud que cambia con la posición. Ésta puede ser, por ejemplo una Tª, una fuerza… En todos los campos “los espacios se deforman” debido a las fuerzas que le son introducidas. TIPOS DE CAMPO a)ESCALAR Si la magnitud física asociada a cada punto del espacio es escalar. Por ejemplo la temperatura. b) VECTORIAL Si la magnitud física asociada a cada punto es vectorial. Por ejemplo una fuerza. REPRESENTACIÓN DE UN CAMPO a) CAMPO ESCALAR Se representa mediante líneas equipotenciales, que son líneas que unen los puntos donde la magnitud física asociada al campo tiene el mismo valor. Temperatura → Isotermas Presión → Isobaras También se las conoce como curvas de nivel y no se cortan nunca. REPRESENTACIÓN DE UN CAMPO b) CAMPO VECTORIAL Se representa mediante líneas de campo, que son líneas que representan en cada punto la dirección del campo e indican la trayectoria que sigue el movimiento de una partícula colocada en ese punto del campo. Las líneas de campo (o líneas de fuerza) no se cortan nunca REPRESENTACIÓN DE UN CAMPO b) CAMPO VECTORIAL Si los campos vectoriales son conservativos podemos definir un potencial que es una magnitud que sólo depende de la posición (escalar). Podemos representarlas. Van a ser siempre perpendiculares a las líneas de campo. CAMPO GRAVITATORIO CAMPO GRAVITATORIO • Es una propiedad de la masa material de las partículas que se manifiesta como fuerza de atracción sobre otras partículas con masa. • Es un campo vectorial porque alrededor de la masa, lo que se distribuye es una magnitud vectorial (𝐹 ). Intensidad de Campo: (𝒈) Es la fuerza ejercida por unidad de masa. 𝑔 = 𝐹 𝑚 𝑔 = −𝐺·𝑀 𝑟2 𝑢𝑟 𝑁 𝐾𝑔 Vector de campo gravitatorio PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN Para calcular la intensidad de campo gravitatorio creado por varias masas, se calcula la intensidad creada por cada una de ellas como si las otras no existirán. La intensidad total será la suma vectorial de las intensidades de cada masa. 𝒈𝑻 = 𝒈𝒊 𝒏 𝒊=𝟏 𝒈𝒊 = − 𝑮 · 𝒎𝒊 𝒓𝒊 𝟐 𝒖𝒓 ACELERACIÓN EN UN CAMPO GRAVITATORIO 𝐹𝐶 = 𝐺 · 𝑀 · 𝑚 𝑅2 𝐹 = 𝑚 · 𝑎 𝑚 · 𝑎 = 𝐺 · 𝑀 · 𝑚 𝑅2 𝑎 = 𝐺 · 𝑀 𝑅2 → 𝑔 = 𝐺 · 𝑀 𝑅2 LÍNEAS DE CAMPO GRAVITATORIO Para una sola masa, las líneas de campo acaban en ella. Para dos masa las líneas de campo se complican porque se tuercen un poco por la existencia de la otra masa. CARÁCTER CONSERVATIVO El trabajo que realiza una fuerza para producir un desplazamiento entre dos puntos A y B no depende de la trayectoria seguida, sólo de la posición inicial y final. (¡¡¡Gracias a Dios!!! si no las integrales serían terribles y mucho más habituales) 𝑾𝑨𝑩 𝟏 = 𝑾𝑨𝑩 𝟐 𝑾𝑨𝑩 = 𝑭 · 𝒅𝒓 𝑩 𝑨 y 𝑭 = −𝑮𝑴𝒎 𝒓𝟐 𝒖𝒓 CARÁCTER CONSERVATIVO 𝑾𝑨𝑩 = 𝑭 · 𝒅𝒓 · 𝐜𝐨𝐬 𝝅 = − 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝒓𝟐 𝑩 𝑨 𝑩 𝑨 · 𝒅𝒓 = −𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝒅𝒓 𝒓𝟐 𝑩 𝑨 𝑾𝑨𝑩 = −𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 · −𝟏 𝒓 𝑩 𝑨 = 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 · 𝟏 𝒓 𝑩 − 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 · 𝟏 𝒓 𝑨 Recordamos cómo se calcula el producto escalar de dos vectores y tenemos en cuenta que 𝑭 𝒚 𝒅𝒓 son siempre paralelos. 𝑾𝑨𝑩 = 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝟏 𝒓𝑩 − 𝟏 𝒓𝑨 Como el trabajo realizado por la fuerza sólo depende de 𝒓𝑨(posición inicial) y 𝒓𝑩(posición final) puedo decir que es CONSERVATIVO. VARIACIONES DE LA INTENSIDAD DE CAMPO CON LA ALTURA Vamos a estudiar el campo gravitatorio creado por una masa esférica. El estudio sirve tanto para esferas huecas como macizas. Se comporta como si toda la masa estuviera concentrada en el centro. 1. En la superficie: 𝒈𝟎 = − 𝑮 · 𝑴 𝑹𝟐 𝒖𝒓 2. Lejos de la superficie, a una altura “h”: 𝒈 = 𝑮 𝑴 𝒓𝟐 𝒚 𝒓 = 𝑹 + 𝒉 𝒈 = 𝑮𝑴 𝒓𝟐 · 𝑹𝟐 𝑹𝟐 = 𝑮𝑴 𝑹𝟐 · 𝑹𝟐 𝒓𝟐 = 𝒈𝟎 · 𝑹𝟐 𝒓𝟐 𝒈 = 𝒈𝟎 · 𝑹𝟐 𝑹 + 𝒉 𝟐 Como 𝑹𝟐 < 𝑹 + 𝒉 𝟐 ⇒ 𝑹𝟐 𝑹+𝒉 𝟐 < 𝟏 obtenemos que siempre se cumple: 𝒈 < 𝒈𝟎 EJEMPLO ¿Qué relación existe entre la intensidad del campo gravitatorio creado por una esfera de radio 10 m en la superficie y a una altura de 100 m? R = 10 m h = 100 m 𝑔 = 𝑔0 · 𝑅2 𝑅 + 2 = 𝑔0 · 10 𝑚 2 10 𝑚 + 100 𝑚 2 = = 𝑔𝑜 · 100 𝑚2 12100 𝑚2 = 𝑔𝑜 · 1 121 𝑔 = 𝑔𝑜 121 ′ = −27′32𝑚 EJEMPLO Calcular a qué altura 𝑔 = 𝑔𝑜 3 : 𝑔 = 𝑔𝑜 3 𝑔 = 𝑔0 · 100 𝑚2 100𝑚 + 20 + 2 1 3 𝑔𝑜 = 𝑔𝑜 · 100 100 + 20 + 2 300 = 100 + 20 + 2 = 7′32 𝑚 ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA Como hemos demostrado que el campo gravitatorio es una fuerza conservativa podemos definir una energía potencial gravitatoria. Es una magnitud escalar cuyo valor está relacionado con la posición que ocupa una masa respecto a la masa que genera el campo. En un campo conservativo, la E. potencial es una magnitud cuya variación indica el trabajo que hay que realizar para llevar una masa de un punto a otro. ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA Recordamos que ya definimos que 𝑾𝑨𝑩 = 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝟏 𝒓𝑩 − 𝟏 𝒓𝑨 y como 𝑬𝒑𝑩 = −𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝟏 𝒓𝑩 y 𝑬𝒑𝑨 = −𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝟏 𝒓𝑨 : 𝑾𝑨𝑩 = 𝑬𝒑𝑨 − 𝑬𝒑𝑩 = −∆𝑬𝒑 ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA Diferencia de la energía potencial (¡¡¡es absurdo decir que la energía potencial en un punto vale x si no se pone antes un valor de referencia!!!) 𝑬𝒑 = 𝟎 𝒄𝒖𝒂𝒏𝒅𝒐 𝒓 → ∞ donde la masa no tiene influencia sobre ningún objeto que se coloque. 𝑾𝑩∞ = −∆𝑬𝒑𝑩∞ = −(𝑬𝒑∞ − 𝑬𝒑𝑩) = 𝑬𝒑𝑩 Vamos a demostrar esta afirmación con mayor rigurosidad matemática: 𝑾𝑩∞ = 𝑭 ∞ 𝑩 𝒅𝒓 = 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 · 𝟏 𝒓 ∞ 𝑩 = 𝑮𝒎𝟏𝒎𝟐 𝟎 − 𝟏 𝒓𝑩 = −𝑮 𝒎𝟏𝒎𝟐 𝒓𝑩 ; 𝑾𝑩∞ = 𝑬𝒑𝑩 𝒄. 𝒒. 𝒅. 𝑬𝒑 = −𝑮 𝒎𝟏 · 𝒎𝟐 𝒓 ; 𝑱 ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA Algo que no podemos dejar de tener en cuenta es que la energía potencial en un punto es, por definición, negativa. Por lo tanto 𝑾𝑩∞ = 𝑬𝒑𝑩 < 𝟎 En este caso el trabajo es negativo, porque el objeto se mueve desde B → ∞, quiere salir del campo y eso tiene un coste de energía que se debe hacer desde fuera para conseguir mover al objeto. El caso de 𝑾∞𝑩 = −𝑬𝒑𝑩> 𝟎 En este caso el trabajo es positivo, porque el objeto, que se mueve desde ∞ → B, lo hace sólo, a favor del campo y sin necesidad de aporte externo de energía. ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA A parte de la energía potencial, que tendrá cualquier masa por el mero hecho de estar situada en un punto del campo, si la masa se mueve tendrá también tendrá ENERGÍA CINÉTICA: 𝑬𝑴 = −𝑮 𝑴𝒎 𝑹 + 𝟏 𝟐 𝒎𝒗𝟐 EN LA TIERRA Vamos a calcular el incremento de energía potencial gravitatoria desde la superficie terrestre hasta una altura “h”. ∆𝑬𝒑𝟎→𝒉 = − 𝑮𝑴𝑻𝒎 𝑹𝑻 + 𝒉 − −𝑮𝑴𝑻𝒎 𝑹𝑻 = 𝑮𝑴𝑻𝒎 𝟏 𝑹𝑻 − 𝟏 𝑹𝑻 + 𝒉 = Obtenemos el denominador común y simplificamos: = 𝑮𝑴𝑻𝒎 𝑹𝑻 +𝒉 − 𝑹𝑻 𝑹𝑻 𝑹𝑻 + 𝒉 = 𝑮𝑴𝑻𝒎 𝒉 𝑹𝑻 𝟐 + 𝑹𝑻𝒉 = Sacamos del paréntesis un 𝑹𝑻 𝟐 dividiendo y tenemos en cuenta que 𝒈𝟎 = 𝑮𝑴𝑻 𝑹𝑻 𝟐 : = 𝑮𝑴𝑻𝒎 𝑹𝑻 𝟐 𝒉 𝟏 + 𝒉𝑹𝑻 = 𝒈𝟎𝒎 · 𝒉 𝟏 + 𝒉𝑹𝑻 EN LA TIERRA Podemos aproximar diciendo que la altura “h” es mucho más pequeña que el radio terrestre (𝑹𝑻 = 𝟔. 𝟑𝟕𝟖 𝒌𝒎), por lo tanto 𝒉 𝑹𝑻 → 𝟎. ∆𝑬𝒑 = 𝒎 · 𝒈𝟎 · 𝒉 donde 𝒈𝟎 = 𝟗 ′𝟖 𝒎/𝒔𝟐 POTENCIAL GRAVITATORIO (DIFERENCIA DE POTENCIAL) POTENCIAL GRAVITATORIO El Potencial Gravitatorio (V) se define en un punto de un campo gravitatorio como la 𝑬𝒑 que tendrían el sistema formado por la masa creadora del campo y la unidad de masa situadaen ese punto. 𝑽 = −𝑮 𝑴 𝑹 ; 𝑱 𝒌𝒈 El Potencial Gravitatorio (V) en un punto es el trabajo que realizan las fuerzas del campo para trasladar la unidad de masa desde un punto al infinito. POTENCIAL GRAVITATORIO Para una masa “m”: 𝑬𝒑 = 𝒎 · 𝑽 Por lo tanto, el trabajo podemos escribirlo como: 𝑾𝑨𝑩 = −∆𝑬𝒑 = −∆𝑽 · 𝒎 𝑾𝑨𝑩 = −𝒎 · 𝑽𝑩 − 𝑽𝑨 ; 𝑱 POTENCIAL GRAVITATORIO Si tengo varias masas, el potencial en un punto es la suma escalar de los potenciales debidos a cada masa. En el punto p calculo el potencial de cada una de las masas (𝑽𝟏, 𝑽𝟐, … 𝑽𝒊). 𝑽𝒑 = 𝑽𝒏 𝒊 𝒏=𝟏 SUPERFICIES EQUIPOTENCIALES Las superficies equipotenciales son aquellas superficies en las cuales todos sus puntos se caracterizan por tener el mismo potencial. Para el caso de una masa “m” las superficies equipotenciales son ESFERAS CONCÉNTRICAS perpendiculares a las líneas de campo. (Lógico, ya que el campo gravitatorio es un campo central) SUPERFICIES EQUIPOTENCIALES El sentido del campo siempre apunta hacia potenciales decrecientes. ¡¡¡OJO!!! El valor del potencial es definido negativo, por lo que el valor “cero” del potencial en el infinito es el mayor valor que puede tomar el potencial. Es interesante observar que, ya que el campo gravitatorio es conservativo, cuando me muevo sobre una superficie equipotencial no hago ningún trabajo. 𝑊 = −𝑚 · ∆𝑉 = −𝑚 · 0 = 0 GRADIENTE DE POTENCIAL • Como el campo gravitatorio es perpendicular a las superficies equipotenciales, al movernos en dirección radial un ∆𝑟 atravesamos superficies equipotenciales. • El gradiente de potencial entre dos puntos es una medida del campo gravitatorio que describe la rapidez de variación del campo al desplazarnos desde un punto en dirección radial. (Es como la pendiente de una cuesta). 𝐺𝑟𝑎𝑑 𝑉 = 𝛻 · 𝑉 = − ∆𝑉 ∆𝑟 ⇒ 𝑔 = − ∆𝑉 ∆𝑟 MOVIMIENTO DE PLANETAS Y SATÉLITES PERIODO DE REVOLUCIÓN a) Las órbitas son elípticas, cerradas y planas. (Radio medio a). Aproximamos a órbitas circulares de radio R = a. b) Los satélites están sometidos a una fuerza de atracción gravitatoria. Esta es una fuerza centrípeta que mantiene al satélite girando. 𝐹𝑔 = 𝐹𝑐 ⇒ 𝐺 𝑀 · 𝑚 𝑅2 = 𝑚𝑣2 𝑅 𝑣 = 𝐺𝑀 𝑅 ; 𝑚 𝑠 Observamos que la velocidad del satélite no depende de la masa del mismo, sólo de la masa del planeta y la distancia al mismo. SATÉLITES GEOESTACIONARIOS Es un satélite que gira en el plano del ecuador terrestre. Está siempre en la misma posición sobre la Tierra. Es decir, el periodo de rotación de la Tierra y el periodo de traslación del satélite coinciden. 𝑇𝑟𝑒𝑣𝑜𝑙𝑢𝑐𝑖ó𝑛 𝑠𝑎𝑡é𝑙𝑖𝑡𝑒 = 𝑇𝑟𝑜𝑡𝑎𝑐𝑖ó𝑛 𝑇𝑖𝑒𝑟𝑟𝑎 = 24 Vamos a calcular el radio de estos satélites: 𝑇 = 2𝜋𝑅 𝑅 𝐺𝑀 𝑇2 = 4𝜋2𝑅3 𝐺𝑀 𝑅 = 𝐺𝑀𝑇2 4𝜋2 3 ≈ 42300 𝑘𝑚 (∼ 36000 𝑘𝑚 𝑠𝑜𝑏𝑟𝑒 𝑙𝑎 𝑠𝑢𝑝𝑒𝑟𝑓𝑖𝑐𝑖𝑒) CUESTIÓN PARA LA CLASE Estos son tres tipos de órbitas ¿puede haber más? VELOCIDAD DE ESCAPE VELOCIDAD DE ESCAPE • Es la velocidad mínima que hay que proporcionar a un cuerpo o masa que está sometida a un campo gravitatorio para que escape del mismo. • La condición de escape es que la energía total del cuerpo (una vez ha escapado del campo gravitatorio) sea cero. • Es decir, la velocidad de escape es aquella que anula la energía mecánica de un cuerpo. 𝐸 = 𝐸𝐶 + 𝐸𝑝 = 1 2 𝑚𝑣2 − 𝐺 𝑀𝑚 𝑅 = 0 1 2 𝑚𝑣2 = 𝐺 𝑀𝑚 𝑅 𝑣2 = 2𝐺𝑀 𝑅 𝑣𝑒 = 2𝐺𝑀 𝑅
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