Campo Magnetico

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CAMPO MAGNETICO 
El magnetismo es una rama de la física muy compleja ya que no puede ser explicado 
únicamente mediante postulados de la mecánica clásica, por lo que aquí trataremos 
brevemente algunos de los fenómenos más básicos. 
El fenómeno del magnetismo era conocido ya por los antiguos griegos desde hace más 
de 2000 años!!! Se observaba que ciertos minerales (imanes) podían atraer o repeler 
pequeños objetos de hierro. De hecho, el nombre de magnetismo proviene de la 
provincia griega Magnesia, donde se encuentran los yacimientos más importantes de la 
magnetita (Fe3O4), mineral con acusadas propiedades magnéticas. 
Aunque se tenía conocimiento de este fenómeno de forma experimental no fue hasta 
mediados del siglo XIX cuando se formularon teóricamente todas las interacciones de 
tipo eléctrico y magnético, resumidas en las ecuaciones de Maxwell. 
Las propiedades magnéticas son más acusadas en los extremos del imán, que se 
denominan polos magnéticos, polo Norte (N) y polo Sur (S). Del mismo modo que 
cargas eléctricas del mismo signo se repelen y de distinto se atraen, imanes que se 
acercan por polos iguales se repelen y si se acercan por polos opuestos se atraen. Es 
imposible aislar un único polo magnético, de modo que si un imán se parte en dos, en 
cada trozo vuelve a haber un polo Norte y uno Sur. 
De forma análoga al campo eléctrico E en magnetismo hablamos en términos de un 
vector llamado campo magnético B representado por sus líneas de campo de modo que 
en cada punto del espacio el campo es tangente a dichas líneas. 
El hecho de que los polos magnéticos nunca se puedan dar por separado se traduce en 
que las líneas de campo son siempre cerradas, saliendo del polo Norte y entrando por 
el polo Sur. 
 
 
 
http://es.wikipedia.org/wiki/Ecuaciones_de_Maxwell
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/campo_electr.html
Cuando un trozo de hierro, un imán o un hilo de corriente se colocan en una zona en la 
que existe un campo se ven sometidos una fuerza que tiende a orientarlos de una 
forma determinada. 
Clasificación de Materiales según su comportamiento frente al magnetismo 
El comportamiento de los materiales en presencia de un campo magnético sólo puede 
explicarse a partir de la mecánica cuántica, ya que se basa en una propiedad del 
electrón conocida como espín(o spin). Se clasifican fundamentalmente en los siguientes 
grupos: 
o Ferromagnéticos: constituyen los imanes por excelencia, son materiales que pueden 
ser magnetizados permanentemente por la aplicación de campo magnético externo. 
Por encima de una cierta temperatura (temperatura de Curie) se convierten en 
paramagnéticos. Como ejemplos más importantes podemos citar el hierro, el níquel, 
el cobalto y aleaciones de éstos. 
o Paramagnéticos: cada átomo que los constituye actúa como un pequeño imán pero 
se encuentran orientados al azar de modo que el efecto magnético se cancela. Cuando 
se someten a la aplicación de un campo magnético B externo adquieren una 
imanación paralela a él que desaparece al ser retirado el campo externo. Dentro de 
esta categoría se encuentran el aluminio, el magnesio, titanio, el wolframio o el aire. 
o Diamagnéticos: en estos materiales la disposición de los electrones de cada átomo es 
tal que se produce una anulación global de los efectos magnéticos. Bajo la acción de 
un campo magnético externo la sustancia adquiere una imanación débil y en el 
sentido opuesto al campo aplicado. Son diamagnéticos por ejemplo el bismuto, la 
plata, el plomo o el agua. 
¿Hay alguna relación entre campos eléctricos y magnéticos? 
La respuesta es afirmativa a continuación se comentan, de forma cualitativa, algunas 
de los fenómenos que ponen de manifiesto la interacción entre campos eléctricos y 
campos magnéticos: 
 Una brújula cambia de orientación cerca de una corriente eléctrica: las brújulas son 
pequeños imanes sujetos a un soporte de forma que puedan girar libremente. De 
forma casi fortuita, el científico danés Oersted se percató de que una brújula sufría 
desviaciones al estar cerca de una corriente eléctrica. Si se disponen varias brújulas en 
torno a un hilo conductor, se observa que cuando no circula corriente eléctrica, todas 
ellas apuntan al Norte de la Tierra, debido al efecto del campo magnético terrestre. Si 
se hace circular una corriente, se orientan formando una circunferencia en torno al 
hilo. 
 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/fuerzamag.html
http://es.wikipedia.org/wiki/Esp%C3%ADn
http://es.wikipedia.org/wiki/Temperatura_de_Curie
http://es.wikipedia.org/wiki/Hans_Christian_%C3%98rsted
 
 
 
En ausencia de corriente eléctrica las brújulas apuntan al Norte (a). Cuando 
circula una corriente por el conductor las brújulas se orientan en torno al 
conductor (b). 
 
A partir de este hecho se empezó a estudiar la relación existente entre la electricidad y el 
magnetismo, fenómenos que se consideraban independientes. Se comprueba que, además 
de los imanes, la corriente eléctrica genera campo magnético y finalmente se concluye que 
el campo creado por los imanes responde a corrientes eléctricas a nivel microscópico por lo 
que podemos pensar que la corriente eléctrica es fuente de campo magnético 
 
 Un conductor por el que circula una corriente sufre una fuerza en presencia de un 
campo magnético: en este caso la relación entre corriente eléctrica y magnetismo se 
manifiesta de forma inversa que en el ejemplo anterior: un hilo de corriente, cuando 
se encuentra en una región del espacio en la que existe un campo magnético, sufre 
una fuerza perpendicular al hilo. Si se invierte sentido de la corriente se comprueba 
que la desviación del hilo se produce en sentido contrario. 
 
La fuerza ejercida por el campo magnético que sufre un conductor por el que 
circula una corriente eléctrica cambia de sentido si se invierte el sentido de la 
corriente. 
Es decir, no sólo es que los imanes sufren una fuerza en presencia de un campo 
magnético, sino que también podremos calcular la fuerza que un campo 
magnético B ejerce sobre un conductor de corriente. 
 
INDUCCION MAGNETICA 
Con el primer ejemplo quedó en evidencia que una corriente eléctrica genera un campo. 
¿Sucede el fenómeno inverso?, es decir, ¿un campo magnético genera un campo eléctrico? 
Se comprueba que si, por ejemplo, se acerca y se aleja un imán cerca de un material 
conductor se detecta una intensidad de corriente, pero si el imán permanece en reposo 
desaparece esa corriente. A este proceso se le denomina inducción magnética y se resume 
diciendo que un campo magnético (exactamente, el FLUJO MAGNÉTICO) variable genera 
una corriente eléctrica. Este hecho fue enunciado por primera vez por Faraday (Ley de 
Faraday) y constituye el principio básico del funcionamiento de los generadores eléctricos. 
 
ESPECTRO ELECTROMAGNETICO 
Todas estas interacciones entre campos eléctricos y campos magnéticos fueron resumidas 
y formuladas matemáticamente por Maxwell en las llamadas ecuaciones de Maxwell; que 
también pronosticaban la existencia de las ondas electromagnéticas. 
El primero en generar estas ondas predichas teóricamente por Maxwell fue Hertz, quien 
las llamó ondas de radio. Estas ondas están formadas por un campo magnético B y uno 
eléctrico E, perpendiculares entre sí y perpendiculares a la dirección de propagación, que 
se transmiten en el vacío a la velocidad c de 3 108 m/s, cumpliéndose en cualquier instante 
la relación E = c B. El conjunto de estas ondas en todo su rango posible de frecuencias 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/fuerzamag2.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/fuerzamag2.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/induccion.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/induccion.html#faraday
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/induccion.html#faraday
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/generador.html
http://es.wikipedia.org/wiki/Heinrich_Rudolf_Hertzconstituye el espectro electromagnético, del cual la luz visible representa un pequeño 
intervalo (entre 400 y 700 nm de longitud de onda). 
 
 
El campo magnético B es una magnitud vectorial. Puede estar producido por una carga 
puntual en movimiento o por un conjunto de cargas en movimiento, es decir, por 
una corriente eléctrica. 
La unidad de campo magnético en el Sistema Internacional es el tesla (T). Un tesla se 
define como el campo magnético que ejerce una fuerza de 1 N (newton) sobre una 
carga de 1 C (culombio) que se mueve a velocidad de 1 m/s dentro del campo y 
perpendicularmente a las líneas de campo. 
El tesla es una unidad muy grande, por lo que a veces se emplea como unidad de 
campo magnético el gauss (G) que, aunque no pertenece al Sistema Internacional sino 
al sistema CGS, tiene un valor más acorde con el orden de magnitud de los campos 
magnéticos que habitualmente se manejan. 
 
1 T = 10.000 gauss 
 
 
 
 
 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/corriente.html
http://es.wikipedia.org/wiki/Sistema_Cegesimal_de_Unidades
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnitudes/ordenes.htm
Campo magnético creado por una carga puntual 
Cuando una carga q se mueve con una cierta velocidad, como se muestra en la 
siguiente figura, crea un campo magnético en todo el espacio. 
 
Dicho campo viene dado por la expresión: 
 
Donde, 
 q es la carga creadora del campo 
 v es la velocidad de dicha carga 
 r es la distancia desde el punto donde se encuentra la carga hasta el punto P donde se 
está calculando el campo 
 ur es un vector unitario que va desde el punto donde se encuentra la carga hacia el 
punto donde se calcula el campo 
 μ0 es una constante denominada permeabilidad del espacio libre. Su valor en el 
Sistema Internacional es μ0 = 4π 10
-7 T m/A 
La dirección y el sentido del campo B vienen dados por la regla de la mano derecha, y 
su módulo es el módulo del producto vectorial: 
 
Dirección y sentido Módulo 
 
 
 
Cuando la carga q es negativa, el sentido de B es opuesto al que se muestra en la 
figura. El campo magnético en la dirección del movimiento es nulo, ya que en este caso 
los vectores v y ur son paralelos y su producto vectorial es cero 
Una corriente eléctrica es un conjunto de cargas desplazándose por un material 
conductor. Por tanto, al igual que una carga puntual, una corriente creará un campo 
magnético. 
Campo magnético creado por una corriente (Ley de Biot-Savart) 
En la figura inferior se ha representado un hilo conductor de forma arbitraria por el que 
circula una intensidad de corriente I. Si por el hilo conductor circulan n cargas q por 
unidad de volumen, la corriente viene dada por: 
 
Siendo A la sección del hilo y vd la velocidad de desplazamiento de las cargas. 
Se puede representar un elemento de corriente mediante un vector de longitud dl y 
sentido el sentido de circulación de la corriente. 
 
El campo magnético dB que crea el elemento de corriente de longitud dl en un 
punto P del espacio es el campo magnético que crea en ese punto una carga puntual 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/corriente.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/corriente.html#desplazamiento
moviéndose a la velocidad de desplazamiento multiplicado por el número total de 
cargas que contiene el elemento de corriente: 
 
Reagrupando, 
 
Y finalmente: 
 
Donde μ0 es la permeabilidad del espacio libre. 
La dirección y el sentido del campo dB vienen dados por la regla de la mano derecha, y 
su módulo es el módulo del producto vectorial que aparece en la expresión anterior: 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Dirección y sentido Módulo 
 
 
 
El campo total creado por el hilo en el punto P es la integral del campo creado por el 
elemento de corriente extendida a todo el hilo: 
 
En general esta integral es complicada de calcular, salvo para situaciones sencillas en 
que la forma del hilo que transporta la corriente tiene cierto grado de simetría. 
Campo creado por una espira circular 
Muchos de los dispositivos que se emplean para crear campos magnéticos cuentan 
entre sus componentes con bobinas. Cada vuelta de hilo de la bobina se 
denomina espira. El campo magnético producido por una espira circular en su centro es 
sencillo de calcular, ya que la integral anterior se simplifica por simetría. 
 
 
Para cualquier elemento de corriente dl que tomemos sobre la espira, el campo que 
produce en su centro es un vector en la dirección X y sentido positivo, como se observa 
en la parte derecha de la figura superior. 
El módulo del campo dB creado por cualquier elemento de corriente viene dado por: 
 
donde R es el radio de la espira. 
El campo total B es la integral de la expresión anterior a toda la circunferencia: 
 
 
 
Si la corriente circula en sentido contrario al representado, el vector campo magnético 
es de sentido opuesto. 
Es conocido que un conductor por el que circula una corriente sufre una fuerza en 
presencia de un campo magnético. Puesto que la corriente está constituida por cargas 
eléctricas en movimiento, empezaremos por estudiar la fuerza sobre una única carga. 
Fuerza de Lorentz 
Al observar experimentalmente cómo es la fuerza que un campo B ejerce sobre una 
carga eléctrica q se cumple que: 
 Si la carga está en reposo, el campo B no ejerce ninguna fuerza sobre ella. 
 La fuerza es máxima cuando la velocidad de la carga v y el campo B son 
perpendiculares y es nula cuando son paralelos. 
 La fuerza es perpendicular al plano formado por v y B. 
 La fuerza es proporcional al valor de la carga q y a la velocidad v. 
 Si la carga cambia de signo, la fuerza cambia de sentido 
Resumiendo todos estos hechos, se concluye que la fuerza que un campo B ejerce sobre 
una carga eléctrica q que se mueve con una velocidad v viene dada por la expresión: 
 
 
La fuerza electrostática es tangente en cada punto a las líneas de campo eléctrico, sin 
embargo, para el campo magnético se cumple que: 
. 
La fuerza magnética es perpendicular a las líneas de campo B 
Si la carga q se encuentra además bajo la acción de un campo eléctrico E, la fuerza 
resultante que actúa sobre ella es: 
 
 
Conocida como la fuerza de Lorentz. 
 
 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/intro_magnet2.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/campo_electr.html#lineas
Movimiento de una carga en un B uniforme: ciclotrón 
Supongamos que en una región del espacio existe un campo B uniforme y una 
carga q se desplaza con una velocidad v perpendicular al campo. Como se ha visto, la 
fuerza que actúa sobre la carga es siempre perpendicular a la velocidad, luego provoca 
una aceleración normal que hace que se curve la trayectoria y se genera un movimiento 
circular en el que la fuerza magnética actúa de fuerza normal o centrípeta y en el que el 
módulo de la velocidad permanece constante, por no existir ninguna fuerza tangencial. 
Expresamos la segunda ley de Newton en la dirección normal: 
 
 
Como la velocidad v y el campo B son perpendiculares, el módulo de F será igual a qvB, 
por lo que el radio de la trayectoria circular es: 
 
Se puede también calcular el periodo T del movimiento: 
 
 
Un dispositivo experimental basado en este fenómeno se denomina ciclotrón, su 
aplicación más importante es la de acelerador de partículas cargadas para 
bombardear núcleos atómicos y provocar reacciones nucleares. Para ello se debe 
combinar el campo magnético con un campo eléctrico. Otra aplicación del movimiento 
de una carga en un campo magnético es el espectrómetro de masas, 
Una corriente eléctrica es un conjunto de cargas en movimiento. Conocida ya 
la fuerza que el campo B ejerce sobre una única carga, calculamos ahora la fuerza 
sobre un conductor por el que circula una corriente. 
 
 
 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/cinematica/cinematica1.htm#normal
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/dinam1p/dinam1p_1.html#segundahttp://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/fuerzamag.html
Fuerza sobre un conductor rectilíneo 
Imaginemos un conductor rectilíneo de sección A por el que circula una corriente 
eléctrica I. La fuerza a la que se ve sometido cuando se encuentra en un 
campo B uniforme será la suma de la fuerza sobre todas las cargas. 
Si n es el número de cargas q por unidad de volumen, y vd la velocidad de 
desplazamiento de las mismas, el número de cargas en un elemento de volumen de 
longitud l es: 
 
 
 
por lo que la fuerza total se calculará multiplicando el número de cargas por la fuerza 
ejercida sobre cada una de ellas: 
 
Definimos el vector l como un vector de módulo la longitud del conductor y dirección y 
sentido el que indica la intensidad de corriente. Recordando la expresión de la 
intensidad I podemos escribir la fuerza como: 
 
 
 
 
Por las propiedades del producto vectorial se deduce que: 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/corriente.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/corriente.html
. 
Cuando el campo B es paralelo al conductor, la fuerza magnética ejercida 
sobre el conductor es nula. 
Fuerza sobre un conductor de forma arbitraria 
Si el conductor tiene sección constante pero una forma arbitraria y el campo no es 
uniforme, la fuerza se calcula mediante la integral, tomando un elemento diferencial de 
corriente según el sentido de la intensidad: 
 
 
Aunque el conductor no sea rectilíneo, si el campo B es uniforme la expresión anterior 
se simplifica ya que se puede sacar B fuera de la integral. Entonces, según se aprecia en 
el dibujo, la fuerza total que B ejerce sobre el conductor de longitud l no rectilíneo es la 
misma que ejercería en caso de que el conductor fuera rectilíneo y uniera los puntos 
inicial (a) y final (b) del conductor (l´). 
 
 
 
Un conductor cerrado plano se llama espira. Si una espira se coloca en una región del 
espacio en la que existe un B uniforme, se ve sometida a una fuerza dada por la 
expresión para la fuerza sobre un conductor no rectilíneo obteniendo en este caso que: 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/fuerzamag2.html#arbitraria
 
 
 
 
ya que la suma de todos los vectores dl sobre una trayectoria cerrada es nula. Es decir: 
. 
La fuerza neta ejercida por un campo B uniforme sobre un circuito cerrado de 
corriente es nula. 
Sin embargo la espira no permanece en reposo ya que el momento ejercido por las 
fuerzas magnéticas es distinto de cero. Según la ecuación de la dinámica de rotación, 
este hecho provoca un giro en la espira de modo que la aceleración angular adquirida 
sea paralela al momento de las fuerzas. 
Analizamos como ejemplo el movimiento de una espira rectangular. 
Espira rectangular 
Sea una espira rectangular de lados a y b situada en un campo magnético B uniforme, 
contenido en el plano de la espira. Calculamos la fuerza neta que ejerce el campo 
sumando la fuerza sobre cada uno de los lados. La fuerza es nula sobre cada uno de 
lados a, por ser el campo paralelo al conductor. 
Aplicamos la expresión para la fuerza sobre un conductor rectilíneo para cada 
lado b (lado 1 y lado 2): 
 
 
 
 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/solido/rotacion.html
El resultado es un par de fuerzas, (igual módulo y sentido opuesto), que ejercen un 
momento (τ) con respecto al centro del lado a, tal y como se muestra en la imagen 
frontal de la espira. Como los momentos ejercidos por ambas fuerzas tienen el mismo 
sentido, el módulo del momento resultante vendrá dado por la expresión: 
 
 
 
 
 
 
Donde A es el área de la espira. 
Debido al momento resultante de las fuerzas la espira adquiere una aceleración angular 
paralela a dicho momento y se produce una rotación. 
Pasemos a generalizar este resultado cuando el campo B no está contenido en el plano 
de la espira. 
Momento magnético de una espira μ 
Definimos una mueva magnitud, llamada momento magnético de la espira μ que es 
independiente del campo magnético y que sólo tiene en cuenta las características del 
conductor (intensidad de corriente y área). El vector área A tiene de módulo el área de 
la espira, dirección perpendicular al plano que la contiene y sentido el que da la regla de 
la mano derecha según el sentido de la corriente eléctrica: 
 
 
Las unidades del μ en el S.I. son Am2 
La expresión general para el momento de las fuerzas queda: 
 
 
 
Que coincide con el resultado obtenido en el ejemplo anterior cuando μ y B son 
perpendiculares. 
El momento de las fuerzas, y por tanto, la aceleración angular dependerá del ángulo θ 
entre μ y B; si la espira está colocada con su momento paralelo al campo, es decir, el 
plano de la espira es perpendicular al campo, el momento de las fuerzas es nulo y por 
tanto la espira no sufre ninguna rotación. 
 
 
 
 
Como resumen se puede enunciar que debido al momento de las fuerzas magnéticas: 
una espira en un campo magnético B adquiere una aceleración angular, es 
decir, gira, de modo que su momento magnético μ tiende a colocarse 
paralelo al campo magnético. 
Este constituye el principio de funcionamiento de los motores eléctricos. 
El flujo del campo magnético se define de manera análoga al flujo del campo eléctrico. 
Flujo del campo magnético 
El flujo del campo magnético Φm a través de una superficie se define: 
 
Donde dS es un vector perpendicular a la superficie en cada punto. 
 
Como las líneas del campo magnético son cerradas (no existen monopolos), el flujo a 
través de cualquier superficie cerrada es nulo: 
 
Por tanto, al contrario de lo que ocurría con la ley de Gauss, el flujo del campo 
magnético no puede emplearse para calcular campos magnéticos. 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/gauss.html
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/intro_magnet.html
Ley de Ampère 
La ley que nos permite calcular campos magnéticos a partir de las corrientes eléctricas 
es la Ley de Ampère. Fue descubierta por André - Marie Ampère en 1826 y se enuncia: 
 
La integral del primer miembro es la circulación o integral de línea del campo 
magnético a lo largo de una trayectoria cerrada, y: 
 μ0 es la permeabilidad del vacío 
 dl es un vector tangente a la trayectoria elegida en cada punto 
 IT es la corriente neta que atraviesa la superficie delimitada por la trayectoria, y será 
positiva o negativa según el sentido con el que atraviese a la superficie. 
Campo magnético creado por un hilo infinito 
Como aplicación de la ley de Ampere, a continuación se calcula el campo creado por un 
hilo infinito por el que circula una corriente I a una distancia r del mismo. Las líneas del 
campo magnético tendrán el sentido dado por la regla de la mano derecha para la 
expresión general del campo creado por una corriente, por lo que sus líneas de campo 
serán circunferencias centradas en el hilo, como se muestra en la parte izquierda de la 
siguiente figura. 
 
http://es.wikipedia.org/wiki/Andr%C3%A9-Marie_Amp%C3%A8re
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/campomag2.html
Para aplicar la ley de Ampere se utiliza por tanto una circunferencia centrada en el hilo 
de radio r. Los vectores y dl son paralelos en todos los puntos de la misma, y el módulo 
del campo es el mismo en todos los puntos de la trayectoria. La integral de línea queda: 
 
 
 
Empleando la ley de Ampere puede calcularse el campo creado por distintos tipos de 
corriente. Dos ejemplos clásicos son el del toroide circular y el del solenoide ideal (*), 
cuyos campos se muestran en la siguiente tabla. 
Toroide circular Solenoide ideal* 
 
 
 
 
 
(*) Un solenoide ideal es una bobina de longitud grande cuyas espiras están muy juntas. 
En la expresión del campo magnético que crea, n es el número de espiras por unidad de 
longitud. 
La inducción magnética es el proceso mediante el cual campos magnéticos generan 
campos eléctricos. Al generarse un campo eléctrico en un material conductor,los 
portadores de carga se verán sometidos a una fuerza y se inducirá una corriente 
eléctrica en el conductor. 
Cualquier dispositivo (batería, pila…) que mantiene la diferencia de potencial entre dos 
puntos en un circuito se llama fuente de alimentación. 
La fuerza electromotriz ε (fem) de una fuente se define como el trabajo realizado por el 
dispositivo por unidad de carga, por lo que las unidades de fuerza electromotriz son los 
voltios. Cuando decimos que un campo magnético genera una corriente eléctrica en un 
conductor, nos referimos a que aparece una fem (llamada fem inducida) de modo que 
las cargas del conductor se mueven generando una corriente (corriente inducida). 
Este hecho se observa fácilmente en el siguiente experimento: si acercamos o alejamos 
un imán a un conductor que no está conectado a ninguna fuente de fuerza 
electromotriz, se detecta con un amperímetro que aparece una corriente eléctrica en el 
conductor. La corriente desaparece si el imán se mantiene en la misma posición, por lo 
que se llega a la conclusión de que sólo una variación del flujo del campo 
magnético con respecto al tiempo genera corriente eléctrica. 
 
 
La ley que explica esta interacción entre la fuerza electromotriz inducida y el campo 
magnético es la Ley de Faraday: 
 
En donde Φm es el flujo del campo magnético. Por tanto, para que aparezca una fuerza 
electromotriz (fem) inducida debe variar el flujo del campo magnético a través de la 
superficie delimitada por el conductor. De la definición de flujo: 
 
Se deduce que hay tres formas de variar el flujo del campo magnético: variar el módulo 
del campo, la superficie que lo atraviesa o el ángulo que forman ambos. 
 
El signo menos de la ley de Faraday indica el sentido que va a llevar la corriente 
inducida y se conoce como Ley de Lenz: 
 
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/electro/potencial.html
http://micro.magnet.fsu.edu/electromag/java/lenzlaw/
http://www2.montes.upm.es/dptos/digfa/cfisica/magnet/induccion.html
El sentido de la corriente inducida es tal que tiende a oponerse a la causa que lo 
produce. 
La ley de Lenz significa que la corriente inducida en un circuito tendrá un sentido tal que 
el campo magnético generado por dicha corriente compense la variación del flujo que 
la ha causado. 
En la animación anterior, el sentido de la corriente debe ser el que aparece en la figura: 
al desplazarse la barra a la derecha aumenta el flujo hacia dentro, mientras que el 
campo magnético generado por la corriente inducida es opuesto al existente por lo que 
hace aumentar el flujo hacia afuera de la página. Si la varilla se desplaza hacia la 
izquierda se produce el caso opuesto. 
También se puede mostrar la fuerza que el campo B ejerce sobre la varilla cuándo por 
ella circula la corriente. Resulta siempre opuesta a la velocidad de desplazamiento, ya 
que en caso contrario se aceleraría la varilla y no se compensaría la variación de flujo. 
El fenómeno de la inducción magnética constituye el principio básico de los 
generadores eléctricos. En la sección Sabías que... se analiza su funcionamiento.