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Tabla de Contenidos 5.1. SISTEMA DE PARTÍCULAS ...................... 178 5.2. CENTRO DE MASA ................................. 178 5.3. POSICIÓN DEL CENTRO DE MASA .......... 178 5.3.1. VELOCIDAD DE UN SISTEMA DE PARTICULAS ................................................... 182 5.3.2. ACELERACIÓN DEL CENTRO DE MASA .... 182 5.4. MOMENTO LINEAL ............................... 184 5.5. SISTEMA AISLADO ................................ 185 5.6. CONSERVACION DEL MOMENTO LINEAL185 5.7. PRINCIPIO DEL IMPULSO PARA UN SISTEMA DE PARTÍCULAS ............................. 190 5.9. APLICACIONES DEL PRINCIPIO DEL IMPULSO Y DE LA CONSERVACIÓN DEL MOMENTO LINEAL ...................................... 193 5.9.1. CHOQUES .............................................. 194 5.9.1.1. COEFICIENTE DE RESTITUCION (E) ............ 195 5.9.1.2. REGLA DE NEWTON. ............................ 195 5.9.1.3. TIPOS DE CHOQUE DE ACUERDO AL COEFICIENTE DE RESTITUCIÓN .............................. 196 5.9.2. PROPULSIÓN DE COHETES ............... 209 5.9.3. FLUJO DE FLUIDOS ESTACIONARIOS ...... 210 PROBLEMAS PROPUESTOS. ............................... 212 CAPÍTULO 5 CONSERVACIÓN DEL MOMENTO LINEAL 5.1. SISTEMA DE PARTÍCULAS En este capítulo ya no trabajaremos con unasola partícula como lo estuvimos haciendo hasta ahora, pues, si bien hemos trabajado con más de una, por ejemplo con dos o más automóviles o con varios bloques que presentan movimiento solidario o no solidario, tratábamos a cada uno como partícula independiente y, en consecuencia, la tratábamos independientemente, así, realizábamos un diagrama de cuerpo libre para cada una, o nos centrábamos en el movimiento de cada móvil. Ahora analizaremos el movimiento de los sistemas de partículas que se definen como una colección de estas que presenta dependencias entre partículas, en la cual cada una de ellas tiene una posición respecto de algún punto, una velocidad y una aceleración. Como sería muy difícil estudiar el movimiento de cada una de las partículas, se supone que están representadas por una única partícula cuya masa es la suma de todas ellas y que se encuentra posicionada en un punto llamado centro de masa. 5.2. CENTRO DE MASA En los capítulos anteriores hemos visto cómo se aplican las leyes de Newton suponiendo que los cuerpos analizados son partículas, tales como personas, automóviles, animales, aviones, etc. En este capítulo justificaremos el uso de la partícula, demostrando la existencia de un punto del sistema, denominado Centro de Masa, que se define como un punto en el que se considera concentrada toda la masa del sistema, y las fuerzas externas que actúan sobre el sistema, se aplicarán, exclusivamente, sobre el mencionado punto(centro de masa). Para ilustrar mejor el concepto de centro de masa, suponemos que cada una de las partículas se traslada a ese punto, como muestra la figura 5.1. El movimiento de cualquier sistema de partículas, puede ser descrito en función del movimiento del centro de masa. El centro de masa, por tanto, tiene posición, y cuando corresponda, velocidad y/o aceleración. 5.3. POSICIÓN DEL CENTRO DE MASA El centro de masa debe tener una posición con respecto a un sistema de referencia arbitrario. Por ejemplo, si consideramos un sistema simple de dos partículas de masas m1 y m2, cuyas distancias al origen del sistema de ejes coordenados en el plano son x1, y1 y x2 y y2, sus coordenadas del centro de masa serán: Xcm y Ycm, respectivamente, como se muestra en la figura 5.2, la posición del centro de masa del sistema será el punto 𝑟#$%%%%%%%⃗ = (𝑋#$, 𝑌#$).Cabe señalar que la posición del punto rcm responde a un balance de momentos de primer orden, cuya aplicación es de la mayor importancia tanto en el área de mecánica como en el de construcciones civiles. Para determinar dicha posición, se hallará el producto de la masa total del sistema por la distancia 𝑟#$%%%%%%⃗ = (𝑋#$, 𝑌#$) considerando que ésta es igual a la suma de los productos de cada masa por su distancia respectiva al mismo origen, es decir, se calculará el promedio ponderado de las masas y las distancias correspondientes, ya sea en X o en Y, vale decir: (𝑚. +𝑚0)𝑟#$ = 𝑚.�⃗�. +𝑚0𝑟0 𝑟#$ = 𝑚.𝑟. +𝑚0𝑟0 𝑚. +𝑚0 Siendo la masa total del centro de masa: 𝑀 = ∑𝑚 = 𝑚. +𝑚0 Para un sistema de “n” partículas de masas m1, m2, m3,..., mn, el centro de masa con relación a un origen determinado puede ser calculado generalizando la ecuación anterior, (para dos partículas) a “n” partículas, en este caso se tiene: 𝑚.𝑟. +𝑚0𝑟0 +𝑚3𝑟3 +⋯+𝑚5�⃗�5 = ∑𝑚6�⃗�6 Donde la masa total del sistema es: 𝑀 = ∑𝑚6 = 𝑚. +𝑚0 +𝑚3 +⋯+𝑚5 (5.1) 𝑟#$ = ∑$78⃗7 ∑$7 (5.2) La ecuación vectorial 5.2 proporciona tres ecuaciones en el espacio, en tanto que solamente dos ecuaciones en el plano cartesiano, que es el que utilizaremos en este capítulo, vale decir que las coordenadas del centro de masa, serán entonces: 𝑥#$ = ∑$7:7 ∑$7 (5.3) 𝑌#$ = ∑$7;7 ∑$7 (5.4) Entonces, la posición del centro de masa es 𝑟#$ = (𝑥#$, 𝑌#$) Para determinar el centro de masa de un cuerpo de masa continua, se reemplazará la sumatoria por una integral: �⃗�#$ = . < ∫ 𝑟𝑑𝑚 (5.5) Donde dm es un elemento de masa localizado en la posición𝑟. Cabe aclarar que, para cuerpos de forma regular, se calculará el centro de masa basado en la simetría del cuerpo, por ejemplo, para un cilindro homogéneo, el centro de masa se encontrará en el centro geométrico del cilindro. Existen otros términos, además del centro de masa, a los cuales se puede hacer referencia: Centro de Gravedad Llamado también Centro de Atracción. Es el centro de las fuerzas consideradas paralelas, que la gravedad ejerce sobre todas y cada una de las partículas que forman un cuerpo; cada partícula tendrá un peso dmig. (Figura 5.3). Teóricamente, se considera el centro de atracción en el infinito, logrando así lo siguiente:
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