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Momentos de Inercia Introducción: Es conveniente iniciar nuestro trabajo explicando que es dinámica, como su nombre lo indica, la dinámica se ocupa del movimiento de los cuerpos. Pero la cinemática también, eso nos obliga a una explicación más detallada. Mientras que la cinemática se ocupa de la descripción del movimiento, la dinámica se ocupa de la explicación del movimiento. O sea, mientras la cinemática nos enseña a describir el movimiento de un cuerpo, almacenar los datos de posición, tiempo y cualquier otro que describa con más detalle el fenómeno, la dinámica nos dice por qué se mueve de tal o cual manera, predice cómo se va a mover en tales condiciones y viceversa, nos dice qué debe estar ocurriendo para que un cuerpo se mueva de tal o cual manera. La dinámica que estudiamos fue inventada (¿o descubierta?) por Isaac Newton, con un importante aporte de Galileo Galilei. Se basa en cuatro leyes o principios que no pueden ser deducidas de leyes anteriores o más fundamentales (por eso se los llama principios). Los principios no se pueden demostrar, pero se pueden corroborar tantas veces como uno quiera. Este conjunto de leyes y sus derivaciones lleva el nombre de Mecánica Clásica. Otra diferencia fundamental entre la dinámica y la cinemática es la siguiente: con la cinemática estamos acostumbrados a describir todo un movimiento, con sus infinitas posiciones en cada uno de los infinitos instantes durante los que se mueve. En cambio cada descripción dinámica habla de apenas un instante, una foto. Ahora bien en el caso de los momentos de inercia existen distintas variables que lo hacen interesante e indispensable en nuestro estudio de la dinámica como materia fundamental de nuestra carrera. Justificación: Esta materia contribuye a la capacitación de nosotros estudiantes de ingeniería civil en el planteo adecuado y modelización de fenómenos físicos, y será de gran utilidad en el desarrollo de nuestra profesión. También beneficia en establecer las bases académicas de nosotros los futuros ingenieros para facilitarles su actualización permanente y adecuación a la evolución de la ciencia y la tecnología. El propósito de nuestro trabajo es dar a conocer a los alumnos las bases del conocimiento de la mecánica clásica, que en el ámbito de nuestro entorno, nos apoya en entender y comprender el movimiento de partículas y cuerpos rígidos, las fuerzas aplicadas a sistemas para producir trabajo y el concepto de energía. Otra causa esencial de realizar este trabajo es completar la formación académica de la física, tomando en cuenta que todo fenómeno natural o toda aplicación a la ingeniería, está basado en leyes fundamentales de la física. De esta manera, se capacita al ingeniero para que comprenda los conceptos de movimiento de partículas de un cuerpo rígido, de fuerza, de trabajo, de energía, de movimiento rotacional y de cantidad de movimiento. Estos conocimientos son la base para el desarrollo y las aplicaciones de nuestra carrera ingeniería civil. Objetivo General: Analizar correctamente las diferentes variables que se presentan en el estudio de conceptos de momento de inercia y productos de inercia, con el objetivo primordial de enseñarnos a nosotros a desarrollar habilidades en el manejo de estructuras al ser sometidas a diferentes condiciones de cargas. Objetivos específicos: Contribuir a la enseñanza de este contenido fundamental de nuestra materia dinámica. Tener claros los conceptos de momento de inercia, Producto de inercia y círculo de Mohr. Relacionar los movimientos con las causas generadoras de los mismos (Dinámica) sobre las bases de las ecuaciones fundamentales de la Mecánica o Leyes de Newton. Momentos de Inercia: Centroides y centros de Gravedad. El centroide y los momentos de inercia son dos propiedades empleadas para determinar la resistencia y deformación de elementos estructurales tales como vigas y columnas, ya que definen las características geométricas de la forma y tamaño de la sección transversal de los elementos estructurales. Por ello a continuación se establece la definición y forma de determinar el centroide y los momentos de inercia. Para precisar la ubicación del centroide y valorar los momentos de inercia primero se definen y establecen para áreas simples, luego se indica la forma de calcularse en áreas compuestas además se definen otras propiedades geométricas que son función del centroide y los momentos de inercia. El centro de gravedad es el punto de aplicación en un cuerpo rígido de la resultante de las fuerzas donde los efectos sobre el cuerpo no varían. En el caso de superficies homogéneas, el centro de gravedad se sustituye por el centroide del área. El centro de masas y el momento de inercia son propiedades geométricas, no dependientes de ningún otro parámetro y de gran importancia a la hora de diseñar ciertas estructuras o componentes. Ambos están relacionados en el sentido de que en muchos casos para calcular la inercia (sobre todo en figuras compuestas por varios rectángulos) es necesario conocer el centro de masas para aplicar el Teorema de Steiner. A continuación vamos a ver ambos conceptos por separado. Centro de masas Podemos decir que el centro de masas es el punto donde se concentra la masa de un sólido o sistema material de puntos. Por ejemplo, si tenemos una esfera, podemos aproximar su comportamiento al de un punto localizado en su centro y con una masa igual a su densidad por el volumen. El centro de masas tiene infinidad de utilidades. Por ejemplo, las leyes de Newton solo pueden aplicarse a sistemas de puntos materiales. De una forma más práctica, en el diseño de automóviles, es importante que el centro de masas esté en una posición relativamente baja para tener una mayor estabilidad. Mientras que en un turismo normal el centro de masas se encuentra aproximadamente a 1100 mm, en un coche tipo Ferrari, está muy por debajo para conseguir un mejor agarre al terreno. Para calcular el centro de masas solo es necesario multiplicar la masa de cada punto o elemento, por su distancia al eje dividiéndolo después por el área total para obtener así unidades de longitud. Utilizar esta expresión nos permite determinar por ejemplo, que el centro de masas de un sistema de dos puntos está en la recta que los une, el de un anillo en su centro, en un rectángulo en el punto donde se cortan las diagonales etc. A continuación les presento una tabla con algunos centros de masa importantes: Momentos de Inercia Inercia es una palabra que utilizamos demasiado a menudo de forma que según la RAE, la inercia es: Propiedad de los cuerpos de no modificar su estado de reposo o movimiento si no es por la acción de una fuerza. Por ejemplo cuando empujamos algo que se mueve linealmente, solemos decir que tiene mucha inercia. Sin embargo, esto no es del todo correcto puesto que la inercia es, estrictamente hablando, la resistencia a los cambios en la rotación de un objeto. La inercia puede calcularse mediante la el producto masa por distancia al cuadrado, o en caso de tratarse de una densidad constante y para una geometría continua, de la manera siguiente: Definición de momento estático y de inercia de un área: El primer momento de área (también momento estático o de primer orden) es una magnitud geométrica que se define para un área plana. Normalmente aparece en el contexto del cálculo de vigas en ingeniería estructural, en particular la tensión cortante media dada por la fórmula de Collignon, que es proporcional al primer momento de área de una subsección de la sección transversal de la viga. El primer momento de área coincide con el producto del área total multiplicado por la distancia entreel punto considerado al centroide del área. Importancia y aplicaciones en la Ingeniería: La inercia es una propiedad muy importante en dinámica y estática. Por ejemplo en resistencia de materiales, es un parámetro fundamental pues es necesaria para calcular la tensión en una sección debida a la aplicación de un momento en la estructura. Debido a que es inversamente proporcional a la tensión que sufre la sección en cuestión, es preferible diseñar estructuras con una alta inercia, minimizando así la solicitación. Debido a lo anterior, somos capaces de deducir los “extraños” perfiles de algunas vigas. Por ejemplo el motivo para utilizar vigas con sección de doble T es que al ser la inercia proporcional a la distancia, normalmente es preferible localizar el material en posiciones con una mayor distancia a la periferia, esto es, lo más alejados posibles del centro de gravedad. Propiedades de la Inercia: 1. Es una propiedad aditiva. 2. A la hora de calcular la inercia de un cuerpo es importante escoger unos ejes adecuados. Por ejemplo en un cubo no es lo mismo calcularlo con respecto a su diagonal que con respecto a cualquier otro eje. 3. Cálculo de inercia con respecto a unos ejes paralelos a los que pasan por el centro de gravedad de la figura: se realiza mediante el teorema de Steiner Momento Polar de Inercia El momento de inercia de un área en relación a un eje perpendicular a su plano se llama momento polar de inercia, y se representa por J. Momento polar de inercia es una cantidad utilizada para predecir el objeto habilidad para resistir la torsión, en los objetos (o segmentos de los objetos) con un invariante circular de sección transversal y sin deformaciones importantes o fuera del plano de deformaciones. Se utiliza para calcular el desplazamiento angular de un objeto sometido a un par. Es análogo a la zona de momento de inercia que caracteriza la capacidad de un objeto para resistir la flexión y es necesario para calcular el desplazamiento. Momento polar de inercia no debe confundirse con el momento de inercia, que caracteriza a un objeto de la aceleración angular debido a la torsión. Limitaciones El momento polar de inercia no se puede utilizar para analizar los ejes de sección circular. En tales casos, la constante de torsión puede ser sustituida en su lugar. En los objetos con una variación significativa de cortes transversales (a lo largo del eje del par aplicado), que no puede ser analizado en segmentos, un enfoque más complejo que tenga que ser utilizado. Sin embargo, el momento polar de inercia puede ser utilizado para calcular el momento de inercia de un objeto con sección transversal arbitraria. Radios de giro y de inercia: Se define el radio de giro como la distancia desde el eje de giro a un punto donde podríamos suponer concentrada toda la masa del cuerpo de modo que el momento de inercia respecto a dicho eje se obtenga como el producto de la masa del cuerpo por el cuadrado del radio de giro. Traslación Paralela de ejes: El momento de inercia de cualquier objeto sobre un eje a través de su centro de masa es el momento de inercia mínimo sobre un eje en esa dirección del espacio. El momento de inercia sobre un eje paralelo a ese eje que pasa por el centro de masa está dado por La expresión añadida al momento de inercia sobre el centro de masa se reconoce como el momento de inercia de una masa puntual. El momento de inercia en torno a un eje paralelo es la suma del momento de inercia del objeto sobre su centro de masa, más el momento de inercia de todo el objeto -tratado como una masa puntual en el centro de masa- sobre ese eje paralelo. Teorema de Steiner: En física, el teorema de Huygens-Steiner, teorema de los ejes paralelos o simplemente teorema de Steiner es un teorema usado en la determinación del momento de inercia de un sólido rígido sobre cualquier eje, dado el momento de inercia del objeto sobre el eje paralelo que pasa a través del centro de masa y de la distancia perpendicular (r) entre ejes. También puede usarse para calcular el segundo momento de área de una sección respecto a un eje paralelo a otro cuyo momento sea conocido. Debe su nombre al geómetra suizo del siglo XIX Jakob Steiner. Determinación del momento de inercia de un área por integración. En la sección anterior definimos el momento de segundo orden, o momento de inercia. De una área A con respecto al eje x. De manera similar el momento de inercia Iy. Del área A con respecto al eje y, se define como: Ix = " y2 dA Iy = " x2 dA dIx = y2dA dIy = x2dA Fuerzas distribuidas: Momentos de inercia Estas integrales que se conocen como los momentos rectangulares de inercia del área A, pueden calcularse fácilmente si se escoge para dA una franja angosta paralela a uno de los ejes coordenados. Para calcular Ix, escogemos una franja paralela al eje x, tal que todos los puntos que la componen estén a la misma distancia y del eje x (figura 9.3b); el momento de inercia dIx de la franja se obtiene, entonces, multiplicando el área dA de la franja por y2. Para calcular Iy, la franja se escoge paralela al eje y tal que todos los puntos que la forman estén a la misma distancia x del eje y (figura 9.3c); el momento de inercia dIy de la franja es x2dA. dx dIy = x2dA Momento de inercia de un área rectangular. Como ejemplo. Determinaremos el momento de inercia de un rectángulo con respecto a su base (figura 9.4). Dividiendo el rectángulo en franjas paralelas al eje x. obtenemos dA = b dy dlz = y2b dy lx = by2 dy = 1/3bh3 (9.2) Cálculo de Ix e Iy de las mismas franjas elementales. La fórmula que acabamos de derivar puede usarse para determinar el momento de inercia dlx con respecto al eje x de una franja rectangular paralela al eje y. tal como la mostrada en la figura 9.3c. Haciendo b = dx y h=y en la fórmula (9.2), escribimos dIx = 1/3y3 dx Por otra parte se tiene dIy = x2 dA = x2y dx Por lo tanto, se puede utilizar el mismo elemento para calcular los momentos de inercia Ix e Iy de un área dada en la siguiente figura. dx dIx = 1/3y3 dx dIy = x2y dx Momento de inercia de áreas compuestas. Consideremos una área compuesta A formada por varias áreas componentes A1, A2, An. Como la integral que representa el momento de inercia de A puede subdividirse en integrales calculadas sobre A1, A2, An. El momento de inercia de A con respecto a un eje dado se obtendrá sumando los momentos de inercia de las áreas A1, A2, An. Dividir el área compuesta en varias partes que sean simples Determinar las áreas de las partes, designarlas por Determinar las coordenadas del centro de masas de estas partes con respecto a los ejes X e Y. Y calcular el cdm de toda la figura formada por todas las áreas parciales anteriores. Calcular las distancias de los cdm de cada área respecto al cdm total de la figura. Calcular los momentos de inercia de las partes respecto a sus ejes de centro de masas (que serán paralelos a x e y). Designar como: e , para el área i-ésima. Calcular el momento de inercia de cada parte respecto a los ejes x e y aplicando el teorema del eje paralelo, es decir, el teorema de Steiner: Calcular los momentos de inercia del área compuesta a partir de los momentos anteriores: Productos de inercia: El producto de inercia no se utiliza tanto como el momento de inercia, pero es necesario en algunos problemas, como en la determinación de los momentos de inercia máximo y mínimo, en la flexión asimétrica de vigas, y en el estudio de Estructuras estáticamente indeterminadas. También indicamos que las dimensiones del producto de la inercia son las mismas que las de la Momento de inercia. En cuanto a la regla de los signos, indica que durante la rotación de los ejes existe una posición crítica en la que el producto de inercia cambia de signo y será, por tanto, nulo. La integral la cual se,obtiene al multiplicar a cada elemento dA De un área A por sus coordenadas xeye integrando sobre todo el área, se conoce como el producto de inercia del área A con respecto a los ejes xe y. Una diferencia de los momentos de inercia 1x y IY, el producto de inercia puede ser positivo, negativo o cero. Para el producto de la inercia Un área compuesta debe dividir el mejor Dicho segmentar la figura en pequeñas partes del mar sea más sencillo Hallar su producto de inercia. Luego se Procederá a desarrollar la misma forma que para áreas simples. Circulo de Mohr: El Círculo de Mohr es una técnica usada en ingeniería y geofísica para representar gráficamente un tensor simétrico (de 2x2 o de 3x3) y calcular con ella momentos de inercia, deformaciones y tensiones, adaptando los mismos a las características de una circunferencia (radio, centro, etc). También es posible el cálculo del esfuerzo cortante máximo absoluto y la deformación máxima absoluta. Este método fue desarrollado hacia 1882 por el ingeniero civil alemán Christian Otto Mohr (1835-1918). Para sólidos planos y casi-planos, puede aplicarse la misma técnica de la circunferencia de Mohr que se usó para tensiones en dos dimensiones. En muchas ocasiones es necesario calcular el momento de inercia alrededor de un eje que se encuentra inclinado, la circunferencia de Mohr puede ser utilizado para obtener este valor. También es posible obtener los momentos de inercia principales. En este caso las fórmulas de cálculo del momento de inercia medio y el radio de la circunferencia de Mohr para momentos de inercia son análogas a las del cálculo de esfuerzos. El círculo de Mohr es una representación grafica de los estados de esfuerzo a los que están sometidos los sólidos. El eje X nos entrega los valores de los esfuerzos normales en los puntos en que corta el circulo (ó1 y ó2). La línea paralela al eje Y que pasa por el centro del circulo muestra los esfuerzos de corte máximo y mínimo al intersecarse con el circulo. Ejes Principales: Los ejes principales de inercia son precisamente las rectas o ejes formadas por vectores propios del tensor de inercia. Tienen la propiedad interesante de que un sólido que gira libremente alrededor de uno de estos ejes no varía su orientación en el espacio. En cambio, si el cuerpo gira alrededor de un eje arbitrario que no sea principal, el movimiento de acuerdo con las ecuaciones de Euler presentará cambios de orientación en forma de precesión y nutación. El hecho de que el giro alrededor de un eje principal sea tan simple se debe a que, cuando un sólido gira alrededor de uno de sus ejes principales, el momento angular L y la velocidad angular ω son vectores paralelos por estar ambos alineados con una dirección principal. Ejes principales de inercia Como es sabido en mecánica del sólido rígido, la inercia rotacional de un cuerpo viene caracterizada por un tensor llamado tensor de inercia, que en una base ortogonal se expresa mediante una matriz simétrica. Los ejes principales de inercia son precisamente las rectas o ejes formadas por vectores propios del tensor de inercia. Tienen la propiedad interesante de que un sólido que gira libremente alrededor de uno de estos ejes no varía su orientación en el espacio. En cambio, si el cuerpo gira alrededor de un eje arbitrario que no sea principal, el movimiento de acuerdo con las ecuaciones de Euler presentará cambios de orientación en forma de precesión y nutación. El hecho de que el giro alrededor de un eje principal sea tan simple se debe a que, cuando un sólido gira alrededor de uno de sus ejes principales, el momento angular L y la velocidad angular ω son vectores paralelos por estar ambos alineados con una dirección principal: Donde λ es una magnitud escalar que coincide con el momento de inercia correspondiente a dicho eje. En general, un cuerpo rígido tiene tres momentos principales de inercia diferentes. Puede probarse además que si dos ejes principales se corresponden a momentos principales de inercia diferentes, dichos ejes son perpendiculares. Todo cuerpo sólido tiene al menos un sistema de tres ejes de inercia principales (el tensor de inercia siempre se puede diagonalizar) aunque, en particular, el número sistemas de ejes de inercia principales puede llegar a ser infinito si el sólido rígido presenta simetría axial o esférica. En el caso de la simetría axial dos de los momentos de inercia relativos a sendos ejes tendrán el mismo valor y, en el caso de la simetría esférica, todos serán iguales. Los sólidos rígidos que tienen simetría esférica se denominan peonzas esféricas y, los que sólo tienen simetría axial, peonzas simétricas. Momentos de inercia principales Si consideramos nuevamente una sección transversal plana Σ y la parametrizamos mediante coordenadas rectangulares (x,y), entonces podemos definir dos momentos de inercia asociados a la flexión según X o según Y además del momento de inercia mediante: Los ejes se dice que son ejes principales de inercia si Ixy = 0, y en ese caso podemos escribir la tensión perpendicular asociada a la flexión desviada simple del elemento estructural sobre cada punto de la sección Σ estudiada como: Siendo Mx y My las componentes del momento flector total sobre la sección Σ. Las unidades en el Sistema Internacional de Unidades para el segundo momento de inercia son longitud a la cuarta potencia, en la práctica la mayoría de secciones de uso en ingeniería se dan en (cm 4). Si los ejes de referencia empleados no necesariamente son ejes principales la expresión completa de la tensión en cualquier punto genérico viene dada por: Conclusión: El Momento de Inercia también denominado Segundo Momento de Área; Segundo Momento de Inercia o Momento de Inercia de Área, es una propiedad geométrica de la sección transversal de los elementos estructurales. La inercia es la propiedad de la materia de resistir a cualquier cambio en su movimiento, ya sea en dirección o velocidad. Esta propiedad se describe claramente en la Primera Ley del Movimiento de Newton, que postula: “Un objeto en reposo tiende a permanecer en reposo, y un objeto en movimiento tiende a continuar moviéndose en línea recta, a no ser que actúe sobre ellos una fuerza externa”. El momento de inercia se relaciona con las tensiones y deformaciones máximas producidas por los esfuerzos de flexión en un elemento estructural, por lo cual este valor determina la resistencia máxima de un elemento estructural bajo flexión junto con las propiedades de dicho material. Para el caso del momento de inercia también depende de cómo está distribuida la masa. Se encuentra que si la masa está muy concentrada cerca del punto de giro (o eje de rotación) encontramos que esta inercia es menor, pero si está muy alejada del eje es mucho mayor. Lo cierto es que el momento de inercia es un factor importante a considerar en cuanto a la construcción, pues debemos tener conciencia de como las vigas (por ejemplo) se comportan en cuanto a la tendencia a girar para tal distribución de masa. En general en los cálculos es importante encontrar los valores máximos y mínimos del momento de inercia para tener un control de cómo poner y que viga debemos colocar de acuerdo a lo que se requiere. Es por ello que tiene un valor fundamental en la ingeniería por sus múltiples aplicaciones. Referencias: MECANICA VECTORIAL PARA INGENIEROS, ESTATICA de Beer, Johnson, Mazurek, Eisenberg. Novena Edición. MECÁNICA VECTORIAL PARA INGENIEROS, DINÁMICA de Beer y Johnston. McGraw Hill. http://w3.mecanica.upm.es/~goico/mecanica/libro/cap13.pdf http://www.ual.es/~mnavarro/TEMA4Estatica.pdf https://uthmkt.files.wordpress.com/2011/02/notas-de-la-materia-fuedut-uni-2.pdfAnexos: Segundo Momento de Área Centros de masa y momento de inercia.
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