Geofisica Aplicada - ACC

Vista previa del material en texto

GEOFISICA APLICADA 
MÉTODO GEOELÉCTRICO 
Antonio Carrasco Cortez 
Ingeniero geólogo 
 
 
 
Oruro - Bolivia 
2020 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
2 
 
Derechos reservados de acuerdo a la ley 
SERVICIO NACIONAL DE PROPIEDAD INTELECTUAL 
DIRECCIÓN DE DERECHOS DE AUTOR Y CONEXOS 
Obra registrada mediante: 
RES. ADMINISTRATIVA N° 1 - 342 / 2020 
Título de la obra: GEOFÍSICA APLICADA MÉTODO GEOELECTRICO 
Autor: Antonio Carrasco Cortez 
Titular: Antonio Carrasco Cortez 
Fecha: 3 de marzo 2020 
UNIDAD DE REGISTRO DIRECTOR DE DERECHO DE AUTOR 
 
Prohibida la reproducción total o parcial de la presente obra, por cualquier medio 
electrónico, digital o impreso, sin contar con el permiso expreso, por escrito, del autor. 
 
 
 
 
 
 
 
Tengamos el valor de decir la verdad el cadalso la decapitación, puede que esto purifique la vida 
que olvidamos vivir por seguir estrellas fugaces que nunca podemos alcanzar. 
 
 
Ing. Antonio Carrasco Cortez 
Geólogo TRILOBITE S.R.L. 
Oruro - Bolivia - 2019 
Aldana Nª 16 y Rayka Vacovik (Oruro - Bolivia). Teléfono cel.: 71100833 
Correo: antonio_glg@hotmail.com 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
3 
 
 
PROLOGO 
Pretendo que este texto sirva de manual práctico a los métodos de la prospección 
geofísica, se encuentra escrito principalmente para ingenieros geólogos, agrónomos e Ing. 
civiles espero sin embargo que otras ramas de la ingeniería puedan considerarlo útil. 
Muchas partes del libro tienen como base casos prácticos tratados breve y sucintamente, 
que se trata deliberadamente en forma esquemática, aunque podría continuarse hasta 
alcanzar un grado de detalle relativamente elevado y complejo. 
No pretendo ser imponente en el sentido de plasmar todas las variantes simples o 
complejas de la geofísica por el método eléctrico, no obstante, espero que el ingeniero que 
se encuentre ante un problema geológico, pueda resolver este de una manera sencilla y 
eficientemente, fundándose en los principios descritos en el presente texto. 
He de mencionar finalmente para no cansarlo más, que el libro hoy escrito pueda inspirar 
a otros a comprender y aplicar uno de los múltiples lenguajes de la geología aplicada. 
 
 
 Antonio Carrasco Cortez 
 Oruro/ agosto/ 2019 
 
 
 
 
 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
4 
 
 
 
INDICE GENERAL 
Prologo ..................................................................................................................... 3 
Capítulo I Introducción a la electricidad terrestre ..................................................... 5 
Capitulo II Introducción a los métodos eléctricos de prospección .............................. 12 
Capitulo III Equipo empleado en el método de resistividad ......................................... 30 
Capítulo IV Configuración de electrodos en el método eléctrico .................................. 41 
Capítulo V El sondeo eléctrico vertical ..................................................................... 51 
Capítulo VI Métodos gráficos de interpretación del sondeo eléctrico vertical ............... 78 
Capitulo VII Métodos de interpretación del sondeo eléctrico asistidos por ordenador .... 93 
Capitulo VIII Algunas consideraciones acerca de la interpretación geofísica ................ 118 
Capitulo IX Calicatas eléctricas ............................................................................... 120 
Capitulo X Método de polarización inducida ......................................................... 133 
Capitulo XI Método mise a la masse o método de carga ........................................ 149 
Capitulo XII Sección vertical de resistividad aparente y sección eléctrica .................. 157 
Capitulo XIII Tomografía eléctrica en dos dimensiones ............................................ 197 
Estudio de casos en geofísica aplicada ...................................................................... 247 
Bibliografía ............................................................................................................ 299 
Índice de figuras ...................................................................................................... 301 
Índice de tablas ........................................................................................................ 315 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
5 
 
Capítulo I 
INTRODUCCIÓN A LA ELECTRICIDAD TERRESTRE 
Y BREVE HISTORIA DE LA EXPLORACION ELECTRICA 
 
El hombre no existe más que por sus obras; aquel que nada ha hecho, pasa por la vida 
como un fantasma. 
 
(Ignacio Prudencio Bustillo) 
 
No se puede empezar a hablar de los métodos geoelectricos sin antes realizar un análisis 
básico de las corrientes eléctricas que circulan por el cuerpo solido de la tierra, la atmosfera 
y los océanos que la envuelven, todas ellas constituyen un complejo sistema de cargas 
móviles relacionadas entre sí. 
 A gran profundidad dentro de la tierra la circulación de la corriente será de carácter 
electrónico, pero en las rocas sedimentarias saturadas de agua, los océanos y en la 
atmosfera es netamente iónica. 
CONDUCCIÓN ELÉCTRICA EN LAS ROCAS 
En las rocas cerca de la superficie la conductividad queda generalmente determinada por la 
distribución del agua salina en los poros de la roca debajo de las capas sedimentarias e 
incluso en algunos sedimentos enterrados a mayor profundidad la presión es tan elevada 
que todos los poros quedan cerrados por tanto para efectuar la conducción de la corriente 
únicamente queda la conductividad de la estructura de la roca sólida, las conductividades de 
las rocas secas son a menudo más bajas que las saturadas, por esta razón la mayor parte de 
las rocas ígneas y metamórficas son menos conductoras que el promedio de las formaciones 
rocosas sedimentarias. 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
6 
 
CONDUCCIÓN ELÉCTRICA EN EL AIRE 
La conductividad en el aire depende principalmente del grado de ionización de este, donde 
algunas de las cargas son electrones libres, pero la mayor parte del tiempo estos se asocian 
formando partículas mayores como, por ejemplo: moléculas, gotas de humedad, gránulos 
de polvo u otros agregados coloidales como la separación de un electrón de un átomo que 
deja a este con una carga positiva en el aire se encuentran partículas con carga positiva y 
negativa. 
La tierra solida parece tener un exceso de cargas negativas que provocan una influencia 
constante de iones con carga positiva del aire, aunque la magnitud de estas cargas negativas 
fluctúa con el tiempo y varia de un lugar a otro se mantiene de un modo continuo y de una 
manera aún desconocida. 
El grado de ionización del aire varía notablemente con la altura a la cual se realice la 
medida, hora del día y la latitud, cerca de la superficie de la tierra la ionización es reducida. 
CORRIENTES ELECTRICAS TERRESTRES 
Todo campo magnético es generado por un campo eléctrico o viceversa, ambos son 
componentes de los campos electromagnéticos, el párrafo siguiente abordara brevemente el 
concepto de campo eléctrico de la tierra, enfocando desde el campo magnético terrestre. 
Se puede decir que dos terceras partes del campo magnético terrestre, es de origen externo 
(es decir se deben a la acción de los astros y el sol), el tercio restante se debe a las 
corrientes que circulan por el globo terrestre, si intentamoscalcular la distribución de la 
corriente en el interior de la tierra, que podría producir la componente interna del campo 
magnético de seguro uno se tropezaría con la dificultad de hallar un modelo de tierra que 
satisfaga todas las observaciones realizadas. 
Las corrientes en la superficie terrestre giran alrededor de la tierra siguiendo al sol, se cree 
que esto es una parte del sistema de corriente distribuida, (la corteza superficial al 
interactuar con la radiación solar y por el efecto fotoeléctrico genera diferenciales de 
potencial eléctrico en la misma) cuando menos por varios cientos de kilómetros de 
profundidad e inducidas por el sistema de corriente diurno atmosférico, no se ha podido 
demostrar de manera evidente la existencia en la superficie de la tierra de corrientes 
verticales, solo se tiene certeza de la existencia de las desviaciones de corrientes 
horizontales provocadas por variaciones horizontales en la litología de los materiales de la 
corteza estos se reflejan físicamente en variaciones de conductividad en las rocas. 
Las corrientes terrestres no se miden directamente, sino que se obtienen a partir de 
gradientes de potencial (es decir se mide el diferencial de potencial respecto de un punto). 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
7 
 
TENCIONES LOCALES 
Las tenciones locales se deben a diversas causas, las reacciones químicas entre los niveles 
de sub saturación y saturación de agua conjuntamente con los minerales formadores de 
rocas y sedimentos, dan lugar a modelos característicos alrededor de ciertos cuerpos 
mineralizados. 
En el caso particular de los minerales de mena en el subsuelo, la oxidación que presenta 
por encima del nivel de saturación, en el extremo inferior del cuerpo de sulfuros se dan las 
reacciones de reducción donde el nivel de saturación reduce el oxígeno, en el estudio de las 
corrientes eléctricas naturales las variaciones de concentración con el tiempo van 
aumentando las mismas provocan variaciones graduales (que pueden ser medidas en la 
superficie del terreno) en las diferencias de potencial asociadas. 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-1 Esquema generación de tenciones locales debidas a un cuerpo mineral. 
También pueden presentarse diferencias de potencial con ausencia de metales únicamente 
debidas a diferencias de concentración salina del agua subterránea, donde se encuentran dos 
disoluciones en contacto que tengan diferentes actividades y movilidades iónicas entonces 
se genera un potencial de difusión electroquímico. 
A estos diferenciales de potencial naturales ya sean de carácter local o regional, más 
adelante les llamaremos ruido geoelectrico o potencial espontaneo (SP.), su determinación 
es de importancia en el tratado de los datos usados en prospección eléctrica. 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
8 
 
BREVE HISTORIA DE LA EXPLORACIÓN ELÉCTRICA 
La exploración eléctrica como uno de los métodos de la prospección geofísica, es una 
ciencia relativamente joven, los primeros trabajos para la aplicación de la electricidad en la 
prospección de recursos se sitúan a mediados del siglo pasado. 
El progreso de la física a fines del siglo XIX y principios del XX, dio un impulso al 
desarrollo de la geofísica aplicada en general. 
A continuación, una pequeña reseña histórica ordenada cronológicamente acerca de la 
prospección por el método eléctrico: 
En el año 1903 el ingeniero Ruso E. I. Ragozin publico la monografía “de la aplicación de 
la electricidad a la exploración de los yacimientos minerales”, en este trabajo se da 
información acerca de la posibilidad de la aplicación de los métodos eléctricos, en la 
exploración de cuerpos minerales y en la investigación de las propiedades eléctricas de las 
rocas. 
En el año 1910 el francés Conrad Schlumberger perfecciono el método de resistividad, que 
ha tenido más tarde una gran aplicación en las investigaciones de geología estructural y 
geología en general. 
 
 
 
 Fig. 2 En 1912 Conrad Schlumberger, utilizando un equipo muy básico, elaboro el primer 
mapa de curvas de potencial en su finca cerca de Caen, Normandía. 
 
Schlumberger desarrolló un especial interés en la prospección de minerales metálicos, bajo 
el concepto que estos minerales son distinguibles de su entorno mediante la medición de su 
conductividad eléctrica. 
En 1912, utilizando un equipo muy básico, elaboro el primer mapa de curvas de potencial 
en su finca cerca de Caen, en Normandía, antes de ampliar sus encuestas para las minas de 
http://2.bp.blogspot.com/-iDl7BpKCfMQ/TclikeRdwGI/AAAAAAAAAMo/OxYMMCPqvxM/s1600/1870_1910.jpeg
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
9 
 
hierro en la zona, la asignación resultante de las curvas de potencial no sólo confirmó la 
capacidad del método para la detección de minerales metálicos, pero también reveló las 
características de la estructura del subsuelo. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
a) Imagen de Conrad Schlumberger. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig. 3 b) Primer registro eléctrico de pozo realizado por Schlumberger 
1920-1929. 
 
La herramienta básica para todas las operaciones de campo de Schlumberger, el camión de 
registro eléctrico (fig. 3 b), se convirtió en un elemento indispensable de las operaciones de 
evaluación de pozos. 
 
En el año 1912 el efecto de polarización inducido, es observado y analizado por primera 
vez por Conrad Schlumberger quien atribuye el fenómeno a la capacidad de los materiales 
del subsuelo de cargarse eléctricamente al fluir una corriente por ellos. 
 
En los años 1919 y 1922 los científicos Suecos N. Lundberg y K. Sundberg, iniciaron con 
sus trabajos la exploración eléctrica con campos variables y en particular los métodos 
vasados en la observación de las líneas equipotenciales del campo eléctrico y la intensidad 
del campo magnético. 
http://1.bp.blogspot.com/-tb0Hl6GAgy4/TcktiwfSrmI/AAAAAAAAAL4/0DKRBvimEi8/s1600/1930.jpeg
http://2.bp.blogspot.com/-Y7LPWpMwmY0/Tckstv64ANI/AAAAAAAAALw/dqYFV9zjBGs/s1600/1920.jpeg
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
10 
 
Un gran papel en el desarrollo de la teoría de la interpretación de la prospección eléctrica, 
por corriente directa, fue propuesto por las investigaciones del científico Alemán I. 
Hummel y en particular del científico Rumano S. Stefanesku, quien desarrollo el método de 
cálculo del comportamiento eléctrico de fuentes puntuales conectadas a tierra, en presencia 
de superficies de separación, formadas por planos paralelos. 
En el año 1924 el geofísico Ruso A.A. Petrovskii realiza los primeros trabajos de 
prospección eléctrica, mediante el método del campo eléctrico natural dándole al mismo 
una metodología de interpretación cuantitativa hasta entonces desconocida. 
En 1928 A.A. Petrovskii realiza investigaciones sistemáticas en el terreno de la exploración 
basándose en las ondas radioeléctricas. 
En el año 1829 A. Fox observo en los yacimientos de calcopirita de Cornualles (Inglaterra) 
un campo eléctrico natural relacionados con el proceso de oxidación y reducción. 
En los años 1928 y 1929 la prospección eléctrica empezó, por primera vez con éxito a 
utilizar en la exploración e investigación de estructuras petrolíferas y gasíferas (como 
muestra los trabajos de M. N. Berdichepskii, en el compendio de geofísica aplicada de la 
U.S.S.R.), en los años siguientes el volumen de estos trabajos crese de modo considerable, 
bueno se podría decir que esta etapa de la prospección geoelectrica solo sucedió en la parte 
oriental del mundo, ya que en la parte oxidental, el método eléctrico todavía permanecía y 
permanecerelegado en el proceso de exploración de hidrocarburos. 
El francés Raimond Maillet, introduce a finales de los años treinta, la teoría de Darr 
Zarrouk, demostrando así con todo rigor qua cada curva de sondeo eléctrico, no refleja, en 
general el efecto independiente de espesores y resistividades, sino lo que influye 
decisivamente en la morfología de dichas curvas, son el producto y cociente de espesores y 
resistividades de cada capa. 
En 1940 los E.E.U.U. Potapenko y Peterson desarrollaron un aparato de prospección 
petrolífera por el método de polarización inducida, el principio del método residía en las 
diferencias de polarización obtenidas, en las rocas encajonantés por un lado y el petróleo 
por otro, el método desarrollado por los mismos fue olvidado en el tiempo. 
En 1946 el ruso Zeleznak demuestra la gran utilidad del método de polarización inducida 
en la localización de minerales metálicos y desde entonces el método se usa ampliamente 
en la industria minera. 
En 1953 el Francés L. Cagniart publica por primera vez un artículo sobre el método 
magnetotelúrico. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
11 
 
Bueno a partir de los cincuenta desde mi punto de vista no se dieron más descubrimientos 
en el campo de la geoelectrica, sin embargo, se perfeccionaron y mejoraron los principios 
de los métodos descubiertos hasta entonces. 
La historia de la exploración eléctrica al igual que la historia universal descansa sobre la fe 
de quienes dieron testimonio de estas por los cuales se fueron trasmitiendo los hechos 
pasados. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
12 
 
Capitulo II 
 INTRODUCCIÓN A LOS METODOS ELECTRICOS DE PROSPECCION 
 
 
 
 
 
 
 
 
Yo digo: es necesario pensar en el mundo – el interior del mundo me da en qué pensar. 
Soy oscuro. 
No me interesa pensar en el mundo más allá de él; la luz es perturbadora, al igual que el 
vivir – tiene carácter transitorio. 
 
(Jaime Sáenz) 
 
La geofísica aplicada por el método eléctrico tiene amplia aplicación para el estudio de las 
estructuras geológicas, los yacimientos y criaderos minerales de la parte superior de la 
corteza terrestre. 
Entre sus principales aplicaciones: 
-Estudios estructurales para investigaciones Petroleras esta aplicación es muy poco 
conocida en occidente, mientras que a alcanzado gran volumen y eficacia en la escuela de 
los geofísicos rusos. 
-Investigaciones de agua subterránea (ubicación y caracterización de acuíferos). 
-Estudios para la implantación de obras civiles (detección y caracterización de la roca 
madre, esclarecimiento de estructuras geológicas, caracterización sedimentológica de los 
suelos de fundación, etc.). 
-Investigaciones a profundidad muy reducidas (se refiere a investigaciones arqueológicas, 
etc.) 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
13 
 
-Investigaciones a profundidad, el método eléctrico puede revelar información sobre las 
capas profundas de la corteza terrestre. 
-Investigaciones en prospección de yacimientos mineros, esta es su aplicación clásica y tal 
vez es en la que mejores resultados a dado desde el inicio del método eléctrico. 
Las rocas y minerales en función a su composición, textura y disposición espacial presentan 
propiedades físico eléctricas diferentes como: la resistividad, conductividad, capacitancia, 
etc., estas propiedades junto con los parámetros geométrico dimensionales como el espesor, 
profundidad, buzamiento, etc., pueden determinan el corte geoelectrico, el cual insertado en 
el criterio interpretativo geológico da lugar al corte geológico. 
Los métodos de exploración eléctrica pueden clasificarse en: 
METODOS QUE UTILIZAN CORRIENTES NATURALES 
-Potencial espontaneo o campo eléctrico natural (SP.) 
-Método telúrico (MT.) 
METODOS QUE UTILIZAN CORRIENTES ARTIFICIALES 
-Método de las equipotenciales 
-Método de carga (MC.) 
-Método de resistividad, que puede sub clasificarse en: 
 Sondeo eléctrico vertical (S.E.V.) 
 Calicata eléctrica (C.L.T.) 
 Cartografía eléctrica. 
 Secciones tomografica de resistividad (TER.) 
-Polarización inducida (IP.) 
-Método electromagnético (EM.), que puede sub clasificarse en: 
 Sondeo electromagnético. 
 Calicata electromagnética. 
 Georradar (GPR.) 
-Método de las ondas radiofónicas. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
14 
 
Entre todos estos métodos los más empleados y difundidos son los de resistividad y la 
polarización inducida. 
ACERCA DE LA CONFIABILIDAD DE LOS MÉTODOS GEOFÍSICOS: 
A continuación, cito textualmente las conclusiones de algunos autores acerca de la 
confiabilidad de los métodos geofísicos y principalmente el método geoelectrico: 
- El método geoelectrico, se emplea como método de reconocimiento y de detalle sobre 
todo en la detección de agua subterránea y la detección de cuerpos mineralizados. 
(Geofísica aplicada de Dr. Jose Cantos Figuerola). 
- En los años 1920 la exploración eléctrica comenzó a utilizarse en la prospección e 
investigación a detalle de estructuras petrolíferas y gasíferas. En los años siguientes el 
volumen de estos trabajos crese de forma considerable (Exploración eléctrica de V. 
Jakubovskii L. L. Liajov). 
- Volumen de roca. - El mapa isopaquico que se dispone es aproximado y contiene algunas 
suposiciones ha sido elaborado teniendo como información básica el mapa estructural que 
también es solo una aproximación ya que ha sido confeccionado en base al mapa isocronico 
resultante de la prospección geofísica (Ingeniería de Reservorios de Rolando Camargo G.). 
- Las reservas indicadas son reconocidas por labores mineras, sondeos mecánicos muy 
separados o métodos geofísicos. (Yacimientos minerales de E. W. Petrascheck). 
- Con el uso de sistemas geofísicos es posible determinar muchas de las propiedades físicas 
de las rocas del subsuelo, estos datos si se interpretan con propiedad pueden arrojar mucha 
luz sobre la litología de las rocas, y si se dispone de suficientes datos, de la forma de los 
cuerpos de la roca. (Geología estructural de N. Billings). 
- Al realizar trabajos de exploración geológica se utiliza ampliamente métodos técnicos 
modernos estos según su destino se dividen en medios técnicos básicos y auxiliares, con los 
básicos se crean las intersecciones y cortes geológicos a los mismos pertenecen las 
excavaciones mineras, los sondeos o pozos de exploración así como los métodos geofísicos 
(Prospección de Yacimientos Minerales; de A. B. Kazhdan; profesor de cátedra de peritaje 
y evaluación de yacimientos minerales en el comité estatal de reservas de la URSS). 
El párrafo de la parte superior muestra un alto grado de confiabilidad de los métodos 
geoelectricos aplicados a estudios geológicos en general, los citados a continuación A. 
Kazhdan y V. Jakubovskii L. L. Liajov, afirman que los métodos geofísicos en algunas 
situaciones o casos particulares son superiores o iguales a los métodos directos de 
exploración (excavaciones, etc.), dicha afirmación está basada en su experiencia y 
trayectoria en el campo de la geología aplicada. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
15 
 
CONCEPTOS BÁSICOS EN EL MÉTODOELECTRICO 
FUNDAMENTOS Y PARAMETROS DEL METODO DE RESISTIVIDADES 
LEY DE GEORG SIMON OHM (físico alemán 1789-1854). 
La ley de ohm afirma que en muchos materiales (minerales) la relación de la densidad de 
corriente (J) y campo eléctrico (E) es una constante denominada conductividad (δ) que es 
independiente del campo eléctrico que produce la corriente: 
δ = E/J ………… (1) 
RESISTENCIA. - Es el fenómeno de oposición que experimenta la materia al flujo de 
corriente eléctrica, el fenómeno de resistencia se encuentra gobernado por la ley de Ohm. 
RELACION ENTRE LA RESISTENCIA, INTENCIDAD Y VOLTAJE ELECTRICO: La 
ley de Ohm simplificada expresa la relación existente entre la resistencia eléctrica de un 
material, la intensidad de corriente que atraviesa el material y el diferencial de potencial 
aplicado en el mismo, a continuación, acompañando a la figura 4 se manifiesta la ley de 
Ohm como una expresión algebraica: 
 
 Resistencia = 
V
A
 = ΔV/I=R (ohm) 
 
 Dónde: V = Diferencial de potencial. 
 A = Intensidad de corriente. 
 
Fig. 4 Esquema Ley de Ohm. 
Si la resistencia es independiente del diferencial de potencial aplicado a la materia entonces 
se dice que este material obedece a la ley de Ohm. 
De la figura 4: “A” representa un amperímetro “R” es la resistencia de un material 
determinado (del cual se pretende medir su resistencia eléctrica), “V” es un voltímetro 
nótese que el amperímetro se encuentra conectado en serie y el voltímetro en paralelo, la 
lectura de “A” es la intensidad de corriente en amperios, la lectura de “V” es el diferencial 
de potencial “ΔV” en voltios reemplazando los mismos en la ley de ohm es posible calcular 
con mucha facilidad la resistencia de dicho material. 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
16 
 
VARIACION DE LA RESISTENCIA CON LA TEMPERATURA 
Dependencia de la resistencia de una solución a la temperatura: 
 RЭ€= R18/ (1+Q (t-18)) …………. (2) 
Dónde: RЭ€ es la resistencia de la solución a temperatura “t” 
 “R18”: es la resistencia de la solución a 18 grados centígrados 
 “Q” es un coeficiente de temperatura igual a 0.025 (1/c) (promedio emperico usado en 
la práctica). 
Dependencia de la resistencia de un cuerpo conductor metálico a la temperatura. 
 RЭ=R0 (1+gt) ……….. (3) 
RЭ = la resistencia del material a la temperatura “t” 
R0 = resistencia a cero grados centígrados. 
g =coeficiente de temperatura del material conductor. 
 t = temperatura a la que se expone el material. 
Estos conceptos ayudaran a discernir mejor los encontrados en el acápite resistividad de las 
rocas además de ser de importancia en el caso de realizarse una prospección eléctrica en 
una zona geotérmica. 
RESISTIVIDAD.- Definimos la resistividad φ de un material como la relación entre las 
magnitudes de campo eléctrico que se induce en el material y de la densidad de corriente 
que atraviesa el mismo: 
 (Campo eléctrico (E)) / (Densidad de corriente (J)) = resistividad (Ra) 
E (v/m) / J (A/ (m*m)) = Ra (V/A) *m =Ra (ohm*m) 
cuanto más grande es la resistividad tanto mayor es el campo eléctrico que se necesita para 
generar atreves del material una densidad de corriente determinada las unidades de la 
resistividad son: (v/m) / (A/(m*m)) = (V*m) /A donde el diferencial de potencial (Δv) 
dividido entre la intensidad de corriente (A) según la ley de Ohm es igual a la resistencia 
cuya unidad de medida es el ohmio (ohm) por tanto las unidades de medida de la 
resistividad también pueden ser expresadas en “ohm*m”. 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
17 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig. 5 Esquema acerca del principio de resistividad. 
La grafica 5, representa un cuerpo de longitud (L) y de sección transversal (S) la diferencia 
de potencial ΔV=Va - Vb que se mantiene de un extremo al otro del cuerpo establecen un 
campo eléctrico (E) y este campo produce una corriente (I) que es proporcional al 
diferencial de potencial. 
Donde la densidad de corriente (J) es igual a la intensidad de corriente dividida entre el área 
de la sección (S) por tanto: 
J=I/S 
Y el campo eléctrico es igual al diferencial de potencial (ΔV) dividido entre la longitud (L): 
E=ΔV/L 
Reemplazando en la fórmula que define a la resistividad se tiene: 
Resistividad = E/J = (ΔV/L) / (I/S) = (ΔV*S)/ (I*L) 
Resistividad =Ra = (ΔV*S) / (I*L) …………. (4) 
De donde “ΔV” puede ser medido fácilmente atreves del voltímetro simbolizado en el 
grafico 3, con la letra “V” y la intensidad de corriente respectivamente por el amperímetro 
simbolizado por la letra “A”, donde “S” es el área en metros cuadrados y “L” es la longitud 
del cuerpo cilíndrico en metros. 
Reemplazando estos valores en la ecuación (1) se obtiene, la resistividad del cuerpo en la 
unidad eléctrica de resistividad denominada ohmios*metro (ohm*m). 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
18 
 
RESISTIVIDAD DE LAS ROCAS Y MINERALES 
La conductividad eléctrica o propiedad de conducir la corriente eléctrica varia en grandes 
rangos de una roca a otra, los parámetros que representan esta propiedad son la 
conductividad o la inversa de la misma la resistividad con fines prácticos la geofísica 
escoge al segundo como variable fundamental en el método geoeléctrico. 
Para entender de mejor manera el concepto de resistividad esta será explicada desde el 
concepto de conductividad. 
La conductividad en las rocas puede ser de 2 tipos fundamentalmente: 
 Metálica 
 Electrolítica 
CONDUCTIVIDAD METALICA 
Esta se caracteriza por el transporte de la corriente por la misma matriz de la roca es decir 
que la corriente pasa por la masa rocosa este tipo de conductividad, se da en algunas menas 
metálicas y esquistos grafiticos. 
CONDUCTIVIDAD ELECTROLITICA 
Este se caracteriza por el transporte de corriente atreves de iones contenidos en el agua de 
imvicion de la estructura rocosa. 
 
 
 
 
 
 
Fig. 6 Tipos de conductividad. 
Este tipo de conductividad que presentan la mayoría de las rocas el primer gráfico de la fig. 
6, muestra una barra de cobre por el cual atraviesa la corriente, de un modo análogo es 
como actúa la conductividad metálica. 
 El segundo gráfico de la fig. 6 muestra el experimento del paso de la corriente atreves del 
agua con sal (en si el agua sin sales disueltas es no conductora de corriente eléctrica) de un 
modo análogo se desarrolla el fenómeno de conductividad electrolítica. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
19 
 
La resistividad de las rocas que tienen conductividad electrolítica tiene como función 
decreciente a los siguientes factores: 
- La porosidad total comunicante (se refiere a que, si los poros de roca se encuentran 
comunicados entre sí, la conductividad será buena y si los poros no están comunicados 
sucederá lo contrario). 
- La conductividad del agua de imvición (se refiere a la cantidad de sales disueltas en el 
agua atrapada en los poros de la roca). 
- También depende de la distribución y forma de los poros y fisuras. 
- Resistividad del agua de imvicion (o resistividad del agua que se encuentra en los poros 
de la roca). 
- La resistividad del agua de imvicion disminuye cuando aumenta la cantidad de sales que 
lleva disuelta, también depende de la naturaleza y composición de estas sales. 
Tomando en cuenta cómo la resistividad eléctrica es función de la porosidad de las distintas 
litologías, se explica a continuación brevemente elconcepto. 
La porosidad (P) de una roca o suelo es la expresión del porcentaje de espacios vacíos 
respecto al volumen total. 
 P = (100%*vp) / V 
Donde (vp) es el volumen requerido de agua para llenar los poros y (V) el volumen total. 
En la zona saturada de la formación sedimentaria el agua llena todos los intersticios, por lo 
que la porosidad es una medida directa del agua contenida en la unidad de volumen. 
Sin embargo, si realizamos un poso y lo bombeamos no podremos extraer toda esa agua en 
razón de fuerzas moleculares y de tención superficial. 
Si (vr) es el volumen de agua retenida y (vf) el volumen de agua extraída o drenada, 
llamando (Er) a la retención específica (es el volumen de agua que queda retenida en la 
superficie de los granos sólidos) y (Ef) la fluencia especifica. 
 
Er = (100*vr) /V 
Ef = (100*vf) /V 
Y como: V = vr + vf 
Resulta: P = Er + Ef 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
20 
 
La fluencia específica es entonces una fracción de la porosidad. 
En una determinada litología al producirse un descenso del nivel de agua de saturación 
existe una porción del mismo que solo queda con el agua retenida, si midiéramos la 
cantidad de agua extraída, y la dividiéramos por el volumen total que resulte entre la 
superficie saturada primitiva y la generada por el descenso del agua tendríamos la fluencia 
especifica por definición. 
Porosidad eficaz (Pz). - Es el volumen de poros conectados entre sí por unidad de volumen 
total estos poros son los encargados de la conductividad electrolítica. 
 
V (total de la muestra) = Vs (volumen sólido) + Vpc (volumen poros conectados) 
 
Pz = (100%*vpc) / V 
Porosidad total = Er + Pz 
 Er: Porosidad de retención específica. 
 La porosidad eficaz varía entre 0,01 (1 %) Y 0,4 (40%). 
 
Ejemplo: Una formación litológica compuesto por gravas y arenas que tiene 100 Km2 de 
superficie (Ap) y un espesor saturado (h) de 50 m puede almacenar el siguiente volumen de 
agua. 
Volumen de agua Vol=superficie del cuerpo (Ap)* espesor del cuerpo (h)*Pz 
Vol = (10000 x 10000) m2 * 50m * 0.35=1750000000m3 
 
 
 
 
 
Fig. 7 esquemas volumen de almacenamiento de agua. 
La litología almacena =Vol. =1750000000m3 de agua en su porosidad eficaz. 
 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
21 
 
 
fig. 8 Tabla probabilística de resistividades. 
 
 OHM*m OHM*m OHM*m OHM*m OHM*m OHM*m OHM*m 
ROCAS O MINERAL / 
VALOR DE 
RECISTIVIDAD 
(OHM*m) 
 
< 0 
 
< 0 - 0 
 
0 - 10 
 
10 - 100 
 
100-1000 
 
 
1000-10000 
 
 
10000-
100000 
ROCAS IGNEAS 10% 30% 50% 10% 
ROCAS 
SEDIMENTARIAS 
 10% 15% 35% 35% 5% 
ROCAS 
METAMORFICAS 
 30% 60% 10% 
SEDEIMENTOS NO 
CONSOLIDADOS 
 3% 10% 40% 30% 15% 2% 
GRANITOS , GNEIS 40% 60% 
ARENISCAS (ROCA 
CONSOLIDADA) 
 5% 55% 35% 5% 
ARCILLAS 40% 60% 
ARENA 10% 70% 20% 
GRAVA 50% 50% 
MARGAS 100% 
CALIZA 10% 80% 10% 
LAVAS 40% 60% 
ARENA Y GRABA CON 
AGUA DULCE 
 50% 50% 
AGUA SUBTERRANEA 
EN SEDIMENTOS 
CONSOLIDADOS 
 30% 70% 
AGUA SUBTERRANEA 
EN MATERIAL SUELTO 
 100% 
ARENA Y GRABA EN 
AGUA SALADA 
 40% 60% 
TOBAS VOLCANICAS 70% 30% 
ARENISCAS 
PETROLIFERAS 
 20% 50% 20% 
GALENA 80% 20% 
PIRITA 60% 40% 
MAGNETITA 70% 30% 
SIDERITA 100% 
DIORITA (ROCA IGNEA) 20% 80% 
GABRO (ROCA IGNEA) 30% 70% 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
22 
 
TABLA PROBABILÍSTICA DE RESISTIVIDADES 
La tabla de la figura 8 contiene las resistividades de los materiales más comunes en 
prospección geoelectrica, el uso de la misma se plasma a continuación: 
Se desea determinar la resistividad de las arenas, entonces se procede a ubicar arena en la 
columna de nombres de rocas o minerales y en la fila de la misma se tienen 3 porcentajes 
estos son 20%, 70% y 10% y cada porcentaje se encuentra en la columna de un rango de 
resistividades determinado en (ohm*m), el valor de 70% corresponde a la resistividad de 
100-1000 ohm*m, por tanto lo que quiere decir es que la resistividad de un 70% de las 
arenas fluctúa entre los 100 y 1000 ohm*m, de la misma manera deben de ser interpretados 
los valores de 20% y 10%, lo mejor es siempre tomar el valor más alto de porcentaje para 
la determinación de la resistividad o deducir y ajustar el valor de la resistividad en función 
a los datos geológicos de la zona de estudio, como muestra el siguiente ejemplo: 
Después de haber realizado un trabajo geofísico para determinar el espesor de la primera 
capa de materiales depositados en un rio intermitente, se tiene que el manto investigado 
presenta una resistividad de 1000 ohm*m se busca en la primera fila de la tabla este valor. 
Se nota que el mismo corresponde a dos campos de existencia como muestra la tabla de la 
fig.8, entre los porcentajes probabilísticos se escoge al mayor y se procede a correlacionar 
los porcentajes escogidos por medio de las filas con el correspondiente nombre de mineral 
o roca. 
En el caso se obtuvieron 3 porcentajes el de 70% que corresponde a arena, 80% que 
corresponde a caliza y también 80% que corresponde a diorita, tomando en cuenta que la 
investigación geofísica se la realizo en el lecho de depósitos aluviales se escoge la opción 
arena nótese lo importante que es el criterio geológico al momento de la interpretación, 
puesto que optar por la opción diorita que tiene un porcentaje de probabilidad mayor que 
de las arenas para pertenecer al valor de resistividad de 1000 ohm*m, podría ser un error 
el pensar que el rio deposito una capa de diorita por erosión fluvial en la zona de 
investigación. 
 
 
 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
23 
 
TABLAS DE RESISTIVIDAD 
Fig-9 Tabla de resistividades por campos de transición de valores. 
A continuación, se describe el uso de la tabla de la figura 9: 
Imagínese que realizo una calicata eléctrica a la profundidad de 50 metros en la cima de 
una serranía de afloramientos de roca sedimentaria y el valor de la resistividad hallada es 
de 120 ohm*m, nótese que en la tabla el valor de 100 ohm*m corresponde a las siguientes 
litologías arenas, grava, hemetita, basaltos, calizas y areniscas, tomando en cuenta las 
condiciones geológicas de la zona se escoge la opción areniscas, puesto que 
geológicamente nadie se espera encontrar depósitos fluviales como lo son las gravas y 
arenas o roca madre conformada por basaltos, en la cima de una serranía donde afloran 
rocas sedimentarias, recalco nuevamente la importancia del criterio geológico en la 
interpretación geofísica. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
24 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig. 10 Tabla probabilística de resistividades basada en graficas de una distribucion normal. 
El grafico superior es una tabla de tipo probabilística denotando la función curva 
normalizada con la cual representa los campos de existencia de las distintas resistividades, 
el uso de la misma es de forma análoga a la tabla de la fig. 8. 
DETERMINACION DE LA RESISTIVIDAD ELECTRICA en MUESTRAS 
No es difícil determinar la resistividad eléctrica de muestras relativamente homogéneas de 
minerales como: magnetita pirita, calcopirita, galena, etc., pero pueden surgir dificultades 
en rocas cristalinas como areniscas calizas, etc, debido a la variación en la composición 
porcentual de los minerales petrogenéticos que lo conforman.Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
25 
 
 
 
 
Fig. 11 Esquema medida de resistividad en muestras. 
El método consiste en cortar una muestra en forma de paralelepípedo rectangular y apretar 
dos placas de metal sobre un par de sus caras opuestas, se aplica entonces una corriente 
eléctrica atreves de la muestra conectando las placas metálicas a una batería, y se lee el 
valor del potencial en el voltímetro conectado a los terminales M, N como muestra la figura 
11, situados en una línea perpendicular a las caras donde se encuentran las placas de metal. 
La resistividad “Ra” viene dado por la siguiente expresión: 
Ra = (A/L) *(ΔV/I) = Ra (ohm*m) ……………. (5) 
Dónde las variables corresponden a: 
A = Área de las caras atreves de las cuales pasa la corriente. 
L = Distancia en metros entre M y N. 
ΔV = Tención (V) entre M y N. 
I = Intensidad de corriente medida en (A). 
Para la medición de la resistividad de testigos de perforación los cuales tienen forma 
cilíndrica es aplicable la formula…. (4). 
MEDICIONES DE RESISTIVIDAD EN EL SUELO 
Es posible cuantificar la resistividad de los materiales en el subsuelo realizando mediciones 
de tensión eléctrica y corriente eléctrica en la superficie del terreno, en la práctica se 
utilizan cuatro electrodos o contactos para conectarse al suelo dos conectores exteriores se 
encargan de introducir corriente en el suelo y la tención producida se mide por dos 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
26 
 
electrodos interiores, si los electrodos se encuentran igualmente distanciados unos de otros 
entonces, se consigue la llamada configuración Wenner, donde la caída de potencial medida 
(tención eléctrica) es la que se establece entre dos superficies equipotenciales sobre las que 
se hallan los electrodos interiores como muestra el grafico 12 (a). 
Bueno para entender mejor el problema lo abordaremos desde el siguiente punto de vista, si 
sobre un medio homogéneo eléctricamente se introduce una corriente continua de 
intensidad “I” atreves del electrodo puntual “A” como muestra la figura 12, (b) 
considerando el electrodo “B” en el infinito (en la práctica muy lejos del electrodo A). 
 
 
 
 
 
 
 Grafico (a) 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Grafico (b) 
Fig. 12 Campo producido por un electrodo puntual. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
27 
 
Entonces esta fluye uniformemente en forma radial en todas las direcciones las líneas de 
corriente en este caso coincidirán con los radios que parten del centro de los electrodos que 
inyectan corriente al subsuelo y las superficies equipotenciales que son perpendiculares a 
las líneas de corriente forman un sistema de semiesferas concéntricas en “A” (ver fig.13). 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig. 13 Sistemas de semiesfera concéntrica. 
Considerando una capa semiesférica incluida entre dos superficies equipotenciales 
contiguas como un conductor lineal, en las cuales existe una diferencia de potencial “ΔV” 
según la ley de Ohm se obtiene: 
Ra=V/I * (Ac/ radio(r)) 
Despejando V se tiene: V=Ra*I*r/Ac 
Dónde: área semiesfera =Ac = 2π r2 
Diferenciando miembro a miembro se tiene: 
-dV= Ra * (dr/2πr2 )*I 
El signo negativo se debe a que la corriente fluye de los puntos de potencial elevados a los 
puntos de menor potencial, la magnitud “2πr2” es el área del casquete esférico, la 
expresión nos muestra como al aumentar “r” el potencial disminuye, integrando la 
expresión anterior se tiene que: 
V =∫ Ra Idr/(2πr2)
r
0
 
V= ( Ra I /2π )∫ dr/(r2)
r
0
 = Ra*I /2πr………..… (6) 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
28 
 
La relación (6) expresa el cambio de voltaje de un electrodo de corriente en un determinado 
punto en el semiespacio. 
Si el electrodo “B” (-) que cierra el circuito se encuentra a una distancia finita de “A” (+) 
figura 12 (a) el potencial en el punto N será: 
VN= Ra*I/2π*((1/AN) - (1/BN)) 
 Y en el punto M será: 
VM= Ra*I/2π*((1/AM) - (1/BM)) 
 La diferencia de potencial ΔV entre M y N será entonces: 
 ΔV=VM-VN= Ra*I/2π*((1/AM) -(1/BM) -(1/AN) + (1/BN)) 
Despejando Ra que es la variable resistividad del suelo se tiene: 
Ra= (2*π/ ((1/AM) -(1/BM) -(1/AN) + (1/BN))) *(ΔV /I) =Ra (ohm*m) 
Dónde: 
 ΔV = Diferencial de potencial (Voltios) entre M y N. 
 I = Intensidad de corriente medida en (Amperios). 
AM = Es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos A (transmisión) y M (de 
recepción). 
BM = Es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos B (transmisión) y M (de 
recepción). 
AN = Es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos A (transmisión) y N (de 
recepción). 
BN = Es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos B (transmisión) y N (de 
recepción). 
Simplificando la expresión si K es el factor geométrico que depende de la posición relativa 
de los electrodos entonces: 
K=2*π / ((1/AM) -(1/BM) -(1/AN) + (1/BN)) 
Por lo tanto: Ra = (ΔV / I) *K………. (7) 
A partir de la expresión (7) se puede calcular la resistividad del suelo. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
29 
 
El método solo se puede medir la resistividad de capas superficiales y homogéneas, además 
que sin conocer las técnicas referidas a los arreglos electrodicos o la teoría de interpretación 
dada para cada uno de los métodos de resistividad entonces nos pareceremos a los 
ingenieros eléctricos tratando de medir la resistividad de la primera capa del suelo, para 
poder instalar una puesta de tierra. 
Salvo que el libro está destinado a geólogos, le comunicarle que las cosas no son tan fáciles 
lo mejor será seguir leyendo el texto, este se encuentra especialmente endulzado para el 
apetito siempre antipático hacia las ciencias exactas que tiene el buen geólogo a 
continuación, algunos problemas que evaluaran el capítulo: 
1.-Un alambre metálico de resistencia R, se divide en tres partes iguales y se conecta una 
pegada a la otra para formar un alambre nuevo de longitud igual a una tercera parte de la 
longitud original cual es la resistencia de este nuevo alambre 
Respuesta: R/9. 
2.- Calcule la resistividad Ra (ohm*m) de un testigo de perforación cilíndrico de L (m) de 
longitud y de un diámetro D (m) por el mismo fluye una corriente de intensidad I (A) 
producto de un diferencial de voltaje en corriente continua ΔV (en voltios) aplicado en los 
extremos del cilindro. 
Respuesta: Ra = (ΔV*S) / (I*L). 
3.- Calcule la resistividad aparente (Ra) del suelo donde se pretende instalar una planta 
telefónica tomando en cuenta los siguientes datos de campo: 
La separación entre los electrodos es la siguiente: 
 A M es = a en metros 
 M N es = a en metros 
 N A es = a en metros 
 Como muestra la figura 10 
Fig-14 
Los electrodos se encuentran dispuestos linealmente el diferencial de potencial medido en 
los electrodos M N es igual a ΔV en milivoltios y la intensidad de corriente que circula 
entre los electrodos A B es igual a I en amperios. 
Respuesta: Ra = (ΔV/I) *2 π a. 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
30 
 
Capitulo III 
 EQUIPO PROSPECTOR EMPLEADO EN EL METODO DE 
RESISTIVIDAD 
 
 
 
 
 
 
 
 
Cuando pones la proa visionaria hacia una estrella y llevas el resortemisterioso de un 
ideal, solo vives por esa partícula de ensueño que se sobrepone a lo real, cuando se te 
anuda la garganta al recordar la cicuta impuesta a Sócrates, la cruz izada para Jesucristo, 
inclinándote con igual veneración ante los creadores de verdad o de belleza. 
 (Jose Ingenieros) 
 
 
Fig.15 a Fig. 15 b 
Fig-15. Esquema equipos de resistividad según Mash y Thompson (1958) 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
31 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig. 16 Esquema equipo de resistividad según A. S. EVE y D.A. KEIS 
Geofísica aplicada (1956) 
Los esquemas de las figuras 15 y 16 pertenecen a los primeros circuitos que muestran la 
arquitectura básica de los equipos de prospección eléctrica. 
El instrumental exigido para la prospección eléctrica por resistividad desde mi punto de 
vista no requiere complicaciones, a menos que se exija ciertas especificaciones como 
controles automáticos para el registro de datos o una interfaz de computadora hacia el 
programa de interpretación geofísica, etc. 
De hecho, se pueden realizar prospecciones eléctricas muy satisfactorias con equipos 
consistentes en un banco de baterías secas como fuente de tención, 4 barrenas de bronce 
(dos como electrodos de inyección de corriente y otro par como electrodos de recepción de 
voltaje) un miliamperímetro, un milivoltímetro de precisión y cable bien aislado de 
longitud suficiente para la extensión de los electrodos en campo. 
A continuación, se hará una descripción básica de un equipo prosector geoelectrico tipo 
resistivimetro. 
TRANSMISOR 
La labor del transmisor es de inyectar corriente continua o directa al sub suelo, claro que la 
corriente deberá de ser la suficiente para que en otro punto de la superficie del terreno se 
tenga la recepción de la corriente inyectada en forma de diferencial de potencial. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
32 
 
El transmisor en su forma básica y más simple estará compuesto por un conjunto de 
baterías eléctricas conectadas en serie para sumar el voltaje de las mismas y un 
miliamperímetro conectado también en serie al circuito tipo fuente de alimentación, donde 
las salidas de la fuente son directamente conectadas al terreno por medio conectores de 
bronce u otro material conductivo, como muestra el esquema de la fig. (17). 
 
 
 
 
 
Fig-17 Esquema de transmisor de baterías. 
El número de baterías es directamente proporcional al voltaje de salida del primitivo 
transmisor, el mencionado número de baterías dependerá de la magnitud de la prospección 
geoelectrica, y el parámetro de intensidad de corriente que circula por el subsuelo se mide 
en el miliamperímetro simbolizado por la letra “A” en la figura 17. 
A continuación, en la figura 18 se muestra el esquema eléctrico básico de un transmisor 
formado por una bobina elevadora de voltaje y un circuito rectificador de tención alterna a 
corriente continua o directa y un generador de baja frecuencia el mismo consta básicamente 
de las siguientes partes: 
 
 
 
 
 
 
 
 
fig. 18 Circuito transmisor con elevador de voltaje alterno y generador de baja frecuencia 
(fuente de diseño propia). 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
33 
 
- Generador de corriente: 
Es el encargado de suministrar la corriente al elevador de voltaje por medio de un dinamo 
de corriente alterna puesto en movimiento mediante la fuerza de un motor a gasolina este 
puede subministrar tanto voltaje de 220 y 110 voltios (v). 
- Elevador de voltaje: 
Es un transformador electromagnetico de voltaje, en el cual para su construcción la 
metodología de cálculo de este, no se encuentra dirigida a rebajar el voltaje como 
comúnmente operan los transformadores sino al contrario a aumentarlo es decir transformar 
los 220 voltios otorgados por el generador de corriente, en 300, 200, 500, 1200, voltios en 
corriente alterna, según los requerimientos de la prospección geoelectrica. 
- Conmutador selector 
Es simplemente una llave tipo interruptor que selecciona los voltajes otorgados por el 
inversor para que un único voltaje seleccionado ingrese a la etapa de rectificación de 
corriente, por lo general este conmutador debe de soportar intensidades de corriente que 
fluctúan entre los: 0.1 o 5 amperios. 
- Rectificador de corriente 
Se encuentra compuesto por un banco de diodos rectificadores debidamente conectados en 
un circuito tipo puente de rectificación doble, la intensidad de corriente que soporten los 
diodos, deberá de estar en función a la intensidad máxima de salida del elevador de voltaje, 
para entender mejor esta etapa hablemos un poco acerca de las características de 
funcionamiento de un diodo, que son las mismas de un interruptor simple, salvo el hecho, 
que un diodo puede conducir solo en una dirección la corriente eléctrica, imaginemos por 
un momento, que por un punto pasan cargas positivas y negativas, una después de otra la 
función que cumple el diodo es la de restringir el paso a un solo tipo de cargas o solo deja 
pasar cargas negativas o solo deja pasar cargas positivas dependiendo del montaje de 
polaridad del diodo en el circuito, es de esta forma que los diodos cumplen la función de 
convertir la corriente alterna (dos tipos de cargas) en corriente directa o continua (un solo 
tipo de carga). 
- Filtrado de onda 
Esta etapa se encuentra compuesta por un banco de filtros capacitores electrolíticos según 
los requerimientos del circuito, el capacitor es un dispositivo eléctrico que acumula energía 
en forma de campo eléctrico, cuando la tención varia a lo largo de un ciclo eléctrico, la 
energía puede ser acumulada durante algún tiempo y luego ser devuelta el mismo, cumple 
la función de convertir la onda eléctrica cuadrada proveniente del banco de diodos en la 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
34 
 
etapa de rectificación de corriente, en una función eléctrica recta continua, que es el tipo de 
corriente requerida para la prospección eléctrica. 
- Reóstato 
Es una resistencia variable capaz de soportar la intensidad de corriente que circula, por el 
suelo mediante los electrodos de corriente, este dispositivo denominado reóstato se 
encarga de regular la intensidad de corriente de salida del transmisor aumentando o 
disminuyendo la resistencia eléctrica entre los electrodos de corriente (es muy común en 
la geología del altiplano boliviano, que en el terreno la primera capa tenga una alta 
conductividad debido al alto contenido de arcillas del suelo, con aperturas cortas de 
electrodos de corriente, la intensidad de corriente en los mismos suele sobre pasar la 
capacidad de flujo de corriente de los diodos rectificadores, para evitar esto se debe de 
conectar una resistencia variable en serie antes de la conexión del amperímetro que registra 
la intensidad de corriente suministrada a los electrodos de corriente A y B, también 
conectada en serie para poder regular la intensidad de corriente suministrada al suelo). 
 
 
 
 
Fig-19 Conexión resistencia variable (reóstato) en el terreno. 
-El amperímetro se conectan tal y como muestra el esquema de la fig. 19 este registra la 
intensidad de salida del transmisor. 
 - Generador de baja frecuencia 
Este cumple la función de variar la frecuencia de la onda cuadrada entregada por el banco 
de capacitores, para así evitar la interferencia con el ruido eléctrico o SP, sus principales 
características son: 
Rango de frecuencia: 0,1 Hz a 100KHz, potencia máxima de salida: 400W. 
La etapa de recepción deberá ser ajustada a la frecuencia desalida del transmisor, que es 
directamente controlada por el generador de frecuencia. 
Especificaciones técnicas básicas: 
Salida a 4 Ω y a 600 Ω 
Amplitud de salida: 1200 V pico-pico 
Intervalo de frecuencia: 0,1 Hz - 100 KHz 
Amortiguador de salida 1x / 0,1X / 0,01X (salida 600ohm) 
Alimentación: 220-240 V AC 50-60 Hz 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
35 
 
Formas de onda: senoidal, rectangular y triangular 
Potencia de salida: 400 W 
 
RESEPTOR 
La labor del mismo es la de resepcionar los voltajes inyectados por el transmisor en el 
terreno, el receptor está compuesto básicamente por un milivoltímetro ya sea digital o 
galvánico, el inconveniente que presenta este instrumental es el filtrado del ruido o SP. 
(Corrientes parasitas naturales del suelo) puesto que la mayoría de los equipos de fábrica, 
cuentan con un compensador de ruido a continuación presento el diagrama eléctrico básico 
de un receptor con compensador de ruido: 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-20 Esquema receptor con corrector de ruido. 
El funcionamiento del circuito de la figura 20, es el siguiente: 
La entrada de recepción, se refiere a los puntos de conexión a tierra (electrodos de potencial 
M N), el voltaje se dirige al milivoltímetro mientras que la batería de bajo voltaje genera un 
voltaje opuesto en polaridad ala tención resepcionada del terreno. 
Este voltaje opuesto puede ser regulado mediante los reóstatos del esquema de la fig. 19, 
hasta que la batería de bajo voltaje solo genere la corriente equivalente al ruido una vez 
logrado este proceso, solo se registrara el voltaje correspondiente a los inyectados por el 
transmisor, claro que el proceso de compensación de ruido mediante los reóstatos se la debe 
de realizar mientras el transmisor este apagado y para cada posición de M N en el terreno. 
LOS OHMIMETROS 
Se deben de disponer de un par de ohmiometros, uno para ser conectados a las salidas del 
transmisor mientras el mismo se encuentre apagado, para medir la resistencia del suelo y 
así verificar que los electrodos de transmisión estén bien conectados a tierra. 
Un segundo ohmímetro deberá de estar conectado a las entradas del receptor también para 
verificar que los electrodos de recepción o de potencial estén bien conectados al suelo, el 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
36 
 
uso de los mismos es de suma importancia puesto que controlaran la calidad de la conexión 
del equipo al suelo como muestra el grafico 21. 
 
 
 
 
 
 
Fig. 21 Conexiones de los ohmímetros. 
Una vez conectados los ohmimetros, en paralelo a la línea AB o MN, los valores 
registrados en el mismo no deberán exceder en rango los 100 M ohm. Para aperturas cortas 
de AB y MN, es decir que la resistencia del suelo nunca deberá de tender al infinito. 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-22. Imagen resistivimetros construidos por el autor del presente texto. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
37 
 
c) ELECTRODOS 
Básicamente existen dos tipos de electrodos estos corresponden respectivamente al 
transmisor y al receptor: 
-Electrodos metálicos (corresponden al transmisor) 
-Electrodos impolarizables (corresponden al receptor) 
Electrodos metálicos. - Pueden ser utilizados tanto para conectar el transmisor a tierra como 
para conectar el receptor a tierra están conformados por barras de acero inoxidable o por 
barras de bronce o cobre endurado, no es recomendable usar este tipo de electrodos como 
receptores porque en los mismos puede llegar a producirse un diferencial de potencial 
variable debido a la acción electrolítica lo cual distorsiona o enmascara el potencial real 
medido. 
Electrodos impolarizables.- Estos solo pueden ser usados como electrodos de recepción,los 
electrodos impolarizables más sencillos consisten en una varilla de cobre sumergidos en 
una solución saturada de sulfato de cobre colocada en una vasija porosa, el contacto se 
realiza enterrando la parte porosa de la vasija, como los electrodos tienen la misma 
concentración no se produce ningún potencial adicional en estos y las medidas tomadas 
solo corresponden al diferencial de potencial producido durante la lectura de ruido o la 
lectura de voltaje tomado por el receptor. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-23 Esquema electrodo impolarizable 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
38 
 
Fig-24 Esquema electrodo metálico. 
d) CABLES DE CONEXIÓN y CARRETES 
El cable que se emplea en la prospección eléctrica, no tiene nada de especial solo requiere 
que sea liviano y que se a resistente además de tener una buena envoltura aislante se emplea 
generalmente cable multifibras de cobre aislado. 
Respecto a los carretes estos son fáciles de construir o se pueden usar cualquier carrete de 
cable que se tenga a disposición al igual que los cables estos deben de ser resistentes y 
livianos para poder ser movilizados en el campo. 
 
 
 
 
 
 
Fig-25. Esquema carretes de fácil construcción. 
e) IMPLEMENTOS 
Se pueden citar los siguientes: 
- Martillos para clavar en el suelo superficial los electrodos metálicos. 
- Pico para cavar los huecos donde se implanten los electrodos impolarizables. 
 
- Agua con sal común al 10% la solución debe de ser vertida en el contacto entre 
los electrodos y el suelo para mejorar la conducción eléctrica (recuerde el siguiente 
consejo no importa el tamaño de los electrodos sino la calidad de la conexión). 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
39 
 
- Cintas métricas para realizar las mediciones en campo respecto a la distribución 
espacial de los electrodos. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig. 26 Circuito transmisor y receptor con corrector de ruido (fuente de diseño propia). 
f) EQUIPOS QUE TRABAJAN EN BAJA FRECUENCIA 
El equipo anteriormente descrito puede ser transformado en un de baja frecuencia para 
evitar realizar las correcciones por el ruido o fenómenos de polarización electrolítica, para 
esto uno se vale de un artificio mecánico o electrónico, tal como una rueda giratoria unida 
a un motor eléctrico de modo que invierta el sentido de la corriente en intervalos adecuados 
o un circuito generador de onda cuadrada, algunos equipos con objeto de eliminar el 
dispositivo conmutador emplean corriente alterna de frecuencia muy baja en vez de 
corriente continua siendo esta frecuencia de orden de 10 a 20 ciclos por segundo, el 
voltímetro y el amperímetro deben de ser entonces de ser remplazados por instrumentos de 
corriente alterna adecuados. 
La desventaja de estos instrumentos yace en que si los cables son largos los efectos de 
inducción electromagnética pueden ser molestos e incluso podrían malograr el proceso de 
toma de datos. 
 
 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
40 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-27 Imagen equipo resistivimetro de baja frecuencia marca Yocohama Lab. 
(Perteneciente a la carrera de ingeniería geológica de la U.T.O.) 
A continuación, los siguientes problemas que reforzaran los conceptos del capitulo 
1.- Cinco pilas iguales que despiden un voltaje de 2 voltios individualmente y 0.6 ohmios 
de resistencia interna, hallar la intensidad de corriente que suministran a una resistencia 
exterior de carga de 17 ohmios cuando las pilas se conectan en a) serie b) paralelo 
Respuesta: a) 0.5 amperios 
 b) 0.117 amperios 
2.-Un amperímetro tiene una resistencia interna de 0.006 ohmios y cada división de su 
escala de medida equivalea un amperio con que resistencia R conectada en paralelo se 
debe shuntar para que cada división de su escala corresponda a una corriente de 5 amperios 
de intensidad. 
Respuesta: R=0.0015 ohmios 
3.-Un condensador cuya capacidad es iguala 250 uF. Se conecta a la red de corriente alterna 
determinar su resistencia siendo la frecuencia de 50 200 y 400 Hz. 
Respuesta: 12.7 ohm, 3.2 ohm y 1.6 ohm respectivamente. 
 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
41 
 
Capítulo IV 
CONFIGURACION de ELECTRODOS 
EN EL METODO ELÉCTRICO 
 
 
 
 
 
 
 
La ciencia tiene más sinceridad cuando habla de su impotencia que de sus triunfos. 
 
(Primo Arrieta) 
 
Al hablar de las configuraciones de los electrodos, nos referimos a la disposición espacial 
de los electrodos en el terreno, existen variados tipos de arreglos electrodicos en el presente 
texto solo se abordaran los más importantes y prácticos (aunque según la fórmula 7 del 
capítulo II del texto uno puede implantar los electrodos en el campo como a uno le venga 
en gana debido a que es posible calcular el factor geométrico para cualquier disposición de 
electrodos en terreno, el problema comienza en el momento de la interpretación de los 
datos puesto que los modelos físico matemáticos de interpretación solo están bisados a unos 
pocos dispositivos electrodicos). 
ARREGLOS TETRAELECTRODICOS DE TIPO SIMÉTRICO LINEAL 
Se dice que los arreglos son lineales, por el hecho que los electrodos son colocados a lo 
largo de una línea imaginaria trazada en la zona de estudio y simétricos a razón de que a 
partir del punto de sondeo se divide la recta imaginaria en dos partes iguales donde los 
electrodos deberán de ser colocados en ambas partes de la recta en las mismas posiciones 
como en una imagen especular. 
 
 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
42 
 
 
 
 
Fig. 28 Arreglo electrodico Schlumberger (vista de perfil). 
DISPOSITIVO SCHLUMBERGER 
En el cual los electrodos de potencial ocupan la parte central y la distancia entre los 
electrodos de potencial o recepción MN es mucho menor a los de inyección de corriente 
AB como muestra la fig. 28, teóricamente la distancia MN debe de ser 1/5 de la distancia 
AB, pero en la práctica se obtienen muy buenos resultados con MN igual o mayor a 1/3 de 
la distancia AB. 
El factor geométrico de este dispositivo es el siguiente: 
K (metros) = π ((S*S/a) - (a/4)) 
 Donde el punto medio entre M y N es el punto de sondeo. 
Todas las fórmulas de factor geométrico se deducen reemplazando variables en la siguiente 
formula base: 
K (metros) = (2*π/ ((1/AM) -(1/BM) -(1/AN) + (1/BN)) 
K (m) = π ((AM *AN) /MN); el factor geométrico adquiere este valor si el arreglo es 
simétrico, dónde: AM = es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos A y M 
BM = es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos B y M 
AN = es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos A y N 
BN = es la distancia en metros en el terreno entre los electrodos B y N 
DISPOSITIVO WENNER 
 
Fig. 29. Arreglo electrodico Wenner. 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
43 
 
También los electrodos de recepción se ubican en la parte central y la distancia en metros 
entre los electrodos AM y NB denominada “a” es constante como muestra el grafico 29, el 
factor geométrico para este arreglo es igual a: 
K (metros) = 2πa 
Este arreglo puede ser de suma utilidad cuando los valores de voltaje en recepción son muy 
bajos, el punto medio entre M y N es el punto de sondeo. 
DISPOSITIVO DIPOLO DIPOLO 
 
 
 
 
 
Fig-30 Arreglo electrodico dipolo dipolo. 
Este difiere a los anteriores debido a que los electrodos de corriente se encuentran 
separados de los electrodos de recepción por la distancia en metros denominada “na” 
siendo “a” la distancia mutua que existe entre pares de electrodos que conforman los 
dipolos, el factor geométrico está dado por: 
K (metros) = π n a (n+1) (n+2) 
Donde la posición del punto medio entre B y M es el punto de sondeo. 
DISPOSITIVO MEDIO WENNER 
 
 
 
 
Fig-31 Arreglo electrodico medio Wenner. 
La medida de potencial varia inversamente a la distancia de los electrodos de inyección de 
corriente, además que el efecto de electrodo lejano no debe de ser mayor al 5% de la 
medida del potencial, el factor geométrico está dado por la siguiente formula: K (metros)= 
2 π a 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
44 
 
Dónde la posición del electrodo M es el punto de sondeo. 
DISPOSITIVO MEDIO SCHLUMBERGER 
Fig-32 Arreglo medio Schlumberger. 
La medida de recepción del potencial varía con el cuadrado de la distancia de los electrodos 
de corriente a medida que la distancia entre el centro de los electrodos de potencial MN y el 
electrodo de corriente A va creciendo, se debe también aumentar la apertura de los 
electrodos de potencial MN a ¼ a 1/5 de la distancia “a” según el esquema de la fig. -32, el 
factor geométrico se calcula a partir de la fórmula: K = (2*π/ ((1/AM) - (1/AN)), donde se 
toma a BM=BN=0 
DISPOSITIVO POLO DIPOLO 
 
 
 
Fig. - 33 Arreglo polo dipolo. 
 En este arreglo electrodico a medida que la distancia “na” se va incrementando la distancia 
“a” permanece fija no se debe de confundir el dispositivo electrodico medio Schlumberger, 
con el dispositivo polo dipolo puesto que a pesar que los electrodos en el campo 
aparentemente se distribuyan de forma análoga el protocolo de medida es diferente. 
El factor geométrico está dado por: K (en metros) =2 π n a (n+1), el punto de medida del 
sondeo es el punto medio entre N y A. 
DISPOSITIVO LEE 
Es similar al arreglo Wenner, con la diferencia que en el dispositivo electrodico Lee, se 
sitúa un electrodo de medida denominado “E” (como muestra la fig. 34) en el punto central 
del arreglo haciendo las lecturas entre el electrodo central y uno de los electrodos laterales. 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
45 
 
 
 
 
 
Fig. 34 Arreglo electrodico Lee. 
El valor del factor geométrico será: K (metros) = 6πa 
Para la representación gráfica de datos registrados por el dispositivo Lee, se procede a 
dibujar dos curvas de resistividad ambas en función de la distancia en metros denominada 
“a”(el trazado de las curvas de resistividad se encuentra detallado en los siguientes 
capítulos del presente texto), la curva obtenida a partir de la lectura del diferencial de 
potencial entre los electrodos ME y la segunda curva obtenida a partir del diferencial de 
potencial en EN, si las condiciones del terreno tanto a la derecha como a la izquierda del 
punto central E, son idénticas las dos curvas también lo serán dado el caso, por ejemplo si 
hubiese un cuerpo más conductor a la izquierda la curva de resistividad de este lado dará 
valores de resistividad inferiores que el del lado derecho detectando así la presencia de esta 
irregularidad en la secuencia litológica del subsuelo. 
DOSPOSITIVOS ELECTRODICOS NO SIMETRICOS 
En la práctica estos arreglos son poco usados por el hecho que la representación de los 
datos correspondientes a estos es relativamente más compleja que la de los arreglos 
lineales. 
Fig. 35 Arreglos polares (vista de planta). 
El grafico 35 muestra que el ángulo formado entre MT-NT y ML-NL es de 90 grados, 
desde cierto punto de vista se denota que estos arreglos tienen cierta analogía con el 
dispositivo Dipolo dipolo puesto que son variaciones de este a continuación, se describen 
los arreglos electrodicos no simétricos másusados: 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
46 
 
 DISPOSIVO RADIAL. - En este arreglo el factor geométrico es igual a: 
 K (en metros) = (PHI*) (T*T*T) / (U*U) Coseno (G) 
Se debe de toma en cuenta que la separación de los electrodos de recepción es MT y NT 
como muestra el grafico 35. 
DISPOSITIVO AZIMUTAL. - En este arreglo el factor geométrico es igual a: 
K (en metros) =2*(PHI*) (T*T*T) / (U*U) Coseno (G) 
Se debe de toma en cuenta que la separación de los electrodos de recepción es ML y NL 
como muestra el grafico 35. 
SENSIBILIDAD Y USO DE LOS DISPOSITIVOS ELECTRODICOS 
Los conceptos de sensibilidad nos ayudaran a elegir la metodología óptima para el registro 
de datos en los métodos eléctricos de prospección a continuación, se describe la 
sensibilidad y las características de uso de los principales arreglos electrodicos: 
ARREGLO WENNER 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-36 Grafico de tipo de sensibilidad arreglo Wenner. 
 
En la figura 36, se muestra la configuración Wenner, donde los contornos graficados para el 
diagrama de sensibilidad son sub horizontales abajo del centro del arreglo electrodico, lo 
que nos indica que este dispositivo es sensible a cambios de resistividad vertical del 
subsuelo no así para aquellos cambios de resistividad horizontales en general el dispositivo 
Wenner es bueno resolviendo cambios verticales de resistividad (estructuras horizontales) 
pero relativamente pobre en detectar los cambios horizontales (estructuras verticales 
estrechas por ejemplo fallas, filones y otros de buzamiento sub vertical y de poca 
potencia). 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
47 
 
En la figura 36 vemos que para la configuración Wenner la profundidad optima de 
investigación es aproximadamente 0.5 del espaciamiento "a" utilizado, comparado con 
otros arreglos el Wenner tiene una profundidad moderada de investigación. 
Para el dispositivo Wenner, el factor geométrico k es igual a: 2πa, que es dimensionalmente 
menor al factor geométrico para otras configuraciones, lo que concluye que este dispositivo 
tiene una fortaleza significativa en la señal, esto puede ser un factor importante si los 
relevamientos son llevados a cabo en áreas con un ruido de fondo alto. 
Una de las desventajas de este dispositivo para relevamientos en 2 dimensiones es que la 
cobertura horizontal es relativamente pobre cuando el espaciamiento entre electrodos se 
aumenta, esto puede ser un problema cuando se usa un sistema con un número 
relativamente pequeño de electrodos. 
ARREGLO DIPOLO DIPOLO 
Este conjunto ha sido y es todavía ampliamente usado en sondeos de resistividad y 
polarización inducida a causa del bajo acoplamiento entre la corriente y los circuitos 
potenciales, el espaciamiento entre los electrodos AB, es determinado como “a” al igual 
que la distancia entre los electrodos potenciales MN, este arreglo tiene otro factor 
denominado “n”, este es la relación de la distancia entre los electrodos AM y la separación 
del dipolo AB o MN. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-37 Grafico de tipo de sensibilidad arreglo dipolo dipolo. 
 
Para realizar levamientos con este dispositivo, el espaciamiento “a” se mantiene 
inicialmente fijo y el factor “n” se aumenta desde 1, 2, 3 y hasta 6 veces a fin de aumentar 
la profundidad de investigación. Cuando se acompaña con la medida de polarización 
inducida (IP), “n” normalmente no sobrepasa el valor de 4 debido a la fuerte atenuación de 
la cargabilidad, en la figura 37, se muestra que los valores más importantes de sensibilidad 
se ubican entre los electrodos AB, así como también entre el par MN, esto significa que 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
48 
 
este conjunto es muy sensible a cambios de resistividad entre cada par de dipolos, note que 
la sensibilidad en el modelo de contorno es casi vertical. 
Así el dispositivo dipolo-dipolo es muy sensible a cambios de resistividad horizontal de 
modo que es útil en estructuras verticales tales como muros enterrados, cavidades, diques y 
plumas de contaminación, pero relativamente pobre en estructuras horizontales como las 
capas sedimentarias. 
La profundidad media de investigación de este conjunto también depende del factor “n”, así 
como del factor “a” en general, este conjunto posee una profundidad más somera de 
investigación comparado con el dispositivo Wenner, sin embargo, para sondeos en 2 
dimensiones (2D) este conjunto tiene una cobertura mejor de datos horizontales que el de 
Wenner. 
Una posible desventaja de este conjunto es que la señal es muy pequeña para valores 
grandes del factor “n”; el voltaje es inversamente proporcional al cubo del factor “n”, lo 
que significa que para la misma corriente, el voltaje medido por el receptor del 
resistivímetro disminuye más de 200 veces cuando “n” aumenta desde 1 a 6 para usar este 
conjunto el resistivímetro debería tener comparativamente una alta sensibilidad y un muy 
buen rechazo de ruido en el circuito receptor además de asegurar un muy buen contacto 
entre los electrodos MN y el terreno. 
 
ARREGLO SCHLUMBERGER 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-38 Grafico de tipo de sensibilidad arreglo schlumberger. 
 
La sensibilidad para Schlumberger, es ligeramente diferente al Wenner con una curvatura 
vertical delgada más adelante del centro del conjunto electrodico y la sensibilidad 
ligeramente inferior en las regiones entre el MN (y también AB) hay una concentración 
mayor de la sensibilidad en la zona de los electrodos MN, esto significa que este conjunto 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
49 
 
es moderadamente sensible a estructuras horizontales y verticales, en áreas en donde ambos 
tipos de estructuras geológicas son esperadas, este conjunto puede ser utilizado 
convenientemente la profundidad media de investigación para este conjunto es 10% más 
grande que para el dispositivo Wenner para el mismo espaciamiento de los electrodos AB, 
la señal para este conjunto es menor que para el dispositivo Wenner, pero es más alta que 
para el arreglo Dipolo-dipolo. 
 
ARREGLO POLO DIPOLO 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Fig-39 Grafico de tipo de sensibilidad arreglo polo dipolo. 
 
La configuración polo dipolo tiene una buena cobertura horizontal y también una fortaleza 
de señal significativamente más alta comparada con el dispositivo dipolo-dipolo y las otras 
configuraciones comunes, el conjunto polo dipolo es un dispositivo asimétrico cuando este 
se aplica sobre estructuras simétricas las anomalías de resistividad aparente en la 
pseudosección, son asimétricas en algunas situaciones, la asimetría en los valores de 
resistividad aparente podría influir en el modelo obtenido después de la interpretación de 
datos un método para eliminar el efecto de esta asimetría sería repetir las medicines con un 
arreglo de electrodos inverso por combinaciones entre las medidas realizadas en forma 
“Directa e "Inversa", cualquier predisposición en el modelo debido a la naturaleza 
asimétrica de este conjunto se eliminaría. 
 
El conjunto Polo-dipolo requiere también un electrodo remoto (el electrodo B) que debe 
implantarse suficientemente lejos de la línea del sondeo, la fortaleza de señal es 
comparativamente menor a los dispositivos Wenner y Schlumberger, pero más alta que en 
el dispositivo Dipolo-dipolo. 
 
Geofísica Aplicada Antonio Carrasco Cortez 
50 
 
PROFUNDIDAD APARENTE DE INVESTIGACIÓN Y SU RELACIÓN CON EL 
DISPOSITIVO ELECTRODICO USADO