Descarga la aplicación para disfrutar aún más
Vista previa del material en texto
¿QUÉ ES EL CAOS CUÁNTICO? Armando Relaño1 1Departamento de Estructura de la Materia, Física Térmica y Electrónica Universidad Complutense de Madrid 20 septiembre 2018 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 1 / 34 Fenomenología del caos Mecánica Clásica: H(q1, . . . ,qN ; p1, . . . ,pN) −→ q̇i = ∂H ∂pi ṗi = − ∂H ∂qi Caos debido a ecuaciones diferenciales no lineales Mecánica Cuántica: −→ i~ ∂ ∂t |Ψ〉 = H |Ψ〉 La ecuación de Schrödinger es lineal −→ No genera caos |〈Ψ(0)|Φ(0)〉|2 = |〈Ψ(t)|Φ(t)〉|2 ∀t Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 2 / 34 Fenomenología del caos Mecánica Clásica: H(q1, . . . ,qN ; p1, . . . ,pN) −→ q̇i = ∂H ∂pi ṗi = − ∂H ∂qi Caos debido a ecuaciones diferenciales no lineales Mecánica Cuántica: −→ i~ ∂ ∂t |Ψ〉 = H |Ψ〉 La ecuación de Schrödinger es lineal −→ No genera caos |〈Ψ(0)|Φ(0)〉|2 = |〈Ψ(t)|Φ(t)〉|2 ∀t Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 2 / 34 Matemáticas del caos: sistemas integrables N constantes de movimiento: {H,Fi} = 0, i = 1, . . . ,N. En involución {Fi ,Fj} = 0 ∀i , j . Funcionalmente independientes. H(q1, . . . ,qN ; p1, . . . ,pN) (p,q)→(I,φ)−−−−−−−→ H(I1, . . . , IN) İi = 0 φ̇i = ωi(I1, . . . , IN) } Movimiento multiperiódico ↓ Trayectorias en un toro Ruptura de integrabilidad −→ Caos (teorema KAM) Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 3 / 34 Matemáticas del caos: sistemas integrables N constantes de movimiento: [H,Fi ] = 0, i = 1, . . . ,N. En involución {Fi ,Fj} = 0 ∀i , j . Funcionalmente independientes. H(q1, . . . ,qN ; p1, . . . ,pN) (p,q)→(I,φ)−−−−−−−→ H(I1, . . . , IN) İi = 0 φ̇i = ωi(I1, . . . , IN) } Movimiento multiperiódico ↓ Trayectorias en un toro Ruptura de integrabilidad −→ Caos (teorema KAM) Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 4 / 34 Matemáticas del caos: sistemas integrables N constantes de movimiento: [H,Fi ] = 0, i = 1, . . . ,N. Conmutan entre sí [Fi ,Fj ] = 0 ∀i , j . Funcionalmente independientes. H(q1, . . . ,qN ; p1, . . . ,pN) (p,q)→(I,φ)−−−−−−−→ H(I1, . . . , IN) İi = 0 φ̇i = ωi(I1, . . . , IN) } Movimiento multiperiódico ↓ Trayectorias en un toro Ruptura de integrabilidad −→ Caos (teorema KAM) Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 5 / 34 Matemáticas del caos: sistemas integrables N constantes de movimiento: [H,Fi ] = 0, i = 1, . . . ,N. Conmutan entre sí [Fi ,Fj ] = 0 ∀i , j . Todas las constantes de movimiento son funciones de un operador general O. ¿¿¿¿???? Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 6 / 34 ¡Pero tiene que haber caos! Mecánica cuántica H = ωa†a + ωoJz + λ 2 √ N [( a + a† ) (J+ + J−) ] 50 60 70 80 90 100 110 120 130 0 50 100 150 200 < a+ a > t Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 7 / 34 ¡Pero tiene que haber caos! Mecánica clásica H = ω 2 ( p2x + x 2 ) + ωo 2 ( p2y + y 2 − 1 2 ) + √ 2λxy √ 1− ( p2y + y2 ) 0 50 100 150 200 250 300 350 400 0 50 100 150 200 N um er o de fo to ne s t Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 8 / 34 Observables en mecánica cuántica Evolución temporal del valor esperado Espectro del Hamiltoniano: H |φn〉 = En |φn〉. Condición inicial |Ψ(0)〉 = ∑ n Cn |φn〉. 〈M〉 = ∑ i,j C∗j Ci e −i(Ei−Ej)t/~︸ ︷︷ ︸ Energías 〈 φj ∣∣M |φi〉︸ ︷︷ ︸ Funciones de onda Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 9 / 34 Cuantizando sistemas integrables: espectro REGLAS SWI: MECÁNICA CUÁNTICA ANTIGUA Hamiltoniano clásico integrable: H(I1, . . . , IN). Cuantizamos las acciones: Ii = 2π~ni −→ Primera aproximación al espectro: En1,...,nN = H(2π~n1, . . . ,2π~nN). La particular geometría de los sistemas clásicamente integrables se manifiesta en la forma del espectro Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 10 / 34 Ejemplo: billar rectangular Dos constantes de movimiento, p2x y p2y −→ dos números cuánticos, nx y ny , Enx ,ny = ~2π2 2m [(nx a )2 + (ny b )2] . Fijando nx (autoestados correspondientes a p2x = C), secuencia ordenada de niveles E ∼ n2y . Espectro completo: mezcla aleatoria de todas estas secuencias. Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 11 / 34 Billar rectangular nx = 1 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 12 / 34 Billar rectangular nx = 1 nx = 2 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 13 / 34 Billar rectangular nx = 1 nx = 2 nx = 3 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 14 / 34 Billar rectangular nx = 1 nx = 2 nx = 3 nx = 4 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 15 / 34 Billar rectangular nx = 1 nx = 2 nx = 3 nx = 4 nx = 5 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 16 / 34 Billar rectangular nx = 1 nx = 2 nx = 3 nx = 4 nx = 5 nx = 6 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 17 / 34 Billar rectangular nx = 1 nx = 2 nx = 3 nx = 4 nx = 5 nx = 6 nx = 7 Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 18 / 34 Propiedades estadísticas del espectro Parte suave del espectro: Forma funcional del Hamiltoniano: H (I1, . . . , IN). Diferente para cada sistema físico. Parte aleatoria del espectro: Consecuencia de mezclar diferentes secuencias ordenadas, correspondientes a la cuantización de cada acción Ij = 2π~nj . Universal: Característica de todos los sistemas integrables. FLUCTUACIONES EN EL ESPECTRO La distancia s entre cada dos niveles consecutivos si = Ei+1 − Ei , normalizada a uno 〈s〉 = 1, sigue una distribución de Poisson P(s) = exp(−s) para todos los sistemas integrables de más de un grado de libertad. M. V. Berry and M. Tabor, Proc. R. Soc. Lond. A 356, 375 (1977). Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 19 / 34 Propiedades estadísticas del espectro Parte suave del espectro: Forma funcional del Hamiltoniano: H (I1, . . . , IN). Diferente para cada sistema físico. Parte aleatoria del espectro: Consecuencia de mezclar diferentes secuencias ordenadas, correspondientes a la cuantización de cada acción Ij = 2π~nj . Universal: Característica de todos los sistemas integrables. FLUCTUACIONES EN EL ESPECTRO La distancia s entre cada dos niveles consecutivos si = Ei+1 − Ei , normalizada a uno 〈s〉 = 1, sigue una distribución de Poisson P(s) = exp(−s) para todos los sistemas integrables de más de un grado de libertad. M. V. Berry and M. Tabor, Proc. R. Soc. Lond. A 356, 375 (1977). Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 19 / 34 Universalidad en espectros caóticos Un sistema no integrable no tiene bastantes constantes de movimiento: H 6= H (I1, . . . , IN). No puede cuantizarse de la misma manera: E 6= H (2π~n1, . . . ,2π~nN). El espectro no es el resultado de mezclar secuencias independientes −→ Correlaciones entre niveles. FLUCTUACIONES EN EL ESPECTRO: CONJETURA BGS La distancia s entre cada dos niveles consecutivos si = Ei+1 − Ei , normalizada a uno 〈s〉 = 1, sigue una distribución de Wigner P(s) = π2 s exp ( −π4 s 2) para todos los sistemas clásicamente ergódicos. O. Bohigas, M. J. Gianonni y C. Schmidt, Phys. Rev. Lett. 52, 1 (1984). Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 20 / 34 Universalidad en espectros caóticos Un sistema no integrable no tiene bastantes constantes de movimiento: H 6= H (I1, . . . , IN). No puede cuantizarse de la misma manera: E 6= H (2π~n1, . . . ,2π~nN). El espectro no es el resultado de mezclar secuencias independientes −→ Correlaciones entre niveles. FLUCTUACIONES EN EL ESPECTRO: CONJETURA BGS La distancia s entre cada dos niveles consecutivos si = Ei+1 − Ei , normalizada a uno 〈s〉 = 1, sigue una distribución de Wigner P(s) = π2 s exp ( −π4 s 2) para todos los sistemas clásicamente ergódicos. O. Bohigas, M. J. Gianonni y C. Schmidt, Phys. Rev. Lett. 52, 1 (1984). Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 20 / 34 Comportamiento cualitativo ArmandoRelaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 21 / 34 ¿Por qué Wigner? Perturbamos un sistema integrable: H = H0︸︷︷︸ Integrable + V︸︷︷︸ Caótico Representación matricial. Base integrable: H0 |Ψi〉 = E0i |Ψi〉: Hij = 〈Ψi |H0 ∣∣Ψj〉+ 〈Ψi | V ∣∣Ψj〉 Hij = E01 + V11 V12 · · · V1n V21 E02 + V22 · · · V2n ... ... . . . ... Vn1 Vn2 · · · E0n + Vnn El espectro se obtiene diagonalizando Hij . Depende de cómo son los elementos Vij . Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 22 / 34 ¿Por qué Wigner? TEORÍA DE MATRICES ALEATORIAS (TMA) Modelo estadístico para interacciones complejas. Desarrollado para Física Nuclear. Representación matricial con elementos aleatorios. Físicamente, todas las interacciones son igualmente probables. La TMA genera espectros con distribución de Wigner Los sistemas cuánticos cuya dinámica clásica es ergódica se comportan como si sus interacciones fueran muy complejas Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 23 / 34 ¿Por qué Wigner? TEORÍA DE MATRICES ALEATORIAS (TMA) Modelo estadístico para interacciones complejas. Desarrollado para Física Nuclear. Representación matricial con elementos aleatorios. Físicamente, todas las interacciones son igualmente probables. La TMA genera espectros con distribución de Wigner Los sistemas cuánticos cuya dinámica clásica es ergódica se comportan como si sus interacciones fueran muy complejas Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 23 / 34 Dinámica en un sistema integrable: cruces de niveles Cambio de los niveles al modificar λ: H = ωa†a + ω0Jz + λ√ N [( a†J− + aJ+ )] 0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 1.2 1.25 1.3 1.35 1.4 1.45 1.5 E λ Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 24 / 34 Dinámica en un sistema integrable: cruces de niveles Lo que un sistema “ve”: H = ωa†a + ω0Jz + λ√ N [( a†J− + aJ+ )] 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4 4.5 5 1.2 1.25 1.3 1.35 1.4 1.45 1.5 E λ Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 25 / 34 Dinámica en un sistema caótico: anticruces Cambio de niveles al modificar λ: H = ωa†a + ωoJz + λ 2 √ N [( a + a† ) (J+ + J−) ] 0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 0.14 0.16 0.18 0.2 1.2 1.25 1.3 1.35 1.4 1.45 1.5 E λ Las transiciones en un proceso λi λ(t)−−→ λf son más probables Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 26 / 34 Dinámica en un sistema caótico: anticruces Cambio de niveles al modificar λ: H = ωa†a + ωoJz + λ 2 √ N [( a + a† ) (J+ + J−) ] 0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 0.14 0.16 0.18 0.2 1.2 1.25 1.3 1.35 1.4 1.45 1.5 E λ Las transiciones en un proceso λi λ(t)−−→ λf son más probables Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 26 / 34 Observables en mecánica cuántica Evolución temporal del valor esperado Condición inicial |Ψ(0)〉 = ∑ n Cn |φn〉: 〈M〉 = ∑ i,j C∗j Ci e −i(Ei−Ej)t/~︸ ︷︷ ︸ Energías 〈 φj ∣∣M |φi〉︸ ︷︷ ︸ Funciones de onda Medida física 〈M〉 = limτ→∞ 1τ ∫ τ 0 dt M(t). 〈M〉 = ∑ i |Ci |2 〈φi |M |φi〉 Cuánticamente, el sistema no olvida su condición inicial Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 27 / 34 Observables en mecánica cuántica Evolución temporal del valor esperado Condición inicial |Ψ(0)〉 = ∑ n Cn |φn〉: 〈M〉 = ∑ i,j C∗j Ci e −i(Ei−Ej)t/~︸ ︷︷ ︸ Energías 〈 φj ∣∣M |φi〉︸ ︷︷ ︸ Funciones de onda Medida física 〈M〉 = limτ→∞ 1τ ∫ τ 0 dt M(t). 〈M〉 = ∑ i |Ci |2 〈φi |M |φi〉 Cuánticamente, el sistema no olvida su condición inicial Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 27 / 34 Funciones de onda y observables físicos Aunque no es posible universalizar, pues podemos “inventarnos” observables, M, con cualquier comportamiento. . . La representación de 〈φi |M |φi〉 suele ser irregular si el sistema es caótico. A. Peres, Phys. Rev. Lett. 53, 1711 (1984). Modelo de Dicke: ω = ω0 = 1, λ = 2.2, N = 10. 0 50 100 150 200 250 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 < a+ a > E Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 28 / 34 Funciones de onda y observables físicos Aunque no es posible universalizar, pues podemos “inventarnos” observables, M, con cualquier comportamiento. . . La representación de 〈φi |M |φi〉 suele ser irregular si el sistema es caótico. A. Peres, Phys. Rev. Lett. 53, 1711 (1984). Modelo de Dicke: ω = ω0 = 1, λ = 2.2, N = 10. 0 50 100 150 200 250 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 < a+ a > E Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 28 / 34 ¿Memoria cuántica de la condición inicial? 0 50 100 150 200 250 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 < a+ a > E 〈a†a〉 = ∑ i |Ci |2 〈φi |a†a |φi〉 −→ Sistema no caótico, los detalles de la condición inicial importan Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 29 / 34 ¿Memoria cuántica de la condición inicial? 0 50 100 150 200 250 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 < a+ a > E 〈a†a〉 = ∑ i |Ci |2 〈φi |a†a |φi〉 −→ Sistema caótico, los detalles de la condición inicial no importan Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 30 / 34 ¿Memoria cuántica de la condición inicial? 0 50 100 150 200 250 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 < a+ a > E Eigenstate Thermalization Hypothesis En un sistema cuántico caótico, los detalles sobre la condición inicial, |Ci |2, son irrelevantes termodinámicamente debido a la aleatoriedad de 〈φi |M |φi〉. M. Srednicki, Phys. Rev. E 50, 888 (1994). Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 31 / 34 Obsevables y caos cuántico: modelo de Dicke Dos condiciones iniciales distintas en la zona integrable 40 45 50 55 60 65 70 75 80 85 90 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 < a+ a > t Trabajo en progreso. A. R. y C. Morales Lóbez. Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 32 / 34 Obsevables y caos cuántico: modelo de Dicke Las mismas dos condiciones iniciales en la zona caótica 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 < a+ a > t Trabajo en progreso. A. R. y C. Morales Lóbez. Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 33 / 34 Resumen El caos clásico es debido a sus ecuaciones diferenciales no lineales. La linealidad de la ecuación de Schrödinger impide el caos en los mismos términos. Fijado el Hamiltoniano, la dinámica siempre conserva información sobre la condición inicial. El espectro tiene propiedades estadísticas específicas en los sistemas caóticos. Las transiciones entre niveles son más probables si hay caos. La información sobre el estado inicial se borra más fácilmente si cambio el Hamiltoniano. En los autoestados de los sistemas caóticos, los observables fluctúan aleatoriamente. La información contenida en el estado inicial es irrelevante. Armando Relaño (UCM) ¿Qué es el caos cuántico? 20/9/2018 34 / 34
Compartir