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CICLO BRAYTON GEORGE BRAYTON • En 1873 George Brayton expuso el principio de funcionamiento del ciclo. • Originariamente se desarrolló empleando una máquina de pistones con inyección de combustible. • Actualmente se realiza como ciclo abierto simple llamado turbina a gas. Funcionamiento Admisión: El aire frío y a presión atmosférica entra por la boca de la turbina. Compresor: El aire es comprimido y dirigido hacia la cámara de combustión mediante un compresor Cámara de combustión: el aire es calentado por la combustión. Turbina: El aire caliente pasa por la turbina, a la cual mueve. En este paso el aire se expande y se enfría rápidamente Escape: Por último, el aire enfriado (pero a una temperatura mayor que la inicial) sale al exterior. Funcionamiento CICLO DE BRAYTON CICLO ABIERTO CICLO CERRADO CICLO DE BRAYTON CICLO ABIERTO CICLO CERRADO CICLO ABIERTO CICLO CERRADO DIAGRAMAS T-S y P-V Proceso 1-2: Compresión isentrópica del aire que ingresa al sistema. Se genera un aumento de presión y temperatura. Proceso 2-3: Calentamiento isobárico del fluido comprimido mediante la incorporación de combustible y la ignición de la mezcla. Proceso 3-4: Expansión isentrópica del fluido de trabajo en la turbina donde se entrega energía mecánica al eje de la máquina. Proceso 4-1: Enfriamiento del gas para su reutilización. En la práctica, el gas es expulsado a la atmósfera y se ingresa al sistema aire fresco. Eficiencia del ciclo Brayton La eficiencia del ciclo Brayton estándar de aire se puede determinar de la siguiente manera: 𝜂 = 1 − 𝑄𝐿 𝑄𝐻 = 1 − 𝐶𝑃 𝑇4 − 𝑇1 𝐶𝑃 𝑇3 − 𝑇2 = 1 − 𝑇1[ ൗ 𝑇4 𝑇1 − 1] 𝑇2[ ൗ 𝑇3 𝑇2 − 1] 𝑃3 𝑃4 = 𝑃2 𝑃1 𝑃2 𝑃1 = 𝑇2 𝑇1 ൗ𝑘 𝑘−1 = 𝑃3 𝑃4 = 𝑇3 𝑇4 ൗ𝑘 𝑘−1 𝑇3 𝑇4 = 𝑇2 𝑇1 ֜ 𝑇3 𝑇2 = 𝑇4 𝑇1 𝜂 = 1 − 1 ൗ 𝑃2 𝑃1 ൗ𝑘−1 𝑘 = 1 − 1 𝑟 ൗ 𝑘−1 𝑘 ; donde: 𝑟= 𝑃2 𝑃1 Comportamiento de la eficiencia CICLO DE BRAYTON CON REGENERACION Para el ciclo Brayton, la temperatura de salida de la turbina es mayor que la temperatura de salida del compresor. Por lo tanto, un intercambiador de calor puede ser colocado entre la salida de los gases calientes de la turbina y la salida de los gases fríos que salen del compresor. Este intercambiador de calor es conocido como regenerador o recuperador. EFICIENCIA DEL CICLO REGENERATIVO La eficiencia del ciclo regenerativo se expresa por medio de la ecuación. 𝜂 = 1 − 𝑤𝑐 𝑤𝑡 De donde se puede obtener: 𝜂 = 1 − 𝑇1 𝑇3 𝑃2 𝑃1 ൗ𝑘−1 𝑘 Notamos que para este caso la eficiencia no solo depende de la relación de presiones sino también de la relación de temperaturas. Un comportamiento importante es que la eficiencia del ciclo regenerativo no aumenta con la relación de presiones sino por el contrario disminuye, como se puede observar en el siguiente grafico con una relación de temperaturas de 0.25 EFICIENCIA DEL CICLO REGENERATIVO APLICACIONES DEL CICLO BRAYTON Las dos principales áreas de aplicación de la turbinas de gas son la propulsión de aviones y la generación de energía eléctrica. ACERCANDONOS AL CICLO REAL • Considerar que los procesos de compresión y expansión no son adiabáticos, para ello se usa la eficiencia isentrópica. • Considerar la caída de presión en los elementos de enfriamiento o calentamiento. EFECTIVIDAD DE UN REGENERADOR En el caso ideal el aire sale del regenerador a la temperatura de entrada de los gases de escape T4. Suponga que el regenerador está bien aislado y que cualquier cambio en las energías cinética y potencial es insignificante, las transferencias de calor reales y máximas de los gases de escape hacia el aire pueden expresarse como: 𝑞𝑟𝑒𝑎𝑙 = ℎ5 − ℎ2 y 𝑞𝑚𝑎𝑥 = ℎ4 − ℎ2 Así se define la efectividad como: 𝜖 = 𝑞𝑟𝑒𝑎𝑙 𝑞𝑚𝑎𝑥 = ℎ5 − ℎ2 ℎ4 − ℎ2 Bajo las suposiciones de aire estándar: 𝜖 = 𝑇5 − 𝑇2 𝑇4 − 𝑇2 CICLO BRAYTON CON INTERENFRIAMIENTO La eficiencia del ciclo Brayton aumenta al aumentar r, sin embargo esto trae como consecuencia que aumente el trabajo de retroceso; lo cual no es deseado. Una forma de aumentar esta r sin aumentar el trabajo de reproceso es comprimir por etapas y enfriando entre estas, esto hace que el proceso se aproxime a isotérmico. CICLO BRAYTON CON RECALENTAMIENTO Otra manera de aumentar la eficiencia del ciclo Brayton, es aumentar el trabajo producido por la turbina, análogamente a lo que se hizo con el interenfriamiento, una manera de lograr esto, es expandiendo por etapas y aportando calor entre estas etapas. CICLO BRAYTON MULTIPLES ETAPAS DE RECALENTAMIENTO E INTERENFRIAMIENTO CICLO BRAYTON CON INTERENFRIAMIENTO, RECALENTAMIENTO Y REGENERACIÓN CICLO BRAYTON CON INTERENFRIAMIENTO, RECALENTAMIENTO Y REGENERACIÓN GENERALIDADES La eficiencia del ciclo Brayton se puede expresar como: 𝜂 = 𝑊𝑡 −𝑊𝑐 𝑄 Entonces: Regeneración Busca mejorar la eficiencia disminuyendo Q Interenfriamiento Busca mejorar la eficiencia disminuyendo 𝑊𝑐 Recalentamiento Busca mejorar la eficiencia aumentando 𝑊𝑡 CICLO BRAYTON DE PROPULSIÓN POR REACCIÓN Los motores de turbinas de gas son muy usados para impulsar aeronaves porque tienen una elevada relación entre potencia y peso. Las turbinas de gas para aviones operan en un ciclo abierto llamado ciclo de propulsión por reacción. El ciclo de propulsión por reacción ideal difiere del ciclo Brayton ideal en que los gases no se expanden hasta la presión ambiente en la turbina. El empuje desarrollado por un turborreactor es la fuerza no balanceada que está causada por la diferencia en la cantidad de movimiento con que el aire a baja velocidad entra al motor y con que los gases de escape de alta velocidad salen de él; esto se determina de la segunda ley de Newton. Las presiones en la entrada y la salida del turborreactor son idénticas (la presión ambiente), por lo tanto el empuje neto desarrollado por el motor es: CICLO BRAYTON DE PROPULSIÓN POR REACCIÓN POTENCIA DEL CICLO DE PROPULSIÓN La potencia desarrollada a partir del empuje de una máquina recibe el nombre de potencia de propulsión WP, que es la fuerza de propulsión (empuje) por la distancia en que esta fuerza actúa sobre el avión por unidad de tiempo; es decir, el empuje multiplicado por la velocidad del avión. EFICIENCIA DE PROPULSIÓN DEL CICLO La salida deseada en un turborreactor es la potencia producida para impulsar el avión WP, y la entrada requerida es el calor liberado por el combustible Q de entrada. La relación de estas dos cantidades se llama eficiencia de propulsión y está dada por:
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