Las ecuaciones (a) y (b) son equivalentes. Se consideran los casos siguientes: 1) 0W  ; por tanto ab cdQ Q - Si 0abQ  , es por tanto 0cdQ  . L...

Las ecuaciones (a) y (b) son equivalentes. Se consideran los casos siguientes: 1) 0W  ; por tanto ab cdQ Q - Si 0abQ  , es por tanto 0cdQ  . Las ecuaciones (a) y (b) señalan que el ciclo es posible. Este caso corresponde a la interacción calor directamente desde el nivel térmico alto AT , al nivel térmico bajo CT . - Si 0abQ  , es por tanto 0cdQ  . Las ecuaciones (a) y (b) señalan que el ciclo no es posible. Este caso corresponde a la imposibilidad de la interacción “calor” desde el nivel térmico bajo CT al nivel térmico alto AT sin la interacción “trabajo”. 0W  . (Enunciado de Clausius). 2) 0W  ; por tanto 0ab cdQ Q W    La ecuación (a) da 1 C ab A T W Q T    . Por tanto, con 0abQ  . El trabajo obtenido en el ciclo es menor que el calor suministrado. Por tanto 0cdQ  . Este caso corresponde a la imposibilidad de que un sistema que realiza un ciclo proporcione trabajo (motor termodinámico) sin ceder calor a otro de nivel más bajo. (Enunciado de Kelvin-Plank). Corolario: No puede realizarse un motor termodinámico utilizando un solo nivel térmico. 3) 0W  ; 0ab cdQ Q W    La ecuación (b) da 1A cd C T W Q T   ; 0cdQ  ; 0abQ  Este caso corresponde a la imposibilidad de la transferencia de calor desde un nivel térmico bajo CT a otro superior AT sin la aportación de un trabajo desde el exterior (Máquina frigorífica).