P 10.1 β = α, d = 2mv0 eB cos θ P 10.2 t = πm qB P 10.3 a) ẍ(t) = 0, ÿ(t) = qB0ż m , z̈(t) = q m (E0 cos (Ωt)−B0ẏ) b) ẋ(t) = 0, ẏ(t) = q2B0E0...

P 10.1 β = α, d = 2mv0 eB cos θ P 10.2 t = πm qB P 10.3 a) ẍ(t) = 0, ÿ(t) = qB0ż m , z̈(t) = q m (E0 cos (Ωt)−B0ẏ) b) ẋ(t) = 0, ẏ(t) = q2B0E0 m2( qB0 m −Ω2) (cos (Ωt)− cos qB0 m t), ż(t) = qE0 m( qB0 m −Ω2) ( qB0 m sin ( qB0 m t)− Ω sin(Ωt)) c) x(t) = 0, y(t) = q2E0B0 m2( qB0 m −Ω2) ( sin (Ωt) Ω − m qB0 sin qB0 m t), z(t) = q2E0 m( qB0 m −Ω2) (cos (Ωt)− cos qB0 m t) Si Ω = qB0/m la partícula entra en resonancia y la amplitud de su movimiento se vuelve infinita. P 10.4 a) |vcritico| = qLB m b) Si la velocidad es mayor que ese vcritico, la carga escapa de la zona de campo, sino la carga se devuelve siguiendo una trayectoria de semicircunferencia. c) h =  πm qB vB v0 < vcritico m qB vB arcsin qLB v0m v0 > vcritico P 10.5 a) v = 6 · 107 [m/s]. b) |B| = 1 600 [T]. El campo magnético debe apuntar hacia dentro de la hoja. c) El electrón choca con una de las placas. P 10.6 I2 = 2mgd(a+d) µ0I1ab , la corriente I2 debe tener sentido horario. P 10.7 |~v| = eB0 m √ R2 + ( s 2π )2 P 10.8 La velocidad debe ser igual a v = 1√ ε0µ0 = c (velocidad de la luz). El resultado no es válido ya que para velocidad de esa magnitud no es posible usar la física tradicional. P 10.9 a) L(r) = L0 + eB · r 2−a2 2 b) v(b) = √ 2eV0 m c) Bc = 2mb e(b2−a2) √ 2eV0 m