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Electromagnetismo y Análisis Vectorial Marco A. Merma Jara http://mjfisica.blogspot.com Marzo 2019 Teoría de Campos Electromagnéticos Marco A. Merma Jara Electromagnetismo Estudio de los fenómenos electromagnéticos ocasionados por cargas eléctricas en reposo o en movimiento Marco A. Merma Jara Modelo electromagnético • Para construir modelos electromagnéticos • Pasos – Paso1. • Definir algunas cantidades básicas aplicables al tema – Paso2 • Especificar las reglas de operación (las matemáticas) de estas cantidades – Paso3 • Postular algunas relaciones fundamentales, basados en observaciones experimentales realizadas en condiciones controladas y sintetizadas por mentes brillantes Marco A. Merma Jara El modelo electromagnético • Enfoque inductivo – Desarrollo histórico – Observación, experimentación, ley física • Enfoque deductivo – Razonamiento a partir de fenómenos particulares – Para llegar a principios generales – Se parten de axiomas que pueden derivar en leyes y teoremas específicos – Se verifican con observaciones experimentales Marco A. Merma Jara Cantidades básicas del modelo electromagnético Cantidades fuente Carga eléctrica Cantidades campo C106,1e 19 La carga se conserva La carga está cuantizada E Intensidad de campo eléctrico D Densidad de flujo de campo eléctrico B Densidad de flujo magnético H Intensidad del campo magnético Marco A. Merma Jara Cantidades fundamentales del campo electromagnético Intensidad del campo eléctrico Densidad del flujo eléctrico o desplazamiento eléctrico D Densidad del flujo magnético Intensidad del campo magnético B H Marco A. Merma Jara Cantidades fundamentales del campo electromagnético Marco A. Merma Jara Unidades del SI y constantes universales Marco A. Merma Jara Constantes fundamentales del electromagnetismo s/m103c 8 Rapidez de la luz Permitividad eléctrica 128,85 10 /o F m Permeabilidad magnética 74 10 /o H m 1 o o c Marco A. Merma Jara Constantes universales del electromagnetismo En el espacio libre (vacío) Marco A. Merma Jara Escalares y vectores • Magnitud escalar – Cantidad física que solo posee magnitud • Magnitud Vectorial – Cantidad física que posee magnitud y dirección • Campo – Función que específica una cantidad (física) particular en cualquier parte de una región del espacio – Ejemplos • Campos escalares • Campos vectoriales Marco A. Merma Jara Suma y resta de vectores Dos vectores A y B Regla del paralelogramo Cabeza-cola: A+B Cola-cabeza : B+A Marco A. Merma Jara Suma y resta de vectores ˆ ˆ ˆ x x y y z zA A a A a Aa ˆ ˆ ˆ x x y y z zB B a B a B a S⃗=(Ax+Bx) âx+(A y+By) â y+(Az+Bz) âz Suma ˆ ˆ ˆx x x y y y z z zD = A B a + A B a + A B a Resta Marco A. Merma Jara Producto escalar (punto, interno) BA BA cos AB Marco A. Merma Jara Producto escalar zyx a2a3a2A 3 4 5x y zB a a a (2)(3 ) (3 )(4 ) ( 2)( 5 )A B 8A B 8B A A B B A Marco A. Merma Jara Producto vectorial (cruz, externo) Marco A. Merma Jara Regla de la mano derecha Marco A. Merma Jara Producto cruz A⃗×B⃗= âx â y âz Ax A y Az Bx B y Bz ¿ Si A y B vectores ˆ ˆ ˆ x x y y z zA A a A a Aa ˆ ˆ ˆ x x y y z zB B a B a B a A B = B A Marco A. Merma Jara Producto de tres vectores Producto escalar triple Marco A. Merma Jara Productos vectoriales Triple producto escalar Triple producto vectorial Regla bac.cab A B×C =B C×A =C A×B A× B C =B A C -C A B Si A,B,C son vectores Marco A. Merma Jara Operadores vectoriales El operador nabla ˆ ˆ ˆx y za a ax y z Coordenadas cartesianas o rectangulares Vectores unitarios Operador Nabla Marco A. Merma Jara El operador Nabla 2 A A U U Si A es un campo vectorial Si U es un campo escalar Divergencia Rotacional Gradiente Laplaciano Marco A. Merma Jara Divergencia Si A es un campo vectorial ∇ ⋅ A⃗=( ∂ ∂x âx+ ∂ ∂ y â y+ ∂ ∂z âz) ⋅ (Ax âx+A y â y+Az âz) Donde q es la fuente Marco A. Merma Jara Rotacional Si A es un campo vectorial ∇× A⃗= âx â y âz ∂ ∂x ∂ ∂ y ∂ ∂ z A x A y A z Marco A. Merma Jara Gradiente de un campo escalar V ( )x y zV a a a Vx y z Marco A. Merma Jara Identidades nulas 0)V( Si V es un campo escalar Si el rotacional de un campo vectorial es nulo, entonces el campo escalar puede expresarse como el gradiente de un campo escalar 0A Si Entonces existe un campo escalar V, tal que A V Marco A. Merma Jara Identidad 0)A( La divergencia de cualquier rotacional de cualquier campo vectorial es nulo Si la divergencia de un campo vectorial es nulo, entonces el campo vectorial es solenoidal y puede expresarse como el rotacional de otro campo vectorial B A 0B Si Entonces Marco A. Merma Jara Clasificación de campos Marco A. Merma Jara Teorema de Helmholtz Un campo vectorial está determinado si su divergencia y su rotacional están especificados en todos ,los puntos Marco A. Merma Jara Sistemas de coordenadas ortogonales Las leyes del electromagnetismo son independientes del sistema de coordenadas Cuando tres superficies son mutuamente perpendiculares, se tiene Un sistema de coordenadas ortogonales • Existen muchos sistemas de coordenadas ortogonales Los principales 1. Sistema de coordenadas cartesianas ( rectangulares) 2. Sistema de coordenadas cilíndricas 3. Sistema de coordenadas esféricas Marco A. Merma Jara Coordenadas cartesianas x y z ˆ ˆ ˆ, ,x y za a a Vectores unitarios cartesianos ( , , )P x y z ˆ ˆ ˆx x y y z zA A a A a A a Componentes , ,x y zA A A Marco A. Merma Jara Ejercicio Dado un vector ˆ ˆ ˆ2 2 2x y zA a a a a) Determine su magnitud b) Determine la expresión del vector unitario c) Determine el ángulo que forma el vector A con el eje z Marco A. Merma Jara Coordenadas cilíndricas ˆ ˆ ˆ, , za a a Vectores unitarios cilíndricos Componentes ˆ ˆ ˆ ρ ρ z zA = A a + A a + A a ρ j zA , A , A cos x = ρ y = ρsen z = z 2 2 1 y ρ = x + y = tg z = z x ρ r Marco A. Merma Jara Coordenadas esféricas r=√x2+ y2+z2 θ =tg− 1√x 2 + y2 z ϕ=tg − 1 y x x=r senθ cosϕ y=r senθ senϕ z=r cosθ Marco A. Merma Jara Relación entre coordenadas Marco A. Merma Jara Relaciones entre coordenadas Transformación del vector A de cartesianas a cilíndricas Transformación del vector A de cilíndricas a cartesianas Marco A. Merma Jara Relación entre coordenadas Cartesianas a esféricas De esféricas a cartesianas Marco A. Merma Jara Ejercicio: Expresar el vector B en coordenadas cartesianas y cilindricas. Halle B(-3,4,0) y B(5,π/2 ,-2) 10 cosr θB = a + r θa + ar Solución Marco A. Merma Jara Los tres sistemas de coordenadas Marco A. Merma Jara Teorema de la divergencia V Volumen A Campo vectorial S Área A Campo vectorial AdV = A dS Marco A. Merma Jara Teorema de Stokes S :Área A: Campo vectorial l :elemento del camino (línea) C: Camino recorrido ∮S ∇× A⃗ dS=∮C A⃗ ⋅ d l⃗ Marco A. Merma Jara Nabla Coordenadas cartesiana (x,y,z) Marco A. Merma Jara Nabla Coordenadas cilíndricas ( , , )r z Marco A. Merma Jara Nabla Marco A. Merma Jara Identidades Marco A. Merma Jara Referencias • David K. Cheng, Fundamentos de Electromagnetismo para Ingeniería • Matthew N. O. Sadiku , Elementos de Electromagnetismo, 3ra Edición
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