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UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 1 EXP.5: CARGA Y DESCARGA DE CONDENSADORES EN CIRCUITOS RC. Celeste Bugman 201551513-1 celeste.bugman@sansano.usm.cl Franco Espinoza 201551575-1 franco.espinoza@sanasano.usm.cl Giovanna Sánchez 201451577-4 giovanna.sanchez.14@ sansano.usm.cl 1. Resumen La experiencia consistió en el estudio del proceso de carga y descarga de un condensador. Además, mediante el análisis del comportamiento de dos capacitores en paralelo se comprobó el método de media amplitud. Para la primera parte se utilizó un circuito conformado por una fuente de poder (a un voltaje constante de 3[𝑉]), una resistencia de 100[𝑘Ω] y un condensador, se obtuvo el voltaje asociado al condensador cada un segundo mediante el Software GDM-396 Interface y según los resultados, se comprobó el comportamiento teórico de la carga y descarga. Para la segunda parte se conectó un capacitor en paralelo al circuito ya utilizado y mediante el mismo procedimiento se monitoreó el voltaje de éste al ser descargado, de esta forma se comprobó el comportamiento teórico, y se obtuvo la constante de tiempo característico. 2. Introducción Los circuitos RC se caracterizan por ser capaces de filtrar señales eléctricas de acuerdo a sus frecuencias, dicha propiedad es utilizada en campos muy específicos y a la vez muy importantes. Un ejemplo de estos campos es la cardiología ya que circuitos de estas características se utilizan en marcapasos y desfibriladores, dichos circuitos se introducen cerca del corazón para mantener un latido rítmico y de esta forma evitar anomalías que podrían implicar hasta la muerte. Es por ello que es de vital importancia tener claro el funcionamiento de estos aparatos, como se cargan y como se descargan para así controlar el dispositivo en todo momento y evitar que deje de funcionar sin previo aviso. En la experiencia se estudió el comportamiento del voltaje en función del tiempo en dispositivos RC, esto mediante la carga y descarga del capacitor que contienen. 3. Objetivos 2.1 -Principal: • Comprobar el comportamiento teórico del método de media amplitud mediante un circuito RC con capacitores en paralelo. • Analizar el comportamiento de carga y descarga de un condensador. 2.2 -Específicos: • Obtener la constante de tiempo característico de un circuito RC con dos capacitores en paralelo mediante el estudio de la relación diferencia de potencial- tiempo en uno de ellos. • Identificar .la posicion de los elementos en circuitos RC según sus polaridades. 4. Marco Teórico Dos elementos conductores separados por un aislantes forman lo que llamamos capacitor o condensador, el cual es un dispositivo que se utiliza para almacenar y liberar energía. Los capacitores funcionan con un campo eléctrico, que almacena energía lentamente en sus placas, alimentado por una fuente de fuerza electromotriz “fem”, donde la carga almacenada es proporcional a la diferencia de potencial entre mailto:celeste.bugman@sansano.usm.cl UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 2 ambos conductores. A esta razón se le llama capacitancia: 𝐶 = 𝑄 △ 𝑉 (1) Cuando los capacitores se conectan en serie, la capacitancia equivalente se despeja desde la siguiente relación: 1 𝐶𝑒 = ∑ 1 𝐶𝑖 (2) Al encontrarse en serie, la carga es igual en todos sus elementos, mientras que el voltaje de la fuente corresponde a la suma de las diferencias de potencial asociadas a cada capacitor utilizado. Por otro lado, al conectar capacitores en paralelo, la capacitancia equivalente se define como: 𝐶𝑒 = 𝐶1 + 𝐶2 + 𝐶3. . (3) En este caso el voltaje es constante en el circuito, mientras que la carga asociada a la fuente corresponde a la suma de las cargas vinculadas a cada condensador. Se denomina como circuito RC al cual posee entre sus elementos al menos una resistencia y un condensador. Carga de un condensador: Si se desea cargar un condensador inicialmente descargado, es necesario aplicar un voltaje 𝜀0, de ésta forma la carga comienza a fluir y de a poco se acumula en éste. Una vez que adquiere su carga máxima, la corriente cesa en el circuito. La carga del condensador se puede expresar de la siguiente forma: 𝑞(𝑡) = 𝐶𝜀0 (1 − 𝑒 −𝑡 𝜏 ) (4) Donde τ corresponde a la constante de tiempo característico, que se define como el producto entre la resistencia equivalente y la capacitancia equivalente del circuito: τ = 𝐶𝑒 ∙ 𝑅𝑒 (5) De la definición de capacitancia, se puede expresar el voltaje como función de tiempo: 𝑉𝑐(𝑡) = 𝜀0 (1 − 𝑒 −𝑡 𝜏 ) (6) De donde se desprende: ln(𝜀0 − 𝑉𝑐(𝑡)) = ln(𝜀0) − 𝑡 τ (7) Descarga de un condensador: Para un capacitor con carga inicial 𝑄0, que comienza a descargarse en un circuito RC, su carga en función del tiempo corresponde a: 𝑞(𝑡) = 𝑄0𝑒 −𝑡 𝜏 (8) Mientras que la disminución de voltaje es: 𝑉𝑑(𝑡) = 𝜀0𝑒 −𝑡 𝜏 (9) Desde donde se obtiene: ln(𝑉𝑑(𝑡)) = ln(𝜀0) − 𝑡 τ (10) Por otro lado, el tiempo que el circuito RC tarda en disminuir a la mitad de su tensión inicial corresponde a: 𝑡1/2 = τ ln (2) (11) Es importante mencionar que en ésta relación se basa el método de media amplitud. 5. Desarrollo Experimental 5.1 -Materiales: 1. DC Power Supply. Marca Mastech. Modelo HY3003D-3. 2. 2 Multímetros. Marca Gwinstek. Modelo GDM-396. 3. Tablero Protoboard. 4. Cables. 5. Software GDM-396 Interface. 6. Resistencia. 100[𝑘𝑂ℎ𝑚]. 0,5[𝑊]. 7. 2 Condensadores. 470[𝜇𝐹].16[𝑉]. UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 3 5.2 -Montaje: Figura Nº1: Montaje utilizado para estudiar el comportamiento de la carga y descarga del condensador, la resistencia utilizada corresponde a 100[𝑘𝛺], el condensador a 470[𝜇𝐹] y se utilizó un voltaje constante de la fuente igual a 3,01[𝑉]. Figura Nº2: Montaje utilizado para la comprobación del método de media amplitud, la resistencia corresponde a 100[𝑘𝛺] y ambos condensadores a 470[𝜇𝐹]. 5.3-Método Experimental: Para estudiar la carga y descarga de un condensador en un circuito RC se utiliza el circuito N°1 (Figura N°1), donde se conectan en serie una fuente de alimentación, un resistor de resistencia constante y un capacitor de capacitancia constante. El capacitor debe posicionarse de modo tal que la región positiva quede orientada hacia la salida positiva de la fuente. Además, se debe conectar un multímetro que mida el voltaje en el capacitor (Mediante el software mencionado en Materiales). Una vez realizada la conexión y teniendo el condensador descargado, se aplica al circuito una fem de aproximadamente 3[𝑉], y se comienza la medición de voltaje, mientras se carga el capacitor, hasta que se alcanza un valor igual al de la fem. Alcanzado este valor, se debe realizar un cortocircuito en el sistema y apagar la fuente, para medir el voltaje del capacitor, mientras éste se descarga. Como segunda etapa, se procede al estudio de descarga de un capacitor en un circuito RC con dos condensadores. Para cumplir el objetivo, se utiliza el circuito N°2 (Figura N°2), que consiste en conectar un capacitor (C2) en paralelo al capacitor (C1) del circuito N°1 (En esta ocasión el multímetro medirá el voltaje de C2). Entonces, se enciende la fuente hasta que se carguen los capacitores y se genera un cortocircuito para comenzar la medición de tensión mientras se descargan los capacitores. 6. Datos GráficoNº1: Linealización de la diferencia del voltaje de la fuente y del condensador en el proceso de carga en función del tiempo. Gráfico Nº2: Linealización del voltaje asociado al Ln(E-V) = -0.0208t + 0.9369 R² = 0.9974 -4,000 -3,000 -2,000 -1,000 0,000 1,000 2,000 -50 0 50 100 150 200 250 Ln (E -V ) Tiempo [s] Ln[V] = -0.0218t + 1.0242 R² = 0.9975 -5 -4 -3 -2 -1 0 1 2 -50 0 50 100 150 200 250 Ln (v o lt aj e) Tiempo [s] UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 4 condensador en el proceso de descarga en función del tiempo. Gráfico Nº3: Relación exponencial entre el voltaje del capacitor y el tiempo asociada a la descarga del condensador. Gráfico Nº4: Relación exponencial entre el voltaje del capacitor y el tiempo asociada a la descarga del capacitor en paralelo. 7. Análisis Para estudiar la carga de un capacitor se usa el circuito N°1, en el cual se conecta una resistencia de 𝑅 = 100[𝐾Ω] y un capacitor de capacitancia 𝐶1 = 470[μF]. Se aplica una fem de 𝜀 = 3,01 ± 0,01[𝑉], y se registran las mediciones de voltaje. Luego, motivado por la ecuación (7), se aplica logaritmo natural sobre la diferencia entre la fem y el voltaje medido y se grafica respecto al tiempo (Gráfico N°1), del cual se obtiene la ecuación empírica de carga: ln(𝜀 − 𝑉(𝑡)) = −0,021𝑡 + 0,9475 (12) De la ecuación, se aprecia que en 𝑡 = 0[𝑠], la función entrega aproximadamente el logaritmo natural de la fem, además el valor absoluto de la pendiente corresponde al recíproco del tiempo característico, es decir: 𝜏1 = (0,0213) −1 = 48[𝑠] Para estudiar la descarga, simplemente se provoca un cortocircuito del sistema, se apaga la fuente, y se registra la tensión, hasta que se alcanza un valor nulo. Ahora, impulsado por la ecuación (10), se aplica logaritmo natural sobre el voltaje medido, y se grafica en función del tiempo (Gráfico N°2), obteniéndose la ecuación de descarga: ln(𝑉(𝑡)) = −0,0218𝑡 + 1,0242 (13) Nuevamente, en 𝑡 = 0, se tiene un valor aproximado de ln (𝜀). La pendiente, corresponde al valor negativo e inverso de 𝜏, con lo cual: 𝜏2 = (0,0218) −1 = 45,9[𝑠] Además, se grafica el voltaje de descarga en función del tiempo (Gráfico N°3), describiendo una curva de carácter exponencial, definida por la ecuación: 𝑉(𝑡) = 2.7848𝑒−0,022𝑡 (14) Por su lado, se sabe de la ecuación (5), que el valor referencial de 𝜏 es: 𝜏𝑟𝑒𝑓𝑒𝑟𝑒𝑛𝑐𝑖𝑎𝑙 = 47[𝑠] Para la etapa final de la experiencia, como se mencionó en la sección de método experimental, se añade un capacitor en paralelo de capacitancia 𝐶2 = 𝐶1 = 470[𝜇𝐹]. De este modo, en el nodo, la intensidad de la corriente es igual para ambos capacitores, así la carga en ambos elementos se produce simultáneamente. Entonces, se quita la resistencia para que la carga máxima se produzca instantáneamente, luego, se conecta la resistencia, se provoca un V = 2.7848e-0.022t R² = 0.9975 -0,5 0 0,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 -100 0 100 200 300 V o lt aj e [V ] Tiempo [s] V = 2.5079e-0.01t R² = 0.9987 -0,5 0 0,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 -200 0 200 400 600 V o lt aj e [V ] Tiempo [s] UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 5 cortocircuito y se apaga la fuente para proceder como se hizo antes con la medición de voltaje en el desarrollo de la descarga. Se representa luego la relación entre el voltaje y el tiempo (Gráfico N°4), obteniéndose un gráfico que denota el decaimiento exponencial de la carga, con la función: 𝑉 (𝑡) = 2.5079𝑒−0,01𝑡 (15) Luego, a los 66[𝑠] se alcanza el voltaje medio, y por la ecuación (11), el tiempo característico es: 𝜏3 = 95[𝑠] Pero se sabe que debido a que existen dos condensadores en paralelo, 𝜏3 es el doble del 𝜏𝑟𝑒𝑓𝑒𝑟𝑒𝑛𝑐𝑖𝑎𝑙: 𝜏3 2 = 47[𝑠] = 𝜏𝑟𝑒𝑓𝑒𝑟𝑒𝑛𝑐𝑖𝑎𝑙 Por otro lado, la capacitancia equivalente es 940[𝜇𝐹], así que usando la ecuación (5): 𝜏3,𝑟𝑒𝑓 = 94[𝑠] 8. Discusión Se tiene que 𝜏3 es netamente experimental y 𝜏3,𝑟𝑒𝑓 depende de conocimientos teóricos, el error porcentual asociado a la diferencia entre ambos datos corresponde a: 𝑒𝑟𝑟𝑜𝑟% = 1,1% Lo cual indica que los datos asociados al Gráfico Nº4 son exactos. Por otro lado el coeficiente de correlación corresponde: 𝑅2 = 0,9987 El cual difiere en el tercer decimal con respecto a la unidad idílica, lo cual indica que los datos son muy precisos y las mediciones son correctas. Los coeficientes de correlación asociados al Gráfico Nº1 y Gráfico Nº2, corresponden respectivamente a: 𝑅1 2 = 0,9974 𝑅2 2 = 0,9975 Estos valores difieren de la unidad idílica en el tercer decimal lo que indica que en ambos casos las variables se comportan efectivamente de la forma esperada, y que los datos asociados a ellas son precisos. Otro factor que permite asegurar este comportamiento, es la pendiente que acompaña al tiempo en ambos gráficos: 𝑚1 = −0,0208 𝑚2 = −0,0218 La pendiente referencial calculada con la resistencia utilizada de 100[𝑘Ω] y el condensador de 470[𝜇𝐹] es equivalente a: 𝑚𝑟𝑒𝑓 = −0,0213 Por lo tanto el error porcentual asociado a ambos valores corresponde a: 𝑒𝑟𝑟𝑜𝑟%𝑚1 = 2,35% 𝑒𝑟𝑟𝑜𝑟%𝑚2 = 2,35% Por otro lado, el elemento independiente asociado a cada uno de los gráficos corresponde, respectivamente, a: 𝑓1(0) = 0,9369 𝑓2(0) = 1,0242 Teóricamente, este valor corresponde (Como se mencionó) al valor ln(𝜀), donde 𝜀 corresponde al voltaje de la fuente 3,01[𝑉], por lo tanto: 𝑓𝑟𝑒𝑓(0) = 1,1019 El error porcentual asociado a ambos valores independientes corresponde respectivamente: 𝑒𝑟𝑟𝑜𝑟%𝑓1 = 14,97% 𝑒𝑟𝑟𝑜𝑟%𝑓2 = 7,051% Se aprecia que el error asociado al valor que acompaña al tiempo no es mayor, ya que los valores difieren en el tercer decimal, por otro lado los errores asociados al elemento independiente UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 6 son claramente de mayor magnitud, lo que se explica, al igual que el error asociado a la constante del tiempo característico, por error experimental asociado a los instrumentos utilizados y al estado de los elementos empleados en el circuito. Es importante mencionar que la experimentación puede mejorarse y por lo tanto se pueden reducir los errores, utilizando artefactos en mejor estado, que no posean elementos sueltos, ya que el circuito al estar firmemente acoplado se comporta respecto a los márgenes teóricos. 9. Conclusión Finalizada la experiencia, se comprende como armar un circuito RC y como posicionar los condensadores de acuerdo a su polaridad y a la del resto de los elementos. Con base en las ecuaciones de carga (ecuación (12)) y descarga (ecuación (13)), y en los Gráfico N°3 y Gráfico N°4, se comprueba que la carga de un capacitor tiene un carácter exponencial. Luego, se comprueba según las mediciones que el voltaje del capacitor tiende al voltaje aplicado por la fem. Si no hay resistencia que anteceda un condensador (El circuito no es RC), entonces éste se carga instantáneamente, comprobado al cargar los condensadores en paralelo. Para el circuito RC, en la carga y en la descarga, se obtuvieron tiempos característicos de 48[𝑠] y 45,9[𝑠], es decir, salvo unas diferencias (Por motivos ya mencionados), el tiempo característico es una constante. El método de media amplitud es una herramienta válida, pues se obtiene una constante de tiempo característico cercana a la referencial, en este caso 𝜏3 ≈ 𝜏𝑟𝑒𝑓. Para condensadores en paralelo de igual capacitancias, el tiempo característicoaumenta proporcionalmente al número de capacitores conectados, pues 𝜏3 = 95[𝑠], es el doble de 𝜏𝑟𝑒𝑓𝑒𝑟𝑒𝑛𝑐𝑖𝑎𝑙, para el circuito N°1, según se demostró en Análisis. En general, la constante aumenta proporcionalmente a la capacitancia equivalente. 10. Bibliografía 1. Sears, Zemansky, Young, Freedman. (1999). Fisica Universitaria con fisica moderna. Naucalpán de Juárez, Edo. de México: Pearson. 2. Tipler-Mosca. (2005). Física para la Ciencia y la Tecnología. México, D.F.: Reverté. 11. Anexos Cálculo de la constante de tiempo característico: Como se mencionó anteriormente el tiempo medio corresponde a 66[𝑠], y según el método de media amplitud: 𝜏 = 𝑡1 2⁄ ln (2) 𝜏 = 95[𝑠] Por otro lado como se mencionó en marco teórico 𝜏 corresponde al producto entre la resistencia e la capacitancia equivalente, por lo tanto: 𝜏 = 𝐶𝑒𝑞 ∙ 𝑅 (16) Experimentalmente los capacitores utilizados se encuentran en paralelo, por lo tanto la capacitancia equivalente corresponde a la suma de ellos: 𝐶𝑒𝑞 = 470[𝜇𝐹] + 470[𝜇𝐹] = 940[𝜇𝐹] Por otro lado la resistencia utilizada experimentalmente corresponde a 100[𝑘Ω]. UNIVERSIDAD TÉCNICA FEDERICO SANTA MARÍA CAMPUS SANTIAGO LABORATORIO FIS 120 SEGUNDO SEMESTRE 2016 7 Despejando y utilizando el sistema internacional, se obtiene: 𝜏 = 94[𝑠] Cálculo del error porcentual: 𝑒𝑟𝑟𝑜𝑟% = | 𝑥𝑣 − 𝑥𝑖 𝑥𝑣 | ∙ 100% (17) Despeje de la ecuación (7): 𝑉𝑐(𝑡) = 𝜀0 (1 − 𝑒 −𝑡 𝜏 ) 𝑉𝑐(𝑡) = 𝜀0 − 𝑒 −𝑡 𝜏 𝜀0 𝜀0 − 𝑉𝑐(𝑡) = 𝑒 −𝑡 𝜏 𝜀0 ln(𝜀0 − 𝑉𝑐(𝑡)) = ln(𝜀0) − 𝑡 τ (7) Despeje de la ecuación (10) 𝑉𝑑(𝑡) = 𝜀0𝑒 −𝑡/𝜏 ln(𝑉𝑑(𝑡)) = ln(𝜀) − 𝑡 𝜏 (6)
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