CORRIENTE ELÉCTRICA

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ELECTROMAGNETISMO Y 
ELECTROTECNIA
CLASE 14
MARTES 12 DE OCTUBRE DE 2021
APREDIZAJES ESPERADOS. Al término de la unidad el alumno será capaz de
1)Calcular intensidad de corriente en materiales conductores
2) Utilizar la ley de Ohm para calcular voltaje, intensidad de corriente y 
resistencia eléctrica en conductores.
3) Calcular la resistencia eléctrica de un material 
4) Calcular potencia eléctrica en conductores
CONTENIDOS
1) Corriente eléctrica.
2) Intensidad de corriente eléctrica
3) Resistencia eléctrica.
4) Ley de Ohm.
5) Potencia eléctrica
CORRIENTE ELÉCTRICA. INTENSIDAD DE CORRIENTE
ELÉCTRICA.
Una corriente eléctrica es un flujo de portadores de carga eléctrica. Es
decir, un movimiento ordenado de portadores de carga eléctrica.
Estos portadores pueden moverse en el interior de materiales sólidos,
líquidos, gases o en el espacio libre.
Los portadores de carga (partículas con carga eléctrica) pueden ser:
i) Electrones, como es el caso de corriente eléctrica en materiales sólidos
conductores( alambres de cobre, aluminio, etc.)
ii) Iones (con carga positiva o negativa),como es el caso de la corriente
eléctrica que se genera en el proceso de electrolisis, en los rayos que se
producen durante las tormentas eléctricas, en el viento solar, etc.
iii) Protones, como es el caso de los aceleradores de partículas. Los haces
de protones que viajan en los túneles lo hacen en un medio
prácticamente al vacío.
Una corriente eléctrica puede contener uno o mas tipos de portadores
de carga. Consideremos portadores de carga que se mueven en cierto
material y supongamos que en un punto del material durante un cierto
tiempo t pasa la cantidad de carga q. La intensidad media de corriente
en dicho punto se define como la razón entre la cantidad de carga q y el
tiempo t. El símbolo para la intensidad de corriente es I.
𝐼𝑚 =
∆𝑞
∆𝑡
(1)
Se mide en Coulomb/segundo y lleva el nombre de Ampere
Ampere = Coulomb/segundo; A= C/s
EJEMPLO 1: Cuando se enciende una linterna de uso común la intensidad
de corriente es aproximadamente entre 0,5 A y 1 A, la intensidad de
corriente en los cables de un motor de arranque de un vehículo es del
orden de 200 A. Las corrientes en los circuitos de radio o de televisión se
expresan usualmente en mA o A, en los circuitos domiciliarios se
expresan en A y en los circuitos de computadoras del orden de nA. De 80 a
600 mA produce fibrilación ventricular a los 0.1 s, paro cardíaco y muerte
Formalmente podemos definir la intensidad de corriente del siguiente
modo:
𝐼 =
𝑑𝑞
𝑑𝑡
(2) de modo que 𝑄 = ׬ 𝐼 𝑡 𝑑𝑡 (3)
EJEMPLO 2. Un haz de electrones dirigido hacia abajo en un microscopio
electrónico, transporta 3,20 C de carga negativa en 200 ms, que
atraviesan la cámara de vacío del instrumento. Calcule la intensidad de
corriente y la cantidad de electrones en el haz por cada segundo.
SOLUCIÓN: I = 16.0 A; 
Cantidad de electrones por segundo = 1.001014.
Carga del electrón = -1.610-19 C
EJEMPLO 3 Un alambre circular de radio R y densidad de carga  constante,
gira con rapidez angular  constante en torno de un eje perpendicular a él
y que pasa por el centro del alambre. Hállese la intensidad de corriente
eléctrica.
SOLUCIÓN: I = ∙R∙
EJEMPLO 4. Un disco de espesor despreciable, radio R y densidad de carga
superficial  constante, gira en un plano horizontal en torno a un eje
perpendicular al disco y que pasa por su centro con rapidez angular 
constante. Hallar la intensidad de corriente superficial.
SOLUCIÓN. I = ∙R2∙/2.
EJEMPLO 5. Se tiene una esfera de radio 13 cm. Por un alambre fluye una
corriente de 1.0000020 A que entra en ella. Por otro alambre fluye una
corriente de 1.0000000 A que sale de ella. ¿Cuánto tiempo le tomará a la
esfera aumentar su potencial en 980 Volt?
SOLUCIÓN. El potencial de una esfera conductora es 𝑉 =
1
4𝜋𝜀𝑜
𝑄
𝑅
; Q es la
carga de la esfera y R es el radio. De este modo 𝑄 = 4𝜋𝜀𝑜𝑅 ∙ 𝑉.
𝑄 = 4𝜋 ∙ 8.854 ∙ 10−12
𝐶2
𝑁𝑚2
13 ∙ 10−2𝑚 ∙ 980 𝑉𝑜𝑙𝑡 = 1.41749 ∙ 10−8C
𝐼 =
𝑑𝑞
𝑑𝑡
: 𝑑𝑞 = 𝐼𝑑𝑡 ⇒ 𝑄 = ׬ 𝐼𝑑𝑡 = 𝐼∆𝑡, ; ∆𝑡 =
𝑄
𝐼
; ∆𝑡 =
1.41749∙10−8𝐶
20∙10−7 𝐴
= 7,1 ∙ 10−3s
VECTOR DENSIDAD DE CORRIENTE.
Supondremos el caso de corrientes eléctricas en medios materiales
homogéneos e isótropos, es decir sus propiedades físicas no cambian en el
tiempo y son las mismas en todas las direcciones. Por otra parte supondremos
que hay un solo tipo de portador de carga con carga q cada uno. Este es el caso
de la corriente eléctrica en medios metálicos (conductores).
Los electrones y iones en el medio material no están fijos, los iones que
forman una red cristalina rígida y tridimensional, tienen movimiento de vibración
en torno a posiciones relativamente fijas, los electrones por otro lado se mueven
libremente en el interior del material, el movimiento es totalmente aleatorio con
una rapidez media aproximada de 106 m/s. este movimiento aleatorio de los
electrones no es una corriente eléctrica.
Para tener una corriente eléctrica en el interior del material necesitamos un
campo eléctrico 𝐸 dentro del conductor que aplica una fuerza Ԧ𝐹 = 𝑞𝐸 sobre cada
portador de carga que lo acelera en la dirección del campo eléctrico (se supone
que los portadores de carga tienen carga q positiva).
Cada portador de carga es acelerado, pero no se mueve en un medio
libre, sino más bien en un medio lleno de partículas mas o menos fijas y
vibratorias (los iones) y por tanto cada portador de carga sufre continuas
colisiones con los iones fijos. El efecto neto del campo eléctrico es que
cada portador de carga además del movimiento térmico, adquiere un
movimiento lento de deriva en la dirección del campo eléctrico,
caracterizado por una velocidad de deriva o de arrastre del orden de 10-2
m/s.
•P1
P2•
P3•
MOVIMIENTO NETO DE CARGAS
TRAYECTORIA TÍPICA DE UN ELECTRÓN
CUANDO NO HAY CAMPO ELÉCTRICO.
NO HAY FUERZA NETA SOBRE LOS ELECTRONES. LOS
ELECTRONES SE TRASLADAN AL AZAR DENTRO DEL
MATERIAL.
NO HAY UNA CORRIENTE NETA.
TRAYECTORIA TÍPICA DE UN ELECTRÓN EN EL
INTERIOR DE UN CONDUCTOR CON CAMPO ELÉCTRICO.
LA FUERZA ELÉCTRICA IMPONE UNA PEQUEÑA
VELOCIDAD DE DERIVA AL MOVIMIENTO ALEATORIO DEL
ELECTRÓN.
HAY UNA CORRIENTE ELÉCTRICA.
VELOCIDAD DE DERIVA : Vd = 10
-2 m/s
ESTRUCTURAS CRISTALINAS DE MATERIALES
RELACION ENTRE INTENSIDAD DE CORRIENTE Y DENSIDAD DE CORRIENTE.
Suponemos un conductor cilíndrico de sección transversal A y un campo eléctrico
𝐸 dirigido de izquierda a derecha en el interior del conductor. Supondremos
además que hay n portadores de carga por unidad de volumen y que los
portadores de carga son todos iguales con la misma carga q positiva y que
adquieren la misma velocidad de arrastre 𝑣𝑑. En un intervalo de tiempo dt cada
portador de carga tiene un desplazamiento Ԧ𝑣𝑑𝑑𝑡. Los portadores de carga que
salen de la cara derecha del cilindro sombreado de longitud 𝑣𝑑𝑑𝑡 durante el tiempo
dt son todos aquellos que están contenidos en el cilindro sombreado de longitud
𝑣𝑑𝑑𝑡.
𝑣𝑑𝑑𝑡𝐸
+q Ԧ𝑣𝑑 +q +q 
Ԧ𝑣𝑑
+q Ԧ𝑣𝑑 +q +q 
Ԧ𝑣𝑑 +q +q +q 
Ԧ𝑣𝑑 +q Ԧ𝑣𝑑
+q +q +q
A
El volumen del cilindro es 𝑉 = 𝐴𝑣𝑑𝑑𝑡 , puesto que el número de
portadores de carga por unidad de volumen es n y como hay un solo tipo
de portador de carga con carga q, la cantidad de carga contenida en el
cilindro es
d𝑞 = 𝑛𝑞𝐴𝑣𝑑𝑑𝑡
La intensidad de corriente es
𝐼 =
𝑑𝑞
𝑑𝑡
= 𝑛𝑞𝐴𝑣𝑑 (4)
Expresión que nos da la intensidad de corriente en función del número de
portadores por unidad de volumen, la carga de cada portador, la sección A
del conductor y la velocidad de arrastre 𝑣𝑑.
La intensidad de corriente por unidad de área define la magnituddel vector
densidad de corriente Ԧ𝐽
Ԧ𝐽 = 𝑛𝑞 Ԧ𝑣𝑑; (5) J = I/A (6)
J se mide en A/m2
Dado el carácter vectorial de la velocidad, la densidad de corriente es
también una cantidad vectorial que para nuestro caso apunta en la
dirección y sentido de la velocidad de arrastre.
Ԧ𝐽 = 𝑛𝑞 Ԧ𝑣𝑑 (7)
Notemos que si hay n+ portadores de carga positiva +q y n- portadores de
carga –q la densidad de corriente es
Ԧ𝐽 = Ԧ𝐽+ + Ԧ𝐽− = 𝑛+ +𝑞 Ԧ𝑣𝑑 + 𝑛
− −𝑞 − Ԧ𝑣𝑑 = 𝑛
+ + 𝑛− 𝑞 Ԧ𝑣𝑑 (8)
De esta manera los portadores de carga negativa definen un vector
densidad de corriente del mismo sentido que los portadores de carga
positiva. El sentido de la corriente es el definido por el sentido de
movimiento de los portadores de carga positiva y que es el mismo sentido
del vector Ԧ𝐽, sentido convencional de la corriente eléctrica.
EJEMPLO 6. Un alambre de cobre de calibre 18, tiene un diámetro de 1.02
mm. Este alambre transporta una corriente de intensidad 1.67 A. La
densidad de electrones libres es 8.51028 electrones por metro cúbico.
Determine la velocidad de deriva y el tiempo empleado en recorrer la
distancia de 1 m.
SOLUCIÓN. 𝑣𝑑 = 1.510
−4 𝑚
𝑠
; 𝑡 = 1ℎ𝑜𝑟𝑎 50 𝑚𝑖𝑛𝑢𝑡𝑜𝑠
La deriva de los portadores de carga puede interpretarse en términos
de energía. En efecto; el campo eléctrico efectúa trabajo al mover los
portadores de carga y esto significa un incremento de energía cinética de
los portadores de carga, la cual se transfiere al material a través de las
continuas colisiones con los iones relativamente fijos del material.
Producto de estas colisiones los iones incrementan su vibración y por
tanto su energía cinética de vibración, lo cual implica un incremento de la
temperatura del material. Efecto inevitable de la conducción de corriente.
Efecto que se aprovecha en forma útil, por ejemplo, los anafes eléctricos,
calentadores de agua, planchas eléctricas, etc.
RESISTIVIDAD ELÉCTRICA Y RESISTENCIA ELÉCTRICA. LEY DE OHM.
La densidad de corriente Ԧ𝐽 de un conductor depende de varios factores,
uno de ellos es el campo eléctrico y el otro las diversas propiedades físicas
del material.
En general la dependencia entre Ԧ𝐽 y 𝐸 puede ser muy compleja. Pero en
el caso de ciertos materiales, los conductores metálicos, a una
temperatura dada el vector Ԧ𝐽 es casi directamente proporcional con el
vector 𝐸 y la relación entre J y E es una constante (forma microscópica de
la Ley de Ohm).
Se define la resistividad  de un material como la relación entre las
magnitudes del campo eléctrico E y la densidad de corriente J.
𝜌 =
𝐸
𝐽
(9)
Tanto mayor es la resistividad tanto mayor es el campo eléctrico que se
necesita para tener una densidad de corriente determinada. Para un
conductor perfecto  = 0, y para un aislante perfecto  = .
En el SIU la unidad de  es 
𝑉𝑜𝑙𝑡/𝑚
𝐴/𝑚2
=
𝑉𝑜𝑙𝑡∙𝑚
𝐴
.
Veremos mas adelante que la razón Volt/A se denomina Ohm y se
simboliza por la letra , de modo que la resistividad se expresa en
Ohm∙m. La siguiente tabla nos muestra valores de la resistividad eléctrica
para diversos materiales.
La resistividad de un material que es característica para cada material
depende de la temperatura. En la medida que aumenta la temperatura de
un material, los iones del material vibran con mayor amplitud lo cual se
traduce en un incremento de la frecuencia de colisión con los portadores de
carga, esto dificulta la deriva y por tanto reduce la intensidad de corriente.
Dentro de cierto rango de temperatura (hasta 100 °C mas o menos) la
resistividad presenta un comportamiento lineal con la variación de
temperatura, comportamiento que viene descrito por la siguiente ecuación
𝜌 𝑇 = 𝜌𝑜 1 + 𝛼(𝑇 − 𝑇𝑜) (10)
Donde 𝜌𝑜 es la resistividad medida a una temperatura de referencia
𝑇𝑜 (usualmente elegida como 0 ° C o 20 °C). El factor  se denomina
coeficiente de temperatura de la resistividad. En la siguiente tabla se
muestran algunos valores de este coeficiente para diversos materiales.
La figura de la izquierda muestra la variación de la resistividad con la
temperatura para diversos materiales. La tabla de la derecha muestra los
valores del coeficiente de temperatura de la resistividad para algunos
materiales a 20 ° C
La resistividad del grafito (no es metal) disminuye al aumentar la
temperatura, pues a temperaturas mas altas se sueltan más electrones
de sus átomos y se tornan libres, por esta razón el coeficiente  del
grafito es negativo. Este mismo comportamiento se muestra en los
semiconductores. Ciertos materiales, entre ellos algunas aleaciones y
óxidos metálicos, presentan un fenómeno llamado superconductividad. A
medida que la temperatura baja, la resistividad disminuye
uniformemente como cualquier metal, pero luego a cierta temperatura To
se produce una transición de fase y la resistividad desciende
abruptamente a cero. Una vez que se establece una corriente en un
anillo superconductor, continua indefinidamente sin la presencia de
campo alguno que la impulse.
En el caso de un conductor de resistividad , la densidad de corriente Ԧ𝐽 en un punto
donde el campo eléctrico es 𝐸 , viene dada por
𝐸 = 𝜌Ԧ𝐽 (12)
Esta relación se conoce como forma microscópica de la ley de Ohm. 
Es conveniente expresar esta ley en forma macroscópica, en términos de magnitudes
físicas medibles tales como el voltaje y la intensidad de corriente. Consideremos un
conductor cilíndrico de sección constante A, y sea V la diferencia de potencial entre los
extremos de potencial mayor y potencial menor. La corriente siempre va de potencial
mayor a potencial menor.
𝑉 = 𝑉𝐴 − 𝑉𝐵 = 𝐴׬
𝐵
𝐸 ∙ 𝑑Ԧ𝑙 = 𝐴׬
𝐵
𝜌 Ԧ𝐽 ∙ 𝑑Ԧ𝑙
𝑉 = 𝜌 𝐴׬
𝐵 Ԧ𝐽 ∙ 𝑑Ԧ𝑙 = 𝜌
𝐼
𝐴
𝐴׬
𝐵
𝑑𝑙 = 𝜌
𝐿
𝐴
𝐼
La resistencia eléctrica del material se define entonces como
𝑅 = 𝜌
𝐿
𝐴
(13)
Como podemos apreciar de la definición de resistencia eléctrica, esta depende del tipo
de material a través de su resistividad, del largo del material y de la sección transversal
del material. La unidad de R es el Ohm y se simboliza por la letra .
Considerando que la resistividad eléctrica depende de la temperatura, la resistencia
eléctrica también depende de la temperatura. Dentro de pequeños intervalos de
temperatura la dependencia puede considerarse lineal.
𝑅 𝑇 = 𝑅𝑜 1 + 𝛼(𝑇 − 𝑇𝑜) (14)
Ro es la resistencia a la temperatura de referencia To, usualmente 0° C o 20 °C.
La ley de Ohm queda expresada en la forma 
𝑉 = 𝐼 ∙ 𝑅 (15)
Decimos que la ley de Ohm establece una proporcionalidad entre V e I. La relación V/i
define la resistencia eléctrica para cualquier material, pero solo cuando R es constante es
correcto llamar ley de Ohm a esta relación.
Materiales que obedecen y que no obedecen la ley de Ohm
EJEMPLO 7. La resistividad del agua de mar es aproximadamente 25 ∙m,
Los portadores de carga son Na+ y Cl- , existiendo aproximadamente
31026 iones por metro cúbico de cada especie. Si llenamos un tubo
plástico de 2 m de largo con agua de mar y conectamos los extremos a
una diferencia de potencial de 12 volt, calcular la velocidad de arrastre de
los portadores de carga.
SOLUCIÓN. vd = 0.02510
-7 m/s
EJEMPLO 8. Considere un cono truncado de base circular y radios a y b (a
< b) hecho con un material con resistividad  y altura H. Determine la
resistencia eléctrica entre sus caras circulares.
SOLUCIÓN. 𝑅 =
𝜌𝐻
𝜋𝑎𝑏
EJEMPLO 9. La región entre dos esferas conductoras concéntricas de
radios a y b está llena de un material de resistividad . Demuestre que la
resistencia eléctrica de este dispositivo es 𝑅 =
𝜌
4𝜋
1
𝑎
−
1
𝑏
. Deduzca una
expresión para la densidad de corriente en función del radio y de la
diferencia de potencial V entre las esferas.
SOLUCIÓN EJEMPLO 9. La diferencia de potencial V
entre la cara esférica interior de radio a y la cara
esférica exterior de radio b es V. La intensidad de
corriente I va desde la cara interior a la cara exterior
I = V /R donde R es la resistencia de la región
definida por las dossuperficies esféricas. Para
calcular R imaginamos una capa esférica de radio r y
espesor dr. Según la ecuación (13) la resistencia de
esta capa esférica es 𝑑𝑅 = 𝜌
𝑑𝑟
4𝜋𝑟2
, donde  es la
resistividad eléctrica constante. Integramos
න
0
𝑅
𝑑𝑅 =
𝜌
4𝜋
න
𝑎
𝑏 𝑑𝑟
𝑟2
; 𝑅 =
𝜌(𝑏 − 𝑎)
4𝜋𝑎𝑏
La intensidad de corriente que pasa a través de la
superficie esférica de radio r es 𝐼 = 𝐽 𝑟 𝐴 = 𝐽 𝑟 4𝜋𝑟2
𝐼 =
𝑉
𝑅
=
4𝜋𝑎𝑏𝑉
𝜌(𝑏 − 𝑎)
= 𝐽 𝑟 4𝜋𝑟2; 𝐽 𝑟 = 𝑉
𝑎𝑏
𝜌(𝑏 − 𝑎)
1
𝑟2
b J 
r
a
o
POTENCIA ELÉCTRICA. En general cuando la corriente eléctrica circula en
un material, este se calienta. Este efecto se conoce como efecto Joule y
proviene de la transformación de energía eléctrica en energía térmica
debida a las colisiones entre los portadores de carga y la red de iones del
material.
Consideramos un conductor cilíndrico por el cual circula una corriente de
intensidad I y sean V1 y V2 los potenciales en los puntos (1) y (2) del
conductor. Sea U1 la energía eléctrica de la cantidad de carga q que cruza
la sección (1) en el tiempo t y U2 la energía eléctrica de la misma cantidad
de carga q que cruza la sección (2) en el mismo tiempo t.
(1) (2)
q q
V1 V2
𝑈1 = 𝑉1∆𝑞; 𝑈2 = 𝑉2∆𝑞
La pérdida de energía eléctrica entre los puntos (1) y (2) es
∆𝑈 = 𝑈2 − 𝑈1 = (𝑉2 − 𝑉1)∆𝑞 = 𝑉∆𝑞
La rapidez con que se disipa la energía eléctrica es
𝑃 =
∆𝑈
∆𝑡
= 𝑉
∆𝑞
∆𝑡
= 𝑉𝐼 (16)
La potencia P se mide en VoltAmpere = Watt
Otras relaciones, para el caso de validez de la ley de Ohm, son las
siguientes
𝑃 = 𝐼2𝑅 17 𝑃 =
𝑉2
𝑅
(18)
EJEMPLO 10. El costo de energía eléctrica es de $150 por kWh. ¿Cuánto
cuesta hacer funcionar un dispositivo durante 4 h si tiene una resistencia
de 120 Ohm y funciona a 220 volt?
Solución $ 242
EJEMPLO 11. Una batería de 12 volt se conecta a una bombilla cuyas
especificaciones son Pmax de 20 Watt cuando la intensidad es de 2 A. ¿Se
funde la bombilla?
EJEMPLO 12. Queremos diseñar un calefactor que disipe una potencia
máxima de 2500 Watt cuando se conecta a una fuente de 220 Volt.
Suponiendo que el material del calefactor es un alambre de Nicrome de
diámetro 0.16 mm, resistividad  = 1.510-6 m a 20°C y que su
coeficiente de resistividad térmico es  = 0.410-4 1/K, a 20 °C, determine
su largo si la potencia máxima que se desarrolla se obtiene cuando la
temperatura del nicrome es de 600 °C.
SOLUCIÓN. La resistencia eléctrica cuando el calefactor está funcionando
con su potencia máxima de 2500 W es
𝑅 =
𝑉2
𝑃
=
(220 𝑉)2
2500𝑊
= 19.36 Ω. Valor de la resistencia a 600 °
Usamos ahora 𝑅 = 𝜌
𝐿
𝐴
, puesto que 𝜌 = 𝜌𝑜 1 + 𝛼∆𝑇 , reemplazamos en la 
expresión para la resistencia, se obtiene 𝑅 = 𝜌𝑜(1 + 𝛼∆𝑇)
𝐿
𝐴
Despejamos L; 𝐿 =
𝑅𝐴
𝜌𝑜(1+ 𝛼∆𝑇)
=
19.36Ω×𝜋(0.16×10−3)2/4
1.5×10−6( 1+0.4×10−4×580°𝑐)
= 0.2536 𝑚
EJEMPLO 13. Por un hilo rectilíneo de gran longitud y resistencia
eléctrica R circula una corriente variable en el tiempo, tal que su valor es
𝐼(𝑡) =
𝐼𝑜
𝑇2
𝑡 𝑇 − 𝑡 𝑝𝑎𝑟𝑎 0 < 𝑡 < 𝑇 ; 𝐼(𝑡) = 0 𝑝𝑎𝑟𝑎 𝑐𝑖𝑎𝑙𝑞𝑢𝑖𝑒𝑟 𝑜𝑡𝑟𝑜 𝑐𝑎𝑠𝑜)
a) Calcule la carga que circula por el alambre en el intervalo de tiempo -
 < t < +.
b) Calcule la energía disipada en el alambre en el mismo tiempo
SOLUCIÓN
a) Usamos la expresión 𝑄 = ∞−׬
+∞
𝐼(𝑡)𝑑𝑡 =
𝐼𝑂
𝑇2
0׬
𝑇
𝑇𝑡 − 𝑡2 𝑑𝑡 =
𝐼𝑜𝑇
6
b) La energía disipada la calculamos a partir de la expresión
U = 𝑃׬ 𝑡 𝑑𝑡 = ∞−׬
+∞
𝐼2𝑅𝑑𝑡 = ∞−׬
+∞
𝐼(𝑡)
2 𝑅𝑑𝑡
En esta expresión R es la resistencia del alambre
𝑃 =
𝐼𝑜
𝑇2
2
𝑅න
𝑜
𝑇
𝑇𝑡 − 𝑡2 2𝑑𝑡 =
𝐼𝑜
2𝑇𝑅
30
	Diapositiva 1
	Diapositiva 2
	Diapositiva 3: CORRIENTE ELÉCTRICA. INTENSIDAD DE CORRIENTE ELÉCTRICA.
	Diapositiva 4
	Diapositiva 5
	Diapositiva 6
	Diapositiva 7
	Diapositiva 8
	Diapositiva 9
	Diapositiva 10
	Diapositiva 11
	Diapositiva 12
	Diapositiva 13
	Diapositiva 14: RESISTIVIDAD ELÉCTRICA Y RESISTENCIA ELÉCTRICA. LEY DE OHM.
	Diapositiva 15
	Diapositiva 16
	Diapositiva 17: La figura de la izquierda muestra la variación de la resistividad con la temperatura para diversos materiales. La tabla de la derecha muestra los valores del coeficiente de temperatura de la resistividad para algunos materiales a 20 ° C
	Diapositiva 18
	Diapositiva 19
	Diapositiva 20
	Diapositiva 21: Materiales que obedecen y que no obedecen la ley de Ohm
	Diapositiva 22
	Diapositiva 23
	Diapositiva 24
	Diapositiva 25
	Diapositiva 26
	Diapositiva 27