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UNIVERSIDAD TECNOLOGICA NACIONAL FACULTAD REGIONAL RESISTENCIA CARRERA INGENIERIA QUIMICA CATEDRA TECNOLOGIA DE LA ENERGIA TERMICA Ahorro de energía por aislación Ing. Químico Marcos G. Maiocchi 2007 Ahorro de energía por aislación Método abreviado (corto) permite a partir de gráficos, la evaluación de perdidas de calor para recipientes aislados y no aislados térmicamente. Dependiendo de la temperatura del recipiente y del ambiente (∆T), el método permitirá hallar el espesor de la aislacion a utilizar. Richard Hughes y Victor Deumaga, The Badger Co. Por lo general resulta muy complejo el cálculo del flujo de calor entre el contenido de un recipiente y el medio que lo rodea. En el camino del flujo de calor se presentan múltiples resistencias en series. Se suman simultáneamente el flujo de calor por conducción, convección y radiación. Además puede haber flujos de evaporación o condensación en los confines del resepiente. Por ello, se recurre a suposiciones y simplificaciones, que permitirán lograr una aproximación aceptable en los cálculos. Se utilizara un método simple de aproximación (shor-cut) para determinar el espesor necesario de aislacion. Por otra parte, frecuentemente conviene, para realizar el diseño final, la determinación de las pérdidas promedio anuales (porque se producen a lo largo del año variaciones en las condiciones operacionales). De acuerdo con esto se presentan dos métodos para el cálculo de perdidas de calor: 1. Un método grafico para evaluar pérdidas de calor. 2. Un método algebraico más exacto, utilizable también con computadora si los cálculos lo requieren. Método grafico (rápido) Podemos obtener a partir de las figuras un valor aproximado de la “unidad de perdida de calor “. Fig.1 o 2. La unidad de perdida de calor cuando se multiplica por la superficie del recipiente analizado da la pérdida horaria global de calor. La sumatoria de las pérdidas del techo y los lados del recipiente expuestos al vapor o a líquido da la perdida horaria total hacia la atmósfera. Se agregan también las pérdidas desde el fondo del tanque hacia el suelo, que se calcula fácilmente con la Ec.5 para completar la aproximación. En la tabla 1 aparece las condiciones para las cuales se recomienda el uso de la figura 1 o 2. La figura 1 se utiliza para calcular aproximadamente las pérdidas de q˙ en tanques no aislados. Cuenta con una tabla de factores de corrección de difencia de temperatura para compensar las resistencias internas a la trasferencia de q. Aparecen en las mismas las pérdidas unitarias con convención y radiación. También contienen la unidad total de perdida para velocidad del viento nula y un coeficiente superficial de emisividad de 0,9. La fig. 2 se usa para aproximar las pérdidas de q en recipiente aislado. Contiene además una tabla con espesores de aislante recomendado para un rango dado de temperatura, como también factores de corrección por velocidad del viento que afectan al espesor. Figura Nº 1 Las perdidas en tanque no aislados del contenido. La figura contempla el caso de velocidad nula del viento y ε = 0.9 con temperatura ambiente 70º F. Figura Nº 2: Análisis del método algebraico Las perdidas de calor en tanques (Tk) serán calculadas utilizando las ecuaciones de transferencias de calor para convección natural, en el caso de las paredes y techo, y para conducción cuando se analicen las perdidas desde el fondo del recipiente cuando esté apoyado en el suelo. Las perdidas totales QT, se dividen en cuatro partes: GrvlT QQQQQ +++= (1) Donde Ql =perdidas desde el liquido a la atmósfera a través de las paredes. Qv=perdidas desde el vapora a la atmósfera a través de las paredes. Qr=perdidas desde el vapor a la atmósfera a través del techo. QG= perdidas desde el liquido a través del fondo del recipiente. La tabla 1 indica que ecuación utilizar en cada caso considerado para el calculo. Guía para el cálculo de perdidas de calor en tanque de almacenamiento tabla I Perdidas a través de paredes y cabezales El método para el cálculo de las perdidas de calor por paredes y cabezal (techo), Ql, Qv y Qr es esencialmente el mismo. En todos los casos se calcula a partir de dos resistencias a la transferencia de calor en serie. Estas resistencias son: 1º_ Película interior de fluido o la aislacion del tanque. 2º_ Película de aire. • Cuando se usa aislacion se desprecia la resistencia de la película de fluido interna. Se observa que en todos los casos se desprecia la resistencia de la pared; que podemos considerar como resistencia si el tanque está construido con algún material resistente a la transferencia o si se forma una película de incrustación (ensuciamiento apreciable o solidificación de algún compuesto). Condición Despreciar Solución grafica usar : Solución algebraica usar: Recipiente no aislado. Contiene liquido Resistencia en película lado líquido. Fig.1. corregir para velocidad del viento o emisividad superficial si se requiere. Perdidas de calor lado aire. Ec.7 b y 4b. Recipiente no aislado. Contiene vapores condensando a temp. pared. Resistencia en película vapor. Fig. 1 corregir para velocidad del viento o emisividad superficial si se requiere. Factor de correc. de T =>W=1 Perdidas de calor lado aire. EC 7b y 4b. Recipiente no aislado. Contiene líquidos sucios o sólidos suspendidos a temp. pared Resistencia de ambos líquido y vapor cercanos a la superficie sucia. Fig. 1corregir para veloc.del viento y emisividad. Factor de correc. de T =>W=0,4 Perdidas desde la capa incustrada a la película del liquido adyacente. Ec. 4 a u 8 Recipiente no aislado. Contiene fluido estancado o vapor seco. Fig.1 corregir veloc. del viento emisividad , hallar W para el contenido del Tk. Perdidas desde la película interior de fluido hacia la película de aire adyacente. Ec. 6 o 6a, 7 y 4. Recipiente aislado con silicato de calcio o material similar. Resistencia de las películas liquida y de vapor adyacente a la superficie aislada Fig.2 con corrección por velocidad del viento a partir del factor obtenido de tabla. El espesor de la aislacion puede obtenerse de la figura. Perdidas desde la aislacion y adyacencias (película de aire). 7a y 3 La relación global e individual para la transferencia de calor viene dada por: ( ) ( ) ( ) ( )TThTTq TThTTq q AiAw wiiAi ca x k U qq A Q −=−= −=−= =+= 1 1 1 (2) Cuando la superficie del tanque considerado esté aislada, la unidad de pérdida de calor q viene dada por: ( ) ( )TThTTq AAix k −=−= 11 1 1 (3) Notar que se desprecia la resistencia de la película interior de fluido y así Tw=Ti. La resistencia de la película de líquido puede despreciarse cuando el tanque no está aislado si el líquido contenido se encuentra agitado (mejora la transferencia). Para este caso la solución es directa a partir de la ecuación 4b. De igual manera, se puede despreciar la resistencia en la película de vapor si se produce apreciable condensación en las zonas expuestas al vapor. Cuando la superficie del tanque no está aislada, la unidad de pérdida de calor q está dada por: ( ) ( )TThTThq AwAwii −=−= (4) Para tanques aislados o no aislados, el método computacional es similar. La temperatura del aire TA y la del contenido del recipiente Ti se conocen. Se utilizan los coeficientes individuales de transferencia de calor (como los quedefinen las ecuaciones 6 y 7), junto a la resistencia que ofrece el aislante, para calcular la temperatura T1 (Ec. 3) o la temperatura tanque (Ec.4) y así calcular la pérdida unitaria. La pérdida total se obtiene multiplicando q por el área total en consideración. Si la superficie está internamente cubierta por incrustaciones o ensuciamiento, la unidad de pérdida de calor se modifica a partir de la Ec. 4, dando: ( ) ( )TThTTq AwAwi iR −=−= 1 (4-a) Cuando la resistencia de la película de fluido interior es pequeña y el Tk está aislado, la unidad de pérdida de calor se convierte a partir de la Ec. 4 en: ( )TThq AiA −= (4-b) Perdidas de calor desde la base del tanque Cuando el recipiente está apoyado en el suelo, la pérdida de calor desde la base QG, viene dado por: ( )TTQ GLGG Dk −= 2 (5) Esta ecuación deriva de otra dada por Mc Adams. La resistencia de la película interior se desprecia. Referencias 1 y 3. Si el tanque se monta suspendido, la base del mismo AG se adiciona a superficie de las paredes AL y se calcula QL con la Ec. 3 o 4. Finalmente QT se obtiene sumando cada una de las pérdidas parciales. Coeficientes peliculares y factor de ensuciamiento El coeficiente pelicular para el líquido en contacto con la superficie (hi=hL) viene dado por: ( ) − = k TTCg kh F wiFFF FL µ βρ 2 45.0 25,0 (6) Esta ecuación deriva de la referencia 2 y la de Mc Adams de la referencia 4. El coeficiente pelicular del vapor en contacto con la superficie del tanque (hi=hv), está dado por: ( )TTTPh wvFV −−−= 25,01,05,0210.686,9 (6-a) La ecuación 6-a es un caso particular de la ecuación 6, y puede ser usada para N2 (Nitrógeno) y para aire a temperaturas y presiones moderadas (50º a 400º F y 0 a 500 psi). En presencia de vapor, que es apreciablemente diferente al aire en sus propiedades, el coeficiente pelicular para el vapor se calcula con la Ec. 6 utilizando las propiedades físicas de la película del vapor. Para vapor condensado, se desprecia la resistencia de la película y no se calcula coeficiente. El coeficiente pelicular externo del aire se calcula a partir de una de las siguientes ecuaciones. Cuando el tanque no está aislado, se recomienda no utilizar la Ec. 7 dentro de la Ec. 4. ( ) ( ) − + − + ++−= TT TT TTh Aw Aw AwA V 44 5,025,0 100 464 100 460 174,0128,1296,0 ε (7) La Ec. 7 un factor de corrección por la velocidad del viento y por la radiación [Referencia 5]. Cuando la superficie del tanque esté aislada, la ecuación 7-a se utiliza para calcular q con la Ec. 3. ( ) ( ) − + − + ++−= TT TT TTh Al Al AlA V 44 5,025,0 100 464 100 460 174,0128,1296,0 ε (7-a) La ecuación anterior difiere de de la Ec. 7 en que se cambia la temperatura de la pared Tw por la temperatura aislante Tl. En cada caso, para el calculo de la unidad de pérdida de calor q (Ec. 3 o 4) se utiliza un método de prueba y error para las temperaturas intermedias T1 o Tw. Cuando la superficie del tanque no está aislada y la resistencia de la película de líquido o de vapor para el material contenido en el recipiente es pequeño, se recomienda usar la Ec. 4-b. la Ec. 7-b en el cálculo de hA, y con hA hallar q. ( ) ( ) − + − + ++−= TT TT TTh Ai Ai AiA V 44 5,025,0 100 464 100 460 174,0128,1296,0 (7 b) Si puede estimarse el espesor de la capa de ensuciamiento (fouling) se podrá calcular el factor de ensuciamiento (fouling factor) de la siguiente manera: k xR r r i = La conductividad térmica, Kr, se toma como la conductividad del fluido a la temperatura media de la capa de ensuciamiento. Emisividades superficiales tabla II Superficie Fracción de radiación de cuerpo negro de 50-100ºF → a 1000ºF Superficies negras no metálicas Tal como: asfalto, carbón, papel, pizarra, pintura. 0,90 - 0,98 0,90 – 0,98 Ladrillos y tejas rojas, concreto y canto, acero y hierro oxidados, pinturas oscuras (rojo, pardo, verde) 0,85 – 0,95 0,75 – 0,90 Pared blanca o crema, teja azulejo, pintura o papel, yeso, ladrillos de color suave. 0,85 – 0,95 0,60 – 0,80 Pintura brillosa de aluminio. Pintura dorada o bronceada. 0,40 - 0,60 – Latón opaco, cobre o aluminio, acero galvanizado, hierro pulido. 0,20 - 0,30 0,30 – 0,50 Latón pulido, cobre pulido. Metal pulido. 0,02 - 0,05 0,05 – 0,15 Aluminio muy pulido, láminas de estaño, níquel, cromo. 0,02 - 0,04 0,05 – 0,10 Temperaturas y propiedades físicas Inicialmente podemos asumir que las temperaturas intermedias Tl o TW, es la promedio entre Ti y TA. Las propiedades físicas del fluido contenido se evalúan a la temperatura promedio − 2 TT wi del film. De igual modo se evalúan las propiedades del fluido exterior a la temperatura promedio − 2 TT Aw de la película. Cuando el tanque está aislado, la temperatura promedio de la aislacion es de (Ti+Tl)/2= TM. Similarmente la temperatura media del film o película exterior será (Tl+TA)/2. Estas temperaturas medias se utilizan en la evaluación de las propiedades físicas del fluido para el cálculo de los coeficientes peliculares. Para la mayor exactitud, la temperatura media de la película puede recalcularse usando Tl o Tw obtenidas a partir de las Ec. 3 o 4. Así puede obtenerse un nuevo valor de q obtenido a partir de las propiedades físicas estimadas a la nueva temperatura media de la película. Problema ilustrativo del procedimiento Fuel oil 12º API a 60º F con una viscosidad de 50 SSF a 122º F es almacenado a 300º F en un tanque a presión atmosférica de acero al carbono de 20 ft. de diámetro por 30 ft de longitud. El nivel de fuel en el tanque es de 18 ft. La temperatura del aire es de 70º F. Calcular las pérdidas de calor hacia los alrededores para los siguientes casos: Caso 1: la superficie total del recipiente no está aislada y es de color negro. La velocidad del viento es nula (v=0 mph). La emisividad superficial es de 0,9. La conductividad térmica del suelo es 0,8 Btu/(h)(ft2) (ºF/ft). Computaremos los cálculos para hallar las pérdidas basándonos en la superficie interna “mojada” (en contacto) con el fuel oil. La superficie mojada es: ( )( ) 211301820 ftDH LLA === ππ Donde AL es la superficie longitudinal. ( ) FTTT Ai °=−=−=∆ 23070300 De la figura 1, obtenemos la pérdida unitaria que es 664 BTU/(h) (ft2) para esa ∆T. Así tendremos: hBTU hft BTU xftqA LLLQ /7503206641130 2 2 === Ahora calcularemos las pérdidas de calor desde la zona no mojada y el techo del tanque. ( )( ) ( ) ( ) FxWTTT ft D DH Ai V VV A A °==−=∆ =+= +−=+= 4620,0230 1068314754 4 20 183020 4 2 22 ππππ El factor de corrección por diferentes temperaturas W corresponde al caso de vapor no constante (fig. 1). Para esta diferencia de temperaturael valor de qv obtenido de la figura 1 es 84,3 BTU/(h) (ft2), así tenemos: h BTU hft BTU ftqA VVVQ 900323,841068 2 2 === Asumiendo que la temperatura del suelo es TG es TA (temperatura de la chapa), ponemos apropiadamente este valor en la Ec. 5 y obtener las pérdidas de calor desde la base QG. ( ) ( ) h BTUQ G 7360703008,0202 =−= Estamos ya en condiciones de hallar las pérdidas totales por medio de: GvLT QQQQ ++= h BTUQ T 847712736090032750320 =++= Alternativamente, podemos obtener una solución más exacta usando las ecuaciones algebraicas. GvLT QQQQ ++= h BTUQ T 8941227360135782750980 =++= Caso 2: El caso del tanque no está aislado y está pintado con pintura de aluminio. La pared lateral se encuentra aislada con silicato de calcio o equivalente y la superficie que cubre al aislante tiene una emisividad superficial de 0,8. La velocidad del viento es de 30 mph. La conductividad térmica del suelo es 0,8 BTU /(h) (ft2) (º F/ft) Como en el caso 1, la superficie húmeda (en contacto con fuel oil) AL es 1130 ft 2. Esté área representa la zona del tanque que contiene al fuel oil y que tiene una altura de 18 ft. Las pérdidas de calor a través de las paredes hacia el ambiente son función de ( ) FTTT Aw °=−=−=∆ 230703001 De la figura 2, con un espesor recomendado de aislacion de 1½ inch, y con un factor por velocidad del viento igual a 1,10 obtenemos el valor de la pérdida unitaria de calor. 2 6,5010,146 hft BTU xq L == donde hBTU hft BTU xftqA LLLQ /571786,501130 2 2 === Ahora calcularemos las pérdidas desde la parte aislada que no esta en contacto con el combustible. ( )( ) 2754183020 ftDHVVA =−== ππ ( ) FTTT Aw °=−=−=∆ 23070300 2 6,5010,146 hft BTU xq V == hBTU hft BTU xftqA VVVQ /381526,50754 2 2 === Para calcular las pérdidas por el techo no aislado, usamos la figura 1. La superficie del techo es: ( ) 222 314 4 20 4 ft D AR === ππ y de tabla II la emisividad superficial es 0,4. ( ) FxWTTT AiW °==−=∆ 4620,0230 Utilizando el ∆T corregido y la figura 1 podemos encontrar el valor de las pérdidas de calor unitaria por convección y radiación (corrigiendo las pérdidas por convección con el factor de velocidad del viento y las de radiación con el coeficiente de emisividad superficial 0,4). ( ) ( )[ ] 2 2 2 1 2 5,2448,2227,21 8,22213028,15,35 7,214,02,54 hft BTU hft BTU x hft BTU x qqq q q caR c a =+=+= =+= == De aquí obtenemos hBTU hft BTU xftqA RRRQ /767735,244314 2 2 === Las perdidas de calor por la base (hacia el suelo) son las mismas que para el caso 1 h BTUQ G 1360= Tendremos entonces por suma de las perdidas parciales, la pérdida total QT: h BTUQ T 1479457360767733852957743 =+++= Este problema muestra como pueden obtenerse las perdidas aproximadas de calor de forma rápida. Nomenclatura A Área de transformación de calor [ft²] C Calor especifico [BTU/(lb)(ºF)] D Diámetro del tanque[ft] g Aceleración de la gravedad = 4,17x108 [ft/h²] H Altura del tanque [ft] k Conductividad Térmica [BTU/(h)(ºF/ft)(ft²)] P Presión [Psia] Q Calor de transferido [BTU/h] q Unidad de trans.de calor [Btu/(h) (ft²) R Factor de ensuciamiento [(h) (ft²)(ºF)/BTU] T Temperatura [ºF] U Coeficiente global de Transf. [BTU/(h) (ft²)(ºF)] V Velocidad del viento [mph] W Factor de corrección por diferencia de temperatura X Espesor [ft] ß Coeficiente de expansión volumétrica [1/ºF] ε Emisividad µ Viscosidad [lb/(h)(ft)] ρ Densidad [lb/ft3] Subíndices A Envoltura a Radiación c Convección F Película de fluido G Suelo i Fluido contenido I Aislacion L Liquido M Aislacion media R Techo r Capa de incrustaciones (ensuciamiento) T Total V Vapor W Pared
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