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Observaciones: La velocidad lineal es traspasada de engranaje en engranaje puesto que, como la velocidad es tangente a la trayectoria SIEMPRE, en el punto de contacto de un engranaje con otro, ambos tendrán la misma velocidad lineal, sin embargo, la velocidad angular depende del radio, a mayor radio se tendrá menor velocidad angular y viceversa, esto es lógico puesto que mientras más grande sea, dará menos vueltas. La variación del período es inversamente proporcional a la velocidad angular. Ejemplo 6.2. ¡Trata de resolver! Calcular el número de vueltas que da el disco D en 10[s], si la velocidad angular constante de la rueda A es de 10[rad/s]. Si RA = 0.25[m], RB =0.15[m], RC = 0.10[m], RD = 0.20[m]. Estrategia de Resolución. El disco A, a la vez que tiene una velocidad angular constante, tiene también una rapidez constante que le transmite a la correa en sus puntos de contacto (vA) , que a la vez será transmitida a C que adquiere una velocidad angular en función de su radio; por otra parte, C y B giran juntos, es decir, tienen la misma velocidad angular, ambos tienen también una velocidad lineal en función de sus respectivos radios; la velocidad lineal de C se transmite a D, con lo que se halla el número de vueltas que da en un tiempo. La velocidad de la cinta es constante y será: 𝑣A = 𝜔A𝑅A = (10)(0.25) = 2.5[𝑚 𝑠⁄ ] Esa velocidad será transmitida a B. 𝑣A = 𝜔H𝑅H ⟹ 𝜔H = 𝑣A 𝑅H = 2.5 0.15 = 16.67 [𝑟𝑎𝑑 𝑠⁄ ] Puesto que los discos B y C giran juntos, tendrán la misma velocidad angular. 𝜔I = 𝜔H = 16.67[𝑟𝑎𝑑 𝑠⁄ ] La velocidad lineal de C se transmite a D: 𝑣I = 𝑣S = 𝜔I𝑅I 𝑣S = (16.67)(0.1) = 1.67[𝑚 𝑠⁄ ] La velocidad angular de D es: 𝜔S = 𝑣S 𝑅S = 1.67 0.2 = 8.33 [𝑟𝑎𝑑 𝑠⁄ ] U 1 𝑣𝑢𝑒𝑙𝑡𝑎 2𝜋 𝑟𝑎𝑑 X = 1.32 [𝑟𝑎𝑑 𝑠⁄ ] El número de vueltas en 10[s]: 1.32[𝑣𝑢𝑒𝑙𝑡𝑎𝑠 𝑠⁄ ](10𝑠) = 13.2 𝑣𝑢𝑒𝑙𝑡𝑎𝑠 Ejemplo 6.3.¡Trata de resolver! Un disco de 0.5[m] de radio gira verticalmente con una velocidad constante de 60[rad/s]; en la posición A se desprende un clavo. Hallar el tiempo que tarda en llegar al suelo y la velocidad con que lo hace. Estrategia de Resolución. La velocidad de salida del clavo será igual a la velocidad lineal del disco y es un vector dirigido hacía abajo, el movimiento del clavo será de caída libre. Calcular la velocidad lineal del disco, que es la misma que la del clavo: 𝑣Y = 𝜔Y𝑅 = (60)(0.5) = 30[𝑚 𝑠⁄ ] Plantear la ecuación del clavo para determinar t: −ℎ = −𝑣Y𝑡 − 1 2𝑔𝑡 0 Reemplazando valores y ordenando se tiene: 5𝑡0 + 30𝑡 − 1.5 = 0 Resolviendo la ecuación: 𝑡 = 0.21[𝑠] Plantear la ecuación para hallar la velocidad final: 𝑣 = −𝑣Y − 𝑔𝑡 = −30.0 − 2.1 𝑣 = −32.1[𝑚 𝑠⁄ ] Ejemplo 6.4 ¡Trata de resolver! Para el sistema de la figura, calcular la velocidad de la masa M, si la velocidad angular de la polea A es de 10[rad/], los radios son: RA = 0.2[m]; RB = 0.1[m] y Rc = 0.4[m]. Estrategia de Resolución. Se calculará la velocidad lineal de A que será transmitida a B que tiene la misma velocidad angular de C, con la que se puede hallar vc, asimismo, se calculará vB. La velocidad de D será el promedio de las dos anteriores velocidades. Calcular vA = vB: 𝑣A = 𝜔A𝑅A = (10)(0.2) = 2[𝑚 𝑠⁄ ] = 𝑣H Determinar la velocidad angular de B que es igual que wC: 𝜔H = 𝜔I = 𝑣A 𝑅H = 2 0.1 = 20 [𝑟𝑎𝑑 𝑠⁄ ] Hallar vC: 𝑣I = 𝜔I𝑅I = (20)(0.4) = 8[𝑚 𝑠⁄ ] Calcular la velocidad de m que es el promedio de vB y vC: 𝑣^ = 𝑣H + 𝑣I 2 = 8 + 2 2 = 5 [𝑚 𝑠⁄ ] Ejemplo 6.5. Un coche de carreras va por la pista horizontal circular de 100[m] de radio. Si su velocidad es de 100[m/s2], calcular la aceleración centrípeta, la velocidad angular el período y la frecuencia del coche. Estrategia de Resolución. Es notorio que se trata de un movimiento con rapidez constante, sin embargo, la dirección de la velocidad (siempre tangente a la trayectoria) cambia a cada instante, por lo cual aparece una aceleración centrípeta. Calcular la aceleración centrípeta: 𝑎/ = 𝑣0 𝑅 = 100 10 = 10 [𝑚 𝑠⁄ ] Calcular w a partir de ac: 𝑎/ = 𝜔0𝑅 ⇒ 𝜔0 = 𝑎/ 𝑅 𝜔 = ` 𝑎/ 𝑅 = a 10 100 = 0.32 [𝑟𝑎𝑑 𝑠⁄ ] Calcular el período: 𝑇 = 2𝜋 𝜔 = 2𝜋 0.32 = 19.63 [𝑠] Calcular la frecuencia: 𝑓 = 1 𝑇 = 1 19.63 = 0.051 [𝐻𝑧] 6.3.2. MOVIMIENTO CIRCULAR UNIFORMEMENTE ACELERADO Este movimiento se caracteriza por tener tanto aceleración centrípeta, como aceleración tangencial, puesto que la velocidad varía en dirección y magnitud, respectivamente; además, existe una aceleración angular debida al cambio de la velocidad angular en el tiempo. Las ecuaciones de movimiento serán las mismas que en el movimiento rectilíneo uniformemente acelerado, tanto para el caso lineal como para el caso angular.Sus características sobre la base de las variables cinemáticas serán: 1. aceleración �⃗�/ = �⃗�0 𝑅 = 𝜔%%⃗ 0𝑅 �⃗�1 = 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡𝑎𝑛𝑡𝑒 𝛼 = 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡𝑎𝑛𝑡𝑒 𝒂𝑻 = `𝒂𝒄𝟐 + 𝒂𝒕𝟐 2. velocidad 𝑣 = 𝑣Y + 𝑎1𝑡 𝜔 = 𝜔Y + 𝛼𝑡 (3.29) 3. posición 𝑠 = 𝑣Y𝑡 + 1 2𝑎1𝑡 0 𝜃 = 𝜔Y𝑡 + 1 2𝛼𝑡 0 Son las mismas ecuaciones que las usadas en el MRUA, sólo que, para las ecuaciones angulares se han tomado las equivalencias de las variables cinemáticas. Las ecuaciones para resolver problemas serán: 𝑣 = 𝑣Y + 𝑎1𝑡 𝜔 = 𝜔Y + 𝛼𝑡 𝑠 = 𝑣Y𝑡 + 1 2𝑎1𝑡 0 𝜃 = 𝜔Y𝑡 + 1 2𝛼𝑡 0 𝑣0 = 𝑣Y0 + 2𝑎1 𝜔0 = 𝜔Y0 + 2𝛼𝜃 Ejemplo 6.6. ¡Trata de resolver! Si el disco D parte del reposo con aceleración de 1[m/s2], determinar el tiempo en que los bloques A y B se encuentran, si RC=0.4[m]; RD=1.0[m]; RE=0.5[m]; RF=1.2 [m]. La altura h es de 3[m] Estrategia de Resolución. Plantear las ecuaciones de movimiento tanto para A como para B. La aceleración angular de D es la misma que la de C, que le pasa su aceleración lineal a F. F y E tienen la misma aceleración angular. La aceleración lineal de E es transmitida a G que es la misma aceleración con que el bloque B sube. Plantear las ecuaciones de movimiento tanto para A como para B, considerando que tardan el mismo tiempo t en encontrarse. Para A 𝑦A = 1 2𝑎A𝑡 0
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