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Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 33 Sección 3: Teoremas sobre independencia del camino-Función potencial 3.1 Conjuntos Conexos Se dice que un conjunto D es conexo si todo par de puntos de D pueden unirse mediante un camino regular a trozos totalmente incluido en D. Un conjunto es no conexo si es la unión de conjuntos no vacíos disjuntos. Para ciertos teoremas interesa incorporar en D una condición más específica, la de ser simplemente conexo. En 2ℜ se dice que D es simplemente conexo si toda curva cerrada simple en D encierra puntos que sólo están en el interior de D. Podemos visualizarlo diciendo que la región no presenta “agujeros” o “lagunas”. D� � A � B no conexo � múltiplemente conexo � simplemente conexo En 3ℜ no presenta “huecos” o “túneles”. Caso contrario se dice que D es múltiplemente conexo. 3.2 Independencia del camino Para un campo vectorial F r continuo en un conjunto conexo D, la integral de línea a lo largo de cualquier camino seccionalmente suave, o suave a trozos C, contenido en D, depende del camino elegido para ir desde el punto inicial A hasta B. Ya lo hemos comprobado en los ejemplos dados. Sin embargo, para ciertos campos vectoriales la integral depende sólo de los puntos extremos y no del camino que los une. Decimos que ∫C rdF rr . es independiente del camino en D, si su valor no depende de la trayectoria que une los puntos A y B y es válido para todo par de puntos en D Nos preguntamos, ¿qué campos vectoriales tienen integrales independientes del camino? Los teoremas que trataremos a continuación nos responden el interrogante. 3.3 Campos Gradientes e independencia del camino Teorema I: “ Los campos gradientes son los únicos con ∫C rdF rr . independientes del camino” Sea un campo vectorial kzyxRjzyxQizyxPzyxF rrrr ),,(),,(),,(),,( ++= cuyas componentes son funciones continuas en un conjunto abierto y conexo D. Entonces la integral de línea ∫C rdF rr . es independiente del camino que une los puntos extremos A y B si y sólo si existe en D una función diferenciable ),,( zyxf tal que fF ∇= rr , o sea F r es un campo vectorial gradiente Es decir: ∫C rdF rr . es independiente de C en D ⇔ ),,( zyxf∃ tal que DzyxfF ⊂∀∇= ),,( rr Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 34 Demostración: a.- Sentido de demostración ⇐ Consideremos que existe ),,( zyxf tal que F r es un campo vectorial gradiente, esto es DzyxfF ⊂∀∇= ),,( rr , demostraremos que ∫C rdF rr . es independiente de C. Sea C una curva suave o suave a trozos que une los puntos A y B ktzjtyitxtrC rrrr )()()()(: ++= , extremos: )(;)( brBarA rr == Siendo fF ∇= rr escribimos: ∫ ∫ ∇=C C rdfrdF rrrr .. Calculamos sobre la curva )(tr r , entonces ))(),(),(())(( tztytxftrf =r ∫C rdF rr . ∫ ′∇= b a dttrtrf )()).(( rrr ( )( )dtktzjtyitxkfjfifb a zyx rrrrrr )()()(. ′+′+′++= ∫ Tengamos en cuenta que dt dz tz dt dy ty dt dx tx =′=′=′ )(;)(;)( entonces . b C a f dx f dy f dz f dr dt x dt y dt z dt ∂ ∂ ∂∇ = + + ∂ ∂ ∂ ∫ ∫ r r Por regla de la cadena vemos que la función integrando es dt df , entonces: . . b C C a df F dr f dr dt dt = ∇ =∫ ∫ ∫ r rr r Aplicamos el teorema fundamental del cálculo: [ ]. ( ( ), ( ), ( )) baC f dr f x t y t z t∇ =∫ r r . ( ( )) ( ( )) C f dr f r b f r a∇ = −∫ r r r o bien . ( ) ( ) C f dr f B f A∇ = −∫ r r Las expresiones anteriores nos muestran que el resultado no depende del camino sino de los puntos extremos, y algo muy importante, también nos proporciona una buena manera de evaluarla si conocemos la función ),,( zyxf (situación análoga al teorema fundamental del cálculo y la regla de Barrow) que suele denominarse “ Regla de Barrow generalizada”. Oportunamente veremos la forma de obtener la función f . Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 35 b.- Sentido de demostración ⇒ Consideremos ahora que la integral es independiente del camino C DC ⊂∀ , demostraremos que el campo F r es un campo vectorial gradiente, es decir, fF ∇= rr . Para demostrarlo tengamos en cuenta que siendo kRjQiPzyxF rrrr ++=),,( y kfjfiff zyx rrrr ++=∇ , entonces debemos probar que: ( , , ) ; ( , , ) ; ( , , ) f f f P x y z Q x y z R x y z x y z ∂ ∂ ∂= = = ∂ ∂ ∂ Dzyx ∈∀ ),,( (1) Consideremos un punto fijo ),,( cbaA y un punto arbitrario ),,( zyxS . Siendo ∫C rdF rr . independiente del camino, entonces la integral entre A y S será función del extremo variable S. Podemos indicarlo de la siguiente manera: ∫ ∫ ==C AS SfrdFrdF )(.. vrrr O también ∫= ),,( ),,( .),,( zyx cba rdFzyxf rr (2) Expresado en su forma diferencial: dzzyxRdyzyxQdxzyxPzyxf zyx cba ),,(),,(),,(),,( ),,( ),,( ++= ∫ Tengamos en cuenta que debemos probar las igualdades (1) . Entonces, para ),,( zyxP x f = ∂ ∂ , debemos hallar la derivada parcial de f respecto de x (límite del cociente incremental). Incrementamos a la variable x manteniendo zy , constantes (gráficamente el camino es paralelo al eje X), es decir, vamos desde ),,( zyxS hasta ),,(* zyxxS ∆+ , de manera que la integral entre A y *S es función de *S : ( , , ) ( , , ) ( , , ) . x x y z a b c f x x y z F dr + ∆ + ∆ = ∫ r r (3) Por ser independiente del camino podemos escribir: ( , , ) ( , , ) ( , , ) ( , , ) ( , , ) . . x y z x x y z a b c x y z f x x y z F dr F dr +∆ + ∆ = +∫ ∫ r rr r Teniendo en cuenta la expresión (2) y pasando al primer miembro: ( , , ) ( , , ) ( , , ) ( , , ) . x x y z x y z f x x y z f x y z F dr +∆ + ∆ − = ∫ r r Resolvamos la integral del segundo miembro, tengamos en cuenta que el camino *SS es un segmento de recta donde varía sólo x : x varía de x a xx ∆+ ; 0,;0, ====== dzctezzdycteyy Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 36 Entonces: ∫ ∆+ =−∆+ xx x dxzyxPzyxfzyxxf ),,(),,(),,( Recordemos el teorema del valor medio del cálculo integral para funciones de una variables continuas en ],[ ba ( ) ( )( ) b a f x dx f c b a= −∫ siendo bca ≤≤ Lo aplicamos a la integral del segundo miembro, resulta:( , , ) ( , , ) ( , , )( )f x x y z f x y z P c y z x x x+ ∆ − = + ∆ − xxcx ∆+≤≤ Despejando ( , , ) ( , , ) ( , , ) f x x y z f x y z P c y z x + ∆ − = ∆ Luego, formamos el cociente incremental, tomamos límite para 0→∆x (lo que implica c x→ ) y siendo P una función continua en S, resulta: 0 ( , , ) ( , , ) lim lim ( , , ) x c x f x x y z f x y z P c y z x∆ → → + ∆ − = ⇒ ∆ )z,y,x(P x f = ∂ ∂ Procedemos de la misma manera incrementando la variable y y luego la variable z se obtendrá: )z,y,x(Q y f = ∂ ∂ ),,( zyxR z f = ∂ ∂ � Conclusión: Si ∫C rdF rr . es independiente del camino en el conjunto abierto y conexo D, entonces F r es un campo vectorial gradiente, por otra parte si F r es un campo vectorial gradiente, la integral ∫C rdF rr . es independiente del camino. 3.4 Función Potencial En este caso, o sea cuando fF ∇= rr , se dice que el campo F r es conservativo. La función f se llama función potencial para F r (también se la conoce como primitiva de F r ) El potencial eléctrico es un campo escalar cuyo campo gradiente es un campo vectorial eléctrico. La Ley de Coulomb expresa que la fuerza que actúa sobre una carga e situada en la posición r r ,bajo el efecto de una carga Q situada en el origen, es 3 Qe F r V r ε= = −∇ r rr r , ε es una constante y r Qe V s ε= . Para 0>Qe (cargas de igual signo) la fuerza es repulsiva, y para 0<Qe (cargas de signo contrario) la fuerza es atractiva. Sobre las superficies de nivel V es constante y se llaman superficies equipotenciales y el campo es ortogonal a estas superficies. De igual manera el campo vectorial gravitacional es el gradiente de un campo potencial gravitatorio. Vr r GmM F ∇−=−= rr r r 3 siendo r GmM V r−= el potencial gravitatorio. F r apunta hacia en la dirección hacia la que V decrece. Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 37 3.5 Obtención de la Función Potencial Para obtener la función potencial f utilizaremos cualquiera de los métodos que se desarrollan con el siguiente ejemplo. Ejemplo 1 Siendo ����, �, �� � � � ! ��"#$���� ! ��%� ! � "#$���� &'� un campo conservativo, hallar la función potencial (��, �, ��. Resolución • Método I: Se basa en el procedimiento utilizado en la demostración del teorema anterior. Al ser conservativo y, por lo tanto, independiente del camino, elegimos trayectorias paralelas a los ejes coordenados partiendo desde un punto fijo - (��, �, �� � . �� · 01� ��2,3,4��5,5,5� . � 0� ! ��"#$���� ! ��0��2,3,4��5,5,5� ! � "#$���� 0� 6 � 6� � 6� � 6� (��, �, �� � . !78 . !79 . 7: Parametrizamos en ;: Camino 6�: � � ; ; � � 0; � � 0 ? 0� � 0; ; 0� � 0; 0� � 0 Camino 6�: � � 0 ; � � ;; � � 0 ? 0� � 0; 0� � 0; ; 0� � 0 Camino 6�: � � 0 ; � � 0; � � ; ? 0� � 0; 0� � 0; 0� � 0; (��, �, �� � @ �� · 01� ��2,3,4��5,5,5� @ 0 0� !25 @ �0"#$��0� ! ��0�35 +@ � "#$���� 0�45 (��, �, �� � @ �0�35 +@ � "#$����0� � �� ! sen����45 Para darle generalidad al resultado, independientemente de la elección del punto de partida, incorporamos una constante: (��, �, �� � �� ! sen���� ! A Verificación Si queremos comprobar que la función hallada es la función potencial del campo �� debemos hallar su gradiente, entonces: �� � B'�( � C(2; (3; (4D � �� ; � ! �"#$���� ; �"#$����� • Método II: es, por su sencillez el utilizado frecuentemente. Dado que existe el potencial ( ? �� � �E; F; G� � B'�( se debe cumplir que: H(2 � E��, �, ��(3 � F��, �, ��(4 � G��, �, �� I Así este problema se reduce a solucionar el sistema: H(2 � E��, �, �� � � (3 � F��, �, �� � � ! �"#$���� (4 � G��, �, �� � � "#$���� I Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 38 Se la primera ecuación del sistema JKJ2 � � se obtiene (��, �, �� � @ �0� � � � ! L�y;z) Notar que L��, �� es constante con respecto a la variable � de integración. De la igualdad del sistema resulta MNMO � x ! MP�O,Q�MO � x ! zcos�yz� . Luego MP�O,Q�MO � zcos�yz� ? h�y, z� � @ z cos�y z� dy � sen �y z� ! g�z� En la anterior g�z� es constante con respecto a la variable y de integración. Reemplazando, resulta (��, �, �� � �� ! sen���� ! W��� Usando la tercera ecuación del sistema JKJ4 � � cos���� ! WX��� � � cos���� De donde gX�z� � 0 entonces g�z� � C. Finalmente (��, �, �� � �� ! sen���� ! A Ejemplo 2 Dado el campo conservativo �� � �Z2 cos � ! �� � � ! �� � [ Z2$Z\ � � %� ! � � &'�, hallar la función potencial. Resolución Siendo ]''�( � �� ? H ^� (2 � E��, �, �� � Z2 cos � ! �� _� (3 � F��, �, �� � � � [ Z2$Z\ � "� (4 � G��, �, �� � � � I De la expresión a) obtenemos (��, �, �� � @�Z2 cos � ! ��� 0� � Z2 cos � ! ��� ! L�� , �� L�� , �� es constante con respecto a la variable � de integración. De la igualdad b) resulta: (3 � � � [ Z2$Z\ � � J�`a bcd 3e234ef�3 ,4� � J3 � [Z2$Z\ � ! � � ! JfJ3 Entonces JfJ3 � 0 ? L��, �� � W��� Reemplazando (��, �, �� � Z2 cos � ! ��� ! W��� . De la igualdad c) resulta (4 � �� ! WX��� � � � ? WX��� � 0 ? W��� � 6. Concluimos que (��, �, �� � Z2 cos � ! ��� ! 6 Verificación: ]''�( � �Z2 cos � ! �� � � ! �� � [ Z2$Z\ � � %� ! � � &'� � �� Ejemplo 3 Dado el campo conservativo ����, �� � �4�� ! 9���� � � ! �6��� ! 6�j �%� , calcular @ �� · 01�7 , donde C es cualquier trayectoria de �0 ; 0� ^ �1 ; 2� Resolución: ^� JKJ2 � 4�� ! 9���� _� JKJ3 = 6��� ! 6�j De la expresión a) obtenemos (��, �� � @�4�� ! 9�����0� � �m ! 3���� ! L��� De la igualdad b) y de la expresión anterior resulta JKJ3 � 6��� ! 6�j=6��� ! LX��� Entonces LX��� � 6�j ? L��� � �o ! 6 Luego la función potencial es (��, �� � Luego la función potencial es (��, �� � �m ! 3���� ! �o ! 6 Según la Regla de Barrow generalizada @ ]''�( · 01� � I(|qr � (�s� [ (�t�qru , @ �� · 01�7 � @ ]''�( · 01� � I�m ! 3���� ! �o ! 6 v�5,5 ��,�� � 777 Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 39 3.6 Independencia del Camino y Caminos Cerrados Teorema II: Independencia del camino Sea un campo vectorial kzyxRjzyxQizyxPzyxF rrrr ),,(),,(),,(),,( ++= cuyas componentes son funciones continuas en un conjunto abierto y conexo D y sea O un camino cerrado en D. La integral ∫C rdF rr . es independiente del camino en D, si y sólo si ∫ ⊂∀=O DOrdF 0. rr Demostración a.-Sentido de demostración ⇒ Considerando que se satisface que la integral es independiente del camino, entonces se cumple: ∫ ∫= 1 2 .. C C rdFrdF rrrr ⇒ 0.. 1 2 =−∫ ∫C C rdFrdF rrrr Cambiamos sentido de recorrido de 2C : 0.. 1 2 =+∫ ∫−C C rdFrdF rrrr Pero )( 21 CC −∪ es un camino cerrado O, arbitrario en D, entonces: x � '''�. 01�y � b.- Sentido de demostración ⇐ Utilizando ahora que, para todo camino cerrado en D, resulta x � '''�. 01�y . Adoptando un camino cerrado arbitrario y sobre él dos puntos arbitrarios A y B que lo dividen en dos caminos (ver en el croquis anterior el camino cerrado y los puntos): x � '''�. 01�y � @ � '''�. 01�78 ! @ � '''�. 01�z79 Cambiando sentido de recorrido de [6� , utilizando la propiedad @ � '''�. 01�z79 � [ @ � '''�. 01�79 Resulta: @ � '''�. 01�78 [ @ � '''�. 01�79 � 0 ? @ � '''�. 01�78 � @ � '''�. 01�79 Lo cual prueba que es independiente del camino ya que la elección del camino cerrado, y en consecuencia 1C y 2C , ha sido arbitraria.� Según este teorema, el trabajo realizado por un campo conservativo, por ejemplo campos gravitacionales y campos eléctricos, al mover una partícula en torno de una trayectoria cerrada es cero. De los dos teoremas anteriores tenemos tres condiciones equivalentes válidas en el conjunto D: ( con derivadas parciales continuas en D, conjunto abierto y conexo; O todo camino cerrado en D fF ∇= rr (conservativo) ∫⇔ C rdF vr . independiente de C ⇔ ∫ =O rdF 0. rr Conocemos hasta aquí propiedades y beneficios en el cálculo de integrales de líneas si el campo es Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 40 conservativo, pero queda pendiente determinar, cómo determinamos si un campo vectorial F r es o no conservativo. Es lo que vamos a resolver a continuación. 3.7 Condición necesaria y suficiente para que un Campo Vectorial sea conservativo a-Campo Vectorial definido en 2ℜ⊂D Teorema III: condición necesaria y suficiente para que � '''���, �� sea conservativo Sea un campo vectorial jyxQiyxPyxF rrr ),(),(),( += , con componentes continuas y con derivadas continuas en el conjunto abierto y simplemente conexo D. El campo F r es conservativo ( fF ∇= rr ) en D , si y sólo si x Q y P ∂ ∂= ∂ ∂ Dyx ∈∀ ),( Demostración a.- Sentido de demostración ⇒ Consideramos que � '''���, �� es conservativo en D, es decir � '''���, �� � ]''�(, entonces: x f yxP ∂ ∂=),( y y f yxQ ∂ ∂=),( Derivamos parcialmente ),( yxP y ),( yxQ con respecto a y y x respectivamente xy f y P ∂∂ ∂= ∂ ∂ 2 , yx f x Q ∂∂ ∂= ∂ ∂ 2 Por teorema de Clairaut se tiene x Q y P ∂ ∂= ∂ ∂ Dyx ∈∀ ),( b.- Sentido de demostración ⇐ Se cumple que x Q y P ∂ ∂= ∂ ∂ Dyx ∈∀ ),( . Siendo válido el teorema de Green para cualquier camino O cerrado en D. Sea E la región cerrada por O, entonces x � '''�. 01� � @ E��, ��0� ! F��, ��0� � { |J}J2 [ J~J3� 0t��y Pero las derivadas cruzadas en el segundo miembro son iguales, por lo tanto x � '''�. 01� � 0y para cualquier camino E cerrado en D y, según teoremas I y II la integral ∫C rdF rr . es independiente del camino y por lo tanto el campo vectorial F r es conservativo. Ejemplo 4 Mostrar que ����, �� es conservativo mientras que ����, �� no lo es siendo: ����, �� � �2 Z3 [ � Z2� � ! �2 �Z3 [ Z2�%� ����, �� � 4�� cos�� ��� � ! 8 � cos�� ��� %� Resolución Para ����, �� se tiene J~J3 � 2Z3 [ Z2 ; J}J2 � 2Z3 [ Z2. Dado que J~J3 y J}J2 son iguales, � '''� es conservativo �� Para ����, �� se tiene: J~J3 � 8�"#$����� ! 4���2��[$Z\����� y J}J2 � 8 "#$����� ! 8����[$Z\����� . Dado que J~J3 y J}J2 son distintas, � '''� es no conservativo �� Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 41 b- Campo Vectorial definido en � �� Teorema IV: condición necesaria y suficiente para que � '''���, �, �� sea conservativo Sea un campo vectorial kzyxRjzyxQizyxPzyxF rrrr ),,(),,(),,(),,( ++= , con componentes continuas y con derivadas continuas en el conjunto abierto y simplemente conexo D. El campo F r es conservativo ( fF ∇= rr ) en D , si y sólo si 0 rr =Frot Dzyx ∈∀ ),,( Demostración a.- Sentido de demostración ⇒ Consideramos que F r es conservativo, es decir fF ∇= rr . La demostración es muy simple ya que, por lo que hemos comprobado en la sección 1 el rotacional del gradiente es nulo, es decir: 0)( rr =∇frot 0 rr =⇒ Frot También se puede comprobar usando el mismo recurso que utilizamos en la demostración del teorema III, parte a) Realizar esta comprobación. b.- Sentido de demostración ⇐ La demostración que si 1#; �� � 0'�, entonces el campo Fr es conservativo se realiza más adelante, cuando dispongamos de un importante teorema llamado teorema de Stokes (ver página 63). Ejemplo 5 Comprobar que el campo ����, �, �� � ���� ! ��� � ! ���� ! ���%� ! �Z4 ! ���&'� es conservativo y que ����, �, �� � ���� ! ��� � ! � ���%� ! �Z4 ! ���&'� no lo es Resolución 1#; �� � �� � % ''� &'''�� �� � �� � ����� ! �� ��� ! �� Z4 ! ��� � � �� [ �� � [ �� [ ��%� ! �2�� ! � [ �2�� ! ���&'� � 0'� 1#; �� � �� � % ''� &'''�� �� � �� � ����� ! �� �� Z4 ! ��� � � �� [ �� � [ �� [ ��%� ! �� [ 2�� [ ��&'� � 0'� Luego �� es conservativo y �� no lo es. Ejemplo 6 ����, �, �� � ���� ! ��� � ! ���� ! ���%� ! �Z4 ! ���&'� , calcule @ �� · 01�7 para C: a) 6�: � � cos�;� ; � � $Z\�;� ; � � $Z\�2;� ; 0 � ; � 2� b) 6�: � � cos�;� ; � � �� ! $Z\�;� ; � � $Z\�2;� ; 0 � ; � 2� Resolución: Note que el campo es conservativo (ver ejemplo anterior), entonces �� � ]''�( = a) Dado que la curva es cerrada, @ �� · 01�78 � x ]''�( · 01� � I(|qq � (�t� [ (�t� � 0 . b) Al ser la integral independiente del camino, se evalúa, no sobre la trayectoria dada sino sobre una rectilínea (a los efectos de simplificar los cálculos). 1��0� � �1,0,0� � 1'''��2�� � �1,2,0) 6�: � � 1; � � 2; ; � � 0 ; 0 � ; � 1; luego . �� · 01�79 � . �� · 01�7: � . �2; 1��20; � I2 ;�|5� � 2 � 5 Cátedra Análisis Matemático II Cálculo Vectorial Sección 3 Redactado por: Ing Humberto Pampiglioni - Año 2009-Revisado 2011 Página 42 Ejercicios Propuestos Sección 3: 1) Determine si F es o no es un campo vectorial conservativo. Si lo es, encuentre una función f , tal que fF ∇= a). jxyiyxyxF )32()32(),( −+−= . Rta: Kyxyxyxf ++−= 22 3),( b). jxiyxyxF 22 )(),( ++= Rta: No conservativo c). jyxiyxyxF 2433 3)41(),( ++= Rta: Kxyxyxf ++= 34),( d). jyxiyxseneyxF x )cos()(),( 22 ++= Rta: No conservativo e). jyxeiysenyeyxFxx )cos()(),( +++= Rta: ( , ) xf x y y e x sen y K= + + 2) (a) Determine una función f tal que fF ∇= (b) utilice el inciso (a) para evaluar ∫c drF. a lo largo de la curva dada C. i). yjxiyxF +=),( C es el arco de la curva 2xy = de (-1,1) a (3,9). Rta:a) 2 2( , ) 0,5( )f x y x y= + b) 44 ii). jyxixyyxF 223 32),( += C : 2/0,)1()( 2 π≤≤++= tjtitsentr Rta: a). 32),( yxyxf = b). [ ]32 )4/(1 π+ iii). ykjzxyizyxF +++= )(),,( C es el segmento de recta que va desde (2,1,4) a (8,3,-1). Rta: a). yzxyzyxf +=),,( b). 15 iv). kxjyxiysenxzzyxF 2)cos()2(),,( +++= C: π20,cos)( ≤≤++= tktjsentittr . Rta:a). yxsenzxzyxf += 2),,( b). π2 3). Mostrar que la integral de línea es independiente de la trayectoria y evalúe la integral. ∫ −+c dyyyxdxysenx )3cos(2 22 C es cualquier trayectoria desde (-1,0) hasta (5,1). Rta: 1125 −)(sen 4). Calcule el trabajo llevado a cabo por el campo de fuerza F al mover un objeto de P a Q. jyxiyxyxF )()(),( 2332 += ; P(0,0) ; Q(2.1). Rta: 8/3 5). ¿Es conservativo el campo de fuerza que se muestra en la siguiente figura? Dé razones. Rta: No. 6). Sea fF ∇= , donde )2(),( yxsenyxf −= . Determine un par de curvas 21 CyC que no sean cerradas y que satisfagan la ecuación. a) ∫ = 1 0. C drF b) ∫ = 2 0. C drF Rta: a) una opción es C1: Segmento de recta del (0,0) al (2,1) b) C2: segmento de recta del (0,0) al (π,0). Pero hay infinitas soluciones.
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