Lab 8

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Universidad del Cauca – Laboratorio de Fuerza Centrípeta 
. 
 
 
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INFORME PRÁCTICA 8 – FUERZA CENTRÍPETA 
 
 
 
Claudia Marcela Hurtado Franco 
e-mail: cmhurtado@unicauca.edu.co 
Angela Dayana Mejía Mejía 
e-mail: admejia@unicauca.edu.co 
Angélica María Patiño Sarria 
e-mail: ampatino@unicauca.edu.co 
Carlos David Vallejo Ruiz 
e-mail: cardav@unicauca.edu.co 
 
 
 
 
Abstract: On February 7, 2022, the laboratory practice 
was carried out in the facilities of the University of Cauca 
in the morning hours, this practice was guided by the 
teacher Lissy Yohana Hurtado Meneses. This was called 
"Centipetal Force" because that is the name of the main 
force that we were going to interact with and observe. We 
began with the detailed explanation by the teacher and 
accompanied by the laboratory technicians, in this 
explanation we were informed that in this practice 
materials were going to be shared, therefore the four 
groups would merge to end up being two. Continuing, we 
were presented with the objectives to meet and the 
methods by which we would need the participation of all 
the members of the group, in this way we created a 
synergy to speed up the test. What we used was an 
electric motor, timer, weight box, adjustable spring 
attachment and indicator needle to perform this test. 
 
 
PALABRAS CLAVE: Dinámico, elasticidad, 
estático, fuerza. 
 
 
 
INTRODUCCIÓN 
 
El día 07 de febrero de 2022 se llevó a cabo la 
práctica de laboratorio llamada fuerza 
centrípeta, este laboratorio fue orientado por 
la docente Lissy Yohana Hurtado Meneses, 
donde empezamos con una explicación 
acerca de cómo utilizar los instrumentos que 
se nos darían tiempo después para que el 
equipo pudiera conocer acerca de esta fuerza 
y como se calcula. Lo primero que como 
equipo tuvimos que tener fue la experiencia en 
utilizar el motor eléctrico con regulador de 
velocidad, aditamento con resorte graduable y 
aguja indicadora, cronometro, juego de pesas, 
porta pesas, torre en pedestal de madera y 
balanza digital. Teniendo esto procedimos a 
indicar roles, para poder aprovechar al 
máximo el tiempo y agilizar la practica; donde 
todos aportaríamos y nos veríamos 
involucrados al hacer trabajo en equipo y 
generar una sinergia en la cual todos nos 
empaparíamos del proceso de medición de la 
fuerza centrípeta. En la práctica mientras 
observamos los materiales que se nos habían 
suministrado teníamos que aprender a 
utilizarlos de forma segura y adecuada para 
obtener los mejores resultados y no ir a dañar 
estos mismos. Durante la prueba se nos 
presentaron diferentes pruebas como por 
ejemplo fue, por medio de nuestra 
observación mirar que la aguja de nuestro 
aditamento con resorte graduable llegara a 
cierta medida, es decir, por medio de nuestros 
ojos teníamos que mirar el cambio de posición 
de la aguja mientras cambiábamos la 
velocidad en nuestro regulador; a parte en la 
segunda parte de nuestra prueba donde 
teníamos que observar el cambio de nuestra 
misma aguja en el método estático; este 
método constaba de poner a prueba nuestro 
resorte sujetado de unas cuerdas sencillas y 
que este sostuviera nuestro porta pesas en el 
cual agregaríamos peso con respecto a la 
graduación de nuestro resorte. La prueba que 
se nos presentaba fue que necesitábamos 
comprobar el peso real que había generado 
que la aguja cambiara, por tanto, el peso lo 
llevamos a nuestra balanza digital y supimos 
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. 
 
 
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cuál era el peso exacto; cabe resaltar que 
mientras intentábamos saber el peso real, el 
viento jugo un valor importante, pues este 
interfería en nuestra medición ya que nuestra 
balanza resulto ser bastante sensible. 
En este informe, usted encontrara los datos 
suficientes y necesarios, gráficas y análisis de 
resultados de la práctica realizada con éxito, 
así mismo nuestro equipo de trabajo pudo 
darse una idea más argumentada de lo que es 
la fuerza centrípeta. 
 
 
OBJETIVOS 
 
- Estudiar el movimiento de un cuerpo 
que recorre con velocidad constante 
una trayectoria circular. 
- Calcular la frecuencia de rotación. 
- Calcular el valor de la fuerza 
centrípeta. 
 
 
MARCO TEÓRICO 
 
Supongamos un cuerpo de masa m girando 
en una trayectoria circular de radio r. 
 
Fig. 1 
 
En un instante dado, en el punto A, el cuerpo 
tiene una velocidad v1 tangente al círculo y 
mantendrá esta velocidad lineal, de acuerdo 
con la primera Ley de Newton, sino sobre él 
ninguna fuerza externa. La aplicación de una 
fuerza a lo largo de su trayectoria (tangente al 
círculo) aumentaría la velocidad del cuerpo, en 
tanto que una fuerza obrando normalmente a 
la trayectoria (a lo largo del radio) producirá un 
cambio constante en la dirección del 
movimiento, sin afectar el valor numérico de la 
velocidad. Supongamos que el cuerpo esté 
recorriendo su trayectoria circular con 
velocidad constante en valor absoluto. 
 
No tendrá aceleración a lo largo de su 
trayectoria, pero la dirección de su 
movimiento estará cambiando 
constantemente y por tanto su velocidad 
(como cantidad vectorial), no será uniforme y 
deberá tener una aceleración normal a la 
trayectoria, que es la que hace cambiar la 
dirección de la velocidad. Esta aceleración 
radial está dirigida hacía el centro de la 
trayectoria circular y se llama aceleración 
centrípeta. 
 
De acuerdo con la segunda ley de Newton la 
fuerza F necesaria para darle a una masa a, 
es: 
 
𝐹 = 𝑘 ∗ 𝑚 ∗ 𝑎 (1) 
 
Siendo k una constante de proporcionalidad 
que depende del sistema de unidades. 
El sistema C.G.S. que es el utilizado en esta 
experiencia, 𝑘 = 1. 
 
La fuerza 𝐹 sobre la masa 𝑚 dirigida hacia 
el centro, se llama fuerza centrípeta. De 
acuerdo con la tercera Ley de Newton, existe 
una fuerza igual y contraria: la fuerza 
centrífuga. 
 
Deduzcamos una expresión de la fuerza 
centrípeta. En un pequeño intervalo de tiempo 
𝛥𝑡, el cuerpo a lo largo del arco 𝐴𝐵 se moverá 
una distancia 𝛥𝑠 = 𝑣 ∗ 𝛥𝑡. La velocidad lineal 
𝑣 tiene la misma magnitud en 𝐴 y en 𝐵, pero 
al ir de 𝐴 a 𝐵 , como la dirección del 
movimiento ha cambiado, el vector diferencia 
se ve en la figura1. Entonces considerando 
triángulos semejantes tendremos: 
 
∆v 
∆s
=
𝑎∗∆t
𝑣∗∆t
=
𝑣
𝑟
 (2) 
 
De donde: 
 
𝑎 =
𝑣2 
r
 (2) 
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. 
 
 
3 
La aproximación de tomar la cuerda 𝐴𝐵 como 
igual al arco, se justifica plenamente cuando 
𝛥𝑡 se hace infinitamente pequeña. Además, 
cuando 𝛥𝑡 se aproxima a cero, 𝛥𝑣 viene a ser 
prácticamente paralelo a 𝑟 . Por tanto, la 
aceleración, la cual está en la dirección del 
cambio de velocidad, estará dirigida hacia 
el punto 𝑂 , es decir hacia el centro del 
círculo. 
 
Sustituyendo 𝑎 de la ecuación (2) en la 
ecuación (1), tendremos la expresión para la 
fuerza centrípeta. 
 
𝐹𝑐 = 𝑚
𝑣2
𝑟
 (3) 
 
En la ecuación (3) la fuerza centrípeta, está 
expresada en función de la velocidad lineal 𝑣. 
del cuerpo. Si la expresamos en función de la 
velocidad angular 𝑤 y sabiendo que 𝑣 = 𝑤 ∗
 𝑟 . Entonces, se reemplaza 𝑣 en (3), 
obteniendo: 
 
𝐹𝑐 = 𝑚
( 𝑤∗ 𝑟)2
𝑟
 (4) 
 
𝐹𝑐 = 𝑚
𝑤2∗𝑟2
𝑟
 (4) 
 
𝐹𝑐 = 𝑚 ∗ 𝑤
2 ∗ 𝑟 (4) 
 
 
Estando 𝑤 en radianes por segundo. Pero 
como de ordinario es más fácil encontrar la 
frecuencia de rotación 𝑓 ó número de 
revoluciones por segundo, hacemos una 
relación, como sigue: 
𝑤 =
2𝜋
𝑇
= 2𝜋𝑓
 
 
Anteriormente ya vimos que 𝑣 = 𝑤 ∗ 𝑟 , 
entonces reemplazamos 𝑤 en 𝑣. Así 
𝑣 = 2 ∗ 𝜋 ∗ 𝑓 ∗ 𝑟 , la ecuación (4) nos 
quedará finalmente: 
 
𝐹𝑐 = 4𝜋
2 ∗ 𝑓2 ∗ 𝑟 ∗ 𝑚 (5) 
 
Por otra parte, hay que recordar que la ley de 
Hooke, establece que la fuerza 𝐹 necesariapara producir una deformación d en un cuerpo 
elástico, está dada por la ecuación: 
𝐹 = 𝑘 ∗ 𝑑 (6) 
 
En la cual 𝑘 se define numéricamente como 
la fuerza necesaria para producir la unidad 
de deformación. El valor de 𝑘 depende de la 
forma y naturaleza del cuerpo. 
 
La relación entre la fuerza en el resorte y la 
frecuencia de rotación puede encontrarse 
gráficamente. Despejando 𝑓2 en la ecuación 
(5), tenemos: 
 
𝑓2 =
1
4π2∗𝑟∗𝑚
𝐹𝑐
 (7) 
 
Ecuación en la cual la fuerza 𝐹𝑐 satisface la 
ecuación (6). En este experimento el radio 𝑟 
se mantiene constante y la extensión del 
resorte varía por medio del collar colocado en 
una de las extremidades del resorte. Como el 
paso del tornillo solidario del collar es 
constante, la fuerza en el resorte es 
directamente proporcional al número de 
vueltas 𝑁 del collar. Por tanto: 
 
𝐹𝐶 = 𝐹0 + 𝑘
′𝑁 (8) 
 
Donde 𝐹0 es la fuerza inicial del resorte 
correspondiente al “cero” (arbitrario) de una 
posición del collar; 𝑘’ es una constante del 
resorte, llamada la fuerza en el resorte para 
una vuelta en el collar. Debe notarse que 
𝑘’ de la ecuación (8) y 𝑘 de la ecuación (6) 
están simplemente relacionadas siendo 
solamente dos maneras equivalentes de 
expresar la fuerza constante del resorte. 
 
Sustituyendo 𝐹𝐶 de la ecuación (8) en la 
ecuación (7) tenemos: 
 
𝑓2 =
1
4π2𝑚𝑟
(𝐹0 + 𝑘
′𝑁) (9) 
 
O 
 
𝑓2 = 𝐶(𝐹0 + 𝑘
′𝑁) (10) 
 
Siendo: 
𝐶 =
1
4π2𝑚𝑟
 (11) 
 
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. 
 
 
4 
Analizando la ecuación (10) se ve que un 
gráfico de valores experimentales de 𝑓2 y de 
𝑁 da el valor de fuerza constante 𝑘’ del 
resorte. Esto puede llamarse método dinámico 
para determinar 𝑘’ .un método estático 
diferente para determinar 𝑘’consiste en medir 
el peso no necesario para balancear la fuerza 
la fuerza elástica en el resorte para cada 
vuelta del collar. 
 
Análisis de datos: dibujar un gráfico como el 
de la figura 2, llevando el cuadrado de la 
frecuencia 𝑓2 en la ordenada y 𝑁 número de 
vueltas en las abscisas. 
 
La ecuación (10) nos muestra que cuando 
𝑁 = 0, 
 
𝐹0 = −
𝑓0
2
𝐶
 
 
Donde f0 es la frecuencia correspondiente a la 
posición inicial del resorte. 
 
 
Volviendo a la ecuación (10) si 𝑓 = 0, 
 
𝑁0 =
−𝐹0
𝑘′
 
 
Donde 𝑁0 es el número negativo de vueltas 
desde el comienzo necesarias para causar 
fuerza cero con el resorte. Conociendo 𝑁0 y 𝐹0 
podemos conocer la constante 𝑘’ del resorte. 
 
Fig.2 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
El aparato costa de un motor eléctrico con un 
rotor de velocidad variable provisto de un 
contador de revoluciones. Al rotor se acopla 
la unidad de fuerza centrípeta el cual consiste 
de un soporte metálico en el cual está 
montado una masa cilíndrica adherida a un 
resorte (ver esquema) cuya tensión es 
regulable por medio de un tornillo de paso 𝑁 
constante. El aditamento completo gira sobre 
el eje vertical a través de su centro de 
gravedad. La posición del tornillo que regula la 
tensión del resorte puede ser controlada por 
una escala graduada. Cuando el aparato gira 
la masa produce una extensión del resorte y 
se tiene un sistema de señalización 
consistente en una aguja P pivoteada en 0 
de tal forma que cuando la masa m toca el 
punto Q se levanta unos cinco milímetros en 
el punto I lo cual es visible por el observador 
que mire paralelamente el objeto cuando está 
girando. Midiendo desde el eje de rotación 
hasta el centro de la masa en esa posición se 
tiene el radio r. Luego si medimos la fuerza 
necesaria para mover la masa a esa posición 
(puede ser colgado el aditamento vertical y 
añadiendo pesas hasta que la masa toque 
justamente el punto Q) se comprueba la 
ecuación de la fuerza centrípeta. 
 
Adicionalmente, contamos con dos 
ecuaciones para hacer uso del método de 
mínimos cuadrados: 
 
𝑚 =
∑ 𝑥𝑦+
∑ 𝑥 ∑ 𝑦
𝑛
∑ 𝑥2−
(∑ 𝑥)2
𝑛
 (12) 
 
𝑏 =
∑ 𝑦
𝑛
− 𝑚
∑ 𝑥
𝑛
 (13) 
 
 
LISTA DE MATERIALES 
 
- Motor eléctrico con regulador de 
velocidad. 
- Aditamento con resorte graduable y 
aguja indicadora. 
- Cronometro. 
- Calibrador. 
- Caja de pesas completa. 
- Porta pesas de 1Kg. 
- Juego de pesas con ranuras. 
- Torre en pedestal de madera. 
 
 
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5 
 
DESARROLLO PROCEDIMENTAL 
 
Verificamos el estado y funcionamiento de 
cada uno de los materiales entregados por el 
laboratorista, y se sigue: 
 
- EI profesor Ie explicará previamente Ia 
manera como debe manejar eI aparato 
de fuerza centrípeta. 
 
- Una vez haya aprendido el 
funcionamiento del aparato, coloque el 
collar del resorte en frente del cero de la 
escala graduada. 
 
- Monte el aditamento sobre el eje de 
rotación y ajústelo; tenga cuidado que el 
eje de rotación esté vertical. 
 
- Ponga el motor eléctrico en 
funcionamiento cerrando el interruptor. 
 
- Por medio del tornillo colocado en la parte 
inferior del regulador de velocidad varié 
esta hasta que mirando paralelamente la 
masa giratoria vea que la aguja del 
esquema se levantó. 
 
- Baje un poco la velocidad y vuelva 
aumentar lentamente hasta determinar 
con exactitud el punto donde la aguja del 
esquema se levanta. 
 
- En esa posición fije el tornillo. 
 
- Anote la lectura del contador de 
revoluciones o tacómetro. 
 
- Engránelo al rotor durante veinte 
segundos. Suéltelo y por diferencia de las 
dos anotaciones determine el número 
de revoluciones, lleve estos datos a la 
tabla No. 1. 
 
- Calcule la frecuencia de rotación y llévela 
a la tabla No. 1. 
 
- Mida la resistencia r desde el eje de 
rotación hasta el centro de gravedad de 
la masa cuando se encuentra en el 
extremo del soporte, r = 5.655 cm. 
- Tenga en cuenta la masa del cilindro que 
se desplaza, m = 152.2 g 
 
- Con los datos anteriores calcule el valor 
de la fuerza centrípeta. 
 
- Complete la tabla No. 1. y haga los 
cálculos del caso. 
 
- Coloque el collar en la graduación 5 y 
repita los pasos anteriores. 
 
- Varié N de 5 cm. 5 hasta llegar a la 
marca 20 de la escala y repita los pasos 
anteriores. 
 
- Retire el aparato del rotor y suspéndalo 
de un soporte con la masa cilíndrica 
hacia abajo. 
 
- En la parte inferior suspenda un porta-
pesas y coloque pesas hasta que el 
extremo del indicador quede frente al 
índice I. 
 
- Anote el peso total, incluyendo el del 
porta-pesas y el cuerpo cilíndrico. 
 
- Determine el valor de la fuerza 
gravitatoria necesaria p a r a producir 
el alargamiento en cada posición de la 
graduación de la escala y compare cada 
uno de estos con la fuerza centrípeta 
encontrada anteriormente y explique. 
 
- Dibuje una gráfica de f2 vs. N, encuentre 
k’; haga el análisis del caso. 
 
- Dibuje una gráfica de W (peso) como 
ordenada y N cono abscisa. Encuentre k’ 
y analice-
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. 
 
 
2 
 
 
Tabla. 1 Datos método dinámico 
N° 
Observaciones 
Graduación 
del collar 
Radio 
de 
giro 
(𝑐𝑚) 
 
Tiempo 
(𝑠) 
Lectura Tacómetro Frecuencia 
𝑓 
𝑟𝑒𝑣/𝑠 
𝑓2 
𝑟𝑒𝑣2/𝑠2 
 
 
Inicial Final #Revoluciones 
1 0 5,655 20 18474 18381 93 4,65 21.62 
2 5 5,655 20 18381 18268 113 5,65 31.92 
3 10 5,655 20 18268 18444 176 8,8 77.44 
4 15 5,655 20 18444 18628 184 9,2 84.64 
5 20 5,655 20 18628 18814 186 9,3 86.49 
 
 
 
 
 
Tabla. 2 Datos método estático 
Nº de 
observaciones 
Graduación 
del collar 
Gravedad 
𝑚/𝑠2 
Masas (g) 
Cabezote Suspendidas 
1 0 9,78 152,2 2051 
2 5 9,78 152,2 2199,1 
3 10 9,78 152,2 2338,12 
4 15 9,78 152,2 2496,47 
5 20 9,78 152,2 2634,5 
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RESULTADOS 
 
Para hallar la fuerza centrípeta en el método 
dinámico, hacemos uso de la ecuación (5) con 
cada valor de N: 
 
- Para 𝑁= 0 
 
Fc = 4π
2 ∗ 21.62(rev/s)2 ∗ 5.655cm ∗ 152.2g 
 
Fc = 4π
2 ∗ (18608.1 g cm s2⁄
) 
 
Fc = 734619.9 dinas 
 
 
- Para 𝑁 = 5 
 
Fc = 4π
2 ∗ 31.92(rev/s)2 ∗ 5.655cm ∗ 152.2g 
 
Fc = 4π
2 ∗ (27473.26 g cm s2⁄
) 
 
Fc = 1084600.7 dinas 
 
 
- Para 𝑁 = 10 
 
Fc = 4π
2 ∗ 77.44(rev/s)2 ∗ 5.655cm ∗ 152.2g 
 
 
 
Fc = 4π
2 ∗ (66651.9 g cm s2⁄
) 
 
Fc = 2631312 dinas 
 
 
- Para 𝑁 = 15 
 
Fc = 4π
2 ∗ 84.64(rev/s)2 ∗ 5.655cm ∗ 152.2g 
 
Fc = 4π
2 ∗ (72848.9 g cm s2⁄
) 
 
Fc = 2875958.8 dinas 
 
 
- Para 𝑁 = 20 
 
Fc = 4π
2 ∗ 86.49(rev/s)2 ∗ 5.655cm ∗ 152.2g 
 
Fc = 4π
2 ∗ (74441.2 g cm s2⁄
) 
 
Fc = 2938819.4 dinas 
 
 
Por otro lado, graficamos 𝑓2 𝑣𝑠. 𝑁 
 
 
 
 
Gráfica, 1 𝑓2 𝑣𝑠. 𝑁 
 
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Dado que obtenemos un gráfico de 
dispersión, aplicaremos el método de mínimos 
cuadrados, para hallar la mejor ecuación de la 
recta que se aproxime a los datos ya 
obtenidos, así, en la Tabla 3. Tendremos los 
datos que utilizaremos para hacer uso de este 
método. 
 
De esta forma, también realizaremos un 
cambio de variable, para poder relacionar la 
ecuación (10) con la ecuación de la recta 𝑦 =
𝑚𝑥 + 𝑏. Haciendo: 
 
y = f^2 
m = C * k’ 
x = N 
b = C * F0 
 
 
Tabla. 3 Datos mínimos cuadrados 
x 
Sustituye a N 
 
y 
Sustituye a f^2 
x*y 
Sustituye a N * f^2 
x^2 
Sustituye a N^2 
0 21.62 0 0 
5 31.92 159.6 25 
10 77.44 774.4 100 
15 84.64 1269.6 225 
20 86.49 1729.8 400 
∑= 50 ∑=302.11 ∑=3933.4 ∑=750 
 
 
Usando la ecuación (12): 
 
𝑚 =
3933.4 − 
50∗302.11
5
750 − 
50∗50
5
=
3933.4 − 3021.1
750 − 500
 
 
𝑚 = 
912.3
250
= 3.6492 
 
Usando la ecuación (13): 
 
𝑏 =
302.11
5
− (3.6492)
50
5
 
 
𝑏 = 60.422 − 36.492 = 23.93 
 
De lo anterior, tenemos que 
 
𝑦 = 3.6492 𝑥 + 23.93 
 
Donde la pendiente 𝑚 = 3.6492 
 
 
Para hallar la constante de elasticidad del 
resorte, usaremos la ecuación (11), con la 
ecuación que nos resultó de hacer el cambio 
de variable (𝑚 = 𝐶 ∗ 𝑘’) y despejamos 𝑘’ 
 
𝑘’ = 𝑚/𝐶 
 
𝑘’ =
3.6492
1
4𝜋2𝑚𝑟
=
3.6492
1
4𝜋2(152.2)(5.655)
 
 
𝑘 = 123995.14 
 
Por tanto, la constante de elasticidad del 
resorte es 
𝑘 = 123995.14 
 
Ahora, para lograr observar el cambio de la 
posición de la aguja, en el método estático, fue 
necesario aplicar una fuerza F que en este 
caso, hace las veces de W (peso), como sigue: 
 
- Para 𝑁 = 0 
 
𝑤 = 𝑚 ∗ 𝑔 = 2203.2 𝑔 ∗ 978 𝑐𝑚/s2 
 
𝑤 = 2154729.6 𝑑𝑖𝑛𝑎𝑠 = 𝐹 
 
 
- Para 𝑁 = 5 
 
𝑤 = 𝑚 ∗ 𝑔 = 2351.3 𝑔 ∗ 978 𝑐𝑚/s2 
 
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. 
 
 
5 
𝑤 = 2299571.4 𝑑𝑖𝑛𝑎𝑠 = 𝐹 
 
- Para 𝑁 = 10 
 
𝑤 = 𝑚 ∗ 𝑔 = 2490.32 𝑔 ∗ 978 𝑐𝑚/s2 
 
𝑤 = 2435532.26 𝑑𝑖𝑛𝑎𝑠 = 𝐹 
 
 
- Para 𝑁 = 15 
 
𝑤 = 𝑚 ∗ 𝑔 = 2648.67 𝑔 ∗ 978 𝑐𝑚/s2 
 
𝑤 = 2590399.26 𝑑𝑖𝑛𝑎𝑠 = 𝐹 
 
 
- Para 𝑁 = 20 
 
𝑤 = 𝑚 ∗ 𝑔 = 2786.7 𝑔 ∗ 978 𝑐𝑚/s2 
 
𝑤 = 2725392.6 𝑑𝑖𝑛𝑎𝑠 = 𝐹 
 
 
 ANÁLISIS DE RESULTADOS 
 
Una vez finalizada la práctica de Fuerza 
Centrípeta, logramos analizar la gran diferencia 
que se presenta en tanto a fuerzas respecto al 
método dinámico y al estático, ya que 
evidentemente, las fuerzas que fueron 
necesarias ejercer en el método estático para 
poder cambiar de posición la aguja a nivel del 
tornillo, son mayores que la fuerza centrípeta 
experimentada donde se intentaba levantar la 
misma aguja. 
 
 
CONCLUSIONES 
 
El objetivo de esta práctica fue determinar la 
fuerza centrípeta, cuando una partícula se 
mueve en una trayectoria circular su velocidad 
es vectorial y la partícula presenta dos 
aceleraciones, la centrípeta, que permite que 
está se mueve en trayectoria circular y no 
lineal, y la tangencial; la magnitud de esa 
velocidad va a permanecer constante pero la 
dirección va a estar cambiando. Además, 
también existe una fuerza llamada centrífuga, 
esta fuerza de cierta manera se puede decir 
que no es real, técnicamente no existe y no se 
toma mucho en cuenta porque esta fuerza 
centrífuga la siente únicamente la partícula 
desde el marco de referencia no inercial. Lo 
que le genera la sensación de salir 
expulsado. 
En la práctica de laboratorio trabajamos dos 
casos, el primero, el caso dinámico lo que 
quiere decir con el equipo de trabajo en 
movimiento, y el segundo caso, el estático, en 
el cual se encontró la fuerza que se requiere 
para poder levantar la punta de la aguja, hasta 
la cabeza de la aguja, con lo realizado 
anteriormente se compara el resultado 
dinámico y el estático. 
Finalmente, la práctica fue de mucho interés 
porque aprendimos sobre la fuerza centrípeta, 
que es una fuerza muy elemental que trabajan 
algunos electrodomésticos de nuestro hogar 
como lo es la lavadora. 
 
 ANEXOS 
 
1) ¿Cómo se afecta la fuerza centrípeta de 
un cuerpo en rotación? ¿Duplicando el 
radio, y manteniendo la velocidad lineal 
constante? 
 
Rta/ Sí, ya que, a mayor radio, menor será la 
fuerza centrípeta, debido a que son 
inversamente proporcionales. 
 
2) ¿Qué fuerza centrípeta experimenta una 
persona en la rotación de la tierra en el 
ecuador? ¿Influye la latitud? 
 
Rta/ Teniendo en cuenta la respuesta del 
inciso anterior, y sabiendo que la tierra no es 
totalmente redonda, sino que es más ancha 
en el ecuador que en los polos, así que la 
fuerza centrípeta que experimenta una 
persona en el ecuador es menor que en los 
polos. 
 
3) ¿Una curva circular de carretera está 
proyectada para vehículos moviéndose a 
64,4km/h? 
- a) Si el radio de la curva es de 122m cuál 
es el Angulo adecuado del peraltado de la 
carretera? 
 
- b) si la curva no está peraltada cual es el 
mínimo coeficiente de rozamiento para 
Universidad del Cauca – Laboratorio de Fuerza Centrípeta 
. 
 
 
6 
evitar que los vehículos se deslicen a esa 
velocidad? 
 
 
Solución: 
 
𝑉2 = 127 × 𝑟 × (𝜇𝑖 +
𝑃
100
) FORMULA 
DEL PERALTADO 
V= velocidad 
r= radio 
𝜇𝑖= coeficiente de rozamiento 
P = inclinación de la pendiente en porcentaje 
Entonces 
64,4 = 127 × 122 × (0 +
𝑃
100
)
 
Despejando P 
 
(64,4)2
15494
× 100 = 𝑃
 
 
26,76 = 𝑃 
 
Ángulo=15° 
 
 
 BIBLIOGRAFÍA 
 
- Selective experiments in physics. Cenco. 
Chicago. 
- SEARS y SEMANSKY. Física. Madrid, 
Editorial Aguilar S.A.1970. 
- RESNICK y HALLIDAY. 
Física, Fondo Educativo 
Interamericano.1976 
- Guía de laboratorio de Física. 
Departamento de Física Universidad 
Nacional de Colombia, Bogotá. 
- Guía de laboratorio de Física. 
Departamento de Física Universidad 
Industrial de Santander, Bucaramanga. 
- VALERO, Michel. Física 1. Bogotá, 
Editorial Norma 1976.