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CALCULO APLICADO A LA FÍSICA 2 Ondas Electromagnéticas Prof. Juan Carlos Grande Ccalla Semana 7B LOGRO DE APRENDIZAJE Al finalizar la unidad el estudiante debe conocer la relación entre la rapidez de la luz con las constantes fundamentales y las ecuaciones básicas de óptica geométrica y sus aplicaciones en ingeniería. Temas: • Ecuaciones de Maxwell y ondas electromagnéticas • Ondas electromagnéticas planas • Ondas electromagnéticas sinusoidales • Ondas electromagnéticas en la materia • Energía y cantidad de movimiento de las ondas electromagnéticas • La naturaleza de la luz • Reflexión y refracción 1. Ecuaciones de Maxwell y ondas electromagnéticas • Estas ecuaciones se aplican a los campos eléctricos y magnéticos en el vacío. Si está presente un material, la permitividad ϵ0 y la permeabilidad 𝜇0 del espacio libre se sustituyen por la permitividad 𝜖 y la permeabilidad 𝜇 del material. Generación de la radiación electromagnética • De acuerdo con las ecuaciones de Maxwell, una carga puntual en reposo produce un campo estático pero no un campo; una carga puntual en movimiento con velocidad constante produce los dos campos 𝐸 y 𝐵. • Las ecuaciones de Maxwell también se usan para demostrar que para que una carga puntual produzca ondas electromagnéticas, la carga debe acelerar. De hecho, un resultado general de las ecuaciones de Maxwell es que toda carga acelerada irradia energía electromagnética. El espectro electromagnético • El espectro electromagnético incluye las ondas de radio y televisión, la luz visible, la radiación infrarroja y ultravioleta, los rayos x y los rayos gamma. • Se han detectado ondas electromagnéticas con frecuencias desde 1 hasta 1024 Hz. 2. Ondas electromagnéticas planas Si tomamos como base un sistema de coordenadas 𝑥𝑦𝑧, suponemos que todo el espacio está dividido en dos regiones por un plano perpendicular al eje 𝑥 (y paralelo al plano 𝑦𝑧). En cada punto a la izquierda de este plano hay un campo eléctrico uniforme 𝐸 en la dirección +y y un campo magnético uniforme 𝐵 en la dirección +z, como se ilustra. Ondas electromagnéticas planas onda electromagnética en el vacío onda electromagnética en el vacío rapidez de las ondas electromagnéticas en el vacío Propiedades clave de las ondas electromagnéticas 1. La onda es transversal; tanto 𝐸 como 𝐵 son perpendiculares a la dirección de propagación de la onda. Los campos eléctrico y magnético también son perpendiculares entre sí. La dirección de propagación es la dirección del producto 𝐸 × 𝐵 vectorial. 2. Hay una razón definida entre las magnitudes de 𝐸 y 𝐵. 𝑬 = 𝒄𝑩 3. La onda viaja en el vacío con rapidez definida e invariable. 4. A diferencia de las ondas mecánicas, que necesitan de partículas oscilantes de un medio —como el agua o aire— para transmitirse, las ondas electromagnéticas no requieren un medio. Lo que “ondula” en una onda electromagnética son los campos eléctricos y magnéticos. Propiedades clave de las ondas electromagnéticas 3. Ondas electromagnéticas sinusoidales En una onda electromagnética sinusoidal, y en cualquier punto del espacio son funciones sinusoidales del tiempo, 𝐸 y 𝐵 en cualquier instante la variación espacial de los campos también es sinusoidal. Las direcciones de 𝐸 y 𝐵 son perpendiculares a la dirección de propagación (y entre sí), por lo que la onda es transversal. Las ondas electromagnéticas producidas por una carga puntual oscilante, son un ejemplo de ondas sinusoidales que no son ondas planas. Campos de una onda sinusoidal Onda electromagnética sinusoidal plana que se propaga en la dirección +x También es posible escribir las funciones de onda en forma vectorial: Problema 1 • Un láser de dióxido de carbono emite una onda electromagnética sinusoidal que viaja en el vacío en la dirección x negativa. La longitud de onda es 10,6 𝜇m y el campo 𝐸 es paralelo al eje z, con magnitud máxima de 1,5 MV/m. Escriba las ecuaciones vectoriales para 𝐸 y 𝐵 como funciones del tiempo y la posición. 4. Ondas electromagnéticas en la materia Las ondas electromagnéticas también viajan en la materia; piense en la luz que viaja a través del aire, el agua o el vidrio. En un dieléctrico, la rapidez de la onda no es la misma que en el vacío, y la denotaremos con v en vez de con c. La razón entre la rapidez c en el vacío y la rapidez v en un material se conoce en óptica como el índice de refracción n del material. Problema 2 a) Cierta noche, durante una visita a una joyería, usted sostiene un diamante contra la luz de una lámpara del alumbrado público. El vapor de sodio caliente de la lámpara emite luz amarilla con frecuencia de 5,09 𝑥 1014 𝐻𝑧. Determine la longitud de onda en el vacío, la velocidad de propagación de la onda en el diamante y la longitud de onda en este último. A esa frecuencia, el diamante tiene las propiedades K = 5,84 y Km = 1,00. b) Una onda de radio con frecuencia de 90,0 MHz (en la banda de radio de FM) pasa del vacío hacia un núcleo de ferrita aislante (un material ferromagnético que se utiliza en los cables de computadora para eliminar la interferencia de radio). Determine la longitud de onda en el vacío, la rapidez de propagación de la onda en la ferrita, y la longitud de onda en la ferrita. A esta frecuencia, la ferrita tiene propiedades K = 10.0 y Km =1000. 5. Energía y cantidad de movimiento de las ondas electromagnéticas La energía asociada con las ondas electromagnéticas; piense en la energía de la radiación solar. Las aplicaciones prácticas de las ondas electromagnéticas —como los hornos de microondas, los trasmisores de radio y rayos láser para cirugía ocular— utilizan la energía que esas ondas transportan. Las densidades de energía en campos eléctricos y magnéticos. Flujo de energía electromagnética y el vector de Poynting La transferencia de energía se puede describir en términos de la energía transferida por unidad de tiempo por unidad de área de sección transversal, o potencia por unidad de área, para un área perpendicular a la dirección en que viaja la onda. vector de Poynting en el vacío Flujo de energía electromagnética y el vector de Poynting La magnitud del valor medio de en un punto recibe el nombre de intensidad de la radiación en ese punto. La unidad del SI para la intensidad es la misma que para S: 1𝑊/𝑚2 (watt por metro cuadrado). el valor medio del vector de Poynting en un ciclo completo es Intensidad de una onda sinusoidal en el vacío La magnitud del valor medio de en un punto recibe el nombre de intensidad de la radiación en ese punto. La unidad del SI para la intensidad es la misma que para S: 1𝑊/𝑚2 (watt por metro cuadrado). 6. La naturaleza de la luz • La propagación de la luz se describe mejor con el modelo ondulatorio, pero para comprender la emisión y la absorción se requiere un enfoque corpuscular. • Los rayos láser se utilizan en medicina para hacer microcirugía, en reproductores de discos compactos y computadoras para leer la información codificada en un disco compacto o en el CD-ROM. • la rapidez de la luz en el vacío es 𝐶 = 2.99792458 3 × 108 𝑚/𝑠 o 3.00 × 108 𝑚/𝑠, con tres cifras significativas. Ondas, frentes de onda y rayos • Un frente de onda se define como el lugar geométrico de todos los puntos adyacentes en los cuales la fase de vibración de una cantidad física asociada con la onda es la misma. Es decir, en cualquier instante, todos los puntos del frente de onda están en la misma parte de su ciclo de variación. 7. Reflexión y refracción Cuando una onda luminosa incide en una interfaz lisa que separa dos materiales transparentes (como el aire y el vidrio o el agua y el vidrio), la onda en general es reflejada parcialmente y también refractada (transmitida) parcialmente hacia el segundo material. Reflexión y refracción La reflexión con un ángulo definido desde una superficie muy lisa se llama reflexión especular (del vocablo latino que significa “espejo”). La reflexión dispersa a partir de una superficie áspera se llama reflexión difusa. índice de refracción El índice de refracción de un material óptico, denotado por n, desempeña un papel central en la óptica geométrica. Es la razón entre la rapidez de la luz c en el vacío y la rapidez de la luz v en el material: La luz siempre viaja con más lentitud en un material que en el vacío, por lo que el valor de n en cualquier material que no sea el vacío siempre es mayor que la unidad. Leyes de reflexión y refracción 1. Los rayos incidente, reflejado y refractado, así como la normal a la superficie, yacen todos en el mismo plano. 2. El ángulo de reflexión 𝜽𝑟 es igual al ángulo de incidencia 𝜽𝒂 para todas las longitudes de onda y para cualquier par de materiales. 3. Para la luz monocromática y para un par dado de materiales, a y b, en lados opuestos de la interfaz, la razón de los senos de los ángulos 𝜽𝒂 y 𝜽𝒃 , donde los dos ángulos están medidos a partir de la normal a la superficie, es igual al inverso de la razón de los dos índices de refracción: ley de refracción Este resultado experimental, junto con la observación de que los rayos incidente y refractado, así como la normal, se encuentran en el mismo plano se llama ley de refracción o ley de Snell ley de refracción El índice de refracción no sólo depende de la sustancia, sino también de la longitud de onda de la luz. La dependencia de la longitud de onda se llama dispersión. La intensidad de los rayos reflejado y refractado dependen del ángulo de incidencia, de los dos índices de refracción y de la polarización (es decir, de la dirección del vector del campo eléctrico). Reflexión interna total Aplicaciones de la reflexión interna total Dispersión La dependencia de la rapidez de onda y del índice de refracción con respecto a la longitud de onda se llama dispersión. Problema 3 Problema 4 Problema 5 Problema 6 Problema 7 El rayo de luz de la figura incide sobre la superficie 2 en el ángulo critico. Determine el ángulo de incidencia 𝜃1. Problema 8 Un rayo laser incide en el extremo de una placa de material, como se ve en la figura. El índice de refracción de la placa es 1,48. Determine el numero de reflexiones internas del rayo antes de que salga por el extremo opuesto de la placa. BIBLIOGRAFÍA • Serway, R. y Jewett, J.W. (2015) Física para ciencias e ingeniería. Volumen II. México. Ed. Thomson. • Sears F., Zemansky M.W., Young H. D., Freedman R.A. (2013) Física Universitaria Volumen II Undécima Edición. México. Pearson Educación. Gracias
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