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ESTUDIO DE MECANISMO BIELA-MANIVELA BAJO ENFOQUE DE CINEMÁTICA DE PARTÍCULAS Ricardo Rodríguez Torres Contacto: ricardo.g.rodriguez.t@gmail.com Coordenadas Polares • Se utilizan para describir el movimiento curvilíneo de un punto o partícula. • La posición de una partícula se describe por su distancia a un punto fijo y su desplazamiento angular relativo a una recta fija Coordenadas Polares Luego, la posición del punto P, será: Ԧ𝑟𝑃/𝑂 = Ԧ𝑟𝑃/𝑂 . 𝑒 𝑟 Donde 𝑒 𝑟, depende de 𝜃, quien a su vez depende del tiempo. Entonces para calcular la velocidad tenemos: 𝑉𝑃 = ሶԦ𝑟𝑃/𝑂 = ሶ𝑟𝑒 𝑟 + 𝑟 ሶԦ𝑒𝑟 Hay que tener en cuenta que las direcciones de 𝑒 𝑟 y 𝑒 𝜃 no son necesariamente fijas, por tanto habrá que considerar sus variaciones al derivar el vector posición para obtener la velocidad. Coordenadas Polares Derivando 𝑒 𝑟: ሶ𝑒 𝑟 = 𝑑𝑒𝑟 𝑑𝑡 = 𝑑𝑒𝑟 𝑑𝜃 ∙ 𝑑𝜃 𝑑𝑡 Donde: 𝑑 Ԧ𝑒𝑟 𝑑𝜃 = lim ∆𝜃→0 Ԧ𝑒𝑟 𝜃 + ∆𝜃 − Ԧ𝑒𝑟(𝜃) ∆𝜃 Cuando ∆𝜃 → 0, la distancia 𝛿 Ԧ𝑒𝑟 = Ԧ𝑒𝑟 𝜃 + ∆𝜃 − Ԧ𝑒𝑟 𝜃 , tiende a la longitud del arco a lo largo de una circunferencia de radio igual a uno donde ∆𝑠 = 1∆𝜃 y el ángulo 𝛼 tiende a 90° (ver figura 7), por tanto el vector Ԧ𝑒𝑟 𝜃 + ∆𝜃 − Ԧ𝑒𝑟(𝜃) tiene por módulo ∆𝜃 y como vector dirección a 𝑒 𝜃 Coordenadas Polares Entonces: ሶ𝑒 𝑟 = 𝑑𝜃 𝑑𝑡 ∙ lim ∆𝜃→0 ∆𝜃 ∙ Ԧ𝑒𝜃 ∆𝜃 = ሶ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 De manera análoga podemos hallar la derivada de Ԧ𝑒𝜃 respecto al tiempo ( ሶ𝑒𝜃): ሶ𝑒 𝜃 = 𝑑𝑒𝜃 𝑑𝑡 = 𝑑𝑒𝜃 𝑑𝜃 ∙ 𝑑𝜃 𝑑𝑡 𝑑 Ԧ𝑒𝜃 𝑑𝜃 = lim ∆𝜃→0 Ԧ𝑒𝜃 𝜃 + ∆𝜃 − Ԧ𝑒𝜃(𝜃) ∆𝜃 Esta vez en el límite cuando ∆𝜃 → 0 , tenemos que la distancia 𝛿 Ԧ𝑒𝜃 = Ԧ𝑒𝜃 𝜃 + ∆𝜃 − Ԧ𝑒𝜃 𝜃 , también tiende a la longitud del arco de una circunferencia unitaria donde ∆𝑠 = 1∆𝜃 y nuevamente el ángulo 𝛼 tiende a 90°, por tanto conserva el módulo igual a ∆𝜃, pero en esta oportunidad la dirección es la del vector Ԧ𝑒𝑟, pero en sentido contrario. Por tanto: ሶ𝑒 𝜃 = 𝑑𝜃 𝑑𝑡 ∙ lim ∆𝜃→0 −∆𝜃 ∙ Ԧ𝑒𝑟 ∆𝜃 = − ሶ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 Con esto ya podemos definir la velocidad del punto P: 𝑉𝑃 = ሶ𝑟𝑒 𝑟 + 𝑟 ሶԦ𝑒𝑟 𝑽𝑷 = ሶ𝒓𝒆 𝒓 + 𝒓 ሶ𝜽𝒆𝜽 Podemos expresar esta velocidad en función de sus componentes radial y transversal: 𝑉𝑃 = 𝑉𝑟𝑒 𝑟 + 𝑉𝜃 Ԧ𝑒𝜃 Para calcular la aceleración del punto P habrá que derivar la expresión anterior. Ԧ𝑎𝑃 = ሷ𝑟 Ԧ𝑒𝑟 + ሶ𝑟 ሶԦ𝑒𝑟 + ሶ𝑟 ሶ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 + 𝑟( ሷ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 + ሶ𝜃 ሶԦ𝑒𝜃) Ԧ𝑎𝑝 = ሷ𝑟 Ԧ𝑒𝑟 + ሶ𝑟 ሶ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 + ሶ𝑟 ሶ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 + 𝑟 ሷ𝜃 Ԧ𝑒𝜃 + 𝑟 ሶ𝜃 − ሶ𝜃 Ԧ𝑒𝑟 𝒂𝒑 = ሷ𝒓 − 𝒓 ሶ𝜽 𝟐 𝒆𝒓 + (𝟐 ሶ𝒓 ሶ𝜽 + 𝒓 ሷ𝜽)𝒆𝜽 Análisis del mecanismo biela – manivela bajo el enfoque de la cinemática de partículas Para el análisis de este mecanismo se asumirán como datos de partida: • la longitud (𝑟𝑂𝐴) • velocidad angular ( ሶθOA) de la manivela • la separación entre el origen de la manivela y de la biela (L), asumiendo que ambas partes se encuentran a un mismo nivel. Primera posición: cuando 𝜽 = 𝟎° velocidad del pin A respecto del punto O: 𝑉𝐴 = ሶ𝑟𝑂𝐴 Ԧ𝑒𝑟 + 𝑟𝑂𝐴 ሶ𝜃𝑂𝐴 Ԧ𝑒𝜃 𝐕𝐀 = 𝐫𝐎𝐀 ሶ𝛉𝐎𝐀𝐞𝛉 Ahora determinamos la aceleración en el punto A respecto al punto O: 𝑎𝐴 = ሷ𝑟𝑂𝐴 − 𝑟𝑂𝐴 ሶ𝜃𝑂𝐴 2 𝑒𝑟 + 2 ሶ𝑟𝑂𝐴 ሶ𝜃𝑂𝐴 + 𝑟𝑂𝐴 ሷ𝜃𝑂𝐴 Ԧ𝑒𝜃 ሶ𝑟𝑂𝐴 = 0, ሷ𝑟𝑂𝐴 = 0, ሷ𝜃𝑂𝐴 = 0 𝒂𝑨 = − 𝒓𝑶𝑨 ሶ𝜽𝑶𝑨 𝟐 𝒆𝒓 Velocidades: 𝑉𝐴 = ሶ𝑟𝐵𝐴 Ԧ𝑒𝑟 + 𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 Ԧ𝑒𝜃 𝑉𝑟 = ሶ𝑟𝐵𝐴 = 0 ሶ𝒓𝑩𝑨 = 𝟎 ……. (Velocidad relativa) 𝑉𝜃 = 𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 = 𝑉𝐴 ሶ𝝋 = 𝑽𝑨 𝒓𝑩𝑨 …… (Velocidad angular de la biela) Aceleraciones: 𝑎𝐴 = ሷ𝑟𝐵𝐴 − 𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 2 𝑒𝑟 + 2 ሶ𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 + 𝑟𝐵𝐴 ሷ𝜑 Ԧ𝑒𝜃 𝑎𝑟 = ሷ𝑟𝐵𝐴 − 𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 2 = 𝑎𝐴 ሷ𝑟𝐵𝐴 = 𝑎𝐴 + 𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 2 …………… (Aceleración relativa) 𝑎𝜃 = 2 ሶ𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 + 𝑟𝐵𝐴 ሷ𝜑 = 0 𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 = 2 ሶ𝑟𝐵𝐴 ሶ𝜑 = 0 ሷ𝜑 = 𝑎𝜃 − 𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 ሷ𝜑 = 0………………………… (Aceleración angular) 𝜽 𝒓𝑩𝑨 0 𝐿 + 𝑟𝑂𝐴 0-90 (𝐿 + 𝑟𝑂𝐴 cos 𝜃) 2+(𝑟𝑂𝐴 sin 𝜃) 2 90 𝐿2 + 𝑟𝑂𝐴 2 90-180 (𝐿 − 𝑟𝑂𝐴 cos(180 − 𝜃)) 2+(𝑟𝑂𝐴 sin(180 −𝜃)) 2 180 𝐿 − 𝑟𝑂𝐴 180-270 𝐿 − 𝑟𝑂𝐴 cos(𝜃 − 180) 2 + 𝑟𝑂𝐴 sin 𝜃 − 180 2 270 𝐿2 + 𝑟𝑂𝐴 2 270-360 (𝐿 + 𝑟𝑂𝐴 cos(360 − 𝜃)) 2+(𝑟𝑂𝐴 sin(360 − 𝜃)) 2 𝜽 𝝋 0 0 0-90 tan−1 𝑟𝑂𝐴 sin 𝜃 𝐿 + 𝑟𝑂𝐴 cos 𝜃 90 tan−1( 𝑟𝑂𝐴 𝐿 ) 90-180 tan−1 𝑟𝑂𝐴 sin 180 − 𝜃 𝐿 − 𝑟𝑂𝐴 cos 180 − 𝜃 180 0 180-270 tan−1 𝑟𝑂𝐴 sin 𝜃 − 180 𝐿 − 𝑟𝑂𝐴 cos 𝜃 − 180 270 tan−1( 𝑟𝑂𝐴 𝐿 ) 270-360 tan−1 𝑟𝑂𝐴 sin(360 − 𝜃) 𝐿 + 𝑟𝑂𝐴 cos(360 − 𝜃) 𝜽 ሶ𝒓𝑩𝑨 0 0 0-90 −𝑉𝐴 sin(𝜃 − 𝜑) 90 −𝑉𝐴 cos(𝜑) 90-180 −𝑉𝐴 sin(𝜃 − 𝜑) 180 0 180-270 𝑉𝐴 cos(𝜃 + 𝜑 − 270) 270 𝑉𝐴 cos(𝜑) 270-360 𝑉𝐴 sin(360 − 𝜃 − 𝜑) 𝜽 ሶ𝛗 0 𝑉𝐴 𝑟𝐵𝐴 0-90 𝑉𝐴 𝑐𝑜𝑠(𝜃−𝜑) 𝑟𝐵𝐴 90 𝑉𝐴 𝑠𝑖𝑛(𝜑) 𝑟𝐵𝐴 90-180 𝑉𝐴 𝑐𝑜𝑠(𝜃−𝜑) 𝑟𝐵𝐴 180 − 𝑉𝐴 𝑟𝐵𝐴 180-270 𝑉𝐴 𝑠𝑖𝑛(𝜃+𝜑−270) 𝑟𝐵𝐴 270 𝑉𝐴 𝑠𝑖𝑛(𝜑) 𝑟𝐵𝐴 270-360 𝑉𝐴 𝑐𝑜𝑠(360−𝜃−𝜑) 𝑟𝐵𝐴 𝜽 ሷ𝝋 0 0 0-90 𝑎𝐴 sin(𝜃−𝜑)−𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 90 𝑎𝐴 cos(𝜑)−𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 90-180 𝑎𝐴 sin(𝜃−𝜑)−𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 180 0 180-270 −𝑎𝐴 cos(𝜃+𝜑−270)−𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 270 −𝑎𝐴 cos(𝜑)−𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 270-360 −𝑎𝐴 sin(360−𝜃−𝜑)−𝑎𝑐𝑜𝑟𝑖𝑜𝑙𝑖𝑠 𝑟𝐵𝐴 Simulación del mecanismo biela manivela en Working Model 2D
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