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UNIDAD Nº6: CORRIENTE ALTERNA Fasores y corriente alterna. Resistencia y reactancia. Resonancia en circuitos RLC. Potencia en circuitos. FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 Circuito LRC serie. Oscilaciones Amortiguadas y Resonancia. En este caso nuestra malla tiene un resistor R un inductor L y un capacitor C ! = !# + !% = 1 2 () * + 1 2 +, ) La energía en el circuito en el circuito LRC es La derivada de la energía respecto del tiempo en este caso no es cero -! -. = ( * -( -. + + , -, -. = −, )0 Potencia disipada por calentamiento en la resistencia -, -. = -)( -.) , = -(-. Sustituimos estas expresiones en la anterior FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 Circuito LRC serie. Oscilaciones Amortiguadas y Resonancia. ! " #! #$ + & ' #' #$ + ' () = 0 #'#$ = #(! #$( ' = #! #$ ! " #! #$ + & #! #$ #(! #$( + ( #! #$) () = 0 & # (! #$( + #! #$ ) + ! " = 0 La solución de esta ecuación diferencial es: ! = !.á012 3 (4 5 cos(w ¢ + 9) w ¢ = :( − ( 3(4)( w ¢ < : : La frecuencia de oscilación en un circuito no-ideal es menor que para un circuito ideal (en la mayoría de los casos la diferencia es despreciable) FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CORRIENTE ALTERNA. Veamos nuevamente el circuito LRC en serie Supongamos: 1) Un generador o fuente que produce fem que varía senoidalmente ! " = !$ %&' (". !$ es la amplitud de la fem. ( es la frecuencia angular ) = (2+ ) = ,- Símbolo de fem variable con el tiempo FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CORRIENTE ALTERNA. e =em sinw t Generador de CA ! = #$ = %. '. (. ) (+,-).) $ = !0 +,-().) Esta figura es un esquema básico de un generador. Es una espira de alambre conductora que gira con una velocidad constante angular ) en un campo magnético externo (se necesita otro dispositivo que haga girar la espira) ¿Qué aparato? Por simplicidad suponemos que el campo magnético es uniforme en la región donde gira la espira. El flujo magnético a través de la espira está dada por la ecuación 1' = '( cos 5. Al girar la espira el ángulo 5 entre las recta de acción de B y los elementos dA cambian de acuerdo con 5 = ).. La fem inducida en la espira giratoria es e = −71'7. = −'. (. 7 7. 89+). = '. (. ) (+,-).) Si la espira tiene N vueltas el flujo se multiplica por N; entonces la fuerza electromotriz sería # = %. '. (. ) (+,-).) em= N. B. A. )Como la espira tiene una resistencia R, la fem inducida generará una corriente que es una CA FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CORRIENTE ALTERNA. La fuente o generador en este caso suministra una fem alterna que CREA una corriente alterna CA Inicialmente esa corriente varía de manera irregular con el tiempo durante un pequeño intervalo.Esas variaciones son transitorias, ya que luego desaparecen y la corriente comienza a variar senoidalmente con la misma frecuencia angular que la fuente de fuerza electromotriz. ! = !# $%&(() − +) !# es la amplitud de la corriente (su magnitud máxima) + constante o ángulo de fase que indica la relación entre - % !. Supusimos que es 0 para la fuerza electromotriz. FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CORRIENTE ALTERNA. FASORES En el circuito serie LRC vamos a considerar primero por separado los siguientes elementos: Elemento resistivo a b ∆"# = "% − "' ∆"# = ( # = ()á+ # ,-. (01 − 2) Estas ecuaciones muestran que tanto i como ∆"# varían con el tiempo y están en fase y alcanzan su máximo valor al mismo tiempo t o simultáneamente como se indica en la fig.(b) La fig. (c) es otra forma de mirar la misma situación y se denomina diagrama de fasores. Los fasores representados por flechas abiertas, giran en sentido anihorario con una frecuencia 0. ∆"#)á+ = ()á+ # Propiedades de los fasores: 1) Su longitud es proporcional al valor máximo de la magnitud alternante ∆"#)á+ = ()á+ # 2) La proyección vertical de un fasor nos da el valor instantáneo de la magnitud alternante en cuestión. v Para una resistencia, la corriente “sigue” al voltaje, así voltaje y corriente están en fase (f = 0). Representación instantánea representada en la figura ( c ) Rotación del fasor a una frecuencia wd FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 En el circuito serie LRC vamos a considerar primero por separado los siguientes elementos: Elemento capacitivo CORRIENTE ALTERNA. FASORES ∆"# = % # = ∫ ' () # = ∫ '*á, -./(1) − 3) () # Al integrar la corriente i tenemos ∆"# = − 56á789 cos(1) − 3) = 56á7 89 sen (1) − 3 − = >) Acá podemos comprobar por medio de las ecuaciones que ∆"# e i están desfasadas 90º, con i adelante de ∆"# como lo vemos en la fig. (b). En forma equivalente podemos decir que la corriente i va adelante 90º de la diferencia de potencial en un capacitor. También se puede ver en el diagrama fasorial donde se evidencia que i va delante de ∆"# un cuarto de ciclo. Fig (c) Definimos entonces la reactancia capacitiva de la siguiente manera y reescribimos la segunda ecuación ?9 = 1 1# ∆"# = −'*á, ?9cos(1) − 3) ∆"# *á,= '*á, ?9 Representación instantánea representada en la figura ( c ) Rotación del fasor a una frecuencia wd ?# = Aℎ* FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CORRIENTE ALTERNA. FASORES. En el circuito serie LRC vamos a considerar primero por separado los siguientes elementos: Elemento inductivo ∆"# = # %& %' = # %(&)á+ ,-. /' − 1 ) %' = # &)á+ / cos(/' − 1) ∆"# = # &)á+ / sen(/' − 1 + 9 2) Acá vemos, que ∆"# e i no están en fase. i va detrás de ∆"# un cuarto de ciclo. El fasor i sigue al fasor ∆"# Definimos reactancia inductiva a la expresión y podemos reescribir la ecuación de ∆"# ;# = /# ∆"# = &)á+ ;# sen(/' − 1 + < =)= &)á+ ;# cos(/' − 1) ;# = >ℎ) ∆"#)á+ = &)á+ ;# Representación instantánea representada en la figura ( c ) Rotación del fasor a una frecuencia wd FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CIRCUITO LRC CON FUENTE de CA Una vez estudiados cada elemento por separado, ahora los integraremos en un circuito dispuestos en serie. La fuerza electromotriz aplicada será: ! = !#á% &'( )* La corriente tiene la forma: + = +#á% &'( ()* − .) Nuestra finalidad es encontrar la corriente imáx y . Comenzamos aplicando la regla de las mallas ! − ∆12 − ∆13 − ∆14 = 0 ! = ∆12 + ∆13 + ∆14 Para hallar el valor de imáx y . se pueden seguir tres caminos: • Análisis trigonométrico. • Análisis gráfico • Análisis diferencial FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CIRCUITO LRC CON FUENTE de CA. Análisis Gráfico ∆"# = % # = %&á( # )*+ (-. − 0) ∆"2 = −%&á(34 cos -. − 0 = %&á(34 )*+ -. − 0 − 8 9 ∆": = %&á( 3: cos -. − 0 = %&á( 3: )*+ -. − 0 + < 2 f ∆"&á( = (∆":&á( − ∆"2&á()9+∆"#&á(9 ∆"&á( = (%&á( 3: − %&á( 34)9+(%&á( #)9 ∆"# &á( = %&á( # ∆"2 &á(= %&á( 34∆": &á( = %&á( 3: máx máx máx ∆"&á( = %&á( (3: − 34)9+(#)9= %&á( > > = (3: − 34)9+(#)9 IMPEDANCIA 0 = .?@A( BC@BD E ) F& = %&áx = GHáI J FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 CIRCUITO LRC CON FUENTE de CA. Análisis Gráfico f máx máx máx ! = ($% − $'))+(+)) , = -./0 $% − $'+ 12 = 32 = 456 La corriente alcanza su valor máximo cuando la impedancia Z tiene su valor mínimo que es R y eso sucede cuando $% = $' Esto sucede para una frecuencia de resonancia w ¢ w ¢= 07' !(w ¢) = R w ¢ w ¢ FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 POTENCIA EN CIRCUITOS DE CA En un circuito eléctrico la energía es suministrada por la fuente de fuerza electromotriz, alamacenada en los elementos capacitivos e inductivos y disipada en los elementos resistivos. EL Principio de Conservación de la Energía requiere lo siguiente: en un momento particular, la rapidez con que la fuente de fuerzaelectromotriz genera energía ha de ser igual a la rapidez con que se almacena en capacitores e inductores más la rapidez con que se disipa en los resistores. Supongamos un resistor aislado donde la corriente que circula es alterna. Igual que para el caso de corriente continua, la rapidez con que se disipa energía (calentamiento Joule) en un resistor de corriente alterna está dada por: ! = #$% ! = #$% = #&á($% )*+$(-. − 0)La energía disipada en el resitor fluctúa con el tiempo como También fluctua la energía almacenada en capacitores e inductores. Cada vez que interviene CA no interesa cómo varía la potencia, sino que interesa la potencia promedio durante cada ciclo. El interés se centra en conocer la potencia promedio disipada y la energía promedio alamacenada que será constante a lo largo de un ciclo completo. FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 POTENCIA EN CIRCUITOS DE CA La potencia fluctúa en el tiempo Potencia máxima Potencia promedio !"#$% = 1 () * + ! , -, ."#$% = /. = 1 2 1%á3 4 5 = (1%á32 ) 45 1#8% = ( 1%á3 2 ) /.=1#8%45 Raiz cuadrada media Recordemos: . = 145 = 1%á345 9:;4(<, − >) En cada ciclo completo 9:;4(<, − >) = ?4 Ángulo seno seno2 0º 0 0 90º 1 1 180 0 0 270º -1 1 360º 0 0 FÍSICA III - 2021 Dra. Ing. María Elizabeth MÉDICI13/10/21 Unidad Nº6 POTENCIA EN CIRCUITOS DE CA El trabajo dW realizado por una fuente de fuerza electromotriz ! sobre una carga esta dada por "# = ! "% La potencia entregada por la fuente será & = '( ') = ε '+ ') = ! , & = ! , = !-á/012 (45),-á/ 012 (45 − 8) Rara vez es de interés la potencia instantánea. Lo que si interesa es la potencia promedio a lo largo de un ciclo completo. &9:;- = <& = = > !-á/ ,-á/ cos8 = BCáD > ECáD > cos8 !:F-= BCáD > ,:F-= ECáD > cos8 Factor de Potencia cos8 = G (HI − HJ)>+(G)> = G L
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