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Universidad Simón Boĺıvar Departamento de F́ısica F́ısica III (FS-2211) 1er Examen Parcial (30 %) Sep-Dic 2016 1. (12 pts.) Dos anillos concéntricos, de radios R y 2R, están cargados con densidad lineal de carga uniforme −λ (C/m) y 2λ (C/m) respectivamente, en donde λ es una constante positiva. (a) (8 pts.) Calcule el vector campo eléctrico total de los dos anillos en el punto P (2R, 0, 0) situado en el eje x, a una distancia 2R del origen de coordenadas O. (b) (4 pts.) Si en el punto P se coloca una part́ıcula de carga positiva +q, calcule la fuerza eléctrica (en forma vectorial) que ésta experimenta. Exprese sus respuestas en función de los datos del problema y de la permitividad eléctrica en el vaćıo ε0 2. (13 pts.) Una concha esférica conductora de radio a tiene una carga total +Q. Entre los radios a y b (con b ¿a) se coloca material aislante que tiene una densidad volumétrica de carga positiva que varia con la distancia radial ρ = C/r (ρ > 0), en donde C es una constante positiva conocida. Se coloca rodeando al material aislante, una capa esférica metálica (conductora) de radio interior b y radio exterior d (con d > b). La capa esférica metálica tiene una carga neta nula. Exprese sus respuestas en función de los datos del problema y de la permitividad eléctrica en el vaćıo ε0 (a) (8 pts.) Calcule el vector campo eléctrico en todo el espacio. (b) (5 pts.) Calcule la densidad superficial de carga eléctrica d la capa esférica: σb, en la superficie interior (r = b), y σd, en la superficie exterior (r = d). 3. (5 pts.) Dos part́ıculas con cargas eléctricas +q y −2q (siendo q > 0) permanecen fijas y están separadas a una distancia a (Ver figura adjunta). Una part́ıcula cargada con carga positiva +Q se coloca en el punto A(0, 0, 0) en la figura. Calcule la fuerza externa (en forma vectorial) necesaria para que ésta part́ıcula +Q permanezca en equilibrio en e punto A. Exprese su respuesta en función de los datos del problema q, Q, a y de la permitividad eléctrica en el vaćıo ε0. Soluciones Pregunta 1 El campo eléctrico producido por un anillo de radio R y densidad de carga λ sobre cualquier punto del eje x está dado por: ~E(~r) = ∫ kdQ′ |~r − ~r′|3 (~r − ~r′) ~r = xî ~r′ = R cos θk̂ +R cos θĵ dQ′ = λRdθ ~E(~r) = ∫ 2π 0 k(λRdθ) (x2 +R2) 3 2 [ xî− (R cos θk̂ +R cos θĵ) ] = k(2πR)λ x (x2 +R2) 3 2 î = λR 2ε0 x (x2 +R2) 3 2 î (a) Para el sistema mostrado, ~E(x) = ( (2λ)(2R) 2ε0 x (x2 + (2R)2) 3 2 + (−λ)(2R) 2ε0 x (x2 +R2) 3 2 ) î = λR ε0 ( 2 x (x2 + 4R2) 3 2 − 1 2 x (x2 +R2) 3 2 ) î Entonces: ~Ep(x = 2R) = λ ε0R ( 1 2 5 2 − 1 5 3 2 ) î = λ ε0R ( 1 4 √ 2 − 1 5 √ 5 ) î = λ ε0R ( 25 √ 2− 8 √ 5 200 ) î 25 < 53 (b) Para una carga puntual q ubicada en p, la fuerza es: ~F qp = q ~Ep Pregunta 2 ~E(~r) = ~0 r < a( Q 4πε0r2 + C2 ( 1− a 2 r2 )) ûr a ≤ r < b ~0 b ≤ r < d 1 4πε0 ( Q+ ZπC(b2 − a2) ) 1 r2 ûr d ≤ r ûr = sen θ cos θî+ sen θ sen θĵ + cos θk̂ (a) Para el cálculo del campo eléctrico usaremos superficies concéntricas con el sistema r < a ΦES = ∮ ~E · d~s = Qenc ε0 = 0⇒ ~E = ~0 , ya que ~E(~r) = E(r)ûr a ≤ r < b ΦES = ∮ ~E · d~s = E(r)(4πr2) = Qenc ε0 Donde Qaisenc = ∫ ρ(r) dV = 2π∫ 0 π∫ 0 e∫ a ( c r ) (r2 sen θ dφdθdr) = (2π)(2) r∫ a cr dr = 2πC(r2 − a2) Entonces, Qenc = Q+Q ais enc = Q+ 2πC(r 2 − a2) Finalmente, E(r) = Q 4πε0r2 + e 2 ( 1− a 2 r2 ) b ≤ r < d ~E = ~0 (interior de un material conductor) d ≤ r ΦES = E(r)(4πr 2) = Qenc ε0 = 1 ε0 ( Q+ 2πC(b2 − a2) ) ⇒ E(r) = 1 4πε0 ( Q+ 2πC(b2 − a2) ) 1 r2 (b) El conductor externo posee carga neta nula, por lo cual, las cargas inducidas como σb y σd deben ser tales que conserven esta condición. Es decir, σbSb + σdSd = 0⇒ σb(4πb2) + σd(4πb2) = 0⇔ σd = − ( b d )2 σb La densidad σb inducida en la superficie interior del conductor debe garantizar ~E = ~0 en el interior del material conductor. Por lo cual, b < r < d ΦE = 0 = 1 ε0 Qenc ⇒ Qenc = 0 Qenc = Q+Qais +Qb = Q+ 2πc(b 2 − a2) +Qb = 0 ⇒ Qb = − ( Q+ 2πc(b2 − a2) ) = σb(4πb 2) ⇒ σb = − ( Q 4πb2 + C 2 (1− a 2 b2 ) ) ⇒ σd = − ( b d )′ σb = Q 4πd2 + C 2 (b2 − a2 d2 ) Pregunta 3 Para que Q se mantenga en equilibrio, es necesario que la fuerza neta que actúe sobre ella sea nula. ~Fq + ~F−2q + ~F ext = ~0 ⇒ ~F ext = −~Fq − ~F−2q La ley de Coulomb permite conocer ~Fq y ~F−2q ~Fq = kqQ 5 4a k ( 2√ 5 ( î− 1 2 ĵ )) = 8 √ 5 25 1 a2 kqQ ( î− 1 2 ĵ ) = 2 √ 5 25π qQ a2ε0 ( î− 1 2 ĵ ) ~F−2q = k(−2q)Q 1 4a 2 (−ĵ) = 8kqQ a2 ĵ = 2 π qQ a2ε0 ĵ Entonces: ~F ext = −~Fq − ~F−2q = qQ πε0a2 ( − 2 √ 5 25 î− ( 2− √ 5 25 ) ĵ ) = qQ πε0a2 ( − 2 √ 5 25 î− (50−√5 25 ) ĵ ) Este parcial fue creado y resuelto por el Prof. Kevin Ng y digitalizado por Jean F.Gómez para Gúıas USB Jean Franco Gómez 15-10581 Ingenieŕıa de la Computación Twitter: @JeanFranGo gecousb.com.ve Twitter: @gecousb Instagram: gecousb Se agradece notificar cualquier error de tipeo o en las respuestas y qué debeŕıa decir a la dirección gecousb@gmail.com http://gecousb.com.ve
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