P 11.3 ~B(P1) = −µ0I πd (x̂+ ŷ), ~B(P2) = 0. (x̂ creciendo hacia la derecha e ŷ hacia arriba) P 11.4 ~B =  µ0α ln( b a )ẑ r < a µ0β(r2−a2) ...

P 11.3 ~B(P1) = −µ0I πd (x̂+ ŷ), ~B(P2) = 0. (x̂ creciendo hacia la derecha e ŷ hacia arriba) P 11.4 ~B =  µ0α ln( b a )ẑ r < a µ0β(r2−a2) 2r θ̂ + µ0α ln( b r )ẑ a < r < b µ0β(b2−a2) 2r θ̂ r > b P 11.5 a) ~B =  ( µ0I 2π(b−x) − µ0I ′ 2πa ln ( x x−a )) k̂ a < x ≤ b−R( µ0I(x−b) 2πR2 − µ0I ′ 2πa ln ( x x−a )) k̂ b−R < x ≤ b − ( µ0I 2π(b−x) − µ0I ′ 2πa ln ( x x−a )) k̂ b < x ≤ b+R − ( µ0I 2π(x−b) − µ0I ′ 2πa ln ( x x−a )) k̂ x > b+R b) ~F dy = −µ0II ′ 2πa ln ( b b−a ) x̂ P 11.6 d~F2 dS = µ0K1K2 sin β 2 ẑ donde ẑ apunta desde plano Π1 al Π2. Si β ∈ (0, π), la fuerza es atractiva, si β ∈ (π, 2π) la fuerza es repulsiva, y para β = 0, π no existe fuerza. P 11.7 ~B(z) = µ0J0 2 k̂ × ~b, el vector ~b es que parte del centro del cilindro hasta el centro de la circunferencia de radio a. P 11.8 J = 3K R P 11.9 d~F dl = µ0I(αR 3 3s + J1w 2 )ŷ P 11.10 a) I2 = −N1 N2 I1 b) d~F dS = −µ0(N1I1)2r̂