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Asignatura : Termodinámica Carreras : Ingeniería Civil Mecánica Ingeniería Civil Aeroespacial Profesor : Cristian Cuevas Oficina 337 crcuevas@udec.cl Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Transparencias www.udec.cl/~crcuevas CONTENIDOS 1.- Generalidades y principios fundamentales 2.- Sistemas cerrados monofásicos 3.- Propiedades termodinámicas de la materia Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas 3.- Propiedades termodinámicas de la materia 4.- Transformaciones y diagramas termodinámicos 5.- Sistemas abiertos en régimen permanente 6.- Mezcla de gases perfectos o semi-perfectos 7.- Enfoque energético de los ciclos termodinámicos Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas TRANSFORMACIONES TERMODINAMICAS TIPICAS •transformación isocora v = cte •transformación isobárica P = cte •transformación isotérmica T = cte •transformación isoenergética u = cte•transformación isoenergética u = cte •transformación isoentálpica h = cte •transformación isoentrópica s = cte Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Relaciones termodinámicas dvP T P TdTcdu v v − ∂ ∂⋅+= dP T v TvdTcdh P P ∂ ∂⋅−+= Energía interna Entalpía dv T P dT T c ds v v ∂ ∂+= dP T v dT T c ds P P ∂ ∂−= β α 2⋅⋅=− Tvcc vP PT v v ∂ ∂= 1α TP v v ∂ ∂−= 1β Entropía o Relación entrecP y cv Donde Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Relaciones termodinámicas Las expresiones que se deducen a continuación son válidas para un gas que se comporta de acuerdo a la ley (gas perfecto o semi-perfecto): TRvP ⋅=⋅ y que sufre una transformación termodinámica entre un punto 1 y 2. Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Transformación isocora (v = cte) 2 2 211 1 T P v R v R T P === 1 2 1 2 T T P P =� 0=⋅− ∫ dvP Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Transformación isobárica (P = cte) Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Transformación isotérmica (T = cte) Estas ecuaciones son también válidas para una transformación isoenergética e isoentálpica. Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Transformación isoentrópica (s = cte) Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas TRANSFORMACION ADIABATICA Hasta ahora no habíamos hablado de una transformación adiabática debido a que esta no es una transformación típica, ya que el calor no es una función de estado. El hecho que: 0=qδ no es suficiente para determinar la naturaleza de la transformación. A lo largo de una transformación adiabática, la entropía del sistema considerado sólo puede aumentar. Si la transformación además de ser adiabática es reversible, entonces la transformación es rigurosamente isoentrópica. Lo inverso no es válido, es decir, una transformación isoentrópica no es necesariamente adiabática y reversible. Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas DIAGRAMAS TERMODINÁMICOS: FLUIDOS REALES Los diagramas que veremos en este curso son: •diagramaP-v (o de Clapeyron) •diagramaT-s (o entrópico)•diagramaT-s (o entrópico) •diagramah-s (o de Mollier) •diagramah-s (o de frigoristas) Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas 200 250 300 r] 400 ºC 374 ºC Fluido = Agua Pcrit = 220,6 bar tcrit = 374 ºC vcrit = 0,00311 m 3/kg Diagrama P-v (Clapeyron) 0 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0 50 100 150 v [m3/kg] P [ b ar 500 ºC 400 ºC 300 ºC 200 ºC x = 0,2 0,4 0,6 0,8 Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas 70 80 90 v = cte h = c te t = c te s = c te Gas semi-perfecto o perfecto Diagrama P-v (Clapeyron) 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 0,07 0,08 0,09 0,1 20 30 40 50 60 70 v [m3/kg] P [ b a r] P = cte Zona gaseosa Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama P-v (Clapeyron) EnergíasP·v y v·P ∫∫ ⋅−== 2 1 2 1 dvPbb δ ∫∫ ⋅== 22 dPvdd δ2 P ∫∫ ⋅== 11 dPvdd δ 1 2 v d > 0 b > 0 Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama T-s (entrópico) 400 500 600 700 1 ,6 7 0 ,3 9 0 ,1 2 0 ,0 5 0 ,0 21 0 ,0 03 1 m 3/ kg h = 2500 kJ/kg h = 3500 kJ/kg 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 0 100 200 300 400 s [kJ/kg-K] t [° C ] 1,013 bar 4,757 bar 15,54 bar 39,74 bar 85,84 bar 220,6 bar 0,2 0,4 0,6 0,8 h = 500 kJ/kg h = 1000 kJ/kg h = 1500 kJ/kg h = 1900 kJ/kg h = 3000 kJ/k g Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas 400 450 500 550 600 ºC ] P = cte h = cte Gas semi-perfecto o perfecto Diagrama T-s (entrópico) Zona gaseosa 6,5 6,75 7 7,25 7,5 7,75 8 8,25 8,5 150 200 250 300 350 400 t [ º s [kJ/kgK] v = cte h = cte t = cte s = cte Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama T-s (entrópico) EnergíaT·s ∫∫ ⋅== 2 1 2 1 dsTxx δ T s 1 2 x > 0 Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama T-s (entrópico) Energía interna En el caso de una transformación isocora, esta superficie da el aumento de la energía interna: ∫∫ ⋅= 2 1 2 1 dsTdu es decir, en la forma simplificada: xu =∆ Entalpía En el caso de una transformación isobárica, esta superficie da el aumento de entalpía: ∫∫ ⋅= 2 1 2 1 dsTdh es decir, en la forma simplificada: xh =∆ Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama T-s (entrópico) Disipación Las siguientes Figuras presentan unaexpansión adiabática y una compresión adiabática. Se puede tratar de la expansión en una turbina a gas y de una compresión en un compresor de aire.La curva correspondiente a una transformación adiabática cualquiera secorrespondiente a una transformación adiabática cualquiera se encuentra siempre situada a la derecha de la vertical pasando por el punto representativo del estado inicial del sistema, ya sea en una expansión o una compresión. La disipación está dada por: 0 2 1 2 1 ≥⋅= ∫∫ dsTrδ Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama T-s (entrópico) T 1 P2 P1 Expansión adiabática T 2 P2 P1 Compresión s 2 r > 0 s 1 r > 0 Compresión adiabática Conformemente a la propiedad que acabamos de describir, la disipación que se produce a lo largo de una transformación adiabática cualquiera es igual a la superficie achurada Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama T-s (entrópico)La siguiente Figura presenta los casos límite de una expansión adiabática y de una compresión adiabática a lo largo de las cuales la disipación es nula. Vemos que la transformación en este caso es isoentrópica. T P1 T P2T s 1 2 r = 0 P2 P1 Expansión adiabática sin disipación Isoentrópica T s 1 2 r = 0 P2 P1Compresión adiabática sin disipación Isoentrópica Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama h-s (Mollier) 2500 3000 3500 4000 g] 1, 01 3 ba r 4, 75 7 ba r 15 ,5 4 ba r 39 ,7 4 ba r 85 ,8 4 ba r 22 0, 6 ba r t = 100ºC t = 150ºC t = 200ºC t = 250ºC t = 300ºC t = 374ºC1 ,6 7 m 3/ kg 0, 39 m 3/ kg 0, 12 m 3/ kg 0, 05 m 3/ kg 0, 02 1 m 3/ kg 0, 00 31 m 3/ kg t = 50ºC 0, 12 35 b ar 12 ,0 3 m 3/ kg 2 3 4 5 6 7 8 9 10 500 1000 1500 2000 2500 s [kJ/kg-K] h [ kJ /k g 0,4 0,6 0,8 0,9 t = 50ºC Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama h-s (Mollier) 3300 3400 3500 3600 3700 k g] P = cte v = cte Gas semi-perfecto o perfecto Zona gaseosa 6,5 6,75 7 7,25 7,5 7,75 8 8,25 8,5 2800 2900 3000 3100 3200 3300 h [ k J/ k s [kJ/kgK] h = cte t = cte s = cte o perfecto Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama P-h (frigoristas) 100 1000 r] -25°C 0°C 25°C 50°C 75°C 101°C 1, 2 kJ /k g- K10 ,8 0, 6 0, 4 0, 2 0,007486 m3/kg 0,01509 m3/kg 0,00197 m3/kg -100 -0 100 200 300 400 500 0,1 1 10 h [kJ/kg] P [ ba r 0,2 0,4 0,6 0,8 0,1815 m3/kg 0,01509 m /kg 0,03092 m3/kg 0,06934 m3/kg Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Departamento de Ingeniería Mecánica Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Profesor: Cristian Cuevas Diagrama P-h (frigoristas) 22 24 26 28 30 ar ] t = cte v = cte s = cte Gas semi-perfecto o perfecto Zona gaseosa 330 335 340 345 350 355 360 365 370 10 12 14 16 18 20 h [kJ/kg] P [ b h = cte P = cte v = cte
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