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1. Muestre que la solución general de la ecuación d2y dx2 + 4x2y = 0 es y = √ x[AJ− 14 (x 2) +BJ 1 4 (x2)], donde A y B son constantes arbitrarias. Dada la solución, podemos notar que se trata de una función dependiente de x2 y que además esta siendo multiplicada por √ x, asi podemos intentar con y = √ xg(x2) Entonces y = √ xg(x2) dy dx = d dx [ √ x]g(x2) + √ x d dx [g(x2)] = 1 2 √ x g(x2) + √ x(2xg′(x2)) = 1 2 √ x g(x2) + 2 √ x3g′(x2) d2y dx2 = d dx [ 1 2 √ x ] g(x2) + 1 2 √ x d dx [g(x2)] + d dx [ 2 √ x3 ] g(x2) + 2 √ x3 d dx [g′(x2)] = − 1 4 √ x3 g(x2) + 1 2 √ x (2xg′(x2)) + 2 3 2 √ xg′(x2) + 2 √ x3(2xg′′(x2)) = − 1 4 √ x3 g(x2) + √ xg′(x2) + 3 √ xg′(x2) + 4 √ x5g′′(x2) sustituimos esto en la ecuación diferencial − 1 4 √ x3 g(x2) + √ xg′(x2) + 3 √ xg′(x2) + 4 √ x5g′′(x2) + 4x2 [√ xg(x2) ] = 0 4 √ x5g′′(x2) + 4 √ xg′(x2) + ( 4 √ x5 − 1 4 √ x3 ) g(x2) = 0 4x 5 2 g′′(x2) + 4x 1 2 g′(x2) + ( 4x 5 2 − 1 4 x− 3 2 ) g(x2) = 0 Multiplicamos ambos lados por x 3 2 y dividimos entre 4 x 8 2 g′′(x2) + x 4 2 g′(x2) + 1 4 ( 4x 8 2 − 1 4 ) g(x2) = 0 lo cual es x4g′′(x2) + x2g′(x2) + ( x4 − 1 16 ) g(x2) = 0 Podemos simplemente cambiar de variable, diciendo t = x2, entonces nos queda t2g′′(t) + tg′(t) + ( t2 − 1 16 ) g(t) = 0 esta ecuación diferencial para la función g(x2) ya tiene la forma de una ecuación de Bessel. x2y′′ + xy′ + ( x2 − v2 ) y = 0 donde por inspección vemos que v2 = 1 16 =⇒ v = 1 4 y la solución general de la ecuación de Bessel de orden no entero es la función de Bessel g(x2) = AJ− 14 (x 2) +BJ 1 4 (x2) Por ultimo, recordamos que en un principio supusimos que la solución tenia la forma de y =√ xg(x2), entonces la función y que es solución de la ecuación original es y = √ x [ AJ− 14 (x 2) +BJ 1 4 (x2) ] 2. Muestre que la solución de la ecuación d2y dx2 + x4y = ax5 con la condición dydx = a cuando x = 0, es y = ax + A √ xJ− 16 ( x3 3 ) donde A es una constante arbitraria. Notemos que una solucion inmediata de f ′′ − x5f + x4f = 0, es f = ax −x5(a) + x4(ax) = 0 =⇒ ax5 = ax5 Consideremos la función y = ax+ √ xg ( x3 3 ) . Primero hallaremos la primera y segunda derivada de y y = ax+ √ xg ( x3 3 ) dy dx = d dx [ax] + d dx [ √ x]g + √ x d dx [g] = a+ 1 2 √ x g + √ x(x2g′) = f ′ + 1 2 √ x g + √ x5g′ d2y dx2 = d dx [a] + d dx [ 1 2 √ x ] g + 1 2 √ x d dx [g] + d dx [√ x5 ] g′ + √ x5 d dx [g′] = 0− 1 4 √ x3 g + 1 2 √ x (x2g′) + 5 2 √ x3g′ + √ x5(x2g′′) = − 1 4 √ x3 g + 3 √ x3g′ + √ x9g′′ Ahora, sustituimos esto en la ecuación[ − 1 4 √ x3 g + 3 √ x3g′ + √ x9g′′ ] + x4 [ ax+ √ xg ] − ax5 = 0[ − 1 4 √ x3 g + 3 √ x3g′ + √ x9g′′ ] + x4 [√ xg ] = 0 Nuestra ecuación se reduce a lo siguiente x 9 2 g′′ + [ 3x 3 2 ] g′ + [ x 9 2 − 1 4 x− 3 2 ] g = 0 multiplicando por x 3 2 a ambos lados nos queda x6g′′ + 3x3g′ + ( x6 − 1 4 ) g = 0 Ahora, dividimos entre 9 la ecuación x6 9 g′′ + x3 3 g′ + ( x6 9 − 1 36 ) g = 0 si hacemos un cambio de variable con t = x 3 3 , entonces t2g′′ + tg′ + ( t2 − 1 36 ) g = 0 la cual ya tiene la forma de una ecuación de Bessel de orden v = √ 1 36 = 1 6 y la solución es la función de Bessel g(t) = AJ− 16 (t) +BJ 1 6 (t) y volviendo a usar la función g en términos de x g ( x3 3 ) = AJ− 16 ( x3 3 ) +BJ 1 6 ( x3 3 ) Entonces la solución de la ecuación original es y = ax+ √ x [ AJ− 16 ( x3 3 ) +BJ 1 6 ( x3 3 )] Ahora, nuestra solución esta sujeta a la condición inicial y′ = a cuando x = 0 y′ = a+ 1 2 √ x [ AJ− 16 ( x3 3 ) +BJ 1 6 ( x3 3 )] + x2 √ x [ AJ ′− 16 ( x3 3 ) +BJ ′1 6 ( x3 3 )] Por lo que los terminos con las funciones de bessel deben ser igual a 0 1 2 √ x [ AJ− 16 ( x3 3 ) +BJ 1 6 ( x3 3 )] + x2 √ x [ AJ ′− 16 ( x3 3 ) +BJ ′1 6 ( x3 3 )] = 0[ AJ− 16 ( x3 3 ) +BJ 1 6 ( x3 3 )] = −2x3 [ AJ ′− 16 ( x3 3 ) +BJ ′1 6 ( x3 3 )] y si x = 0 tenemos AJ− 16 (0) = 0 y BJ 16 (0) = 0
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